Скорость нормальная

Маховое колесо радиуса У =2м вращается равноускоренно из состояния покоя через = 10 с точки, лежащие на ободе, обладают линейной скоростью v = 100 м/с. Найти скорость, нормальное и касательное ускорения точек обода колеса для момента / = 15 с. [c.109]

Задача 1.44. Маховое колесо диаметром 0=4 м, вращаясь равноускоренно из состояния покоя через =10 сек, обладает на ободе линейной скоростью и=100 м/сек. Найти скорость, нормальное и касательное ускорения точек обода колеса для момента =15 сек. [c.123]

Однако при движении тела М. вдоль штанги этим не исчерпываются изменения составляющих и .. Вследствие вращения штанги изменяется направление составляющей а вследствие движения тела по штанге и изменения г—величина составляющей v . Так как направлена вдоль штанги, то изменение ее направления есть изменение скорости, нормальное к штанге. С другой стороны, так как направлена перпендикулярно к штанге, то изменение ее величины есть также изменение скорости, нормальное к штанге. Таким образом, при равномерном движении тела по равномерно же вращающейся штанге в неподвижной системе отсчета будет существовать не только переносное ускорение — —oV, направленное к центру и вызывающее изменение направления скорости но и нормальное к штанге ускорение j, вызывающее изменение направления скорости Vr и величины скорости о . [c.347]

Получите формулы для скорости, нормального и тангенциального ускорений точки вращающегося тела. [c.116]

Соответственно равенство (76) приведет к приближенному выражению перепада давлений для предельной скорости нормального горения [c.227]

Весьма простые зависимости получаются для изменения плотности газа. При предельной скорости нормального горения на основании уравнения неразрывности и выражений (77) и (72) получаем [c.227]

Как было установлено, при стационарном режиме детонации и при предельной скорости нормального горения имеет место равенство [c.229]

Здесь минус берется при нормальном горении, знак плюс — при детонации. В предельных случаях нормального горения (Яг = = — 1) и детонации (кг = /к) получаем соответственно для максимальной скорости нормального горения [c.231]

Продольные пульсации, как показывают исследования, всегда имеют наибольшее значение спектральной функции наибольшая ширина энергетического спектра у. компоненты скорости, нормальной к поверхности. [c.270]

Очевидно, что равна составляющей скорости, нормальной к радиусу-вектору точки А. Радиальная составляющая скорости в этой точке У, = 0. Таким образом, для функции тока имеем <Зф1/(3/1 = —У = Г/(2л(1), откуда [c.65]

Помня, что векторы скорости касательны к линиям тока, видим, что при потенциальном движении линии тока (и векторы скорости) нормальны к поверхностям равного потенциала (рис. 28.2). При потенциальном движении поверхности равного потенциала являются живыми сечениями. Векторы скорости движения частиц нормальны к поверхностям равного потенциала. [c.283]

В обогреваемых трубах движение капель к стенке трубы тормозится встречным потоком пара, возникающим при испарении жидкости. Скорость нормального к стенке трубы потока, а следователь- [c.233]

Найдем выражение для фазовой скорости нормальной волны, распространяющейся вдоль оси. Из закона синусов, считая, что угол преломления для нормальной волны равен 90°, найдем [c.15]

Угол призмы определяют с помощью дисперсионных кривых, приведенных на рис. 6.6—6.8. Его вычисляют из соотношения sin Р = i l p, где in —скорость продольных волн в призме, м/с Ср — фазовая скорость нормальной волны, определяемая по дисперсионным кривым, м/с. [c.309]

Следовательно, дифференциал кинетической энергии точки в относительном движении равен элементарной работе силы, действительно приложенной к точке, и переносной силы инерции. То, что работа кориолисовой силы инерции равна нулю, вытекает геометрически из того обстоятельства, что эта сила, будучи нормальной к относительной скорости нормальна также к относительному перемещению йх, йу, йг. [c.236]

Для реальных механизмов силовое передаточное отношение зависит от направления передачи сил (моментов). Кроме того, силы трения в кинематических парах скольжения зависят от скорости, нормального давления [20]. [c.277]

На рис. 2 представлен технологический ротор, в котором можно выполнять такие термические операции, как нагрев под штамповку, нагрев под закалку, отжиг или отпуск. Детали, подвергающиеся термической обработке, транспортным ротором загрузки подаются к штокам, которые поштучно вносят их в зону нагрева. Для достижения установленной температуры детали должны находиться в нагревательной камере определенное время. При аварийных остановах привода вращения роторов детали должны либо сохранять заданную температуру, либо подвергаться повторному нагреву, либо выводиться из камеры с иной скоростью нежели стационарная скорость нормального режима транспортирования потока деталей в роторе. Свойства обрабатываемых деталей сохраняются с помощью системы автоматического реагирования на останов линии, которая обеспечивает вращение подвижных частей ротора в обратную сторону от индивидуального электродвигателя, прекращение подачи деталей на операцию нагрева и вывод нагретых деталей из зоны термической обработки. [c.299]

Скорость нормальная 131 Смещение выше предельного [c.278]

Совокупность критериев подобия, характеризующая движение газожидкостных систем, может быть получена из рассмотрения уравнений движения сред, граничных условий, определяющих непрерывность скорости, нормального давления и касательных напряжений при переходе от одной среды к другой [Л. 8, [c.343]

Если W p — вектор скорости потока, приближащегося к решетке, то, очевидно, составляющая скорости, нормальная к решетке (совпадающая в данном случае с осью х), [c.119]

Итак, в общем случае ускорение точки раскладывается на два слагаемых касательное ускорение at характеризует быстроту изменения модуля скорости, нормальное ускорение а характеризует быстроту изменения направления скорости. Иначе говоря, касательное ускорение служит характеристикой неравномерности движения по любой траектории, а нормальное ускорение — характеристикой криволинейности движения и приаг=5 0 и Дп Оточка движется неравномерно по криволинейной траектории. [c.91]

На границе между двумя несмешивающимися жидкостями доллсны выполняться условие равенства давлений и условие равенства нормальных к поверхности раздела компонент скорости обеих жидкостей (причем каждая из этих скоростей равна скорости нормального перемещения самой поверхности раздела). [c.19]

Напомним, что под скоростями oi, vг везде подразумеваются скорости нормальном к поверхности разрыва направлснпи. [c.673]

Чтобы сделать более наглядным происхождение деформаций штангн, представим себе несколько иную модель, в которой очень гибкая штанга закреплена только на оси вращения (рис. 176, а). Но тогда сила, с которой она может давить на тело т, будет очень мала и не сможет заметно изменить скорость тела. Между тем, находясь вблизи центра, тело обладает малой скоростью нормальной к штанге, так как расстояние до оси вращения мало. Если, удаляясь от центра, тело сохраняет ту малую скорость которую оно имело вблизи центра, то оно отстанет от движения штанги и изогнет ее назад. Механизм возникновения деформации принципиально такой же, как и в примерах, рассмотренных [c.371]

При отсутствии фазовых переходов (li = Ег = О) п поверхностного натяжения = О) и еслп при этом одна из фаз — жидкость или газ, то обычпо можно принять, что на межфазной новорхности Sia непрерывны не только нормальные, по и касательные составляющие скоростей фаз, что соответствует условию прилипания пли отсутствию проскальзывания. Тогда из (1.2.9а) следует, что на поверхности раздела фаз Sit непрерывны массовые скорости, нормальные составляющие тензора напряжений и ворстора потока тепла [c.45]

Груз А, подвешенный на перастяжимом тросе, навитом на барабан 111 (рис. 21), движется по закону х = 2 + 6t + (х — в сантиметрах, t —в секундах). С барабаном III жестко связана шестерня II, находящаяся в зацеплении с шестерней / Г] = 1= 30 см, Г2 = 45 см, гз = 60 см. Найти скорость, нормальное, касательное и полное ускорения точки М на окружности шестер- [c.44]

Гидродинамический режим распространения волны поглощения, вызванной ионизацией за ударной волной, со скоростью, превышающей скорость нормальной детонации (5.34), невозможен. Такому случаю соответствовало бы сжатие за ударной волной до состояния А на ударной адиабате с последующим расширением газа во время поглощения лазерного излучения вдоль отрезка прямой А 1 до точки В на ударной адиабате волны поглощения. Но в состоянии В скорость распространения волны по нагретому газу О оказывается дозвуковой. Расширение нагретого газа за такой волной тотчас бы ослабило и замедлило волну, переводя ее в режим нормальной детонации (из точки В в точку 2). Такой режим аналогичен пересжатбй детонации. Для того чтобы светодетонационная волна распространялась со скоростью большей, чем это может обеспечить поглощение лазерного излучения, должно быть дополнительное выделение энергии. Однако в условиях опытов таких дополнительных факторов нет, и, следовательно, отклонения от режима нормальной детонации невозможны. [c.110]

Водопроницаемые участки [смоченные откосы земляных плотин, дно в верхнем и нижнем бьефах (при наличии воды), подводные границы дренажных каналов и т. п.1 характеризуются тем, что на них давление распределяется по гидростатическому закону, т. е. Я = 2 -f p/pg = onst и соответственно Ф = = kH = onst. Согласно ранее выведенному положению скорость нормальна к поверхностям равного давления. [c.287]

При стационарном режиме скорость вытекания смеси из горелки равна скорости нормального распространения пламени, но при регулировании горения возможны и нарушения стабильности зоны горения отрыв пламени от кратера горелки или втягивание пламени в смесительную полость горелки (проскок пламени). Ранее было установлено, что высота конуса зоны горения бунзеновской горелки зависит от скорости подачи смеси. При чрезмерном увеличении скорости пламй оторвется, а при слишком малой скорости произойдет его проскок. [c.235]

Таким образом, фазовая скорость нормальных волн зависит от частоты / ультразвуковых колебаний и толщины h слоя. На рис. 1.4, а показаны дисперсионные кривые, т. е. зависимости Ср/са от = hf I 2 при различных значениях п. В точках, где /гДг == 0,5 1 1,5 и т. д., фазовые скорости обращаются в бесконеч- [c.15]

Мы можем, между прочим, легко проверить геометрическое свойство траекторий. Дадим постоянным а, р, h какие-нибудь определенные значения. Написанные выше выражения для х, у, г через частные производные функции W показывают, что в каждой точке х, у, г) скорость нормальна к той из поверхностей W = onst., которая проходит через эту точку. Но скорость касается той из траекторий [c.481]

Температурно-напряженные условия теппосмены, принятые в настоящей работе, приводят к тому, что в течение каждого температурного полуцикла, как на стадии нагрева, так и на стадии охлаждения имеет место кратковременный переход сплава в состояние сверхпластичности, что характеризуется резким возрастанием скорости ползучести. Так, например, в полуцикле нагрева при растягивающем напряжении 2,0 кге/мм при прохождении температуры в районе 860—870°С скорость ползучести скачкообразно возрастает, более чем в 20 раз превышая скорость нормальной ползучести как на предшествующей, так и на последующей стадиях теплосмены. [c.103]

Пусть по поверхности у = 0 вязкоупругой полуплоскости г/ 0 перемещается с постоянной скоростью нормальная нагрузка интенсивности F x-rDot), тАЧ — скорость перемещения нагрузки, причем Z)o> а, Ь) —сверхзвуковой режим. [c.85]

Степень нераюномерности регулирования скорости нормально составляет обычно 3,5—5,5%. Она е должна быть большей, так как при сбросе полной нагрузки до нуля регулирование может ие удержать турбину от чрезмерного повышения числа оборотов и сработает автомат безопасности. [c.154]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...