Работа силы

Л1с( ф = Лс—работа сил сопротивления на том же перемещении звена [c.134]

Находим работу движущих сил Лд и работу сил- сопротивления Лс на угле поворота звена Л В, равном Ф5. [c.141]

Работа сил сопротивления Л равна [c.141]

Решение. 1) Находим значение постоянного движущего момента Л/,, исходя из того, что за цикл установившегося движеиия работа движуш,их сил Ад равна работе сил сопротивления А [c.142]

Определяем величину постоянного момента сопротивления из условия, что работа движущих сил и работа сил сопротивления за цикл установившегося движения равны между собой. Имеем [c.166]

В нашем случае работа сил давления газа на поршень — это то же самое, что и работа приведенного момента сил сопротивления. Поэтому упомянутая мощность будет равна [c.171]

Механическим коэффициентом полезного действия машины или механизма называется отношение работы сил производственного сопротивления к работе движущих сил за один полный цикл установившегося движения. Коэффи-циент полезного действия находят по формуле [c.175]

Пусть ползун переместится вверх на величину S, тогда работа силы полезного сопротивления будет равна [c.177]

Для времени установившегося движения через каждый цикл движения величина скорости v становится равной величине скорости Оо, и, следовательно, за тот же цикл работа движущих сил должна быть равна работе сил сопротивления [c.306]

Если кроме указанных в уравнении (14.7) работ имеются работы и других сил, то они также могут быть включены в уравнение (14.7) с соответствующими знаками. Например, в некоторых случаях в это уравнение необходимо включать работу сил упругости пружин в зависимости от конструкции механизма и характера его работы. [c.307]

Следовательно, работа Л в уравнении (14.7) равна нулю. Точно так же для каждого цикла равна нулю и работа сил тяжести Лс, т- [c.308]

Механическим коэффициентом т] полезного действия называется отношение абсолютной величины работы сил производственных сопротивлений к работе всех движуш их сил за цикл установившегося движения [c.308]

Действительное элементарное перемещение точки С имеет направление скорости V -Направление скорости V определяется после построения мгновенного центра вращения О, находящегося на пересечении перпендикуляров, восставленных в точках Л и S к скоростям этих точек. Соединив точку С прямой с точкой О и проведя через точку С прямую, перпендикулярную к ОС, получим направление скорости V - Направление вектора скорости V определится знаком мгновенной угловой скорости . Направление действительного перемещения ds точки С совпадает с направлением скорости этой точки. Элементарная работа силы Fi равна [c.327]

Произведение величины силы Fi на плечо /ij представляет собой величину момента А/р (Fi) этой силы относительно точки р полюса плана скоростей. Так как все скорости на плане повернуты в одну сторону, то знак момента для всех сил совпадает со знаком элементарной работы силы, следовательно, [c.328]

Fn- Требуется определить приведенную силу. Если приведенную силу обозначить через Fa, а проекцию на направление силы элементарного перемещения точки приложения этой силы — через dpa, то элементарная работа силы Fa выразится так [c.330]

Мало того, при большом угле давления г ) сопротивления от трения иногда настолько велики, что работа силы F оказывается недостаточной, чтобы привести в движение ведомое звено. Это явление носит название заклинивания механизма и наблюдается в неправильно спроектированных механизмах. [c.420]

Выража.ч работу деформации стенок трубы как работу сил давления па пути Аг (рис. 1.109, а), получаем [c.143]

Скорость высвобождения упругой энергии при образовании новой поверхности трещины длиной AL можно представить как работу сил сцепления по берегам трещины за время Дтс = = AL/u (время прохождения вершиной трещины расстояния AL со скоростью v), величина которой для дискретной модели зависит от характера изменения этих сил во времени. При использовании конечно-элементных моделей акт продвижения трещины (проскок) можно осуществить следующим образом. Силы сцепления берегов трещины, пропорциональные жесткости элементов полости трещины, характеризующейся модулем упругости трещины тр, уменьшаются до нуля ( тр= s 0) за время Дтс по следующему закону [c.246]

Математический маятник А веса Р и длины I под действием горизонтальной силы Рх/1 поднялся на высоту //. Вычислить потенциальную энергию маятника двумя способами 1) как работу силы тяжести, 2) как работу, произведенную силой Рх/1, и указать, при каких условиях оба способа приводят к одинаковому результату. [c.220]

Ракета движется прямолинейно вне поля тяготения и при отсутствии сопротивления. Найти работу силы тяги к моменту, когда сгорит все топливо. Начальная масса ракеты то, конечная — mj. Эффективная скорость истечения Ve постоянна. [c.336]

При записи выражения для работы сил, входящих в приведенный тензор напряжений, необходимо, помимо вязкости, учесть сжимаемость несущей фазы согласно первому уравнению (3.2.23), которое есть следствие (4.1.1)—(4.1.3) и первого уравнения (4.2.1). Тогда получим обобщение (3.4.53) [c.199]

Перейдем к вычислению работы несущего газа, передаваемой дисперсным частицам, пренебрегая работой сил присоединенных [c.217]

Здесь пренебрегалось вкладом слагаемых, содержащих сдвиговые напряжения Т и тг, и вкладом переноса энергии из-за потока Лг. Это нетрудно обосновать оценками типа (4.3.15). Далее Pq — скорость газа в зоне, где нет частиц ( i= 1), например, на входе в слой. Уравнения притоков тепла фаз (4.3.40) нужны для определения температур фаз и здесь рассматриваться не будут. Отметим, что последнее уравнение (4.3.44) отражает равенство генерации хаотического движения частиц из-за работы сил Магнуса и диссипации этого движения в тепло из-за столкновений. Из него следует с учетом (4.3.32) и (4.3.36) [c.223]

Такое движение возможно только при условии, когда за один динамический цикл динн. ения звена приведения машинного агрегата работа движущих сил /4д оказывается равной работе сил сопротивления А , т. е. за этот цикл движения работа, затраченная двигателем, полностью расходуется на преодоление всех сил сопротивления, приложенных к звеньям. машинного агрегата, т. е. [c.158]

Необходимо отметить некоторую условность в разделении ей л на силы движущие и силы сопротивления. Например, силы тяжести звеньев при подъеме их центров тяжести оказываются силами сопротивления, а при опускании центров тяжести — силами движущими. Силы трения, возникающие в подшипниках, являются силами сопротивления, а силы трения, возникающие в точках контакта при обхвате ремнем шкива ременной передачи, являются силами движущими и т. д. Работа движущих сил называется иногда затрачиваемой работой, работа сил производственных сопротивлений — полезной работой и работа непронзводст-венных сопротивлений — вредной работой. [c.207]

Таким образом, получаем, что элементарная работа силы, действующей па звено механизма, иропорциоиальна моменту относительно полюса плана скоростей этой же силы, перенесенной в соответствующую точку плана. [c.328]

В самом деле, как было установлено выше, у большей части механизмогз только за полный цикл установившегося движения работа всех движущих сил равна работе сил сопротивления, Ьпутри >ке этого цикла мы не наблюдаем равенства этих работ, ь, следовательно, начальное звено механизма движется внутри цикла неравномерно. Так как через каждый полный цикл установившегося движения кинетическая энергия механизма принимает начальное значение, скорости начального звена механизма тоже [c.373]

Регулирование периодических колебаний скоростей при уста-иовнпшемся движе1ши механизма обычно выполняется соответ-ствуюн им подбором масс его звеньев. Массы звеньев должны быть подобраны так, чтобы они могли аккумулировать все приращения кинетической энергии механизма, имеющие место при превыиге-нии работы движущих сил над силами сопротивления. Эта аккумулированная массами звеньев кинетическая энергия должна быть отдана механизму обратно, когда работа сил сопротивления будет превышать работу движущих сил. [c.374]

Из формулы (21.15) следует, что чем меньше угол г ), тем больше работа силы F. Работа А будет максимальной при г" = 0. Угол д, образованный направлением действия силы F, прилох енной к ведомому звену в точке С, и скоростью <Пс точки С, называется углом давления. Таким образом, чтобы вся работа силы F расходовалась на движение ведомого звена, нужно обеспечить совпадение направления этой силы с направлением абсолютной скорости Toi i точки ведомого звена, к которой приложена сила F. Обычно в механизмах угол давления не равен нулю, вследствие чего только одна слагаюш,ая силы F сообщает движение ведомому з[ сну, другая же вызывает дополнительные вредные сопротивления трения в кинематических парах. [c.420]

Тогда работа силы тяжести выразится как произведение разности высот на силу тя5кести dG [c.38]

Работу сжатия жидкости объемом V можно представить как работу сил даплеиня на пути А1 (рис. 1.10У, б), т. е. [c.144]

Приведенный момент — это пара снл, приложенная к звеиу приведения н определяемая из равенства элементарной работы этой пары сил сумме элементарных работ сил и моментов, действующих на звенья механизма. Из равенства элементарных работ вытекает равенство мгновенных мощностей. Аналогично определяется и приведенная сила Fn- [c.120]

Критерии работоспособности фрикционных муфт, материалы, рекомендуемые значения р и/. Работоспособность фрикционных муфт определяется в основгюм износом трущихся поверхностей. Интепсив-]юсть износа зависит от удельной мощности трения (работа сил трепня на единице площади за одну секунду) [c.324]

Так как при движении жидкости работа сил трения переходит в тепло, то между давлением и температурой жидкости в каждом сечении зазора существует определенная завнеимоеть. [c.204]

Здесь первое слагаемое в правой части описывает генерацию или обмен пульсационной энергии /сц, с кинетической энергией макроскопического движения за счет работы сил присоединенных масс, а второе — обмен энергии с энергией к- г радиального нульсационного движения. Последние слагаемые >4 и в (3.4.63) и (3.4.64) пренебрежимо малы по сравнению с только что упомянутыми, п их имеет смыс.л сохранять, только если по каким-то соображениям требуется точное выполнение закона сохранения полной энергии фаз. Таким образом, уравнения нульсационных энергий (3.4.63) и (3.4.64) в рамках принятой точности имеют вид [c.142]

Здесь для упрощения дальне11ших выкладок в выражении для скорости жидкости на поверхности пузырька Wia учитывалось, что 1 (см. (5.8.8), (5.8.10)). Прпток тепла и работа сил дав- [c.307]

Формула (67) выражает теорему об изменении кинетической энергии для точки в диффepeнн,иaJнл oй форме дифференциал кинетической пер< ии точки равен элементарной работе силы, действующей на точку. [c.174]

Курс теоретической механики 1973 (1973) -- [ c.251 , c.366 , c.375 ]

Основы теоретической механики (2000) -- [ c.0 ]

Курс теоретической механики. Т.1 (1972) -- [ c.3 , c.4 ]

Физические основы механики (1971) -- [ c.122 ]

Физические основы механики и акустики (1981) -- [ c.47 ]

Теоретическая механика (1988) -- [ c.78 , c.277 , c.281 ]

Курс теоретической механики Часть1 Изд3 (1965) -- [ c.211 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...