Сложение геометрическое

Расчетная длина трассы находится путем сложения геометрической длины воздухопровода с эквивалентными длинами. Эквивалентными длинами называются местные сосредоточенные сопротивления в элементах трубопровода (в коленах, отводах, переключателях трубопровода и других частях), которые условно выражаются в метрах длины. Эквивалентная длина зависит от свойств транспортируемого материала, от геометрических размеров и соотношений в элементах трассы трубопровода, вызывающих местные сопротивления. [c.234]

Простота вьшолнения основных векторных операций (определение геометрической суммы, скалярного и векторного произведений векторов и взаимного момента моторов). Весьма желательно, чтобы имела место теорема сложения геометрическая сумма изображений пространственных скользящих векторов является изображением геометрической суммы самих скользящих векторов . [c.296]

Максимальные напряжения в комбинированных швах от действия момента М и силы F (см. рис. 2.10) определяются геометрическим сложением напряжений от этих нагрузок. [c.29]

Результирующее напряжение от действия момента и силы определяется геометрическим сложением [c.37]

Суммарную интенсивность нагрузки на провод найдем в результате геометрического сложения вертикальной и горизонтальной нагрузок [c.148]

Полную нагрузку на погонный метр обледеневшего провода найдем геометрическим сложением суммарной вертикальной и горизонтальной нагрузок [c.158]

Изображение предметов при помощи центрального проецирования обладает большой наглядностью, так как процесс человеческого зрения в геометрическом отношении совпадает с операцией центрального проецирования (оптический центр хрусталика глаза можно считать центром проекций, а участок задней стенки сетчатки может быть принят приближенно за плоскость проекций). Метод центрального проецирования слишком сложен и в значительной степени искажает форму и размеры оригинала, так как не сохраняет параллельности прямых и отношения отрезков. Поэтому на практике чаще пользуются методом параллельного проецирования (в частности, ортогонального проецирования). Этот метод, являясь частным случаем центрального проецирования, когда центр проекций находится в бесконечно удаленной точке Sa>, дает более простое построение изображения и в большей степени, как это будет показано дальше, сохраняет те свойства оригинала, от которых зависят его форма и размеры. [c.12]

ГЕОМЕТРИЧЕСКИЙ СПОСОБ СЛОЖЕНИЯ СИЛ. [c.18]

Сложение системы сил. Геометрическая сумма (главный вектор) любой системы сил определяется или последовательным сложением сил системы по правилу параллелограмма, или построением силового многоугольника. Второй способ является боле прост и удобным. Для нахождения этим способом суммы сил Fi, Fi, Ft, Fn (рис. 15, a), откладываем от произвольной точки О (рис. 15, б) вектор Оа, изображающий в выбранном масштабе силу Fi, от то и а — вектор аЬ, изоб жающий силу F от точки Ь — вектор Ьс, изображающий силу F, и т. д. от конца т предпоследнего вектора откладываем вектор тп, изображающий 18 [c.18]

Таким образом, мы доказали следующую теорему о сложении скоростей при сложном движении абсолютная скорость точки равна геометрической сумме относительной и переносной скоростей. Построенная на рис. 183, б фигура называется параллелограммом скоростей. [c.157]

Формула (91) выражает следующую теорему Кор иол и-са о сложении ускоре-н и и при сложном движении ускорение точки равно геометрической сумме трех ускорений относительного, переносного и поворотного, или кориолисова. [c.161]

Следовательно, пp сложении вращений вокруг двух осей, пересекающихся в точке О, результирующее движение тела будет мгновенным вращением вокруг оси Ос, проходящей через точку О, и угловая скорость этого вращения будет равна геометрической сумме относительной и переносной угловых скоростей. Мгновенная ось Ос направлена вдоль вектора со, т. е. по диагонали параллелограмма, построенного на векторах oj и Ша- [c.175]

Определяем абсолютную скорость точки. По теореме о сложении скоростей абсолютная скорость точки равна геометрической сумме ее переносной и относительной скоростей [c.307]

Равнодействующая пространственной системь сходящихся сил так же, как и в случае, когда сходящиеся силы лежат в одной плоскости, равна геометрической сумме слагаемых сил, т. е. выражается по величине и направлению замыкающей стороной силового многоугольника, стороны которого равны и параллельны данным силам. Следовательно, R = Fi. В частном случае, когда число слагаемых сил, не лежащих в одной плоскости, равно трем, их равнодействующая выражается по величине и направлению диагональю параллелепипеда, построенного на этих силах. Силовой многоугольник, построенный для пространственной системы сходящихся сил, не является плоской фигурой. Поэтому при сложении сил, не лежащих в одной плоскости, предпочтительнее аналитический способ. [c.11]

Пусть, далее, та же точка А взаимодействует с несколькими материальными объектами В , В , , В. Каждый из этих объектов, если бы он был один, обусловил бы возникновение силы Fi, F-i, F/i соответственно. При этом постулируется так называемый принцип независимости действия сил сила, обусловленная каким-либо источником, не зависит от наличия сил, обусловленных иными источниками. Центральным при этом является предположение о том, что силы, приложенные к одной и той же точке, могут складываться по обычным правилам сложения векторов и что полученная таким образом сила эквивалентна исходным. Благодаря предположению о независимости действия сил множество воздействий, приложенных к материальной точке, можно заменить одним воздействием, представленным соответственно одной силой, которая получается геометрическим суммированием векторов всех действующих сил. [c.55]

МОЖНО при ЭТОМ рассматривать как сложное движение, состоящее из трех независимых вращений в соответствии с общими правилами сложения движений результирующая угловая скорость равна геометрической сумме этих трех угловых скоростей [c.190]

При сложении и вычитании векторов окончательный результат зависит, во-первых, от числового значения (модуля) векторов и, во-вторых, от их направления. Поэтому эти действия над векторами производят при помощи построения геометрических фигур. [c.4]

Результат сложения векторов называют геометрической суммой. [c.4]

Если в частном случае пср = отн, то при геометрическом сложении таких скоростей образуется ромб (рис. 223, а) или равнобедренный треугольник (рис. 223, б), тогда [c.248]

Две силы, приложенные к одной точке тела, образуют простейшую плоскую систему сходящихся сил (две пересекающиеся прямые всегда лежат в одной плоскости). Сложение двух сходящихся сил, или, иначе говоря, определение их геометрической суммы — равнодействующей — производится согласно четвертой аксиоме (см. 1.2) по правилу параллелограмма. [c.16]

Легко видеть, что при сложении двух равных по модулю сил, приложенных к точке под углом а друг к другу, образуется ромб (рис. 1.20, г) и полученные выше результаты вытекают непосредственно из его геометрических свойств. [c.19]

I..S. СЛОЖЕНИЕ ПЛОСКОЙ СИСТЕМЫ СХОДЯЩИХСЯ сил. ГЕОМЕТРИЧЕСКОЕ УСЛОВИЕ РАВНОВЕСИЯ [c.19]

Например, на рис. 1.70, а изображено геометрическое сложение пяти сил равнодействующая Fx=Fi+F2+F3+F -FF по модулю [c.58]

Итак, при сложении двух враш,ательных движений вокруг пересекающихся осей абсолютная угловая скорость тела равна геометрической сумме угловых скоростей в первом (относительном) и втором (переносном) движениях. [c.121]

Зависимость между абсолютной, относительной и переносной скоростями точки, совершающей сложное (составное) движение, определяется теоремой сложения скоростей, согласно которой абсолютная скорость равна геометрической сущ]е переносной и относительной скоростей [c.311]

Этот прием геометрического сложения двух гармонических колебаний одинаковой частоты, направленных по одной прямой, может быть легко распространен на сложение любого числа таких колебаний. Достаточно из некоторого произвольного полюса отложить векторы, пропорциональные амплитудам составляющих колебаний под углами наклона, равными их начальным фазам. Сумма этих векторов определит амплитуду результирующего колебания, а ее угол наклона — начальную [c.359]

Свойства коммутативности и ассоциативности, в сущности, и оправдывают описанный геометрический метод сложения векторов по правилу векторного многоугольника. Заметим, что в общем случае этот многоугольник пространственный, так как составляющие его векторы вообще не компланарны. [c.26]

В результате получаем следующую теорему о сложении ускорений или теорему Кориолиса абсолютное ускорение точки при сложном движении равно геометрической сумме относительного, переносного и кориолисова ускорений [c.164]

Сложение сил, направленных под углом друг к другу, называемое геометрическим сложением, сильно отличается от сложения величин, к которому мы привыкли в арифметике и в алгебре. [c.24]

Составляющие данной силы, иначе называемые компонентами данной силы, являются векторными величинами и их складывают по правилам геометрического сложения. Так, обозначая составляющие силы F большими буквами X, Y и Z со стрелками сверху, чтобы подчеркнуть их векторную природу, мы можем написать геометрическое равенство [c.38]

Решение многих задач ме саники связано с известной из векторной алгебры операцией сложения векторов и, в частности, сил. Величину, равную геометрической сумме сил какой-нибудь системы, будем в дальнейшем называть главным вектором этой системы сил. Как отмечалось в 3 (см. рис. 6), понятие о геометрической сумме сил не следует смешивать с понятием о равнодействуюш,ей для многих систем сил, как мы увидим в дальнейшем, равнодействующей вообще не существует, геометрическую же сумму (главный вектор) можно вычислить для любой системы сил. [c.18]

Сложение двух сил. Геометрическая сумма R двух сил Fi и Ft находится по правилу параллелограмма (рис, 13, а) или построением силового треугольника (рис. 13, б), изображающего одну из половин этого паралле. гограмма. Если угол между силами равен а, то модуль / и углы р, Y. которые сила Ц образует со слагаемыми силами, определяются по формулам [c.18]

Сложение трех сил, не ежащи в о д н о й плоское т и. Геометрическая сумма / трех сил Fi, Fl, f,. не лежащих в одной плоскости, изображается диагональю параллелепипеда, построенного на этих силах (правило параллелепипеда). В справедливости этого убеждаемся, применяя последовательно правило параллелограмма (рис. 14). [c.18]

Теорема сложения скоростей при сложном движении гонки гласит ибсолютная-лкордсть v точки равна геометрической сумме переносной и,, и с>тн<)сигемнспГ у, скоростей этой точки [c.75]

Равноде11Ствуюшую нескольких сил, сходящихся в одной точке, можно определить способом последовательного сложения. Равнодействующая такой системы сил равна геометрической сумме этих сил,т, е. [c.8]

Сравнив решение задач 1-1 и 2-1, следует обратить шшмаиие на важную особенность геометрического сложения при сложении двух векторов с неизменяющимися модулями в зависи.мости о I их направления можно получить сколько угодно отличающихся друг от друга суммарных векторов (рис. 8, а). [c.9]

Плоское движение диска образуется вследствие независимо-го друг от друга перемещения реек. Поэтому скорость центра диска можно получить как результат геометрического сложения скоростей, получаемых точкой О от перемещения каадой рейки. [c.264]

Рассуждая аналогично, можно последовательно привести к точке силы пространственной системы. Но теперь главный вектор есть замыкающий вектор пространственного (а не плоского) силового многоугольника главный момент уже нельзя получить а.дгебраиче-ским сложением моментов данных сил относительно точки приведения. При приведении к точке пространственной системы сил присоединенные пары действуют в различных плоскостях и их моменты целесообразно представлять в виде векторов и складывать геоме-трнческн. Поэтому полученные в результате приведения пространственной системы сил главный вектор (геометрическая сумма сил системы) и главный момент (геометрическая сумма моментов сил относительно точки приведения), вообще говоря, не перпендикулярны друг другу. [c.63]

Геометрическое сложение обозначается обычным знаком + , но над слагаемыми и над суммой faBHT стрелки, означающие, что это векторные величины. [c.24]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...