Среда неоднородная

В оптически однородной среде фронт плоской волны перемещается параллельно самому себе. Однако если среда неоднородна и в ней имеются включения с другими оптическими свойствами, то кроме волны, распространяющейся в первоначальном направлении, появляются волны, рассеянные в стороны. Эти волны уносят с собой определенную долю энергии и тем самым постепенно уменьшают энергию первоначального светового потока. [c.113]

Важно иметь в виду, что уравнение (1.1) имеет более общую область применения. Оно правомерно и тогда, когда внутри эйлерова объема находятся две фазы (т.е. среда неоднородна). В этом случае интегралы по объему разбиваются на части, охватывающие области отдельных фаз, интеграл по поверхности подразделяется на две части, отвечающие также двум фазам. Внутри контрольного объема располагается также участок межфазной поверхности, на котором возможно возникновение свойства А, учитываемое в последнем слагаемом (1.1). [c.20]

Таким образом, задача о распространении упругих волн в изотропной среде в безграничном трехмерном пространстве и в случае плоской задачи сводится к интегрированию двух обособленных волновых уравнений. Отсюда видно, что в однородной, изотропной, упругой среде, заполняющей безграничное пространство, любое малое возмущение может быть представлено с помощью наложения волн расширения и волн сдвига. Если среда неоднородна или занимает ограниченную часть пространства, то могут возникать другие типы волн, например волны, распространяющиеся в окрестности границы среды. Такого рода волны будут рассмотрены ниже. [c.403]

Ильюшина Е. А., Вариант моментной теории упругости одномерной сплошной среды неоднородной периодической структуры, Прикл. матем. и мех., 36, 1086 (1972). [c.400]

У лопастных насосов к гидродинамическим источникам вибрации, как было установлено ранее, относятся вихреобразования в потоке рабочей среды, неоднородность потока, турбулентные пульсации давления, воздушная и паровая кавитации. [c.168]

Для измерения параметров потока применяются пьезометрические трубки и электрические датчики. Использование этих приборов применительно к двухфазному потоку затруднено нестабильным состоянием среды, неоднородностью потока и различием векторов скоростей обеих фаз. [c.152]

В кристаллах, обладающих поглощением, картина Д. л. более сложна. Как известно, волны в поглощающих средах неоднородны векторы Л, Л> и Л, Л в общем случае поляризованы эллиптически, причём эллипсы различны и ориентированы по-разному. Поэтому в общем случае имеет место. эллиптическое Д. л. эллипсы векторов двух волн Di и подобны, ортогональны и имеют одно направление обхода, но разные размеры вследствие анизотропии поглощения (см. Дихроизм). То же имеет место для векторов Hi и В , но эллипсы их отличаются от первых формой и ориентацией (ориентации совпадают лишь при круговой поляриза]1Ви). [c.560]

Соотношение (11) аналогично соотношению между линейным и угловым увеличениями линзы в световой оптике (теорема Гельмгольца), однако оно имеет более общий характер, т. к. электронно-оптич. среда неоднородна и анизотропна. [c.547]

Ильюшина Е. А. Вариант моментной теории упругости для одномерной сплошной среды неоднородной периодической структуры. — ПММ, 1972, 36, № 6, 1086—1093. [c.304]

Как в случае плоской деформации, так и при осевой симметрии напряженно-деформированного состояния бесконечного однородного изотропного тела любое возмущение может быть представлено с помощью наложения первичных и вторичных волн. Однако если среда неоднородна или ограничена, возникают другие типы воли. Наиболее важными из них являются поверхностные волны, которые могут распространяться в окрестности границы упругого тела. [c.24]

Наличие только уже перечисленных свойств фрикционного контакта требует специальных постановок задач механики контактного взаимодействия (контактных задач) с усложнёнными граничными условиями, с учётом существования промежуточной среды, неоднородности взаимодействующих тел, формоизменения поверхностей при трении. [c.8]

В этой главе доказываются основные теоремы существования решений гранично-контактных задач общего вида для неоднородных упругих сред. Неоднородная среда, в принятом нами понимании, — это упругое тело, содержащее конечное число включений, часть из которых сами представляют упругие среды, каждая со своими постоянными Ламе,а другая часть является пустотелой. Неоднородные тела подобной зернисто-пористой структуры в основном исчерпывают характер неоднородностей, встречающихся в большинстве приложений. [c.449]

Неоднородные среды ). Так называют упругие среды, в которых коэффициенты Ламе X, ли плотность р суть функции координат. Если Я, 1 и р — непрерывные функции, а производные этих функций разрывны на некоторых поверхностях, такие поверхности принято называть слабыми границами. Некоторые сведения об исследованиях непрерывных сред упомянуты выше в связи с лучевой асимптотикой и поверхностными волнами. Уравнения движения для неоднородных упругих сред, сохраняя те же старшие члены (относительно дифференцирования), имеют еще дополнительные слагаемые с производными первого порядка от вектора смещения. Для этих уравнений были построены фундаментальные решения (В. М. Бабич, 1961). Рассматривались преимущественно среды, неоднородные относительно одной из координат (этот выбор подсказан как соображениями простоты, так и геофизическими приложениями). В неоднородной среде нельзя, вообще говоря, разложить движение на сумму продольных и поперечных волн однако это возможно при выполнении некоторых условий (дифференциальных), которым надо подчинить функции >1, и и р (В. Ю. Завадский, 1964). [c.298]

В бесконечном, однородном, изотропном теле любое возмущение может быть представлено с помощью наложения Р-волн и iS-волн, однако если среда неоднородна или ограничена, то возникают другие типы волн наиболее важными из них являются поверхностные волны, которые могут распространяться в окрестности границы упругою тела. Подобные поверхностные волны будут рассмотрены в следующих двух параграфах. [c.188]

Можно рассмотреть также случай среды, неоднородной при г < Я [c.111]

Из условия 1(0 следует, что диэлектрическая среда может быть описана некоторым феноменологическим параметром — коэффициентом диэлектрической проницаемости е (физический смысл его подробно рассматривается в главе 4). Рассеяние электромагнитного излучения происходит в случае, если этот параметр не постоянен по пространству, т. е. среда неоднородна. [c.93]

Почти все аналитические методы расчета многомерных полей предполагают линейность и кусочную однородность среды. В последнее время разработана группа аппроксимационных методов итерационной линеаризации (АМИЛ), основанная на замене нелинейной среды неоднородной, причем в ходе итерационного процесса аппроксимация свойств постоянно уточняется. Описание метода и его связь с другими методами приведены в работе [53]. [c.68]

А такие точки пересечения, как мы видели выше, и есть дислокации фазы. Эту ситуацию иллюстрирует рис. 2.7.4, где показаны пересечения нулевых линий (точки абсолютного нуля поля), определяющие положение ВД. Таким образом, наличие в передающей среде неоднородностей, создает условия для стохастизации светового поля. Одним из признаков стохастичности поля является формирование вихревой структуры поля. [c.129]

Из полученного значения < п> > пп сразу следует возможность самофокусировки лазерного излучения, предсказанной Г. Г. Аска-рьяном в 1962 г. и вскоре обнаруженной в эксперименте. Действительно, равенство (4.52) показывает, что если через какую-либо среду (твердое тело или жидкость с определенными свойствами ) проходит интенсивный пучок света, то он делает эту среду неоднородной — в ней как бы образуется некий канал, в котором показатель преломления больше, чем в других ее частях. Тогда для лучей, распространяющихся в этом канале под углом, большим предельного, наступает полное внутреннее отражение от оптически менее плотной среды ( см. 2.4) и наблюдается своеобразная фокусировка излучения. Наиболее интересен случай, когда подбором входной диафрагмы для данного вещества удается установить такой диаметр канала 2а, что дифракционное уширение >L/(2a) (см. 6.2) компенсирует указанный эффект и в среде образуется своеобразный оптический волновод, по которому свет распространяется без расходимости. Такой режим называют самоканализацией (самозахватом) светового пучка (рис. 4.21). Весьма эффектны такие опыты при использовании мощных импульсных лазеров, излучение которых образует в стекле тонкие светящиеся нити. Однако в газообразных средах самофокусировка не имеет места, что существенно ограничивает возможность использования этого интересного явления. [c.169]

Третий вид источника — ведущий центр (источник эха), к-рый появляется в среде, неоднородной по реф-ракторности или порогу возбуждения. В этом случае на неоднородности возникает отражённая волна (эхо). Наличие подобных источников волн приводит к появлению сложных режимов возбуждения, исследуемых в теории автоволн. [c.333]

В протяжённых средах на каждый элемент объёма действует сила Р,причём р для сред имеет смысл дипольного момента элемента объёма. В этом случае выражение для F определяет не только пондеромоторные, но и др. объёмные силы в среде, к-рые образуются потому, что р в среде имеет двойную зависимость от местоположения через распределение поля и через распреде.чение диэлектрич. характеристик среды, если эта среда неоднородна. Величина силы П. д. с., составляющей часть объёмной силы, наиб, просто определяется для слабопоглрщагощих оптически изотропных сред в стационарных световых потоках [c.84]

РАДИОЭХО (радиоотклик) — радиосигнал, отражённый от одного или группы предметов или от области пространства, заполненной средой, способной рассеивать радиоволны, и принятый в том же пункте, где располо-жеио радиопередающее устройство. Отражающими объектами служат как скопления насекомых, птиц и др., так и воздушные слоистые образования, а также вызванные турбулентностью среды неоднородности атмосферы. Анализ Р. входит в задачи радиолокации — определение расстояний до отражателя, его свойств, движений и изменений. Широкое развитие получили методы анализа Р. в физике атмосферы, геофизике и в метеорологии. [c.237]

В однородных средах радиоволны распространяются прямолинейно, подобно световым лучам. Процесс Р. р. в этом случае подчиняется законам геометрической оптики. Однако реальные среды неоднородны. В них п, а следовательно, и Цф различны в разных участках среды, что приводит к рефракции радиоволн. В случае плавных (в масштабе А) неоднородностей справедливо приближение геом. оптики. Если показатель преломления зависит только от высоты Л, отсчитываемой от сферической поверхности Земли, то вдоль траектории луча выполняется условие [c.255]

Принято разделять случаи Р. с. макроскопич. и мик-роскопич. неоднородностями. С первыми связывают Р, с. в разл. дисперсных средах и на шероховатых поверхностях ко вторым относят Р. с. в макроскопически однородных средах, неоднородность к-рых вызвана флуктуациями. [c.280]

Происхождение и изменчивость магн. полей, обусловливающих наблюдаемые проявления С. а.,— один из фундам. вопросов физики Солнца. Солнечные магн. поля почти всегда (исключение составляют вспышки) вморожены в проводящую среду — солнечную плазму и движутся вместе с ней. Поэтому практически все изменения магн. полей в атмосфере и внутри Солнца связаны с движениями среды. Неоднородное вращение и конвекция, особенно при наличии турбулентных движений, внутри Солнца могут усиливать первоначально слабые поля и поддерживать их. Такой процесс получил назв. гиЭромазпитного динамо и в целом неплохо описывает особенности поведения крупномасштабного магн. поля Солнца. В большинстве моделей динамо неоднородное (дифференциальное) вращение Солнца используется для вытягивания крупномасштабного тороидального (перпендикулярного к плоскости, содержащей ось вращения Солнца) магн. поля из крупномасштабного полоидального (лежащего в плоскости, проходящей через ось вращения) магн, поля. Тороидальное поле в свою [c.578]

Здесь —диэлектрич., ц — магн. проницаемости среды, Е(, и Но—амплитуды колебаний электрич. и маги, полей, w=2i v—круговая частота этих колебаний, ф — произвольный сдвиг фазы, к — волновой вектор, г—радиус-век-тор точки, —оператор Лапласа, ElHLk, Яо=лУе/ц о-Если среда неоднородна или содержит поверхности, на к-рых изменяются её электрич. либо магн, свойства, или если в пространстве имеются проводники, то тип возбуж- [c.543]

Отметим, что искажения оптического пути в активных элементах при оптической накачке могут происходить не только в результате нагрева. При существенном изменении соотношения между концентрациями возбужденных и невозбужденных ионов активатора показатель преломления может изменяться вследствие различной конфигурации электронных оболочек ионов в этих состояниях. Эффект особенно сильно проявляется в трехуровневых средах (например, в рубине), где для достижения усиления необходимо перевести в возбужденное состояние не менее половины всех ионов активатора. В таких средах неоднородность инверсии, связанная либо с неоднородностью накачки, либо с локальным сбросом инверсной населенности за счет развивающейся генерации, может вызвать динамическую неоднородность показателя преломления. Она бывает настолько сильной, что приводит к так называемой самомодуляции добротности. В четырехуровневых средах инверсная населенность, как правило, составляет величину не более 10—15 % от концентрации активатора и указанным изменением показателя преломления по сравнению с температурным можно пренебречь [исключение могут составлять так называемые атермальные стекла (см. п. 1.4), в которых температурное изменение показателя преломления скомпенсировано фотоупругостью]. [c.32]

Метод эффективной среды. Неоднородная система моделируется произвольно выбранной частицей, окруженной средой с эффективными (искомыми) свойствами. Необходимо определить Ф] или Фг в (1.9), что должно позволить найти эффективную проводимость Л. При изложшии этого раздела по возможности будем отвлекаться от математических преобразований, используемых различными авторами, разрабатывающими данный метод [8, 42]. Функцию Ф] определим из известных формул для частицы с диэлектрической проницаемостью ej, погруженной в среду с эффективной диэлектрической проницаемостью е [42] [c.13]

Разрушение материалов может происходить из-за напряжений, возникающих в материале, в тех случаях, когда в его порах образуются новые химические соединения, отличаюшиеся большим объемом. Такие соединения могут получаться, главным образом, при взаимодействии с агрессивными средами неоднородных материалов, обладающих крупнозернистым строением.. Так, например, при действии серной кислоты на пористую породу, в сослав которой входят кальциевые соединения, в пустотах материала образуется сернокислый кальций, отличающийся по занимаемому им объему от объема пор исходного материала. [c.171]

Уравнения для параметров геометрии фронта и лучей поверхностной волны, стохастизация поверхностных лучей, переход к вероятностному описанию. Рассмотрим неоднородное изотропное упругое полупространство О, ограниченное свободной плоскостью х — 0. Наличие граничной поверхности допускает суш ествование в среде неоднородных волн. Под неоднородной волной первого порядка будем понимать однопараметрическое семейство ориентированных поверхностей S , на которых перемепдения непрерывны, а их производные могут терпеть разрыв. На выполняются динамические, кинематические и геометрические условия совместности. В рассматриваемой среде суш,ествуют [c.807]

В то же время если среда неоднородна Ф 0), то и напряженное состояние неоднородно e pq S pOqlФ ), т.е. появится стимул для перемещения дисклинаций (9.35). [c.286]

Влияние спектральной неоднородности активной среды. Неоднородность уширения линии люминесценции неодимовых стекол, как показано в п. 2.3.1, приводит к снижению эффективности усиления импульсов света. Рассмотрим ее влияние на энергетику свободной генерации лазеров на неодимовом стекле. Это рассмотрение можно провести в рамках балансных уравнений, подобных (2.75), (2.76), но учитываюш,их спектральную неоднородность активной среды, а также воз.можпую миграцию энергии возбуждения между оптическими центрами с различаюш,имися частотами. [c.95]

Насыщение усиления в принципе может ограничить точность ОВФ и по другой причине. Причину эту можно понять, рассматривая распространение первоначально плоской волны в двухпроходо-вом усилителе с фазовыми неоднородностями с характерны.м поперечным размером р [86]. При достаточно малом размере неоднородностей эта волна, распространяясь по усилителю, может приобрести существенные амплитудные искажения. Отраженная от ОВФ-зер-кала волна также будет иметь в усиливающей среде неоднородное распределение интенсивности. Если суммарная плотность энергии этих волн приближается или превышает плотность энергии насыщения, то распределение коэффициента усиления оказывается случайно промодулированным в пространстве. Различные угловые компоненты входного излучения, распространяясь в такой среде, усиливаются неравномерно. Поэтому, сложившись на выходе из усилителя с другими амплитудными соотношениями, эти компоненты не дадут в результате исходной плоской волны, т. е. влияние неоднородностей будет скомпенсировано не полностью. При этом эффект неполной компенсации будет наиболее заметен, если длина продольной корреляции фазовой неоднородности Лр меньше длины насы-н1енного усиления (т. е. длины, где происходит эффективный съем энергии), что подтверждается результатами численного расчета [86]. К счастью, при характерных длинах усилителей на неодимовом стекле Ь<. м поперечный размер неоднородностей, вытекаю-Н1ИЙ из этого условия, весьма мал р< 0,04 см, что за редким исключением не характерно для неодимового стекла. В лазерах на неоди- [c.179]

Неоднородные зернистые структуры. Среди неоднородно-зер-нистых кристаллических структур следует различать структуры с первичными и вторичными частицами. К первичным относятся те кристаллические частицы исходного вещества, которые переходят в покрытие без существенных изменений. Это наиболее характерно для технологии напыления тугоплавких соединений и их смесей. Благодаря весьма кратковременному пребыванию частиц в зоне высоких температур они слегка оплавляются лишь с поверхности и не успевают прореагировать между собой. Особо тугоплавкие первичные частицы переходят в покрытие в мало измененном виде даже при применении высокотемпературного способа электронаплавки. В частности, частицы В4С, (Т1, Сг)Вг, УС, V2B5 находятся в наплавленном на Ст. 3 покрытии, в основном, в первичном структурном состоянии и равномерно распределены в железной матрице. Наблюдается лишь округление форм зерен (рис. 59). [c.176]

Процесс образования канала проводимости в жидкой среде в настоящее время изучен крайне слабо. Главной причиной этого является трудность получения чистой жидкости, так как она, как правило, обычно загрязнена примесями, газообразными, жидкими и твердыми, растворенными и взвешенными в ней. Степень загрязненности не остается постоянной и непрерывно флюктирует, что приводит к изменению однородности среды. Неоднородность приводит к возникновению вторичных процессов в жидкости образованию нагрева, созданию проводящих жгутов и мостиков и подобных явлений, снижающих достоверность результатов исследований. [c.271]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...