Плоскопараллельные течения

Результаты расчетов максимального коэффициента сопротивления в плоскопараллельных течениях изображены на рис. 3.49. Величина коэффициента волнового сопротивления с в плоскопараллельном случае и аргумент в, использованный на этой фигуре, определены формулами [c.173]

Его величина совпадает с с плоских течений при в = 0 vi в = т 12. При промежуточных значениях в коэффициент с тел вращения при точности рис. 3.49 не отличается от величины с для плоскопараллельных течений. [c.173]

Уравнения установившихся плоскопараллельных течений вязкой несжимаемой жидкости при постоянном вихре ш имеют тот же вид, что и в случае идеальной жидкости (3.1), (3.2). При использовании функции тока V по формулам (3.7) они могут быть сведены к уравнению Пуассона [c.198]

Для стационарного двумерного (плоскопараллельного) течения уравнение энергии (42) примет следующий вид [c.74]

Возвращаясь в уравнениях (14), (15), (18) к размерным переменным и присоединяя уравнение неразрывности (12), получим дифференциальные уравнения ламинарного пограничного слоя для установившегося плоскопараллельного течения сжимаемого совершенного газа [c.287]

Вязкость газа. Чтобы найти выражение для коэффициента вязкости газа, рассмотрим плоскопараллельное течение газа в направлении оси ОХ со скоростью линейно меняющейся с расстоянием по нормали (оси 02), т. е. пропорциональной г. При этом предполагается, что газ находится в тепловом равновесии, т. е. имеет повсюду одинаковую температуру. [c.206]

Предположим далее, что все линии тока представляют собой прямые, параллельные, например, оси ОХ, причем скорость течения в перпендикулярной к линиям тока плоскости повсюду одинакова (рис. 9.2), т. е. = = ш (х) такое течение представляет собой один из видов плоскопараллельного течения. [c.290]

При стационарном плоскопараллельном течении компоненты скорости жидкости = ш) (х) Шу = 0 0. [c.290]

Уравнение Эйлера и уравнение неразрывности для стационарного плоскопараллельного течения имеют вид [c.290]

Рис. 9.2. Плоскопараллельное течение жидкости

В случае плоскопараллельного течения несжимаемой жидкости уравнения неразрывности и продольного движения для возмущенного потока имеют вид [c.451]

Рис. 8.2. Схема плоскопараллельного течения в окрестности критической точки

Для определения выражения вязкости газа рассмотрим плоскопараллельное течение газа в направлении оси ох со скоростью W, линейно изменяющейся с расстоянием по нормали, т. е. пропорциональной z. Предположим, что газ находится в тепловом равновесии. [c.423]

На рис. 43, а представлена схема плоскопараллельного течения, а на рис. 43, б — частный случай течения, параллельного оси х (W = [c.74]

На рис. 49, а показан поток (кривые линии) как результат наложения плоскопараллельного течения и источника. Графически результирующий поток получают геометрическим сложением сторон клеток, образующихся от пересечения линий тока складываемых потоков. Диагональ каждой клетки соответствует вектору скорости и направлению суммарной линии тока. [c.78]

В рассматриваемом случае плоскопараллельное течение вдоль оси X имеет скорость и , а источник — расход д. Из условия равенства расходов следует, что между смежными линиями [c.79]

При стационарном плоскопараллельном течении компоненты скорости среды равняются Wx = 0 Wy = 0 w2 = w z). [c.259]

Уравнение (7-12) имеет силу и при более сложных движениях, а не только при плоскопараллельном течении при этом, однако, значение константы будет в общем случае различно для разных линий тока. [c.260]

Установившиеся движения сжимаемой жидкости. Наибольшее развитие в этом случае получила теория плоскопараллельных течений, когда искомые функции зависят лишь от двух переменных х я у. Уравнения движения в этом случае специальной заменой переменных и искомых функций также удается преобразовать к линейным. Это преобразование было предложено и использовано в 1902 г. С. А. Чаплыгиным в его знаменитой работе О газовых струях ). Эта работа стала основной для развития многих современных теорий в газовой динамике. [c.157]

Например, из теории потенциальных плоскопараллельных течений идеальной несжимаемой жидкости ) известно, что точки излома линий тока являются критическими точками, при обтекании входящих в область течения углов в угловых точках возникают, вообще говоря, бесконечно большие скорости. [c.376]

Когда iXr fAT = Тг и из (9.74) следует, что для плоскопараллельного течения / = Kiy, т. е. = Наконец, величину I можно [c.153]

Рассмотрим для простоты двухмерное плоскопараллельное течение, средняя скорость которого зависит только от координаты Ха (рис. 7.2). [c.163]

Плоскопараллельные течения. Пусть комплексный потенциал представляет собой простейшую линейную функцию [c.83]

Рассматриваемое течение можно получить в результате наложения плоскопараллельного течения на диполь. Тогда [c.87]

Задача о построении оптимального контура аЬ в областях I и III при плоскопараллельных течениях была решена Шипилиным [37] с использованием общего метода, не позволяющего уменьшить размерность вариационной задачи. Об этом методе будет сказано в конце главы. Оптимальный профиль имеет бесчисленное количество выпуклых из- [c.164]

Здесь L — граница произвольной области течения х,у — декартовы координаты в случае плоскопараллельного течения или цилиндрические координаты в случае осесимметричного течения u,v — соответствующие составляющие вектора скорости, отнесенные к критической скорости а, течения р — плотность, отнесенная к плотности роо газа в набегающем потоке р — давление, отнесенное к рооЛ у — энтропийная функция v равно о или 1, соответственно, в плоском или осесимметричном случаях. [c.168]

Рассмотрим происхождение подъемной силы крыла самолета, позволяющей осуществлять, полеты на аппаратах тяжелее воздуха. Этот вопрос выясняется при рассмотрении обтекания крыла бесконечного размаха или профиля крыла в плоскопараллельном потоке, который служит моделью обтекания средних сечений крыла, без учета влияния его концов. Развитие методов исследова шя плоскопараллельных течений идеальной жидкости является основой теории крыла в плоокопараллельном потоке. [c.265]

Численные расчеты устойчивости производились для плоскопараллельных течений с профилем скоростей, меняющихся между двумя значениями Со по некоторому закону, например, v = Uoth(2//i) (роль числа Рейнольдса играет при этом R = voh/v). Нейтральная кривая в плоскости k, R оказывается выходящей из начала координат, так что для каждого значения R имеется интервал значений k (возрастающий с увеличением R), для которых течение неустойчиво. [c.155]

Простое истолковаиие этих дополнительных членов было дано Прандтлем. Для изложения идеи Прандтля рассмотрим плоскопараллельное течение, скорость которого по направлению совпадает с осью X, а величина скорости зависит лишь от координаты у. Следовательно, й = й(у), v = 0, причем пусть дй1ду>0. [c.317]

Источники и стоки. Источником называется точка (а в случае плоскопараллельного течения — npnviaH), из которой непрерыв- [c.115]

Запишем, например, уравнение для компоненты скозо-стн в случае неустановившегося, плоскопараллельного течения газа. Это уравнение очевидным образом следует из уравнения (5.2.10) [c.372]

Предположим, что все линии тока представляют собой параллельные прямые, например, оси ОХ, причем скорости течения в перпендикулярной к линиям тока пло- KO Tii везде одинаковы (рис. 4.22), т. е. а , = w (л ). Такое течение представляет собой один из видов плоскопараллельного течения, при котором компоненты скорости жидкости йУд. = ш (х) = 0 = 0. Уравнение Эйлера и уравнение неразрывности для стационарного плоскопараллельного течения имеют вид [c.310]

Стабилизированное стационарное течение в круглой трубе аналогично рассматриваемому плоскопараллельному течению следовательно, и для течения в трубе работа сил давления может служить мерой выделяющейся теплоты трения. Из уравнения движения (12.51) видно, что др1дх постоянно вдоль оси Ох, ибо д гюх1ду от X не зависит. Тогда работа сил давления в единице объема равна [c.285]

Это уравнение относится к плоскопараллельному течению, причем в качестве характерного размера принята полущирина щели. [c.64]

Для течения в шероховатых трубах в отсутствие магнитного поля гидравлическое сопротивление при ламинарном режиме практически не отличается от сопротивления при течении в гладких трубах. В поперечном магнитном поле картина течения в шероховатых трубах существенно меняется. Исследование свободного обтекания тел проводящей жидкостью [17] показало, что наложение магнитного поля приводит к увеличению давления в окрестности лобовой части тела и к понижению в кормовой (т. е. к увеличению сопротивления формы), к повышению сопротивления трения вследствие увеличения градиента скорости на поверхности тела, к безотрывности течения при больших значениях индукции магнитного поля и т. д. Обтекание элементов шероховатости, расположенных на стенке, имеет специфические особенности, однако качественно влияние поперечного магнитного поля на течение в обоих случаях аналогично. Численное решение дифференциальных уравнений движения для ламинарного плоскопараллельного течения несжимаемой проводящей жидкости между бесконечными непроводящими плоскостями, имеющими равномерно расположенные призматические выступы квадратного сечения [18], подтверждает это предпо- [c.66]

Иванилов Ю. П. Об устойчивости плоскопараллельного течения вязкой [c.223]

Очевидно, что такое течение будет потенциальным, так как представляет сумму плоскопараллельного течения и иотенцпальцого вращения жидкости вокруг бесконечно длинного вихревого шнура, совпадающего с осью симметрии. Угол наклона скорости в таком течении меняется по закону [c.260]

Плоскопараллельное течение в канале, ограниченном двумя параллельными плоскими стенками. В этом случае скорость и не зависит от координаты г и уравнение (6.1) шринимает вид dpldx= ]id ujdy . Его интегрирование дает [c.146]

Уравнение движения жидкости в тонких слоях Полная система фавнений, описывающая плоскопараллельное течение не-ся имаемой жидкости постоянной вязкости, имеет следующий вид [c.79]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...