Система отсчета (см. Отсчета система)

Таким образом, хотя система отсчета Охуг не является инерци-альной (см. 91), так как движется с ускорением уравнение движения точки по отношению к этой системе отсчета составляется так, как если бы она была инерциальной но при этом в число действующих на точку сил не должна включаться сила тяготения т. е. сила притяжения к Земле (небесному телу), в поле тяготения которого движутся тело А и связанная с ним система отсчета. Такую систему назовем местной системой отсчета. Ее практически можно считать инерциальной с тем большей степенью точности, чем меньше область, в которой происходит движение. [c.261]

Сила лагранжева формализма как математического описания состоит, в частности, в том, что он безразличен к тому, почему и каким образом возникли формулы преобразования (9). До тех пор, пока рассматриваются системы без механических связей (см. 5 этой главы), в задачах механики возникают лишь формулы (9) специального вида—они предопределяются способом, каким в механике вводятся системы отсчета (см. гл. I), но учет этих ограничений не интересен, так как класс возможных преобразований (9) существенно расширяется в случае учета механических связей. [c.136]

При движении тела относительно вращающейся системы отсчета кроме центробежной силы инерции на тело действует еще добавочная инерционная сила — сила Кориолиса. В частности, именно момент, создаваемый этой силой, и вызывал изменение угловой скорости вращения системы человек с гантелями — скамья Жуковского (см. 18). [c.86]

Рассмотрим теперь более общий случай на примере столкновения по типу абсолютно упругого удара двух взаимодействующих частиц (материальных точек), образующих замкнутую систему. Проще всего это сделать в системе отсчета, связанной с центром масс взаимодействующих частиц (см. 13). Ускорение центра масс системы равно нулю, и поэтому система отсчета, связанная с центром масс двух взаимодействующих частиц, будет инерциальной (см. 12). Пусть в этой системе отсчета скорости частиц VI и Уг, Л2 и 2, Г и Гг — соответственно их массы и радиус-векторы. [c.123]

Качение без скольжения можно определить как такое качение, при котором изменение вектора угловой скорости из имеет одинаковое значение в неподвижной системе отсчета и в системе, связанной с телом. Это утверждение будет доказано нами несколько позже [см. уравнение (26.8а)]. [c.181]

Сводка основных формул и уравнений. Если рассматривать поступательное прямолинейное движение резервуара по отношению к неподвижной системе отсчета (см. рис. 2), то для величин гидродинамического давления жидкости р (у, t) на стенки резервуара, результирующей гидродинамического давления (О и профиля волны (г, t) на поверхности можно получить формулы, которые будут справедливы для резервуара без колонны, представляющего поверхность вращения относительно вертикальной оси, и для плоской гидродинамической задачи [104] [c.24]

Резкость точки j есть мера изменения ускорения точки, равная производной по времени от ускорения этой точки в рассматриваемой системе отсчета. В основной системе отсчета резкость точки М (см. рис 12) [c.28]

В инерциальных системах отсчета, см 44. [c.68]

Теперь вернемся к нашему примеру и еще раз рассмотрим движение шарика по радиусу на вращаюш,емся диске (см. рис. 116). До сих пор мы рассматривали это движение относительно инерциальной системы отсчета, относительно неподвижной системы координат. Теперь будем рассматривать то же движение относительно вращающегося диска. [c.164]

Заметим, что Земля, не будь у нее суточного вращения, находилась бы при движении вокруг Солнца в состоянии солнечной невесомости . Поэтому для движений в области, малой по сравнению с расстоянием до Солнца, система отсчета с началом в центре Земли и осями, направленными на неподвижные звезды (т. е. не участвующая в суточном вращении Земли), практически инерциальна и уравнения движения в ней имеют вид (119). Система же отсчета, жестко связанная с Землей и участвующая в ее суточном вращении, не будег инерциальной (см. 121). [c.330]

Чтобы установить законы изменения Р, М и Т относительно 5, систему 8 будем считать инерциальной, а систему 8 — неинерциальной и исходить из уравнений движения относительно неинерциальной системы отсчета (см. (4.43)). Например, суммируя эти уравнения по всем точкам, найдем [c.188]

Указанные предположения аналогичны тем, которые были сделаны при выводе закона (2.132) изменения энергии относительно инерциальной системы отсчета (см. с. 107—109). Для потенциальной энергии и относительно 5 аналогично (2.128) и (2.129) получим [c.190]

Нетрудно видеть, что в данном случае функция Н является полной энергией точки относительно неинерциальной системы отсчета (см. (4.86)). [c.251]

Система отсчета (см. рис. 7.21) была выполнена в виде двух рам 1, жестко закрепленных на станине станка, на каждой раме крепилось по паре датчиков для измерения перемещений контрольных шеек детали в вертикальном и горизонтальном направлениях. На раме, установленной у задней бабки, закрепляли еще два датчика для измерения перемещений линейки, установленной в резцедержателе. [c.458]

СОБСТВЕННАЯ СИСТЕМА ОТСЧЕТА — см. Си-сте.ма отсчета. [c.565]

Выясним, как преобразуется механический момент L при переходе от лабораторной системы отсчета К к системе отсчета /Сс, связанной с центром масс механической системы (см. рис. 10.1). Как указывалось в 10, радиусы-векторы и импульсы отдельных частиц системы при таком переходе преобразуются по законам [c.76]

Я изложу теорию парения, используя систему отсчета, в которой воздух покоится. В такой системе отсчета (см. рис. 41) птица просто скользит вниз под углом 0, тангенс которого равен отношению силы сопротивления О к подъемной силе I (это аэродинамические силы, противоположные направлению движения и перпендикулярные к нему соответственно). Сила сопротивления состоит из составляюшей трения ), пропорциональной и характеризуемой коэффициентом сопротивления трения Со , и индуктивного сопротивления, пропорционального U- и представляющего собой [c.57]

На основании общих формул, выполняющихся при преобразованиях Лоренца от системы ii, движущейся со скоростью Ш) относительно фиксированной неподвижной инерциальной системы отсчета К-, к системе К (см. формулы (3.22), (3.23) гл. VI), можно переписать условия (5.6), (5.8) и (5.9) в системе К [c.370]

Развитие физики привело лишь к изменению некоторых устаревших представлений и к выяснению границ области, в пределах которой справедлива механика Ньютона ньютоново понятие абсолютного пространства заменено теперь понятием инерциальной системы отсчета (см. Введение) установлено, что механика Ньютона — классическая механика — неприменима, если относительные скорости точек сравнимы со скоростью света. Неприменима механика Ньютона и к изучению явлений микромира— это область квантовой механики, хотя для построения аппарата квантовой механики используется аналогия с аппаратом классической механики. Но в своей, очень широкой, области механика Ньютона дает поразительные по точности результаты. Достаточно указать хотя бы на расчеты движения искусственных небесных тел, целиком основанных на законах классической механики ). [c.75]

Секущие плоскости и измеряемые в них статические геометрические параметры режущих кромок. Введение в рассмотрение статической системы отсчета (см. рис. 6.5) позволяет задать в ней положение секущих плоскостей и вывести аналитически зависимости для расчета соответствующих геометрических параметров режущих кромок. [c.334]

Мы получили уравнения (6-4.37) и (6-4.38) из уравнений линейной вязкоупругости применительно к описанию поведения некоторых реальных материалов, выходящих и за пределы малых деформаций. Ввиду этого уравнения (6-4.37) и (6-4.38) описывают различное реологическое поведение, хотя они и эквивалентны в предельном случае малых деформаций (см. обсуждение, следующее за уравнением (6-3.1)). С другой стороны, уравнения такого же типа можно получить при рассмотрении простых одномерных моделей, включающих пружинки и амортизаторы , и соответствующем обобщении этих моделей на трехмерную форму относительных механических уравнений, инвариантных относительно системы отсчета. По-видимому, имеет смысл проиллюстрировать этот метод, который оказывается полезным для понимания топологических свойств получающихся функционалов. [c.239]

Выше (см. 3) мы уже установили, что любое движение одной системы отсчета относительно другой (рис. 1.1,6) может быть представлено как сумма поступательного движения и движения с неподвижной точкой. [c.33]

Здесь и далее для краткости мы отождествляем систему отсчета с выбранной в ней декартовой системой координат (см, гл. I). [c.103]

Для определения положения движущегося тела (или точки) в разные моменты времени с телом, по отношению к которому изучается движение, жестко связывают какую-нибудь систему координат, образующую вместе с этим телом систему отснетл. В дальнейшем будем говорить о движении тела (или точки) по отношению к данной системе отсчета, подразумевая под этим движение по отношению к тому телу, с которым эта система отсчета связана. Изображать систему отсчета будем в виде трех координатных осей (не показывая тело, с которым они связаны). Выбор системы отсчета в канематпке произволен (определяется целью исследования), и в отличие от динамики (см. 74) все кинематические зависимости, полученные при изучении движения в какой-нибудь одной системе отсчета, будут справедливы и в любой другой системе отсчета. [c.95]

Два первых закона классической механики и все полученные на их основе уравнения справедливы для движения материальной точки относнте,аыю инерциальной системы отсчета (см. 2). [c.75]

Мы видим, что электромагнитная теория сразу привела к однозначному выяснению проблемы, представляющей чрезвычайные затруднения в старой волновой теории света. Действительно, опытами Френеля и Араго была экспериментально доказана по-перечность световых волн, но истолконание этих опытов в рамках представлений о распространении упругих волн в эфире было крайне трудно и потребовало введения искусственных предположений, чрезвычайно усложнивших теорию. Сейчас это совер-uieHHo не актуально, светоносный эфир неприемлем не только как конкретная среда, но и как абстрактная система отсчета (см. гл. 7), и отсутствие продольной составляющей свободной электромагнитной волны оказывается простым следствием уравнений Максвелла. Интересен вопрос о возможности экспериментального доказательства этого фундаментального свойства электромагнитных волн. На данном этапе имеет смысл указать на возможность эффектной иллюстрации их поперечности в опытах с современными источниками СВЧ (рис. 1.1). [c.22]

Стационарные вращения твердого тела в случае Эйлера. Будем называть стационарным вращением такое движение твердого тела, нри котором его угловая скорость (о постоянна относительно тела (а следовательно, и относительно неиодвил ной системы отсчета см. п. 30). Для стациопарного вращения величины р, q, г постоянны. Для их оиределения из системы (6) получим такие уравнения [c.158]

Система отсчета — совок нность системы координат и часов, связанных с телом, по отношению к которому изучается движение (или равновесие) каких-нибудь других материальных точек (см. с. 59) hjui тел. [c.51]

Эту силу называют силой инерции. Сила инерции — векторая. величина, равная произведению массы тела на ускорение самой неинерциальной системы отсчета относительно инерциальной системы отсчета и направленная противоположно этому ускорению. Характерной особенностью сил инерции является пропорциональность их массе тела, иа которое они действуют, и в этом отношении они аналогичны силам тяготения (см. 26). [c.83]

Центробежная сила инерции во вращающейся системе отсчета действует на тело независимо от того, находится ли оно в покое по отношению к ней или же совершает относительное движение с какой-либо скоростью. В частности, в демонстрационном опыте со скамьей Жуковского (см. 18) именно работой, совершаемой против центробежной силы инерции, и объясняется разность в кинетичес-ской энергии вращения человека с гантелями в положениях, когда его руки вытянуты и согнуты. Сравним кинетическую энергию для этих двух положений. Вначале кинетическая энергия равна 72- 1(щ2= /г оц, во втором положении она равна Так как, по [c.86]

Но существует подвижная система отсчета, являющаяся в общем случае неинерциальной, такая, что для движения в этой системе отсчета теоремы об изменении кинетического момента и кинетической энергии выглядят точно так же, как и в инерциальной системе. Этой подвижной системой отсчета является кенигова система координат, т. е. (см. п. 81) поступательно движущаяся система координат с началом в [c.174]

Дальнейшие детали и описания в других системах отсчета см. Synge, цит. соч., 107, стр. 193—199. [c.432]

Задание движения точки. Пусть имеются основная 5 О, ij , 5 и подвижная 5, Р, х°, у°, z° системы отсчета [17] (рис. 12) В общем случае система отсчета (тело) Si при Движении вращается относительно системы 5 с угловой скоростью ш (см. раздел 5). Движение материальной точки по отношению к основной системе отсчета 5 называют абсолютным, а по отношению к подвижной системе отсчета 5, — относительным. Движение системы S, по отношению к системе S называют переносным. При движении материальной точки М ее положение относительно системы S в любой момент времени полностью характеризует радиус-вектор р = + iqii + 2 °, являющийся функцией времени, конец которого описывает в пространстве кривую Т, называемую траекторией точки. Сложное движение точки описывают одновременно в основной и подвижной системах отсчета [17]. Так, положение точки /И может быть задано через текущие радиус-век- [c.25]

Относительная и абсолютная вибрация. Вибрацию, параметры которой измеряют относительно подвижной системы отсчета, называют относите. ькой [33. Так, вибра- > олеблющнхся деталей друг относительно друга является относительной. Виб- Чию, параметры которой измеряют относительно системы отсчета, принимаемой той или иной степенью точности за инерциальную, на.зывают абсолютной (см. Дел 4 гл. I). Для большинства технических измерений за инерциальную систему Чета можно принять систему отсчета, неподвижную относительно Земли. При Иктических измерениях в качестве такой системы отсчета иногда могут быть взяты [c.121]

Земли W3, см рис. 2. Международным со1лашением для g принято значение 9,806 65 м/с [18]. Величины и а г ниже будем называть абсолютными ускорениями центров масс относительно начала принятой системы отсчета (см. раздел 4 гл. 1). Величины — m.,iSL n-i° есть проекции сил инерции центров масс на ось С, — [c.138]

Хотя тензоры труднее себе представить, чем векторы, их также можно считать физическими величинами, которые (как и векторы) обладают свойствами, не зависящими от системы отсчета. Например, напряженное и деформированное состояния в точке трехмерного д ормируемого твердого тела определяются соответственно девятью компонентами Я,, ц = 1, 2 3, и девятью компонентами Я,, х = 1, 2, 3, тензоров второго ранга (см. соотношения (4.50) и (4.36)). Опять-таки величины компонент зависят от выбора системы координат. Однако при преобразовании системы координат [c.478]

Положение твердого тела, имеющего одну неподвижную точку О, определяется тремя углами Эйлера углом прецессии ll), углом нутации 6 и углом собственного вращения <р (см. рисунок). Определить направляющие косинусы подвижной системы отсчета Oxyz, [c.144]

Рассмотрим наиболее общий случай движения твердого тела, когда оно является свободным и может перемещаться как угодно по отношению к системе отсчета ОххУ г (рис. 180). Установим вид уравнений, определяющих закон рассматриваемого движения. Выберем произвольную точку А тела в качестве полюса и проведем через нее оси Ax iy[z i, которые при движении тела будут перемещаться вместе с полюсом поступательно. Тогда положение тела в системе отсчета Ох Угг будет известно, если будем знать положение полюса Л, т. е. его координаты Xia Ууа, ia, и положение тела по отношению к осям Ax[y iZ[, определяемое, как и в случае, рассмотренном в 60, углами Эйлера ф, i 3, 0 (см. рис. 172 на рис. 180 углы Эйлера не показаны,чтобы не затемнять чертеж). Следовательно, уравнения движения свободного твердого тела, позволяющие найти его положение по отношению к системе отсчета ОххУ г в любой момент времени, имеют вид [c.153]

Свободный трехстепенной гироскоп. Рассмотрим гироскоп с тремя степенями свободы, закрепленный так, что его центр тяжести неподвижен, а-ось может совершать любой поворот вокруг этого центра (см. рис. 332) таь ой гироскоп называют свободным. Для него, если пренебречь трением в осях подвеса, будет 2шо ( )=0 и / o= onst, т. е. модуль и направление кинетического момента гироскопа постоянны (см. 117). Но так как направления вектора Ко и оси Ог гироскопа все время совпадают, то, следовательно, и ось свободного гироскопа сохраняет неизменное направление в пространстве по отношению к инерциальной (звездной) системе отсчета. Это одно из лажных 2, свойств гироскопа, используемое при конструировании гироскопических приборов. [c.335]

Перейдем к рассмотрению еще одного принципа механики, который устанавливает общее условие равновесия механической системы. Под равновесием (см, 1) мы понимаем то состояние системы, при котором все ее точки под действием приложенных сил находятся в покое по отношению к инерциальной системе отсчета (рассматриваем так называемое абсолютное равновесие). Одновременно будем считать все наложенные на систему связи стаииэнарными и специально это в дальнейшем каждый раз оговаривать не будем. [c.360]

Геометрический метод. Для составления аналитических соот-нощений между углами ( i и ( , звенья механизма проецируют на три плоскости (см. рис. 3.38) на осевую плоскость П с изображением межосевого угла (i без искажения и на две плоскости П и Г[ ), которые перпендикулярны соответственно оси входного звена/и выходного звена 3 с изображением углов поворота ((м и iji , без искажения (рис. 3.38). Углы отсчитываются от выбранной системы отсчета xi/г, связанной со стойкой 4 чч - от оси Ог, ijri — от оси Oiy. [c.124]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...