Частные задачи

Очень большие числа Фруда встречаются в очень немногих задачах гидромеханики. Тем не менее силы тяжести часто не входят в явном виде в решение частных задач по совсем иной причине. Действительно, уравнение (7-1.1) можно записать в виде [c.254]

В классической ньютоновской гидромеханике рассматриваются, по существу, шесть размерных параметров. Три из них характерны для рассматриваемой частной задачи, а именно скорость V, линейный размер L и (для нестационарных течений) характерное время течения Тf. Из остальных параметров один представляет собой ускорение силы тяжести g, а два других — плотность р и вязкость fi — характеристики жидкости. Для несжимаемых жидкостей реологическое поведение (т. е. уравнение состояния) полностью определяется значением вязкости. Перечисленные шесть величин дают следующие классические безразмерные критерии ньютоновской гидромеханики [c.263]

За исключением рассмотренных выше частных задач, основной результат теории вторичных течений заключен в уравнении (7-3.3). Он состоит в том, что анализ вторичных течений можно провести на основе уравнения состояния, нанример уравнения (7-3.4), которое определяет линейное (хотя и не изотропное) соотношение между дополнительным напряжением и предысторией деформирования вторичного течения. Следует помнить, что вид этого соотношения зависит от вида основного течения. [c.275]

Использование накопленного опыта позволяет решить частные задачи, возникающие при проектировании. Иногда конструктор бьется над созданием какого-либо специализированного узла или агрегата, нового для конструкции данной машины, тогда как подобные узлы давно разработаны в других отраслях машиностроения и апробированы длительно эксплуатацией. [c.70]

Прежде чем решать две основные позиционные задачи пересечение прямой общего положения с плоскостью общего положения и двух плоскостей общего положения, рассмотрим некоторые вспомогательные (частные) задачи. [c.32]

Техническая диагностика связана с решением частных задач в различных областях научных исследований,таких как теория сигналов, механические колебания, идентификация, расчеты статистических параметров, анализ временных рядов, цифровая обработка сигналов и т.д. [c.2]

В настоящее время кинематика является хорошо исследованной областью науки, и дальнейшее развитие кинематики происходит преимущественно в виде применения ее к различным частным задачам техники. [c.119]

Многие крупные ученые проявляли большое остроумие и находчивость, решая различные частные задачи по движению твердого тела н по движению несвободных точек. Однако необходимо было найти общий метод, который дал бы возможность аналитически выразить действие связей, указать общие принципы решения подобных задач. [c.259]

Далеко не всегда действующие силы бывают известны. Обычно остаются неизвестными внутренние силы. Для вывода некоторых общих теорем динамики и при решении некоторых частных задач бывает удобным выделить внутренние силы уже при написании дифференциальных уравнений движения. [c.272]

При исследовании общих уравнений механики такие движения приводят к изучению колебательных движений материальной точки. В механике изучение колебательных движений материальной точки представляет собой приложение общих уравнений динамики точки к частным задачам механики. [c.200]

Широко применяются винтовые механизмы (рис. 2.12), в которых с помощью кинематической винтовой пары В осуществляется преобразование вращательного (рис. 2.12, а) или поступательного (рис. 2.12, б) движения входного звена 1 в поступательное (или вращательное) движение выходного звена 2. Комбинируя расположение и количество кинематических пар 5-го класса разных типов, получают разнообразные винтовые механизмы для решения многих частных задач. Их применяют в металлорежущих станках, прессах, приборах,измерительных устройствах и т. п. [c.18]

Принятое описание операторными функциями алгоритмов решения частных задач синтеза кулачковых механизмов упрощает структуру алгоритма решения задачи расчета кулачкового механизма, сводя ее к последовательному обращению к операторным функциям. Пусть, например, требуется рассчитать параметры механизма с поступательно движущимся толкателем. Фазовые углы соответственно равны = фв = 120°, фд = 50°, = 70°. Закон [c.186]

Частные задачи изгиба балок [c.279]

Мы уже использовали подобную формулу при решении частной задачи — исследовании нормального падения электромагнитной волны на границу раздела. В данном случае не имеет смысла говорить о II и Никакого изменения поляризации не про исходит, и обе компоненты вектора Е отражаются одинаково. [c.87]

Итак, для отражения электромагнитной волны от оптически более плотной среды (по > ni) можно сделать следующие выводы если ф < фвр, то обе компоненты вектора Ej [т.е. (Ei)i и (El) II ] противоположны по фазе напряженности поля Е в падающей волне. Вспомним, что при решении частной задачи — отражении электромагнитной волны при нормальном падении на границу раздела — уже был получен исходный результат (см. 2.1). Теперь можно утверждать, что при отражении электромагнитной волны от оптически более плотной среды ( 2 > 1) происходит потеря полуволны (изменение на 71 фазы вектора Е в отраженной волне) не только при нормальном падении, но и при всех углах ср, меньших угла Брюстера. [c.91]

При решении частных задач в качестве параметра можно выбирать также некоторую однозначную монотонную и, ПО крайней мере, дважды дифференцируемую функцию времени. [c.202]

Далее в уравнения Лагранжа первого рода вводятся члены, соответствующие реакциям односторонних связей, на которые пришли точки системы, снова строится решение этих уравнений и повторяется исследование, рассмотренное выше. Как видно из сказанного, решение частных задач механики посредством применения уравнений Лагранжа первого рода связано со значительными трудностями. [c.36]

Заметим, что здесь приходится — и это лежит в существе дела — наложить ограничение на характер связей (стационарность), но автоматическое исключение работы реакций связей, которые предполагаются идеальными, и введение в рассмотрение работы только задаваемых, а не внешних и внутренних сил в ряде случаев облегчает применение теоремы к частным задачам. [c.380]

Несмотря на определенные успехи, достигнутые в решении частных задач проектирования ЭМУ с помощью ЭВМ, это не повлекло за собой ожидаемого и столь необходимого коренного улучшения проектного дела применительно к рассматриваемому классу объектов. Действительно, если ЭВМ находят применение в решении только некоторой части проектных задач, то высокие результаты и сокращение времени их получения могут нивелироваться на других неавтоматизированных этапах. Например, для документирования результатов оптимизационных расчетов, полученных на ЭВМ в течение десятков минут, может потребоваться несколько человеко-дней труда техников, выполняющих неавтоматизированные чертежные работы. А выполнение тех же оптимизационных расчетов без учета реально существующего разброса значений параметров объекта приводит к необходимости длительной доработки проекта по результатам испытаний многих опытных и серийных образцов продукции, что увеличивает время и стоимость проектирования. В современных условиях положение усугубляется трудовые ресурсы весьма ограничены и экстенсивный путь рещения проблем проектирования принципиально невозможен. Кроме [c.19]

Функциональная полнота создаваемых для САПР математических моделей позволяет использовать их для рещения наиболее полного круга задач проектирования. И это важно, ибо эффект от внедрения САПР определяется в итоге именно комплексностью автоматизации различных этапов проектирования. Однако при условии адаптируемости моделей эта избыточность, потенциально заложенная при их разработке, практически не снижает эффективность их применения при решении различных частных задач. [c.100]

Теория толстых плит, основанная на уравнениях равновесия н неразрывности изотропного тела, на которое действуют только поверхностные силы, была построена Мичеллом [59] и подробно рассмотрена Ляном (20], 299. С помощью ее были решены только некоторые частные задачи, а поэтому встала необходимость создания технических теорий расчета. Большинство этих теорий связано с учетом касательных напряжений Yz и Xz и использованием трех граничных условий Пуассона для каждого края. Укажем некоторые из этих теорий. [c.199]

Автор стремился достигнуть возможной простоты, и доступности изложения основных вопросов и не включил в пособие большое число новых частных задач, важных для инженерного расчета, так как подобные задачи подробно изложены в перечисленной выше литературе и специальных работах. Автор пытался помочь читателю лучше разобраться в основных вопросах теории упругости и пластичности и обеспечить ему переход к другим, более полным, курсам и специальным работам. Приводимые примеры необходимы для сознательного освоения специальных расчетов элементов конструкций, правильного понимания и применения математических зависимостей. [c.4]

На практике обычно встречаются с прямой задачей теории упругости, общего метода решения которой пока не получено, но найден ряд частных решений путем ограничения области исследования. При решении некоторых из таких частных задач бывает удобно принимать за основные неизвестные компоненты напряжений, так как они проще связаны с нагрузкой тела, чем другие неизвестные, входящие в систему основных уравнений теории упругости. При решении других задач удобнее принимать за основные неизвестные перемещения, так как этих неизвестны с меньше (всего три, а не шесть). В соответствии с этим различают две основные схемы решения прямой задачи в одной разыскивают шесть компонентов напряжений, в другой — перемещения. [c.21]

Кинетическая энергия системы при подстановке в эти уравнения должна быть предварительно выражена как функция обобщенных скоростей <7у и координат Согласно формулам (14) и (18) это будет квадратичная функция обобщенных скоростей ув коэффициенты которой могут входить обобщенные координаты l7 (в ряде частных задач Т будет квадратичной функцией скоростей с постоянными коэффициентами). Обобщенные силы QJ тоже могут быть в общем случае функциями обобщенных координат у - и скоростей у=. Таким образом, в выра- [c.792]

Случай нагружения системы следящими силами наиболее простой с точки зрения записи уравнений (3.5), (3.6). Однако, как следует из частных задач, не всегда при действии следящих сил имеет место статическая потеря устойчивости [3, 17], Возможна и потеря устойчивости равновесия с переходом системы в движение относительно этого состояния равновесия. В этом случае определить критические силы из уравнений равновесия, как правило, нельзя. В подобных задачах для исследования устойчивости состояния равновесия требуется рассматривать уравнения движения [c.97]

В первой главе были получены уравнения равновесия для наиболее общего случая, когда осевая линия стержня в естественном состоянии является пространственной кривой. Эти уравнения содержат в себе ряд частных случаев задач статики стержней, а именно задачи статики стержней, осевая линия которых в естественном состоянии есть прямая (эти задачи рассмотрены в предыдущей главе) и плоская кривая. К частному случаю общи.х уравнений можно отнести и уравнения равновесия пространственно-криволинейных стержней, осевая линия которых в естественном состоянии представляет собой винтовую линию. Примеры использования таких стержневых элементов в различных областях техники приведены во Введении. Эти частные задачи статики стержней рассматриваются в данной главе. [c.183]

С точки зрения содержания интерес представляют причина возникновения необходимости в конкретном данном, получение его значения, достоверность, альтернативы, проанализированные преладе, чем возникло это данное. Содержательный аспект информации, используемой при проектировании, полностью определяется принятой методикой проектирования, разработанными алгоритмами решения частных задач. Эти вопросы носят общеметодологический характер. [c.83]

Далеко не всегда действующие силы бывают известны. Обычно остаются неизвестными внутренние силы системы, приложенные к ее точкам, т. е. силы взаимодействия между точками этой системы (см. с. 167). Для вывода некоторых общих теорем динамики и при решении некоторых частных задач бывает удобным выделить внутренние силы уже при написании дифференциальных уравнений движения. Внешние силы обозначают F (от латинского слова exterior — внешний), а внутренние F (от латинского interior — внутренний). [c.189]

Обнгие соображения относительно ограниченности площади F позволяют рассматривать решение частной задачи для направления // как общее решение. [c.322]

Алгоритм решения задач теории механизмов и машин основываежя на алгоритмах решений частных задач механики или математики, например, решения векторных и дифференциальных уравнений, вычисления интегралов и т. п. Такие алгоритмы можно считать базовыми. Для описания базовых алгоритмов может быть использовано понятие операторной функции [c.42]

Изложение намеченного круга вогтросов начнем с краткого анализа аберраций оптических систем и способов их устранения. Затем исследуем разрешающую силу телескопа и микроскопа. Рассмотрение этих двух очень важных частных задач позволит ознакомиться с основами дифракционной теории оптических инструментов и современными способами повышения разрешающей силы оптических приборов. [c.328]

Условия обращения в нуль главного вектора и главного момента, конечно, не обязательно формулировать аналитически в форме уравнений (21). Чтобы обратить в нуль некоторый вектор, достаточно обратить в нуль его проекции на три любых (не обязательно взаимно перпендикулярных) направления, не ле-лсащих в одной плоскости. Это допускает широкий произвол в выборе осей проекций и моментов, пользуясь которым можно максимально упростить вид уравнений статики в каждой частной задаче. Оси следует выбирать так, чтобы система шести уравнений распадалась на несколько систем, в каждую из которых входила бы только часть неизвестных. [c.53]

Как видно из только что приведенных простейших примеров при решении второй, основной задачи динамики материальной точки приходится пользоваться как статическими законами сил (постоянная сила тяжести, упругая сила, сила тяготения), так и динамическими законами (сила сопротивления, лоренцева сила). Эти законы сил устанавливаются в результате решения частных задач и последующего обобщения этих решений на широкие классы явлений, моделирующих движения материальньк точек. [c.38]

Это дифференциальное уравнение первого порядка относительно г, в котором rti —функция времени (уравнение Риккати), не интегрируется элементарно. Обратимся к рассмотрению частной задачи об условиях равномерного подъема. Пусть г = Va — onst тогда предыдущее уравнение приведется [c.113]

Для того чтобы можно было надеяться получить из двух первых интегралов много или даже все первые интегралы, недостающие для построения общего пнтеграла, падо, чтобы хотя бы один из двух известных исходных первых интегралов был характерен для рассматриваемой частной задачи, чтобы он как можно полнее отражал физическую сущность именно данной задачи. Если за исходные первые интегралы брать интегралы, вытекающие из основных, общих для всех систем теорем динамики, то вряд ли в общем случае можно надеяться на эффективное применение теоремы Якоби — Пуассона, [c.284]

Условие (42.8) можно использовать для формулировки принципа максимума [6] в теории динамических трешин. Чтобы проиллюстрировать вoзмoжнQ Tи этого метода, рассмотрим частную задачу [c.329]

С базой данных САПР работает коллектив пользователей, которые могут обращаться к СУБД с различными запросами на обработку данных. При этом важно определить ответственность за правильность хранимых данных. В частности, необходимо упорядочить создание базы данных и внесение изменений в ее состав. Отдельные группы пользователей решают свои частные задачи, которые могут требовать различных взаимосвязей данных. Поэтому для улучшения информационного обеспечения выцепяется администрация базы данных САПР, в задачи которой входит [c.86]

Рассмотреть в учебнике все возможные частные задачи, относящиеся к механике стержней, практически невозмолспо, поэтому изложение материала ограничено основными задачами, которые имеют наиболее широкое распространение в тех областях техники, для которых готовят специалистов в технических вузах. В данном учебнике такими основными задачами являются задачи статики (первая часть), динамики (вторая часть) физически линейных нерастяжимых элементов машин, приборов и конструкций, сводящихся к расчетной схеме стержня. [c.268]

После осмотра третьего этажа здания, знакомства с основной теоремой статики и следующий из нее условиями равновесия различ-ffijx систем сил остается осмотреть комнаты четвертого этажа и чердака здания "Статика", где расположены отделы по решению некоторых частных задач дисциплины и обсуждаются отдельные вопросы теории. [c.23]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...