Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Поток—см. Движение

Поступь винта относительная 73 Поток см. Движение Прандтля—Шлихтинга формула 81 Противодавление при точечном взрыве 265 и д.  [c.328]

Согласно (1-54) коэффициент теплоотдачи дисперсного потока можно увеличить за счет увеличения кажущейся теплопроводности пограничного слоя (что определяется характером движения и размером твердых частиц и др. факторами), а также за счет увеличения температурного градиента в пограничном слое дисперсного потока (в связи с меньшей толщиной этого слоя). Последнее зависит не только от обстановки, создаваемой твердыми частицами в пристенной зоне, но и от термического сопротивления ядра потока (см. гл. 6-8).  [c.45]


В Л. 225, 264] эксперименты были проведены при повышенных концентрациях и, видимо, без поршневого режима движения потока (см. гл. 6, 7). В Л. 225] при использовании частиц графита размером 10,3 мк экспериментально подтверждено наличие критической концен-  [c.261]

Таким образом можно определить характер движения частиц. (Об измерении скоростей частиц в сверхзвуковом газовом потоке см. разд. 7.4.)  [c.90]

Поток жидкости см. Движение жидкости  [c.360]

Первый способ (когда j считается постоянным по всей длине потока см. п. 5°). Предположим, что нам задана глубина hj = йф. В этом случае переписываем уравнение неравномерного движения (7-144) в виде  [c.306]

Коэффициент а называется коэффициентом Кориолиса. В основном он определяется опытным путем. Для равномерного турбулентного потока (см. гл. VI) а 1 1,13, а для равномерного ламинарного потока а = 2. На участках неравномерного движения, вследствие искажения поля скоростей, коэффициент а может иметь различные значения, достигающие 5 и более единиц. Зная коэффициент а, выразим полный напор в сечении потока I—/ и II—II (рис. 28)  [c.52]

Выбор профиля лопаток НА в значительной мере определяется типом подводящего устройства. Наиболее распространенный и естественный принцип организации решетки НА —из лопаток профилей одинаковой конфигурации. Тем не менее в определенных случаях, например, при выборе подводящего устройства с подводом рабочего тела с одного разъема патрубками встречного направления движения потоков применяют решетки с различными конфигурациями профилей лопаток и шагом их установки в каждом потоке (см. рис. 2.2, а).  [c.58]

В то же время в РК очень большой веерности при малых объемных расходах в корневой области развиваются сильные срывные явления и возможны дал<е попятные двил<ения потока (см. п. ХП.6). На холостом ходу или нагрузках 10—20% от номинальной эти срывные зоны могут занимать 80% и более от высоты проточной части. Обратные потоки содействуют вовлечению отраженных капель в РК, что вызывает эрозию выходных кромок лопаток. Эти потоки легко увлекают также влагу, срывающуюся с полотна диска и проносящуюся в непосредственной близости от выходных кромок РЛ. Подсасывание этих капель в РК приводит к соударению их с выходными кромками. Срыв с диска капель имеет локальный характер, и в соответствии с этим образуется неравномерный в относительном движении поток капель, затрагивающий отдельные группы рабочих лопаток.  [c.236]

Кризис теплообмена в этих условиях происходил одновременно в нескольких местах примерно на одинаковом расстоянии, по длине элемента, что может быть только при движении в канале двухфазного потока (см. рис. 2).  [c.21]


В результате суммарного воздействия указанных сил появляется обширная зона отрицательной относительной скорости фаз и значительно расширяются границы расслоенного течения смеси в наклонных трубах при нисходящем движении потока (см. рис. 40).  [c.150]

Для вычисления силы сопротивления ) удобнее считать, что крыло движется со скоростью и, а воздух, напротив, неподвижен. Рассмотрим две неподвижные бесконечные плоскости Р и Рх, проведенные перпендикулярно к направлению движения, причем плоскость Р проведена на большом расстоянии от крыла вверх по потоку, а плоскость — на большом расстоянии вниз по потоку см. рис. 333, на котором плоскость Р не показана). Проведем вторую плоскость Р, параллельную плоскости Р1 и расположенную за ней на расстоянии и. Тогда приращение в единицу времени энергии жидкости, заключенной в области между плоскостями Р н Рх, будет вызвано перемещением в эту область той части вихревого слоя 2, которая лежит между плоскостями Р[ и Рх, потому что безвихревые участки течения впереди и позади крыла не будут влиять на это приращение из-за квазистационарного характера движения между плоскостями Р и Рх. Следовательно, если ф — потенциал скорости, а — сила сопротивления, то, приравнивая работу искомой силы / в единицу времени и скорость приращения кинетической энергии, получаем  [c.523]

Рассмотрим теперь, что происходит с очень маленькими замкнутыми жидкими линиями. Если эти линии лежат в области потенциального движения, то циркуляция вокруг них равна нулю. Если же они находятся внутри вихревой нити, то в общем случае циркуляция вокруг них не равна нулю, причем, согласно теореме Томсона, она все время остается постоянной. Отсюда непосредственно следует, что вихревая нить состоит все время из одних и тех же частиц жидкости. Так как количество движения и энергия самой вихревой нити малы по сравнению с количеством движения и энергией окружающего потенциального потока, то движение вихревой нити в основном управляется движением потенциального потока (см. ниже, пример первый). Правда, геометрически потенциальное движение можно свести к циркуляции вокруг оси вихревой нити, что для расчетов обычно удобнее. При таком представлении движение каждого элемента вихревой нити обусловливается влиянием всех остальных элементов нити, а все потенциальное движение вызывается вихревой нитью. Однако такое представление следует рассматривать только как геометрическое. С точки зрения энергетической преобладающее влияние на движение вихревой нити оказывает внешнее движение.  [c.109]

Практические приложения теории крыла. Сравнение с экспериментом. При практическом приложении теории крыла, вкратце изложенной в предыдущем параграфе, необходимо иметь в виду, что в реальных жидкостях всегда имеет место сопротивление трения, а также сопротивление вследствие отрыва потока от поверхности крыла. Сумма этих сопротивлений, называемая профильным сопротивлением, может наблюдаться изолированно от индуктивного сопротивления в закрытой аэродинамической трубе при продувке крыльев, концы которых вплотную примыкают к стенкам трубы. В самом деле, в этом случае индуктивное сопротивление равно нулю. [В свободной струе между параллельными боковыми стенками, открытой сверху и снизу, крыло всегда испытывает индуктивное сопротивление вычисление этого сопротивления производится по формуле (98), причем для берется площадь поперечного сечения струи.] Другой способ определения сопротивления трения отдельно от индуктивного сопротивления состоит в приложении теоремы о количестве движения к области малых скоростей в кильватерном потоке (см. 22, п. с).  [c.294]

Удар твердого тела о плоскую поверхность воды можно исследовать таким же путем, как и гидравлический удар в трубе. Так как теперь для обеих столкнувшихся сред величина рс имеет разные значения, то скорость распространения волн давления в обеих средах будет разная, а потому будет разным и изменение скорости в них. Если тело, ударяющееся о воду, представляет собой массивный кусок металла, то практически вся относительная скорость воспринимается водой . Повышение давления, возникающее в воде при ударе, довольно быстро спадает, во-первых, вследствие своего распространения со скоростью звука от контура поверхности столкновения, а во-вторых, вследствие того, что твердое тело под действием противодавления более или менее быстро (в зависимости от своей массы) теряет скорость. Кривая, изображающая зависимость ударного давления от времени, имеет примерно такой же вид, как кривая, изображающая распределение давления вдоль ширины прямоугольной пластинки, обтекаемой сверхзвуковым потоком (см. рис. 256). После того как ударное давление в воде делается равным нулю, в ней остается только обычное гидродинамическое давление, соответствующее оставшемуся после удара движению.  [c.422]


Основное требование динамического подобия для движения двух одноатомных газов состоит в равенстве отношений энергии массового движения к.средней тепловой энергии в двух соответствующих точках потока (см. 1.4).  [c.60]

Эти коэффициенты определяют уравнения (13), (15), (16) 3.4. Отметим для примера, что аз и непосредственно связаны с компонентами давления —рУУ, — УW, — WU [см. уравнение (4) 1.10]. В кинетической теории газа давление газа определяется как средняя величина потока количества движения через единицу площади соответствующей поверхности. Так, касательное напряжение — иУ возникает в результате переноса количества движения молекул ти  [c.108]

Теплосодержание газа 92 Теплоотдача, коэффициент—459 Течение—см. Движение Торричелли теорема 67 Точка критическая (останавливания потока) 69, 98  [c.623]

Рассмотрим некоторые типичные случаи местных гидравлических сопротивлений при турбулентном режиме и напорном движении, обусловленные изменением площади поперечного сечения потока (см. ниже, пп. 1—6) или изменением направления потока. Обычно коэффициенты местных сопротивлений можно определить экспериментальным путем.  [c.187]

Для приведенных выше двух примеров расчета течений характерно то, что в первом случае считается заданной величина у в удалении от стенки и вывод расчетных формул основывается на том, что за пределами пограничного слоя скорость течения вдоль пластинки не меняется во втором случае, хотя скорость течения вдоль профиля и не остается постоянной, принимается известным изменение в функции от х значений v x)т ,, входящих в выражение (53.7). При расчете внешнего (за пределами пограничного слоя) обтекания аэродинамических профилей пренебрегают толщиной пограничного слоя, учитывая ее малость, и принимают значения у(а )гр такими, какие были бы получены у стенок профиля при течении идеальной жидкости, не обладающей трением. При движении струи вдоль стенки условия течения иные, чем при обтекании профиля равномерным потоком (см. рис. 15.5, а). Однако общая картина явлений, с которыми связан отрыв потока от стенки, при этом аналогична рассмотренной выше.  [c.471]

Для измерения давления жидкости, как отмечалось выше, применяют пьезометры — тонкостенные трубки, в которых жидкость поднимается на высоту p/(pg). Для измерения полной энергии жидкости используют трубку Пито, конец которой загнут навстречу потоку (см. рис. 12). Уровень жидкости в этой трубке выше, чем в пьезометре, так как кинетическая энергия у конца трубки при скорости движения жидкости V преобразуется в потенциальную энергию давления дополнительного столбика высотой Следовательно, высота столба жидкости в трубке Пито равна  [c.23]

Наконец, лобовое сопротивление равно проекции на горизонтальное направление разности потоков количества движения втекающей и вытекающей жидкости (см. гл. I, п. 10)  [c.182]

Исследование формы критических движений р.зо] показывает, что, как и в случае чисто бокового подогрева, неустойчивость связана с образованием вихрей на границе встречных потоков (см. фото на рис. 133).  [c.341]

Поверхностная энергия играет большую роль в распространении первоначальной сверхпроводящей нити. Если бы поверхностная энергия отсутствовала, образующаяся пить была бы очень тонкой по сравнению с глубиной ироникиовения и увеличивалась бы, не вызывая изменения магнитного потока. В этих условиях не возникали бы вихревые токи, препятствующие движению нити в образце, вследствие чего нить должна была бы распространяться с экстремальной скоростью. Однако вследствие наличия поверхностного натяжения толщина нити составляет 10 см. Движение сверх-  [c.660]

Как видно, за период времени, отвечающий неустановившемуся движению, водой должен быть заполнен объем, заключенный между свободными поверхностями I — I и II —П. Заполнение этого объема в данном случае происходит так, как показано на рис. 9-23, а, где изображен ряд свободных поверхностей абвг потока (см. поверхности аб в г adjSja абзвзг), соответствующих различным моментам времени t2, tj (причем Гз > > i)- На графике рис. 9-23,6 пред-  [c.366]

Отметим, что под с б о й-ностью расхода следует понимать условия движения воды, когда расход q в точке плана потока (см. стр. 510) самопроизвольно увеличивается по течению вдоль динамической оси АВ потока (рис. 14-13) при этом соответствующим образом деформируется вдоль течения и эпюра расходов q. Такое явление обусловливается возникновением поперечных (по отношению к потоку) гидравлических градиентов, направленных (в случае спокойного потока) в сторону динамической оси. Явлением противоположным сбойности расхода является самопроизвольное растекание потока в плане, когда величина q уменьшается вдоль динамической оси.  [c.506]

Приведенные на рис. 2.10 и 2.11 номограммы построены для вертикального потока. При движении в наклонных трубах поправка к значению фзаст определяется по номограмме, показанной на рис. 1.13. При необогреваемых трубах она устанавливается по скорости Wni = Wo", для обогреваемых труб — по средней скорости г см, которая здесь определяется из зависимости W . = Wa" +p lp ).  [c.61]

Колебат. механич. системами Э. п. могут быть стержни, пластинки, оболочки разл. формы (полые цилиндры, сферы, совершающие разл. вида колебания), механич. системы более сложной конфигурации. Колебат. скорости и деформации, возникающие в системе под воздействием сил, распределённых по её объёму, могут, в свою очередь, иметь достаточно сложное распределение. В ряде случаев, однако, в механич. систем можно указать элементы, колебания к-рых с достаточным приближением характеризуются только кинетич, и потенц. энергиями и энергией механич. потерь. Эти элементы имеют характер соответственно массы М, упругости I / С и активного механич. сопротивления г (т.н. системы с сосредоточенными параметрами). Часто реальную систему удаётся искусственно свести к эквивалентной ей (в смысле баланса энергий) системе с сосредоточенными пара.меграми, определив т. н. эквивалентные массу Л/, , упругость 1 / С , и сопротивление трению / . Расчёт механич. систем с сосредоточенными параметрами может быть произведён методом электромеханич. аналогий. В большинстве случаев при электромеханич. преобразовании преобладает преобразование в механич, энергию энергии либо электрического, либо магн. полей (и обратно), соответственно чему обратимые Э.п. могут быть разбиты на след, группы электродинамические преобразователи, действие к-рых основано на электродинамич. эффекте (излучатели) и эл.-магн. индукции (приёмники), напр, громкоговоритель, микрофон электростатические преобразователи, действие к-рых основано на изменении силы притяжения обкладок конденсатора при изменении напряжения на нём и на изменении заряда или напряжения при относит, перемещении обкладок конденсатора (громкоговорители, микрофоны) пьезоэлектрические преобразователи, основанные на прямом и обратном пьезоэффекте (см. Пьезоэлектрики) электромагнитные преобразователи, основанные на колебаниях ферромагн. сердечника в перем. магн. поле и изменении магн. потока при движении сердечника  [c.516]


По формуле (5.7) вычислены таблицы (см. Приложение). Поскольку рассматривается нзоэнтроиийный процесс, то таблицы устанавливают связь между изменениями всех параметров потока ири движении по характеристике. В таблицах также дано значение угла Маха, подсчитанное по формуле (5.1).  [c.106]

Потери мехашгческой энергии 100, 131, 242 Поток (см. также Движение)  [c.734]


Смотреть страницы где упоминается термин Поток—см. Движение : [c.621]    [c.51]    [c.208]    [c.531]    [c.534]    [c.188]    [c.88]    [c.19]    [c.77]    [c.735]    [c.63]    [c.24]    [c.282]    [c.139]    [c.493]    [c.180]    [c.188]    [c.245]    [c.335]    [c.628]    [c.423]   
Аэродинамика Часть 1 (1949) -- [ c.0 ]



ПОИСК



16 — Пограничный слой при движении вихревых потоков 20—22 — Толщина слоев: гидродинамического и теплового

Алимов. Тепло- и массообмен в трубах при вихревом движении двухфазного потока

Безвихревое движение жидкости. Плоское движение несжимаемой жидкости Сохранение циркуляции скорости в потоке идеальной жидкости. Теорема Кельвина н Лагранжа. Безвихревое движение. Потенциал скоростей

Боковые движения выше срыва потока

Боришанский, А. А. Андреевский, Г. С. Быков Сопоставление потерь давления на трение при движении двухфазного потока в вертикальном и горизонтальном каналах

Вектор потока количества движения

Виды движения жидкости. Линия тока. Элементарная струйка и поток

Влияние нестационарного режима движения потока рабочего тела

Влияние формы сечения потока. Главное уравнение для скоростей движения потока воздуха без учета влияния коэффициента трения или с учетом язменення его значений. Общий порядок расчета проветривания крыш

Вопросы теории и изучение трения, смазки и износа Я- Климов, член-корр. АН СССР. Теория движения масляного потока в нерабочей полости подшипника

Вращающиеся цилиндрические потоки с постоянным моментом количества движения

Гидравлические сопротивления и распределение скоростей по сечению потока при равномерном движении жидкости в трубах

Гидравлические элементы потока. Равномерное и неравномерное движение. Напорный и безнапорный поток

Гидравлическое сопротивление при движении парожидкостных потоков

Гидравлическое уравнение кинетической энергии (уравнение Бернулдля целого потока реальной (вязкой) жидкости при установившемся движении

Гидравлическое уравнение количества движения для установившегося потока

Глава двадцатая ДВИЖЕНИЕ НАНОСОВ В ОТКРЫТЫХ ПОТОКАХ 20- 1. Общие понятия

Глава двенадцатая Движение грунтовых вод Фильтрационные потоки. Напор

Глава семнадцатая УСТАНОВИВШЕЕСЯ НЕРАВНОМЕРНОЕ ДВИЖЕНИЕ ЖИДКОСТИ В ПРИЗМАТИЧЕСКИХ РУСЛАХ 17- 1. Формы свободной поверхности потока в призматических руслах с прямым уклоном дпа

Д давление в отборах движение потока безвихревое

ДВИЖЕНИЕ ЧАСТИЦ В ТУРБУЛЕНТНОМ ПОТОКЕ Лагранжево описание турбулентности

Давление в критической точке потока газа. Измерение скорости движения газа

Движение (см. также Поток)

Движение (см. также Поток) дозвуковое

Движение (см. также Поток) квазистационарное

Движение (см. также Поток) параллельными плоскостями

Движение (см. также Поток) по трубе неизэнтропическое при наличии

Движение (см. также Поток) пространственное

Движение (см. также Поток) сверхзвуковое

Движение (см. также Поток) сопротивления

Движение N вихрей вне кругового цилиндра в набегающем потоке

Движение в потоке газа капель, оторвавшихся от поверхности

Движение взвешенной частицы в ламинарном потоке

Движение взвешенной частицы в ламинарном потоке в пограничном слое, устойчивость

Движение взвешенной частицы в ламинарном потоке между параллельными стенками

Движение взвешенной частицы в ламинарном потоке неустановившееся

Движение взвешенной частицы в ламинарном потоке с прямолинейным профилем распределения скоросте

Движение взвешенной частицы в ламинарном потоке установившееся

Движение взвешенной частицы в ламинарном потоке устойчивое

Движение газового пузырька в турбулентном потоке жидкости

Движение двух вихрей вне круга в набегающем потоке

Движение двухфазного потока в вертикальных и горизонтальных трубах

Движение и нагрев дисперсных материалов в плазменном потоке

Движение капель и дополнительные потери кинетической энергии в двухфазных потоках

Движение материала в воздушном потоке

Движение наносов в открытых потоках

Движение напорных потоков вязкой жидкости

Движение осесимметричных тел с неподвижной точкой в потоке среды

Движение потока жидкости по неровному дну с образованием волн

Движение потока по неровному дну

Движение потока по неровному дну волновое сопротивлени

Движение потока по неровному под поверхностью

Движение стенки навстречу потоку

Движение твердых тел в восходящем потоке жидкости

Движение тел в восходящем потоке жидкости

Движение турбулентных струй в сносящем потоке

Движение цилиндра в бесконечном поток

Движение частицы в потоке воздуха

Движение частицы, взвешеппой в турбулентном потоке

Динамика потоков на отдельных этапах заполнения формы 46 — Движение расплава: в коллекторе и питателях

Дополнительное условие подобия потоков в полях массовых Теплоотдача при свободном движении в гравитационном поле массовых сил

Дополнительные вязкость и теплопроводность осредненного движения в турбулентном потоке

Дополнительные условия подобия потоков при движении газа с большой скоростью

Другие типичные случаи расчета каналов и водоотводных русел при равномерном движении потока

Ж- Режимы движения потока в опускных трубах

Жидкость Движение установившееся относительное— Уравнение потока

Жидкость Неустановившееся движение — Уравнение потока

Закон изменения количества движения для потока сжимаемой среды

Закономерности формообразования и направления движения потока стружки и пылевых частиц

Интегрирование уравнений неравномерного движения грунтового потока

Исследование форм (видов) кривой свободной поверхности потока в случае неравномерного плавно изменяющегося движения воды в цилиндрическом русле

Исследование форм (видов) свободной поверхности потока в случае неравномерного плавно изменяющегося движения воды в цилиндрическом русле

К расчету осредненного движения твердых частиц в потоке газовзвеси

Кокорев, О турбулентной диффузии тепла и количества движения в однородном и изотропном турбулентном потоке

Коэффициент количества движения потока

Коэффициенты кинетической энергии п количества движения для потока реальной жидкости

Крыло в плоскопараллельном сверхзвуковом потоке. Приближённые формулы Аккерета, Буземана, Донова. Гиперзвуковые движения

Линии автоматические — их типовые схемы 14, 15 — Классификация по конструктивно-компоновочным признакам 1214 — Классификация по типам потоков законы движения деталей при транспортировании 11, 12— Типовые схемы межмашинной передачи деталей 10, 11 — Типовые схемы многопоточной обработки

Местные потери напора при турбулентном напорном установившемся движении жидкости. Соединение и разделение потоков. Уравнение Бернулли для установившегося движения легкой и невесомой жидкости

Механизм движения пыли в криволинейном газовом потоке

Механизм турбулентного движения. Структура потока

Моделирование движения взвеси в потоке газа или жидкости

Момент количества движения потока

Навье—Стокса (движения вязкой расхода потока

Неустановившиеся волновые движения пространственного потока жидкости

О распределении давления в живых сечениях потока при параллельном и плавно изменяющемся движениях жидкости (первое вспомогательное положение)

О распределении давления в живых сечениях потока при параллельноструйном и плавно изменяющемся движениях жидкости (первое вспомогательное положение)

Обмен количеством движения в неоднородном потоке жидкости

Обтекание тел вращения сверхзвуковым установившимся потоком газа Уравнение движения

Общие уравнения движения потока реальной несжимаемой жидкости

Общий случай движения твердого тела сквозь несжимаемую идеальную жидкость. Определение потенциала скоростей. Главный вектор и главный момент сил давления потока на тело

Одиночная деформируемая частица обмен количеством движения в неоднородном потоке жидкости

Одномерное движение двухфазных сред Энергетические характеристики потока 5- 1. Основные уравнения одномерного течения. Энтальпия торможения

Одномерный фильтрационный поток. Потенциальное движение

Определение коэффициента циркуляции С2 для случая движения потока по криволинейному участку трубы

Определения, основные уравнения движения и свойства цилиндрических потоков идеальной жидкости

Основное уравнение неустановившегося движения для потока в цилиндрическом трубопроводе

Основные понятия струйчатого движения. Линия и трубка тока. Элементарная струйка и ее свойства. Поток

Основные характеристики движения потока с переменным расходом Мосты, трубы и трубчатые в открытых руслах

Основные характеристики движения потока с переменным расходом в открытых руслах

Особенности движения капель в газовых потоках

Особенности динамического взаимодействия воздуха с потоком сыпучего материала при слоистом движении в наклонном желобе

Отрыв потока па конусе периодическое движени

Параметры потока в абсолютном-и относительном движении Одномерная схема потока

Парообразующие поверхности подъемным и подъемно-опускным движением потока

Парообразующие поверхности с горизонтальным движением потока

Перенос в турбулентном потоке количества движения (импульса)

Перенос суммарный количества движения в диффузионных потоках компонент (фаз)

Писаревский В.М., Поляков В.А. К оценке величины продольных напряжений в трубопроводе, вызванных движением потока по криволинейной траектории

Плавно изменяющееся движение. Уравнение неразрывности потока

Плотность потока количества движения

Плотность потока количества движения массы

Плотность потока количества движения переноса полной энергии

Пневматические Движение частиц на изгибе потока

Понятие о движении двухфазных потоков в трубопроводах

Понятие о потоке. Виды движения

Потенциальное дозвуковое движение газа в случае малых возмущений в потоке

Потенциальное сверхзвуковое движение газа в случае малых возмущений в потоке

Потери напора и типы движения в турбулентных потоках

Потери напора при установившемся движении жидкости. Гидравлические сопротивления. Расчетная схема турбулентного потока

Потери напора при установившемся движении жидкости. Расчет ная схема турбулентного потока

Потеря напора подлинен распределение скоростей в потоке при ламинарном установившемся р а в ном е р н о м движении жидкости

Поток жидкости, его элементы и ха- 6.3. Расчет тупиковых (разветвленных) .. рактеристики движения

Поток жидкости, его элементы и характеристики движения

Поток жидкости. Расход и средняя скорость движения жидкости в живом сечении потока. Плавно изменяющееся движение

Поток количества движения

Поток количества движения молекул

Поток ламинарный в треугольной напорного движения

Поток ламинарный в треугольной равномерного движения

Поток—см. Движение стенками при параболическом законе изменения скорости

Поток—см. Движение функция тока

Поток—см. Движение характеристическая

Применение основных уравнений движения потоков для измерения скоростей и расходов жидкости

Р а с ч е т н а я модель ту р б улентного потока. Распределение осредненных скор остей в потоке при турбулентном движении жидкости

Равномерное и неравномерное движение потоков

Распределение давлений в потоке вязкой жидкости при плавно изменяющемся движении

Распределение давлений в потоке при плавно изменяющемся движении

Распределение осредненных скоростей по живому сечению потока при турбулентном равномерном установившемся движении. Вязкий подслой. Гладкие и шероховатые трубы. Пограничный слой

Распределение осредненных скоростей по живому сечению потока при турбулентном равномерном установившийся движении. Ламинарный (вязкий) подслой. Гладкие и шероховатые трубы. Пограничный слой

Распределение скоростей по живому сечению потока при ламинарном движении жидкости

Распределение скоростей по живому сечению потока при турбулентном движении жидкости в трубах

Распределение скоростей по сечению потока. Допустимые скорости движения

Распределение скоростей течения в потоке при равномерном движении

Расчет русел при известной глубине равномерного движения или средней в сечении скорости протекания потока

Расчетная модель турбулентного потока. Распределение осредненных скоростей в потоке при турбулентном движении жидкости

Расширяющийся сверхзвуковой поток. Движение газа в секторе разрежения

Сильиозакручеиные вращающиеся потоки при постоянном моменте количества движения

Синхронизация скорости движения гидроприводов с помощью делителей потока дроссельного типа

Скорость теоретическая потока в относительном движении

Сопротивление движению в турбулентном потоке жидкости

Состояние потоков и режимы движения жидкостей в открытых руслах и безнапорных трубах

Средняя скорость и расход потока при равномерном движении жидкости

Стержень в потоке воздуха или жидкости Стержень плоский, уравнения движения

Стержень в потоке воздуха или жидкости колебания относительно стационарного движения

Стержень в потоке воздуха или жидкости уравнения движения

Схема опытной прямоточной установРезультаты обработки опытных данЭпюры скоростей при движении потока в дырчатой трубе

Тела Движение в потоке по плоскому

Теорема Гаусса для потока Томсона для движения жидкости

Теорема о количестве движения для потоков с пульсациями скорости

Теплообмен при вынужденном движении двухфазного потока в пучках труб

Теплоотдача при движении парожидкостных потоков

Течение (см. Движение, Поток)

Течение жидкости (см. «Режим течения жидкости и сопротивление движению», «Движение жидкости», «Скорость жидкости», «Скорость потока жидкости в трубах», «Расчет

УРАВНЕНИЯ ДВИЖЕНИЯ РЕАЛЬНОЙ (ВЯЗКОЙ) ЖИДКОСТИ 5- 1. Уравнение Бернулли для струйки реальной жидкости в установившемся потоке

Удельная энергия и количество движения ламинарных потоков

Удельная энергия иг количество движения турбулентных потоков

Уравнение Бернулли для потока при установшемся плавно изменяющемся движении вязкой жидкости

Уравнение Бернулли для потока реальной жидкости при плавно изменяющемся движении

Уравнение Бернулли для целого потока реальной (вязкой) жидкости (уравнение баланса удельной энергии) при установившемся движении

Уравнение Бернулли для целого потока реальной жидкости, учитывающее локальные силы инерции жидкости (уравнение баланса удельной.энергии при неустановившемся движении)

Уравнение движения двухфазного потока в гидравлической форме

Уравнение движения для потока

Уравнение движения частицы в потоке газа или жидкости — Правила моделирования движения взвеси

Уравнение количества движения. Давление потока па стенки

Уравнение неустановившегося движения для потока жидкости в круглоцилиндрической трубе

Уравнения Рейнольдса осредненного турбулентного движения слоя в газовом потоке

Уравнения Чаплыгина для исследования движения газовых потоков с большими дозвуковыми скоростями

Уравнения движения двухфазного потока

Уравнения движения двухфазного потока в гидродинамической форме и основные критерии подобия

Уравнения движения и свойства винтового потока вязкой несжимаемой жидкости

Уравнения движения потока через проточную часть

Уравнения движения потоков идеальной жидкости

Уравнения движения системы с гидротрансформатором при возмущении силового потока со стороны входного звена

Уравнения движения системы с гидротрансформатором при возмущении силового потока со стороны выходного звена

Уравнения движения струй жидкости в потоке газа

Уравнения неразрывности для элементарной струйки и потока жидкости при установившемся движении

Установившееся неравномерное движение жидкости в непризматических руслах при пространственном изменении очертания потока Дифференциальное уравнение неравномерного движения жидкости в непризматических руслах с пространственным изменением очертания потока

Устойчивость движения взвешенной частицы в ламинарном потоке

Филиппов, П. А. Шишов, Ю. М. Потапов РАБОЧАЯ СКОРОСТЬ ГАЗОВОЙ ФАЗЫ ПРИ ДВИЖЕНИИ ДВУХФАЗНОГО ПОТОКА В ТРУБЕ-СУШИЛКЕ

Шжвж 2. Вывод уравнений для скорости движения потока воздуха в чердачном пространстве



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте