Траектория движения в общем виде

Траектория движения в общем виде [c.319]

Общие положения. В предыдущих примерах было рассмотрено движение твердых тел, точки которых могли перемещаться только параллельно неподвижной плоскости. Рассмотрим теперь такое же движение в общем виде. Возьмем, например, цилиндр, лежащий своим основанием на неподвижной плоскости каждая точка тела будет тогда описывать траекторию, лежащую в неподвижной плоскости, параллельной заданной неподвижной плоскости. В частности, если через центр тяжести в его начальном положении провести плоскость хОу, параллельную неподвижной плоскости, то центр. тяжести будет оставаться в этой плоскости. То же самое будет для всех точек тела, лежащих в начальный момент в этой плоскости. Рассмотрим сечение 5 тела плоскостью хОу. Для определения положения тела достаточно, очевидно, знать положение этого сечения 5, т. е. координаты и т] центра тяжести О [c.93]

Общий случай плоского движения (сложно-плоское движение). В общем случае плоского движения всякая прямая, проведенная в звене, перемещается, не оставаясь себе параллельной, благодаря чему всякая тонка звена двигается по отличной от других траектории. В кинематике доказывается, что такого вида плоское движение можно рассматривать как составное, образованное из сложения двух простейших плоских движений — поступательного и вращательного. Это разложение общего вида плоского движения на элементарные может быть выполнено следующим образом. Отнесем абсолютное движение нашего звена 5 (рис. 174) к неподвижной координатной [c.118]

Как было показано, определение ускорения а в общем виде требует проведения одновременных расчетов по траектории и по закону движения и является довольно затруднительным делом. Такого расчета мы проводить не будем, а воспользуемся результатами рассмотрения примера с движением автомобиля. [c.67]

Решение. Уравнение траектории точки в общем случае движения под действием силы тяжести имеет вид [c.56]

Основные соотношения, полученные для эллиптической орбиты при рассмотрении задачи двух тел, можно применять при анализе движения летательного аппарата вблизи поверхности Земли. Если в модельной задаче пренебречь влиянием атмосферы, то траектория движения аппарата будет совпадать с частью эллиптической орбиты, которая расположена над поверхностью сферической Земли. Указанная постановка существенно упрощает решение задач внешней баллистики, связанных с изучением свободного движения аппарата после сообщения ему некоторой начальной скорости. Конечные формулы, посредством которых описывается модельное движение, легко проанализировать в общем виде. Вместе с тем такая модель позволяет выявить основные качественные и количественные соотношения истинного движения аппарата с учетом воздействия атмосферы. [c.66]

Общие принципы оптимизации трехкомпонентной двухпараметрической коррекции были впервые исследованы в 1960 г. А. К. Платоновым и Р. К. Казаковой под руководством М. В. Келдыша. Полученные результаты позднее опубликованы в [31] и некоторых других работах ). Следуя [31], обсудим задачу оптимизации в общем виде. Предположим, что условия коррекции в момент достижения картинной плоскости заданы двумя соотношениями Л = О, В = 0. Пусть на основе решения навигационной задачи и прогноза траектории с использованием принятой модели движения установлено, что ожидаемые терминальные условия в момент достижения картинной плоскости А ФО и В ФО. Требуется определить корректирующий импульс скорости У=(7-с, Уу, 7 ), обеспечивающий нулевые терминальные условия и минимизирующий величину некоторой заданной функции /(V). Здесь составляющие корректирующего импульса скорости 7, Уу, Уг заданы в некоторой фиксированной системе координат. [c.427]

Найдем уравнения фазовых траекторий в общем виде. Допустим, что система автономна (именно для таких систем удобно пользоваться фазовыми диаграммами). Тогда, независимо от того, линейна она или нет, ее уравнение движения может быть записано так [c.35]

То, что лучи не ортогональны волновому фронту, несомненно, сначала кажется удивительным. Интуитивное представление, что волновой фронт движется по нормалям, естественно, и как следствие можно ожидать, что ортогональные траектории играют в геометрии движения основную роль. Но это совсем не так. Дело в том, что лучи связаны с распространением энергии, и ни скорость, ни направление их не обязаны совпадать с нормальной скоростью ВОЛНОВОГО фронта. Это первое проявление в ограниченной форме важного различия между фазовой скоростью и групповой скоростью. В общем виде это различие будет обсуждаться в ГЛ. 11, и более подробное изучение лежащих в его основе понятий мы пока отложим. [c.247]

Автооператор — автоматическое устройство с ограниченным набором простых движений исполнительного органа, действующее по жесткой программе в общем цикле работы обслуживаемой машины-автомата. Характерная особенность автооператоров— сложность переналадки с одной операции на другую, f-fa рис. 5.5 показана схема автооператора с двумя степенями свободы. Захват Н автооператора, выполненный в виде пневматического присоса, электромагнита, движется по траектории подъем вертикально вверх, поворот в горизонтальной плоскости, опускание вертикально вниз. [c.168]

Таким образом, в общем случае работа силы зависит не только от вида траектории движущейся точки, но и от закона движения этой точки и может быть вычислена лишь тогда, когда этот закон известен. [c.334]

Если бы вся Земля была покрыта водяной оболочкой, циркуляция океанских течений полностью совпадала бы с циркуляцией атмосферы. Ветер, возникающий над поверхностью океана, генерирует волны. Траектория движения отдельной капли воды не совпадает, как правило, с направлением ветра — в вертикальной плоскости она имеет вид круга такие движения совершает пробка, скачущая на поверхности воды. Но когда волны разбиваются, ветер подхватывает водяные брызги. Так происходит общий перенос вещества в направлении ветровых течений. Однако не весь земной шар покрыт водой наличие континентов искажает идеализированную картину океанских течений. В итоге образуется система течений в форме замкнутых петель, называемых океаническими круговоротами на рис. 12.12 показаны круговороты в воображаемом океане, берега которого имеют форму эллипса. [c.296]

Этим замечанием Эйлера в неявном виде формулируется ограничение области применения принципа наименьшего действия кругом проблем, в которых силы имеют потенциал ). Таким образом, согласно Эйлеру, необходимым условием применимости принципа наименьшего действия является подчинение системы закону живых сил, в. то время как Мопертюи усматривал универсальность своего принципа наименьшего количества действия именно в том, что он имеет более общее значение, чем закон живых сил, или другие законы механики. В то же время в той форме, которую придал Мопертюи этому принципу, он имеет смысл только для конечных и мгновенных изменений скорости, и поэтому из него можно получать только уравнения, связывающие конечные величины. Эйлерова же форма принципа наименьшего действия охватывает непрерывные движения, и из нее получаются дифференциальные уравнения траекторий. [c.789]

Оригинальная конструкция винтового подогревателя низкого давления для турбоустановок малой мощности разработана КТЗ, общий вид такого подогревателя дан на рис. I. 14. Трубная система подогревателей этого типа выполняется в виде концентрически расположенных спиральных змеевиков. Между витками змеевиков установлены винтовые перегородки, поток пара между которыми движется сверху вниз. Вода в подогреватель поступает снизу через патрубок в распределительный коллектор, к которому присоединены концы трубчатых змеевиков. Пар к подогревателю подводится через тангенциально расположенный патрубок. В подогревателях КТЗ осуществляется противо-точное движение потоков пара и воды по винтовым траекториям. Эта конструкция подогревателей применительно к турбоустановкам малой мощности обладает более высокой тепловой эффективностью по сравнению с подогревателями с U-образной трубной системой. [c.46]

Фигуры Лиссажу для полигармонических процессов. При геометрическом сложении двух процессов Ui(i) = Ai sin (poU + ф)1 2 sin получаются плоские кривые, называемые фигурами Лиссажу. Для получения уравнения кривых, описывающих траекторию движения точки на плоскости (и , Uj), необходимо рассматривать выражения для и 1) и u t) как уравнение кривой, заданной в параметрической форме. В общем случае вид траекторий, описываемых точкой, зависит от соотношений между частотами, амплитудами и фазами слагаемых процессов. [c.26]

До сих пор мы предполагали, что тело, на которое действует сила, свободно, т. е. его движение ничем (никакими связями) не ограничивалось. В этом случае расчет движения состоит в определении вида траектории и закона движения. Это, в общем случае, довольно сложная задача. [c.102]

С любым периодом ш. В окрестности любых фазовых траекторий Гш и уа, в свою очередь, имеется бесконечное множество фазовых траекторий, подобных тем, которые есть в окрестности Г и Аналогичная картина имеет место и в отношении седлового периодического движения Г и указанных всевозможных двоякоасимптотических фазовых траекторий, отвечающих всевозможным последовательностям вида (2.3). Во всем этом нельзя не видеть некоторой иерархии вложенных структур, когда одна и та же структура некоторого общего вида вкладывается в предыдущую, и так происходит бесконечное число раз. [c.140]

Для легких прессовых операций цепная машина может состоять из транспортирующей системы, выполненной в виде двух смонтированных на общих осях цепей, несущих колодки 3 с закрепленными на них блоками инструментов 2. Движение сообщается ползунами 1, взаимодействующими с неподвижными копирами 7, расположенными параллельно траектории движения рабочих органов. [c.519]

Движение тела, порождаемое случайным блужданием внутренней точки. Открытым остается вопрос о характере движения тела в отсутствие внешних сил, когда внутренняя точка перемещается по траектории общего вида . В первую очередь, интерес вызывает случай движения точки с ограниченной скоростью. Для исследования задачи в первом приближении применим вероятностный подход, когда в качестве траектории общего вида рассматривается случайная траектория. В качестве иллюстрации приведем результаты численных расчетов траекторий движения тела, которые порождаются случайными перемещениями точки внутри корпуса. [c.474]

Уравнение (47) есть линейное дифференциальное уравнение траектории материальной точки в полярных координатах для случая движения в ньютоновом поле тяготения Земли. Общее решение этого уравнения можно представить в виде [c.249]

Движение жидкости называют плоскопараллельным, если все -частицы жидкости будут иметь траектории, параллельные некоторой неподвижной плоскости. Движение частиц во всех плоскостях, параллельных неподвижной плоскости, будет одинаковым. При изучении таких движений достаточно рассмотреть движение только в одной плоскости, которую для определенности мы будем обозначать хОу. В чистом виде плоскопараллельные течения можно наблюдать очень редко, однако многие области течений можно рассматривать с достаточной для практики точностью как плоскопараллельные. Выяснение основных свойств плоскопараллельных течений с математической стороны гораздо проще изучения движения жидкости в общем случае, так как для потенциальных течений решение задачи тесно связано с теорией функций комплексного переменного, хорошо разработанной в современной математике. [c.285]

Пусть задана группа И класса с тремя вращательными парами В, С а О (группа первого вида). По предыдущему, положения точек В VI О известны, ибо звенья 2 и 3 концевыми элементами звеньев В VI О входят в кинематические пары со звеньями I п 4 основного механизма, и следовательно, задача сводится к определению положения точки С (рис. 252). Для определения положения точки С поступаем следующим образом. Разъединяем шарнир в точке С и рассматриваем возможное движение этой точки. Так как точка В занимает вполне определенное положение, то точка С, находящаяся на постоянном расстоянии ВС от точки В, может описать только окружность Х—Х радиуса ВС. Точно так же вследствие постоянства расстояния ОС точка С может описать вокруг точки О только окружность 1 — т) радиуса ОС. Таким образом, геометрическим местом возможных положений точки С являются две дуги окружностей X — X и т) — т). Точки пересечения этих окружностей и дадут истинное положение точки С. Так как две окружности в общем случае пересекаются в двух точках, то мы получаем две точки С и С . Выбор точки, дающей истинное положение, можно сделать, пользуясь условием последовательности положений точки С (непрерывности траектории) при движении всего [c.157]

Для такого функционала можно привести иллюстрационный пример механического характера. Время, которое необходимо для того, чтобы некоторое тело достигло точки Р (х , У2. 2а), будучи выпущено из точки Рг (Х1, У1, гх), с одной стороны, определяется видом траектории движения, с другой — зависит от существующей в каждой точке этой траектории скорости тела и —в общем случае, для неоднородной среды — величины переменной и зависящей от места (орта) Р (х, у, г). Иначе говоря, V = V (х, у, г), и тогда время [c.240]

В общем случае, когда движение точки М описывается уравнениями (5.7), вид траектории может быть самым разнообразным и орбита может быть замкнутой или незамкнутой, расположенной в конечной области пространства или имеющей бесконечные ветви и т. д. [c.215]

Сравнение (5) с уравнениями траекторий (1.1) показывает, что линии тока являются траекториями частиц в Я (х). Однако необходимо иметь в виду, что, в отличие от общих движений газа, когда траектории частиц образуют трехпараметрическое семейство кривых, совокупность линий тока установившегося течения является лишь двухпараметрическим семейством. [c.91]

Задача, в которой определяется траектория движения тела (ракеты) с учетом притяжения Солнца НЛП одной из других планет, называется задачей трех тел. Она настолько сложна, что в общем виде, в форме, пригодной для практического применения, не рещена до настоящего времени. Влияние возмущающей силы каждой из других планет на движение рассматриваемого тела (ракеты) учитывается отдельно с помощью бесконечных сходящихся рядов и связано с весьма трудоемкими вычислениями. В этих вычислениях огромную помощь оказали быстродействующие электронные вычислительные машины. Они позволяют вычислять сотни н тысячи траекторий возмущенного движения тела (ракеты) н выбирать из них оптимальные, т. е. те, полет по которым требует наименьших затрат топлива, минимального времени и т. д. В частности, действие возмущающих сил приводит к тому, что элементы орбиты оказываются непостоянными и медленно изменяются со временем. [c.121]

В уравнения, описывающие движение летательного аппарата, входят аэродинамические силы и моменты (или соответствующие аэродинамические коэффициенты), зависящие от углов отклонения рулевых устройств. Следовательно, чтобы рещить эти уравнения и рассчитать траекторию управляемого аппарата, к этим уравнениям необходимо добавить зависимости, определяющие закон формирования управляющего воздействия. Такая зависимость носит название уравнения управления. Обычно оно устанавливает связь между углом отклонения руля и величиной управляемого параметра траектории. В частности, при управлении продольным движением с автоматом угловой стабилизации по тангажу уравнение управления в общем виде может быть представлено как Аб = /(АО, АО, АО), где АО = О—Оп (0 — программное значение угла 0). При малых изменениях [c.50]

Условия связи вида F qi. .. Qf) = onst называют, по Герцу голо-номными (греческое holes = латинскому integer = цельный, интегрируемый), условия же связи вида (7.3), которые не могут быть проинтегрированы в общем виде, называются неголономными. Простейшим примером неголономной связи является колесо с острыми краями на плоском основании (см. задачу II. 1 сюда относятся также сани и шарнирный механизм велосипеда). Поступательное движение такого колеса ограничено тем, что оно может происходить только в направлении самого колеса (т. е. что точка касания колеса с основанием может перемещаться только по направлению касательной к колесу). Несмотря на это, колесо может достигнуть любой точки плоского основания хотя для этого может оказаться необходимым движение по траектории с острием (точкой возврата). Таким образом, колесо обладает при конечных движениях большим числом степеней свободы чем при бесконечно малом движении. Вообще, система, подчиненная г неголономным условиям связи и имеющая / степеней свободы при конечных движениях, имеет только / — г степеней свободы при бесконечно малом движении. Об этом более подробно см. задачу II. 1. [c.71]

В 1697 г. И. Бернулли поставил еще одну задачу на минимум провести кратчайшую линию между двумя заданными точками на произвольной поверхности. Первые исследования этой задачи выполнены Лейбницем и Я. Бернулли, но наиболее важный результат найден самим И. Бернулли. Он показал, что в любой точке кратчайшей линии соприкасающаяся плоскость перпендикулярна к касательной плоскости к поверхности, что, как известно, является основньш свойством геодезических линий. Понимая всю важность задачи о геодезических линиях, И. Бернулли, хотя и не опубликовал сразу найденный результат (он сообщил его в конце 1728 г. Упсальскому профессору Клингенштерну, а напечатаны его работы о геодезических линиях были лишь в 1742 г.), но предложил заняться этой задачей своему ученику Л. Эйлеру. Эйлер, которому тогда был 21 год, нашел (в 1728 г.) общее решение поставленной задачи. Четыре года спустя Эйлер опубликовал мемуар, в котором изопериметрическая задача была сформулирована в общем виде Затем во втором томе своей Механики , вышедшем в 1736 г., Эйлер снова занялся исследованием геодезических линий и решил изопериметрическую задачу о брахистохроне заданной длины. В 1741 г. Д. Бернулли поставил перед Эйлером проблему определить движение тела (материальной точки) под действием центральных сил методом изопериметров. Эйлер опубликовал найденное им решение в 1744 г. в приложении Об определении движения брошенных тел в несопротивляющейся среде методом максимумов и минимумов к знаменитой книге Метод нахождения кривых линий, обладающих свойствами максимума или минимума, или решение изопериметрической задачи, взятой в самом широком смысле . Именно Эйлеру принадлежит исторически первая отчетливая идея математического содержания, которое вкладывается наукой в принцип наименьшего действия. Именно Эйлер в 1744 г. в указанном приложении показал, что для траекторий, описываемых [c.197]

В работе И, Тлусты решена частная задача устойчивости движения в упрощенной системе. Станок рассмотрен как колебательная система с несколькими степенями свободы. Устойчивость в системе с двумя степенями свободы и координатной связью без учета затухания рассмотрена в общем виде. Для возникновения автоколебаний в такой системе движение режущего ин tpyмeнтa относительно обрабатываемой заготовки обязательно должно описываться неоднозначной траекторией, например эллипсом. [c.7]

В определениях понятия турбулентность , сформулированных разными авторами, в той или иной степени отражаются рассмотренные выше особенности турбулентного движения. Дж. И. Тейлор и Т. Карман /287, 371/ дают следующее определение турбулентности Турбу-лентность - это неупорядоченное движение, которое в общем случае возникает в жидкостях, газообразных или капельных, когда они обтекают непроницаемые поверхности или же когда соседние друг с другом потоки одной и той же жидкости следуют рядом или проникают одн[н в другой . И. О. Хинце несколько уточняет определение турбулентности /253/ Турбулентное движение жидкости предполагает наличие неупорядоченного течения, в котором различные величины претерпевают хаотическое изменение во времени и по пространственным координатам и при этом могут быть выделены статистически точные их осред-ненные значения . Р. Р. Чуг аев дает такое определение /256/ Движение турбулентное - движение кидкости, при котором частицы жидкости перемешиваются по случайным неопределенно искривленным траекториям, имеющим пространственную форму при этом движение траекторий частиц, проходящих в разные моменты времени через неподвижную точку пространства, имеют различный вид данное движение носит беспорядочный, хаотичный характер и сопровождается постоянным как бы поперечным перемешиванием жидкости, причем это движение характеризуется наличием пульсаций скорости и пульсаций давления . В терминологии АН СССР Гидромеханика /10/ определение турбулентного движения дается так Турбулентное движение - движение жидкости с пульсацией скоростей, приводящей к перемешиванию ее часггиц . Более емким является определение, данное М. Д. Миллионщи-ковым Турбулентный режим - это статистически упорядоченный обмен, вызванный вихревыми образованиями различного масштаба /148/. [c.13]

При выполнении различных видов механообработки используется общая база данных для поддержки связи между геометрической моделью обрабатываемой детали и управляющей программой для станка с ЧПУ, где проходы инструмента создаются по геометрии модели. Изменение геометрии отражается в управляющей программе. Траектория движения инструмента создается интерактивно по поверхности модели изделия, блатодаря чему технологи получают возможность визуально наблюдать на экране монитора имитацию процесса удаления стружки, контролировать зарезы и быстро вносрггь изменения в циклы обработки. [c.84]

Предположим, что по первой пли по второй причине линии тока во всех плоскостях ри—замкнутые. Тогда движущаяся частица жидкости возвращается в ту же самую точку, а затем движение повторяется. Мы имеем тогда периодическое движение. Это касается, однако, только траектории движущейся точки, спроектированной на плоскости qit, Pk в отношении же движения во времени периодичность не имеет места. Скорость, с которой точка начинает свой второй виток, не совпадает с первоначальной скоростью, потому что qk и ри в общем случае зависят от всех qi, pi и поэтому возвращения одной пары переменных к начальным значениям недостаточно для того, чтобы движение было периодическим. Однако движение содержит в себе п независимых периодов, и они охватывают неразделяющимся образом все переменные. Метод Делоне показывает, как путем изучения свойств двух основных функций — функции Гамильтона Н и производящей функции S—можно получить все частоты движения. В этом заключается суть метода. Соответствующее преобразование обнаруживает многопериодическую структуру данной системы с разделяющимися переменными и определяет частоты системы в явном виде. Этот процесс не требует ничего, кроме квадратур и разрешения уравнений относительно определенных переменных. [c.283]

Классификация траекторий. Мы видели, что общее представление о виде траекторий в пространстве х, у можно получить, изучая вещественные нули функций R ж S. Если начальное значение х лежит между двумя последовательными простыми нулями fli, bi функции R, то в общем случае движение представляет собой либрацию меноду a я bi если же х лежит в окрестности двойного нуля функции Л, то в общем случае мы имеем лимитаци-онное движение. Аналогичные замечания можно сделать и в отношении другой лагранжевой координаты у. Исключение составляет случай, когда инте- [c.308]

Таким образом, сферический ПККМ можно рассматривать как общий вид кулисных механизмов с прямолинейной кулисой и циклоидальной или круговой траекториями движения цевки (кулисного камня). Метод синтеза и анализа сферического ПККМ может быть положен в основу обобщенного метода исследования рассматриваемого семейства кулисных механизмов. [c.90]

Последние уравнения можно рассматривать следующим образом. Мы нашли 2N функций, и от фазовых переменных 9, р, а также от времени, которые обладают свойством оставаться постоянными вдоль любой траектории динамической системы Еще более четкая картина получится, если из этих 2N уравнений исключить зависимость от времени. Тогда останется множество 2N — 1 функций тллько от переменных фазового пространства. Эти функции обладают свойством оставаться постоянными вдоль любой траектории их можно обозначить специальными символами Ф (д, р), / = 1, 2,. . ., 2ЛГ — 1. Такие функции называются интегралами сохранения, или просто интегралами, или кон-стлнтлми движения. Таким образом, мы в самом общем виде установили существование 2N — 1 интегралов движения. Приписывая интегралам движения множество численных значений [c.355]

Кроме системы APT существуют другие виды подобных систем. Все они создавались на основе APT и поэтому между ними много общего. Система APT в силу своей универсальности обеспечивает автоматизацию только геометрических расчетов, что удовлетворяет условиям программ для фрезерования. При появлении станков с ПУ, токарной и сверлильно-расточной группы в ФРГ была создана система ЕХАРТ. Применяются три вида этой системы ЕХАРТ-1 — для обработки на станках с позиционной системой управления, ЕХАРТ-2 — для токарных операций, ЕХАРТ-3 — для контурного фрезерования. Особенностью этих систем является решение технологических задач по выбору подач, скорости резания и траектории движения режущего инструмента. Разработанный в ФРГ алгоритмический язык Symap дает [c.23]

Не следует думать что такая ситуация типична для задач общего вида. В действительности свойства траекторий в многомерных системах могут быть весьма разнообразными и совсем не похожими на свойства условно-периодических движений. В частности, замыкание траектории системы с п степенями свободы может заполнять в 2п-мерном фазовом пространстве сложные множества размерности больше п траектория может даже быть всюду плотной и равномерно распределенной на всем 2п — 1-мерном многообразии, заданном уравнением Я = к ). Термин неинтег-рируемые в применении к этим системам оправдан, так как они не допускают однозначных первых интегралов, не зависящих от Н. [c.256]

Свазипериодические (двухчастотные) траектории приведенной системы определяют в общем случае трехчастотные квазипериодические движения в абсолютном пространстве, которые могут иметь довольно запутанный вид. Тем не менее, эти движения являются регулярными в отличие от хаотических движений, которые порождаются хаотическими траекториями приведенной системы, неупорядоченное поведение тела в этом случае требует вероятностного описания. [c.92]

Мы уже указывали, что в простых металлах довольно трудно зафиксировать даже сам эффект брэгговских отражений. Эту трудность, однако, можно обойти, если поместить образец в магнитное поле. Как мы видели в 2 для более общего случая, классическая траектория свободного электрона в присутствии магнитного поля искривляется, и электрон движется по спиральной орбите, ось которой параллельна магнитному полю. У электрона на ферми-поверхности соответственно волновой вектор будет описывать некоторую замкнутую кривую. Эта кривая представляет собой сечение ферми-сферы плоскостью, перпендикулярной направлению магнитного поля. Следовательно, любой данный электрон, двигаясь вдоль такой линии на ферми-поверхности, часто может пересекать в некоторых точках брэгговские п.1эскости отражения. Если это произойдет, то в соответствующей точке электрон испытает дифракцию, изменив направление своего движения и перепрыгнув в другую часть ферми-сферы. Дальше он будет двигаться по другому отрезку круговой траектории на ферми-сфере. Таким образом, хотя в одноволновой OPW картине ферми-поверхность и остается сферической, траектория движения электрона внутри металла становится очень сложной. На фиг. 35 мы видим одну из таких возможных орбит. Заметим, что по сравнению с межатомным расстоянием электронная орбита может быть довольно большой. Если бы мы могли заглянуть внутрь металла, мы увидели бы, как в присутствии магнитного поля электроны выписывают множество сложнейших траекторий. Движение волнового вектора по сферической ферми-поверхности тоже очень сложно плавная траектория прерывается скачками из одной части поверхности в другую, поэтому хотелось бы найти более простое и ясное описание электронных состояний. [c.127]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...