Точки — Положение — Определение

Кяк продемонстрировать в действии правила шести точек для придания заготовке определенного положения в приспособлении [c.54]

На рис. 93 дано сводное решение рассматриваемой задачи. Пользуясь этим чертежом, легко представить взаимное положение и решение отдельных частей этой задачи, поэтапно изображенных на рис. 94—97 в более крупном масштабе. Следует только иметь в виду, что на рис. 94—97 оси проекций независимо от их положения на сводном чертеже проведены горизонтально и что построение искомого треугольника на рис. 93 и 97 произведено в параллельных плоскостях, проходящих через разные точки пространства, а при определении натуральной величины треугольника вращение плоскости, в которой лежит треугольник, производится на рис. 93 и 97 в противоположных направлениях. [c.100]

Положение фигуры S в плоскости Оху определяется положением какого-нибудь проведенного на этой фигуре отрезка АВ (рис. 142). В свою очередь положение отрезка АВ можно определить, зная координаты Ха, у л точки Л и угол ф, который отрезок А В образует с осью X. Точку А, выбранную для определения положения фигуры 5, будем в дальнейшем называть полюсом. [c.127]

Тело (или механизм) при решении задач надо изображать в том положении, для которого требуется определить ускорение соответствующей точки. Расчет начинается с определения по данным задачи скорости и ускорения точки, принимаемой за полюс. Дальнейшие особенности расчета подробно рассматриваются в решенных ниже задачах. Там же даются необходимые дополнительные указания. [c.141]

Из этого определения непосредственно следует способ построения нормали. Очевидно, что в особой точке поверхности положение нормали неопределенно. [c.132]

Каждой точке любой окружности соответствует определенная секущая площадка в соответствующем семействе. Понятно, однако, что точки, расположенные на трех кругах, не исчерпывают всего множества секущих площадок. Площадки общего положения, не параллельные ни одной из главных осей, не вписываются в рассматриваемую схему. [c.242]

На рис. 49 проведена фронталь f f, f") плоскости /3 (ее построение проще, чем определение фронтального следа плоскости ). Затем через произвольную точку А" (А е Р) проведена фронтальная проекция d" (d" 1 f"). Отмечена точка М" = d" П f". По А и М" найдены А и М. Эти две точки указывают положение горизонтальной проекции прямой d — линии наибольшего наклона плоскости 0 к плоскости проекции ТГ2 [c.42]

Каждая точка механической системы имеет определенную массу mi, а ее положение относительно системы отсчета Охуг [c.90]

Теорема Эйлера — Даламбера. Рассмотрим теперь движение абсолютно твердого тела, имеющего одну неподвижную точку. Докажем, что в этом случае имеет место теорема Эйлера — Даламбера Всякое перемещение твердого тела около неподвижной точки можно полечить одним только поворотом тела вокруг определенной оси, проходящей через эту точку и называемой осью конечного вращения. Доказывается эта теорема аналогично теореме и на стр. 102. Как известно, положение твердого тела в пространстве определяется положением любых трех его точек, не лежащих на одной прямой ( 7, п. 1). Если точка О тела неподвижна, то его положение определится положением любых двух других точек, не лежащих на одной прямой с точкой О. Опишем из неподвижной точки О тела, как из центра, сферу произвольного радиуса и на этой сфере возьмем две точки А Vi В (рис. 132) тогда положение тела можно определить положением дуги АВ большого круга рассматриваемой сферы. [c.132]

Сила и масса. В то время как в кинематике движение тел изучают с геометрической точки зрения, рассматривая изменение их положения относительно определенной системы отсчета и принимая во внимание время, в течение которого это изменение происходит, вторая часть механики — кинетика — посвящена изучению движения материальных тел в зависимости от факторов, обусловливающих характер или закон рассматриваемого движения. Эти факторы зависят как от тел, окружающих данное тело, так и от свойств самого тела. [c.168]

При кинематическом исследовании механизмов решаются две основные задачи 1) определение положений всех звеньев и траекторий отдельных точек звеньев механизма 2) определение линейных скоростей и ускорений точек и угловых скоростей и ускорений звеньев механизма. [c.35]

Если в каждой точке пространства определено значение некоторой физической величины, то говорят, что имеется поле этой величины. Может, например, существовать температурное поле, поле плотностей, концентраций. Это примеры скалярных полей. Здесь будут рассматриваться векторные силовые поля. В каждой точке пространства при этом определен вектор силы, действующей на соответствующий заряд и зависящий в общем случае от положения точки относительно источника поля. Речь пойдет о неизменных во времени (стационарных) внешних силовых полях, когда источник поля располагается вне системы и наличие системы не влияет на величину поля. Силовое поле называют потенциальным, если сила в каждой точке пространства может быть выражена через градиент некоторой скалярной функции координат — потенциала поля. Так, гравитационное поле Земли имеет потенциал [c.153]

Переходя к определению периода затухающих колебаний, обратим внимание на то, что вообще периодом периодического движения называют промежуток времени между двумя последовательными прохождениями точки (или системы) через одно и то же положение в одном и том же направлении. В случае затухающих колебаний только равновесное положение удовлетворяет такому определению периода. Всякое же другое положение система, совершающая затухающие колебания, проходит через неравные промежутки времени (рис. 129). Поэтому под периодом затухающих колебаний понимают промежуток времени Xj между двумя последовательными прохождениями системы через положение равновесия в одинаковом направлении. В таком же смысле колебания, описываемые уравнением (259), могут быть названы изохронными. Период затухающих колебаний можно определить по формуле [c.276]

И. Бернулли, Лагранж). Конфигурация системы N материальных точек, на которые наложены идеальные двусторонние стационарные связи, допускающие в этой конфигурации тождественное равенство нулю скоростей всех точек системы, будет положением равновесия (определение 4.1.1) тогда и только тогда, когда в любой момент времени равна нулю сумма элементарных работ всех активных си.г Г,/, действующих на систему, на любом виртуальном перемещении = 1,.. ., Л точек их приложения [c.343]

Это уравнение позволяет найти положение тела в любой момент времени и является уравнением вращения тела вокруг неподвижной оси. Так как положение тела, вращающегося вокруг неподвижной оси, определяется одной величиной — углом поворота, то это тело по определению имеет одну степень свободы. [c.121]

Примером движения твердого тела при аналитических особенностях на поверхностях аксоидов является движение тела с подвижным аксоидом, имеющим форму поверхности пирамиды, и неподвижным аксоидом — произвольной конической поверхностью, в частности плоскостью (рис. 42). При движении по конической поверхности подвижный аксоид в некоторых точках не имеет однозначно определенную касательную плоскость (ребра поверхности пирамиды). В частности, при движении по плоскости в определенные промежутки времени положение мгновенной оси становится неопределенным. Этим промежуткам времени соответствует контакт между одной из плоских граней поверхности пирамиды и неподвижной плоскостью ). Касание аксоидов может быть, конечно, как внешним, так и внутренним. [c.119]

Если Из = о, то в положениях равновесия уравнения (е) тождественно удовлетворяются, так как в этих положениях скорости всех точек системы равны нулю. В этом случае мы не получим из уравнений связей систему уравнений, из которой можно найти множители и рз- Задача нахождения для положений равновесия соответствующих реакций связей становится неопределенной. Если Из Ф о, или неголономных связей нет вообще, задача нахождения множителей Лагранжа будет определенной ). [c.114]

Определение понятия устойчивости равновесия связано с рассмотрением тех движений, которые система станет совершать, будучи выведена из положения равновесия путем сообщения ее точкам весьма малых начальных отклонений от положения равновесия и весьма малых нача и>ных скоростей. Если после нарушения равновесия система в своем последующем движении будет весьма мало отклоняться от исследуемого равновесного положения, то такое положение равновесия называете устойчивым. [c.336]

Как показывает опыт, действующие на точку переменные силы могут определенным образом зависеть а) только от времени (например, сила тяги электровоза при постепенном включении или выключении реостата) б) только от положения движущейся точки, определяемого ее координатами (например, сила тяжести при движении точки на значительном расстоянии от поверхности Земли или сила упругости пружины) в) только от скорости движущейся точки (например, сила [c.449]

Пусть движущаяся точка находится в момент в положении и имеет скорость а в момент I приходит в положение М и имеет скорость V (рис. 336). Взяв от обеих частей равенства (3) определенные интегралы в пределах, соответствующих перемещению точки из положения Мц в положение М, получим [c.572]

Выясним механический смысл произвольных постоянных. Положительная величина а (наибольшее значение отклонения г точки от положения равновесия) называется амплитудой колебаний. Функция времени ю/ —фо называется фазой колебаний, постоянная величина фо — начальной фазой. Величины а и фз являются произвольными постоянными, если речь идет об общем решении U4.3). Для каждого гармонического колебания они имеют определенные значения, определяемые начальными условиями. Именно пусть при t = 0 [c.258]

Время отсчитывается по часам того или иного типа. Если применяются обычные часы, то отсчет сводится к определению положения стрелок часов в то мгновение, когда выбранная точка движущегося тела занимает определенное положение. Другими словами, должна быть установлена одновременность двух событий прохождения какой-то точки тела мимо определенного деления линейки и прохождения стрелки через определенное деление циферблата часов. Если для отсчета времени применяются, например, кварцевые часы, то отсчет времени также сводится к определению одновременности двух событий прохождения точки тела мимо определенного деления линейки и прихода одного определенного электрического импульса. Тело отсчета, опирающаяся на него система координат и инструменты, служащие для измерения времени, вместе образуют так называемую пространственно-временную систему отсчета . Для краткости ее называют просто системой отсчета или системой координат. [c.32]

Рассмотренная нами картина будет наблюдаться, если оба источника создают волны одинаковой частоты и с постоянным сдвигом фаз у источников. Для упрощения мы считали этот сдвиг равным нулю, но это несущественно, важно лишь, чтобы он был постоянным. Только при этом условии каждой точке пространства соответствует вполне определенный и постоянный сдвиг фаз между обеими пришедшими волнами. Если сдвиг фаз между источниками не будет оставаться постоянным, то с изменением сдвига фаз будет изменяться и вся картина. Когда сдвиг фаз между волнами в каждой точке проходит череа все значения от О до п, положения максимумов ш минимумов [c.711]

Предельным положением кромки В для течения такого вида является то ее положение, при котором первая характеристика, проведенная из кромки В, проходит точно через кромку А. Такой случай изображен на рис. 4.22, в. Картина течения вблизи кромки В по-прежнему аналогична обтеканию одной плоской стенки. Поэтому направление границы струи за кромкой В сохраняется прежним и его легко можно определить. Характеристики, исходящие из кромки А, начнут искривляться сразу за точкой А. Это усложняет определение второй границы струи за точкой А. [c.172]

Безусловно, необходимо подчеркнуть, что напряжение в данной точке зависит от ориентации в пространстве площадки, на которой оно возникает. Это будет началом развиваемого в дальнейшем понятия о напряженном состоянии в точке. Полезно, полагаем, сказать учащимся следующее Вам из теоретической механики известно, что сила определяется тремя элементами— модулем, направлением и точкой приложения. Для полного определения напряжения этих трех элементов недостаточно надо указать, кроме того, положение площадки, на которой возникает напряжение Полезно добавить (а в дальнейшем неоднократно напоминать), что нельзя говорить о напряжении в данной точке, не указывая положения площадки, на которой.оно возникает. [c.58]

В реальных механизмах при произвольных положениях звеньев определение расстояний от точек до мгновенного центра скоростей приводит к громоздким вычислениям. Поэтому в практических расчетах эти расстояния обычно определяют графически по чертежу механизма, выполненному в масштабе. [c.51]

Из всего сказанного не следует делать вывод о неприменимости безмоментной теории в случаях, когда в оболочке имеется краевой эффект. Выше было указано, что, если в оболочке отсутствуют резкие переходы или жесткие контурные защемления, определение напряжений с использованием безмоментной теории оказывается достаточно точным для всех точек оболочки. Когда же имеются местные защемления, безмоментная теория оказывается неприменимой лишь для областей, расположенных в зоне краевого эффекта, и дает опять же вполне приемлемые результаты для точек общего положения. [c.432]

Кривая Безье. На рис. 1.24 показан пример построения кривой Безье, которая формируется по дескриптору, состоящему из трех вершин. В начальной точке кривой П = 0, в конечной точке - П = 1. Для определения положения третьей точки нужно соединить середины отрезков дескриптора и найти середину полученного отрезка. В этой точке параметр П = 0,5. Можно построить аналогичным образом еще несколько точек на различных расстояниях вдоль отрезков, пока не начнут вырисовываться очертания кривой. [c.34]

Отметим, что не обязательно выполнять полное графическое построение, достаточно, непосредственно рассчитав значение для каждого положения толкателя, отложить их по действительному направлению скорости точки В, после чего определение наименьшего радиуса кулачка производить аналогично ранее показанному. [c.157]

Задачей кинематического исследования механизмов является определение положений звеньев и траекторий, описываемых точками звеньев, а также определение скоростей и ускорений разных точек звеньев по заданному закону движения ведущих звеньев механизма. [c.55]

BORKOBOti группы перпого определения ПОЛОЖбНИЯ точки с посту- паем следующим образом. Разъединяем шарнир в точке С и рассматриваем возможное движение этой точки. Так как точка В занимает вполне определенное положение, то точка С, находящаяся на постоянном расстоянии ВС от точки В, может описать только окружность X — к радиуса ВС. Точно так же вследствие постоянства расстояния D точка С может описать вокруг точки D только окружность — т] радиуса D . Таким образом, геометрическим местом возможных положений точки С являются две дуги окружностей и т) —т]. Точки пересечения этих окружностей и дадут истинное полол ение точки С. Так как две окружности в общем случае пересекаются в двух точках, то мы получаем две точки С н С". Выбор точки, дающей истинное положение, можно сделать, пользуясь условием последовательности положений точки С (непрерывности траектории) при движении всего механизма. Если окружности к — X и Г] — 11 не будут иметь точек пересечения, то это укажет, что ири заданных размерах звеньев группа не может быть присоединена в данном положении к основному, а если она все же будет присоединена в другом положении, то механизм с такой группой не сможет занять рассматриваемого положения. [c.76]

В задачу о положениях включаем определение положений звеньев в системе координат BxnfjoZo (рис. 30.15), углов относительного поворота звеньев и абсолютных координат точки на [c.622]

Если на положение материальной точки и на ее движение не наложены никакие ограничения, то точка называется свободной, в противном случае имеем движение несвободной точки. Условия, которые накладывают определенные ограничения на положения материальной точки и на ее движение, называются связями, наложенными на эту точку. Материальное тело, при помощи которого осуществляется связь, наложенная на даннуро материальную точку, действует на эту точку с некоторой силой, нанываемой реакцией этой связи. [c.236]

С помощью индикатора или шкалы 6 фиксируют размер максимальной амплитуды. Специальным устройством можно от.метнть угол а, определяющий положение неуравновешенной массы П1, когда стрелка оказывается в верхнем положении. После определения значения и положения массы ту в плоскости П с противоположной стороны на расстоянии Г от оси вращения устанавливают противовес шя,. Затем деталь снова приводят во вращение. Если противовес установлен правильно, то колебаний люльки не будет. Переставив деталь в подшипниках так, чтобы плоскость Пу проходила через ось О, повторяют испытание и находят массу тп, и положение Гг второго противовеса. [c.404]

Для этой цели пользуются сигналами, обладающими конечной скоростью распространения, а именно, световыми или радиосигналами, В тот момент, когда там произошло событие (точка тела проходит через определенное деление линейки), посылается световой или радиосигнал. В лгамент прихода сигнала мы отмечаем положение стрелки часов. Однако, поскольку скорость распространения сигналов конечна, не этот момент является моментом, когда там произошло событие. Если в момент получения сигнала часы показывают время t, то моментом, когда там произошло событие, следует считать время [c.32]

Если абсолютно жесткое тело не вполне свободно, то оно обладает меньшим числом степеней свободы. Если такое тело закреплено неподвижно в одной точке, вокруг которой оно может вращаться, то из uje TH независимых координат три координаты неподвижной точки фиксированы и для определения положения тела должны быть заданы только три координаты. Следовательно, абсолютно жесткое тело, одна точка которого закреплена ие1юдиижно, обладает тремя степенями свободы. [c.50]

В приведенных примерах однородной деформации напряжение для всех отдельных элементов данного сечения S (или S ) одинаково. Поэтому мы могли говорить о напряженин для всей площадки конечных размеров (S или S). Однако при неоднородной деформации напряженке для отдельных малых элементов площадки, вообще говоря, различно. В таком случае, как уже указывалось, для определения напряжения нужно брать бесконечно малые площадки dS. Положение такой бесконечно. малой площадки можно определять одной точкой, принадлежащей этой площадке, и ориентировкой площадки. Для каждой точки тела существует бесчисленное множество таких бесконечно малых площадок, различным образом ориентированных. Поскольку напряжение для этих различных площадок зависит от их ориентировки, то напряжение, отнесенное к определенной площадке, еще не характеризует тех сил, которые действуют на любую площадку в данной точке. Только в том случае, когда могут быть определены напряжения для всевозможных малых площадок, лежащих в данной точке тела, напряженное состояние в этой точке будет полностью определено. [c.473]

Именно устойчивость формы гармонических колебаний по отношению к широко распространенному классу линейных систем и определяет то исключительное положение, которое занимают гармонические колебания среди всех других форм колебаний. Устойчивость формы играет решающую роль не только в случае гармонической внешней силы, когда эта устойчивость позволяет заранее утверждать, что в линейной системе вынужденные колебания будут гармоническими, и тем самым свести задачу о вынужденных колебаниях только к определению амплитуды и фазы гармонического вынужденного колебания. Так как в линейных системах справедлив принцип суперпозиции, то и в случае негармопической внешней силы решение задачи [c.622]

Разработка автоматизированных технологий контроля геометрических параметров подкрановых путей ведется в НИИПГ, КИСИ, ВИОГЕМ и других отечественных и зарубежных организациях по двум основным направлениям. Первое направление предусматривает создание технологий с частичной или полной автоматизацией работ при съемке подкрановых путей. Задача второго направления - автоматизация процесса обработки материалов съемки и оптимизации положения подкрановых рельсов. В соответствии с этим можно выделить следующие операции технологического процесса контроля, которые необходимо автоматизировать формирование планово--высотного обоснования последовательное обозначение планово--высотного положения точек рельсовых осей фиксация положения точек рельсовых осей с целью контроля прямолинейности и горизонтальности рельсов и ширины колеи кранового пути регистрация получаемой информации и ее предварительная обработка для ввода в ЭВМ, вычерчивание графиков планово-высотного положения рельсов определение оптимальных значений элементов рихтовки крановых рельсов. [c.133]

Гидромуфта с поворотной черпательной трубой не имеет наруж ного бака и не требует вспомогательной энергии для наполнения и опорожнения рабочей цепи. Она вместо сальников имеет простые лабиринтные уплотнения с большими зазорами и отводы для соединения с наружным холодильником, что обеспечивает хорошее протекание жидкости. В такой муфте обеспечивается хорошая работа при некоторой неточности сборки и, быстрое регулирование скорость опорожнения определяется площадью калиброванных отверстий. Так как жидкость, Находящаяся на радиусах, больших, чем радиус приемного конца черпательной трубы, не захватывается черпательной трубой и не может быть возвращена в проточную часть, то каждому положению черпательной трубы соответствует определенное количество жидкости в проточной части и крутящий момент. Это удобно при регулировании, когда гидромуфта присоединяется к коробке со ступенчатым переключением скоростей. [c.270]

Поскольку механизмы являются многозвенными системами, то фиксированным положениям каких-либо звеньев могут соответствовать при определенных условиях два или несколько положений других звеньев. Эта особенность отображается многозначностью функции положения. Поскольку в механике машин изучают реальные механизмы и машины, звенья которых имеют массу и конечные размеры, то на их истинное движение влияют силы инерции, реакции связей и другие силы, под действием которых звенья механизмов и машин движутся однозначно. Счедсвательно, каковы бы ни были функции положений звеньев, передаточные функции должны быть однозначными в каждое данное мгновение, или, что то же, при любом значении обобщенных (независимых) переменных величин. [c.45]

Кривые. Для построения кривой необходимо создать определенное количество точек. Ломаная линия, соединяющая заданные точки, называется дескриптором кривой, а точки - его вершинами. Очередность создания вершин дескриптора задает направление кривой. Количество вершин в дескрипторе задает класс кривой. Порядок кривой - это количество отрезков в ее дескрипторе. Первая вершина дескриптора является начальной точкой кривой, а последняя вершина - конечной точкой. Кривая должна быть касатель-на к первому и последнему отрезкам дескриптора в начальной и конечной точках соответственно. Положение точки на кривой задается параметром и. Существуют несколько типов, кривых, такие, как кривые Безье, В-зрИпе и эквидистанты, которые различаются методами построения. [c.34]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...