Энергия распространение

Уравнения (6-13) могут быть получены путем применения расширенного закона соответственных состояний к превращению энергии при различных процессах изменения состояния тела (при изменении поверхности тела, диссипации механической энергии, распространении или передаче тепла и т. п.). [c.207]

Испытания на вязкость разрушения при низких температурах не проводили, но результаты испытаний надрезанных образцов при растяжении и на раздир позволяют предположить, что значения Ки и Кс очень высоки при низких температурах. Например, удельная энергия распространения трещины в продольном направлении для плит из сплава 7005, по данным работы [10], при 77 К составляет [c.173]

Удельная энергия распространения трещины. [c.174]

Чувствительность к надрезу сварных соединений, выполненных с присадкой проволоки сплава 5356, значительно ниже, чем у основного материала прессованных профилей и плит сплава 7005 (см. табл. 1), а удельная энергия распространения трещины для сварных соединений находится в пределах значений этой характеристики для основного материала плит. Интервал этих значений одинаково данными для сварных соединений плит сплава 5083, выполненных с присадкой сплава 5183, хотя прочность сварных соединений этого сплава гораздо ниже [12]. Данные по свойствам сварных соединений сплава 7005 при 4 К пока отсутствуют. Предполагается, что сварные соединения, выполненные с присадкой сплава 5039, будут иметь более высокую чувствительность к надрезу, чем при использовании присадки сплава 5356. [c.174]

Вопрос При испытаниях надрезанных образцов большое внимание уделяется энергии распространения трещины [c.190]

Уменьшение влияния препятствий на пути перемещения дислокаций в виде примесных выделений в опытах по зонному выравниванию химического состава привело к перераспределению примесей и к увеличению пластичности. Чистота металла влияет и на величину энергии распространения трещины у высокочистого металла она приблизительно вдвое выше, чем у металла технической чистоты. [c.271]

Рис. 23. Влияние переплава и величины зерна аустенита на энергию распространения трещины в инструментальной стали К13 в зависимости от температуры

Диссипация механической энергии. Распространение упругих волн в реальных жидкостях и газах следует представлять как некоторый неравновесный процесс. Согласно основным положениям термодинамики, механическая энергия термодинамической системы равна максимальной работе, которую можно получить при переходе системы из данного неравновесного состояния в состояние термодинамического равновесия с первоначальной энтропией [c.374]

Мп 0,27% 81). А. П. Гуляевым [69] предложен метод разделения Он на две составляющие путем построения зависимости Сн не от г 1 , а от г. За энергию распространения трещины принято экстраполированное значение Ои при г = 0. Этот метод менее точен по сравне нию с рассмотренным выше, однако с практической точки зрения более удобен. [c.52]

Рис. 31. Изменение энергии распространения трещины с температурой [36]

Обращает на себя внимание примерное постоянство величины 0 /кр. которая, в соответствии с уравнением (109), пропорциональна энергии распространения трещины. Квадратный корень из этой величины [c.90]

Для определения изменения энергии распространения трещин из об-разцов, испытанных на усталость до различного числа циклов, изготавливали образцы с острым надрезом, согласно методике, описанной в главе III. Эти образцы испытывали на растяжение с целью определения номинального разрушающего напряжения о , и далее по формулам (59) и ( 6б) определяли Ск- [c.93]

Переход энергии (распространение теплоты) из одной части тела в другую всегда связан с наличием более или менее нагретых, т. е. обладающих различной температурой, частей, и, следовательно, зависит от температурного состояния тела. Для характеристики температурного состояния тела с этой точки зрения вводится ряд понятий. [c.316]

Теория распространения разрывов в упругих твердых телах хорошо развита. То же самое можно сказать в отношении идеальных жидкостей (т. е. жидкостей, в которых могут возникать только изотропные внутренние напряжения). Обе теории не допускают затухания возмущений, поскольку применяемые для них реологические уравнения состояния описывают недиссипативные материалы (т. е. работа внутренних напряжений равна для таких материалов накоплению упругой энергии). [c.293]

Процесс распространения лучистой энергии в газовой (незапыленной) среде имеет много общего с вышеописанным процессом в запыленной среде. Роль пылинок играют здесь молекулы газа, концентрация которых увеличивается с ростом давления газа. [c.96]

Наиболее распространенным случаем сложного теплообмена является теплоотдача от поверхности к газу (или от газа к поверхности). При этом имеет место конвективный теплообмен между поверхностью и омывающим ее газом и, кроме того, та же самая поверхность излучает и поглощает энергию, обмениваясь потоками излучения с газом и окружающими предметами. В целом интенсивность сложного теплообмена в этом случае характеризуют суммарным коэффициентом теплоотдачи [c.97]

Тепловые трубы с самотечным возвратом конденсата известны давно. Широкое распространение тепловых труб с фитилями началось недавно в связи с необходимостью отвода больших тепловых потоков от мощных, но малогабаритных полупроводниковых устройств. Практически незаменимы тепловые трубы с фитилями в космосе. Для охлаждения механических, электрических или радиотехнических устройств в земных условиях мы очень широко используем естественную конвекцию. В космосе естественной конвекции не может быть, поскольку отсутствует сила тяжести, и нужны иные способы отвода теплоты. Тепловые трубы с фитилями могут работать и в невесомости. Они малогабаритны, не требуют затрат энергии на перекачку теплоносителей и при соответствующем подборе рабочего агента работают в широком интервале температур. [c.105]

Наиболее распространенным и эффективным способом является регенерация энергии. Сущность регенерации заключается в передаче энергии от выходящих из агрегата потоков к входящим. Например, многие крупные нагревательные и плавильные печи оборудованы теплообменниками, в которых воздушное дутье (а иногда и газообразное топливо) подогревается уходящими газами (рис. 24.2). [c.204]

В частности, можно вычислить время, за которое частица достигнет произвольной заданной точки на нашем фиктивном пути, и, следовательно, интеграл по времени от vis viva, т.е. от удвоенной кинетической энергии, распространенный на весь интервал пути от Pi до Р2. Этот интеграл по времени называется действием . Он имеет определенное значение для нашей пробной траектории, равно как и для любой другой пробной траектории, соединяющей точки Pi и Ра и проходимой с тем же значением постоянной энергии Е. [c.17]

В качестве примера на рис. 2 показан образец биметаллической композиции Ст. 3+Х18Н10Т, испытанный в криостате в среде жидкого азота. На поверхности образца видна переходная зона с остановившейся трещиной. Анализ микрофотографии, приведенной на рис. 2, показывает, что распространение трещины происходило в направлении от надреза в слое стали Ст. 3 перпендикулярно границе раздела слоев биметалла. При переходе трещины из стали Ст. 3 в сталь Х18Н10Т развивается значительная пластическая деформация, приводящая к изменению механизма разрушения. Рассматривая характер распространения трещины с позиций механики, можно предположить, что хрупкий излом сколом переходит в вязкий срезом. Энергия распространения трещины переходит в энергию пластической деформации, скорость трещины резко снижается и происходит остановка трещины. [c.38]

Дифференциальные уравнения движения не только допускают интегральный инвариант (71), но и являются единственными дифференциальными уравнениями, обладающими этим свойством. Поэтому в основу механики можно положить следующий принцип — принцип сохранения количества движения и энергии Движения материальной системы (с вполне голоном-ными связями), находящейся под действием сил, имеющих силовую функцию, управляются дифференциальными уравнениями первого порядка, связывающими время, параметры положения и параметры скоростей и эти дифференциальные уравнения характеризуются тем свойством, что интеграл тензора количество движения —энергия , распространенный на любую непрерывную, линейную, замкнутую последовательность состояний системы, не меняет значения при перемещении этих состояний каким-либо способом вдоль соответственных траекторий ). [c.845]

Оценка материалов и сварных соединений по стандартам [58, 59] вызывает затруднения. Испытания на удар при температурах <76 К не удовлетворительны вследствие сложности методики и адиабатного нагрева образца. Альтернативный метод — растяжение образца с надрезом — не стандартизирован. Испытания вязкости разрушения достаточно трудоемки, чтобы их использовать для оценки качества продукции. Однако большое значение имеет сопоставление полученных данных с результатами других испытаний. Хорошим примером служит корреляция удельной энергии распространения трещины при испытании на вне-центренное растяжение алюминиевых сплавов [61], а [c.27]

Испытания на раздир. Удельную энергию распространения трещины q определяли как энергию, необходимую для распространения трещины, деленную на площадь сечения нетто образца [1]. Эта энергия является относительной мерой сопротивления материала распространению имеющейся в нем трещине, в то время как отношение прочности на раздир к пределу текучесги, как и отношение 0"/сго,2 харак- [c.113]

Значения удельной энергии распространения трещины q для сварных соединений сплава 5083, выполненных в нижнем и в вертикальном положениях, почти одинаковы при комнатной и низких температурах и сравнимы со значениями этой характеристики для основного материала плит сплава 5083-0. Значение q у сварных соединений спла ва АМгб при комнатной температуре значительно ниже, чем у сварных соединений сплава 5083 при 77 К значения этой характеристики составляют около 60 % от значений при комнатной температуре. Снижение этих значений не отразилось на величинах отношения прочности на раздир к пределу текучести или на величинах вязкости разрушения. [c.114]

Дж/м , в поперечном—0,113 Дж/м . Эти значения в 1,6—2,4 раза выше, чем у плит из сплава 7039-Т6151 при 77 К в работе [11] установлено, что для сплава 7039-Т6151 при 133 К значения Ка близки к 91,8 МПа-м , поэтому есть основания ожидать, что у сплава 7005 значения Кс при 77 К будут выше 108 МПа-м . Это подтверждается зависимостью между Кс и удельной энергией распространения треш,ины, установленной Кауфманом и Холтом [10]. [c.173]

Это сразу же приводит к трудностям в интерпретации влияния среды на процессы разрушения, поскольку ур всегда много больше у . Даже в экстремальном случае при охрупчивании сплава Ti—8 Al—1 Мо—IV в жидкой ртути скорость высвобождения энергии разрушения Gi почти на два порядка выше, чем принятая величина поверхностной энергии для титана 1000 мДж/м . Таким образом, можно констатировать, что либо среда влияет на пластические свойства материала, либо энергия распространения трещины не монсет рассматриваться как выражение суммы пластической и поверхностной энергий. [c.389]

В области переходных температур для обеи марок сталей, независимо от условий термической обработки и структуры, получена общая связь ударной вязкости (энергии распространения трещины) от доли волокнистой составляющей в изломе (рис. 2). Только за пределами переходной области рассеяние резко возрастает, что объясняется снижением энергии зарождения трещины при охлаждении ниже Ткн и увеличением степени деформации до зарождения трещины при температуре выше Ткв. Единство зависимости ударной вязкости от вида излома и различие в критической температуре хрупкости, определяемой по виду излома, представляется целесообразным использовать для оценки роли структуры в методике выбора стали. [c.115]

Ла), энергия распространения трещины представляет собой только энергию, необходимую для образования новых свободных поверхностей, и составляет лишь О Дж/м . Однако в случае, когда происходит релаксация напряжений за счет пластической дефор-матии в вершине треш.ины, необходима некоторая избыточная энергия, которая затрачивалась бы на эту пластическую деформацию. С учетом этого можно сказать, что при разрушении аморфных металлов протекает значительная пластическая деформация. Например, энергия разрыва в аморфных сплавах на порядок больше, чем кристаллического железа или алюминия. Уже только этот факт поразителен сам по себе. Других материалов, кроме аморфных сплавов, которые, обладая высокой прочностью, имели бы столь высокую вязкость разрушения, пока не найдено. [c.236]

Метод Монте-Карло интегрирования по энергиям распространен на бинарные жидкие смеси простых жидкостей. Получено уравнение состояния модельной эквимолярной смеси аргон - криптон в окрестности фазового перехода жидкость - твердое тело. Результаты моделирования могут быть использованы в системе АВЕСТА для расчета теплофизических свойств плотных смесей веществ при высоких дак-лениях и температурах. [c.163]

Теплостойкость стали марки W3, которая в результате термической обработки обладает высоким временным сопротивлением на разрыв, в определенном интервале температур существенно больше, чем у сталей с меньшим значением временного сопротивления. На рис. 214, кроме предела текучести при растяжении стали марки W3, изображены еще пределы текучести при нагреве в зависимости от температуры испытания двух марок обработанных термическим путем на различные пределы прочности при растяжении вольфрамовых штамповых сталей для горячего деформирования, а также стали К12 и мартенситно-стареющей стали. Однако относительное сужение площади поперечного сечения образца в случае инструментальных сталей с 5— 10% W и стали W3, имеющей предел прочности при растяжении более 1200 Н/мм в интервале температур, превышающих 500° С, резко уменьшается, возникает охрупчивание при нагреве. Довольно часто можно наблюдать межкристаллитное разрушение вследствие образования вдоль границ зерен интерметаллидов, нитридов и других выделений. В сталях, полученных переплавом, этот вид охрупчивания встречается реже. Величина охрупчивания при нагреве тем больше, чем выше прочность стали и чем большей температурой закалки эта прочность была достигнута (рис. 215). Вязкость при нагреве вольфрамовых сталей в большей степени зависит от скорости охлаждения. Чем меньше скорость охлаждения или чем больше можно обнаружить в структуре стали бейнита, возникающего при температуре выше 400—420° С, тем меньше вязкость стали при нагреве. Если переохлажденный аустенит превращается при температуре ниже 360—380° С, то опасность возникновения охрупчивания при нагреве также меньше. Повышение температуры испытания (а следовательно, и инструмента) до 500° С значительно увеличивает сопротивление хрупкому разрушению и энергию распространения трещин в сталях (рис. 216), закаленных в основгюм при пониженных температурах, а также полученных электрошлако -вым переплавом. Однако при температуре нагрева, превышающей [c.270]

Рис. 216. Влияние способа,переплава (-) и температуры закалки (----) на энергию распространения трещин в инструментальной стали W3 (температура аусте-нитизацин указана на кривых)

С, энергия распространения трещин в стали W3 убывает. Это-указывает на процесс охрупчивания при нагреве. Охрупчивание при нагреве наблюдается также и у стали W3, полученной путем элект-рошлакового переплава, но эта сталь все же остается достаточно вязкой. [c.271]

Н. А. Каном и Е. А. Имбембо на корабельной верфи в Бруклине в Нью-Йорке. Это испытание, описанное в ряде статей (Кан и Имбембо, 1948, 1949, 1950 гг.), выполняли на обычной разрывной машине при контролируемых температурах, но образец имел специальную форму (рис. 13). Основная цель испытания — отделить энергию перед образованием трещины (энергия возникновения трещины) от энергии после образования трещины (энергия распространения трещины). Первая составляющая энергии прак- [c.382]

Картина излома образцов, разрушенных под давлением 15 кбар, заметно меняется (рис. 70, в, г), хотя и сохраняется смешанный характер разрушения с преобладанием хрупкой составляюп ей. Измельчение фасеток скола, сильное искривление границ фасеток, турбулентность речного узора , уменьшение ширины ступеней скола — все эго свидетельствует о повышении энергии распространения треш,ины и возрастании пластичности сплава. Полученные данные дали основание предполагать, что исследуемые сплавы с высоким содержанием карбидной фазы удастся продеформировать под высоким давлением. [c.198]

Рис. 17 показывает, что существуют два вида межкристаллитного разрыва, при которых энергия распространения разры- [c.286]

Автор изложенного метода Отани показал, что работа распространения трещины не меняется при изменении остроты надреза и становится ничтожно малой при температурах, бюлее высоких, чем обычная хр, когда ударная вязкость еще достаточно высока. Следовательно, большая величина н не гарантирует вязкого разрушения. В реальных условиях материал может оказаться хрупким, так как энергия распространения в нем трещины близка к нулю. [c.214]

В качестве исходной предпосылки примем, что для получения реакционноспособных частиц должны быть использованы стабильные исходные соединения. (Исоледования самих стабильных молекул, изолированных в матрицах, здесь не рассматриваются.) Естественно, что для превращения исходных соединений в нестабильные частицы, подлежащие исследованию, требуется энергия. Распространенными методами энергетического воздействия на исходные соединения вне матрицы являются разряд в потоке газа и получение мономерных частиц при высокотемпературном испарении твердых веществ. В принципе можно использовать и химические реакции, но этот метод применяется редко. [c.64]

Основное достоинство указанной модели в отличие от ранее рассмотренных состоит в том, что в ней прочность схватывания ассоциируется с энергией распространения трещины вдоль первоначальной плоскости контакта путем разрьша атомных связей, происходящего в результате концентрации напряжений на концах трещины. Поэтому модель хрупкого разрушения является попыткой подхода к явлению схватывания с позиций химической кинетики. [c.9]

На рис. 63 представлены данные по изменению энергии распространения трещины в зависимости от числа циклов предварительного нагружения. Можно видеть, что кривая Сю в зависимости от логарифма числа циклов при напряжениях 41,5 и 38,5 кГ1мм имеет резко выраженный максимум. При циклическом напряжении а <0к и равном 35 кГ1мм на кривой (Зк- — 1 Л/ наблюдается пологий участок, после которого дальнейшее циклическое нагружение приводит к уменьшению Сю. [c.93]

При распространении звуковых волн в твердых телах, как и в жидкостях, происходит перенос энергии. Распространение звуковых волн в твердых телах сопровоиедается потерями энергии на внутреннее трение, теплопроводность и упругий гистерезис. В плоской бегущей волне амплитуда колебаний изменяется по экспоненциальному закону [c.16]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...