Галилеева система отсчета

Галилеева система отсчета 43 Галилея преобразования 45 [c.365]

Источник движется относительно среды, приемник неподвижен (рис. 10.18, 10.19).Пусть источник волн находится вначале координат галилеевой системы отсчета Т, которая движется относительно приемника, помещенного в начале координат другой галилеевой системы отсчета R. Временно предположим, что среда М, в которой распространяются волны, неподвижна относительно системы отсчета R, так что система отсчета R тождественна с системой отсчета М, неподвижно связанной со средой. [c.323]

Силы действительные и силы фиктивные. Галилеевы системы отсчета. — До сих пор мы рассматривали лишь абсолютно неподвижные оси, определенные в п° 97. Силы, действующие между материальными точками и определяемые формулой F=mj, представляют собой реальные силы. [c.124]

Галилеевы системы отсчета. Чтобы в отношении си- [c.316]

В динамике, когда говорят о живой силе, не уточняя дальше этого понятия, принято подразумевать, что движение отнесено к неподвижной или, лучше сказать, к галилеевой системе отсчета. [c.227]

Чтобы вычислить осевой кинетический момент К, заметим, что на самом деле интеграл моментов существует только в том случае, если центр приведения моментов берется в точке, неизменно связанной с галилеевой системой отсчета (или в центре тяжести) в нашем случае, когда начало галилеевой системы выбрано в центре тяжести (находящемся в равномерном и прямолинейном движении), имеем Qi = — Qa = О поэтому при равенстве нулю результирующей количеств движения выбор центра моментов является совершенно безразличным, и если возьмем этот центр в теле Ро, то для интеграла моментов найдем явное выражение [c.330]

Почти излишне добавлять, что, так как центр тяжести системы неподвижен (относительно нашей галилеевой системы отсчета), абсолютное движение треугольника Р Р представляет собой равномерное вращение вокруг этого центра (ср. гл. III, пример 16). [c.332]

Говорят, что наблюдатель галилеев (или, что употребляется чаще, галилеева система отсчета), если интервал ds между любыми двумя событиями можно выразить в виде (107.2) или (107.4) через его координаты. Когда два галилеевых наблюдателя, S и S, наблюдают одно и то же событие, их наблюдения связаны преобразованием Лоренца. При соответствующем выборе пространственных осей для обоих наблюдателей лоренц-преобразование, связывающее два наблюдения, может быть выражено в простой форме, [c.394]

Для того чтобы обсудить столкновение в общей галилеевой системе отсчета, обозначим через Л/г, М г 4-импульсы материальной частицы до и после столкновения, а через Рг, Р г — 4-импульсы фотона. Имеют место следующие уравнения [c.432]

Системы координат, в которых механические явления протекают так же, как в неподвижной системе, называются инерци-альными или галилеевыми системами отсчета. [c.274]

СЛОЖЕНИЯ СКОРОСТЕЙ ЗАКОН — в относительности теории выражает связь между значениями скорости материальной точки в двух системах отсчета, движущихся друг относительно друга прямолинейно н равномерно (галилеевы системы отсчета). [c.560]

Предположение о наличии инерциальных систем отсчета затрагивает не только геометрические свойства движения одной системы отсчета по отношению к другой, но и непосредственно касается инерционных свойств материи. Факт наличия инерциальных (галилеевых) систем нельзя проверить экспериментально хотя бы потому, что в природе не существует свободных материальных точек, т. е. потому, что в реальных условиях нельзя выделить часть материи, изолировать ее от остального мира, сделать в реальных условиях так, чтобы движение этой части материи не подвергалось воздействию иных материальных объектов. [c.43]

Для того чтобы в каждом конкретном случае выяснить, может ли какая-либо избранная система отсчета быть принята за галилееву, проверяют, сохраняется ли примерно неизменной скорость материального объекта, который приближенно считают свободной материальной точкой. Степень этого приближения определяет степень идеализации задачи. [c.43]

Как только какая-либо система отсчета выбрана и в заданной идеализации принята за галилееву систему, все множество галилеевых систем в этой идеализации определено В системах отсчета из этого множества в силу самого определения инерциальной системы выполняется первый закон Ньютона скорость свободной материальной точки не меняется во время ее движения. [c.44]

Таким образом, абсолютное движение материальной точки может рассматриваться не только по отношению к неподвижным осям координат, но и по отношению к любой системе отсчета, движущейся равномерно и прямолинейно по отношению к неподвижным осям координат. Эти системы отсчета называются инерциальными (галилеевыми осями). [c.125]

Взаимно однозначное соответствие. 4 —> Д х Д называется галилеевой системой координат (системой отсчета). [c.156]

Поскольку значение г произвольно, видим, что Ф от г не зависит, а значит Ф может зависеть только от комбинаций г — ri. Аналогичное рассуждение можно провести для любого другого вектора г,-. Следовательно, Ф может зависеть лишь от разностей г,- — rj. Далее, среди галилеевых преобразований имеются переходы к равномерно движущимся системам отсчета с сохранением направлений базисных [c.158]

Уравнения (139,3—6) с определениями j и П, согласно (139,1), (139,12) представляют собой искомую полную систему гидродинамических уравнений. Эта система очень сложна прежде всего тем, что входящие в уравнения величины р , р , л, s являются функциями не только термодинамических переменных р и Т, но квадрата относительной скорости обоих движений w = Vn — Vs)2. Последний представляет собой скаляр, инвариантный относительно галилеевых преобразований системы отсчета и относительно вращения жидкости как целого эта величина специфична для сверхтекучей жидкости, отнюдь не должна обращаться в ноль в термодинамическом равновесии, и должна фигурировать в уравнении состояния жидкости наряду с р и Т. [c.716]

Основные законы классической механики были сформулированы Ньютоном как законы движения по отношению к некоторой абсолютно неподвижной системе — абсолютному пространству — или любой другой инерциальной или галилеевой системе, движущейся по отношению к абсолютному пространству поступательно, прямолинейно и равномерно за время, в течение которого движение протекает, Ньютон принимал абсолютное время , не зависящее от движения тел и систем отсчета. [c.10]

Если пренебречь притяжением звезд, то на тела, составляющие солнечную планетную систему, не будут действовать внешние силы. Поэтому центр масс солнечной системы должен двигаться с постоянной по модулю и направлению скоростью, т. е. прямолинейно и равномерно относительно системы неподвижных звезд. Если принять центр масс солнечной системы за начало системы осей координат, направленных к неподвижным звездам, то получим инерциальную, галилееву систему отсчета, для которой справедливы основные законы динамики. [c.582]

Однако в том частном случае, когда система отсчета совершает прямолинейное и равномерное поступательное движение по отношению к абсолютно неподвижным осям, относительное ускорение совпадает с абсолютным ускорением, и силы, определенные в относительном движении, не отличаются от сил, определенных в абсолютном движении, т. е. от сил реальных. Законы и уравнения механики применяются по отношению к этим новым осям совершенно так же, как по отношению к неподвижным осям. Поэтому различные системы осей, находящихся в прямолинейном и равномерном поступательном движении одни относительно других, совершенно эквивалентны между собой с точки зрения принципов механики мы уже упоминали выше, что их называют галилеевыми системами. [c.125]

В дальнейшем, когда мы будем пользоваться уравнением (1), мы всегда будем подразумевать (если не будет оговорено противное), что движение точки относится к только что указанной системе отсчета. Такую систему для краткости будем называть инерциальной или галилеевой системой. Последнее название было предложено Эйнштейном в его первой статье (1905 г.) о теории относительности и теперь всюду принято. Оно вполне оправдывается тем, что в сочинениях Галилея с удивительной ясностью и точностью подчеркнут тот факт, что для двух наблюдателей, находящихся относительно друг друга в прямолинейном и равномерном поступательном движении, физические явления протекают по одним и тем же законам. [c.10]

Необходимо добавить, что при формулировке механических задач мы часто будем говорить о неподвижных точках, прямых и плоскостях. Под этим мы будем подразумевать такие точки, прямые и плоскости, которые неподвижны относительно заданной системы отсчета за такую систему в большинстве случаев будем принимать или галилееву систему, или систему, неизменно связанную с Землей. [c.10]

Баллистические задачи, при решении которых приходится принимать во внимание, что система отсчета, связанная с землей, не является галилеевой, если траектория имеет значительные размеры. [c.81]

Система из трех жестких ортогональных осей образует га лилееву систему отсчета, если три массивные частицы, на которые не действуют силы, имеют произвольные проекции скоростей на эти три оси и продолжают двигаться с постоянными составляющими скоростей вдоль этих осей. Наши земные лаборатории не образуют такую систему отсчета, но и в наших лабораториях мы можем построить подобную систему отсчета, измерив, насколько движение трех произвольно избранных масс отклоняется от этого требования... и введя эти отклонения в качестве отрицательных поправок в наши условия для галилеевой системы отсчета. При этом вовсе не требуется производить измерения положений относительно звезд. Можно [c.80]

В основе классической механики Ньютона лежат три установленные им и сформулированные в Началах закона движения. Подчеркнем, что законы эти предполагают существование абсолютного времени и установлены для движений материальной точки по отношению к абсолютно неподвижной системе координат, а согласно принципу Галилея (см. начало гл. XXXI) — и по отношению к произвольной инерциальной (галилеевой) системе отсчета. [c.12]

С некоторой поправкой на неоднородность поля тяготении, малой в сравнительно ограниченных областях наблюдения явления невесомости (кабина самолета или ракеты), можно считать, что действия полей сил инерции и тяготения в данной области наблюдения уравновешиваются. Неинерциальную систему отсчета, движущуюся поступательно с общим для всех ее точек ускорением, равным ускорению данной движущейся точки по отношению к абсолютной, а также галилеевым системам отсчета, называют сопутствующей системой отсчета. В сопутствующей системе материальная точка находится в состоянии безразличного равновесия. В частном случае движения в поле тяготения в сопутствующей системе, связанной с кабиной самолета или космического корабля, наблюдается состояние неве сомости. [c.427]

Принцип Гаусса. Для последующего необходимо выражению принуждения (1) придать явный вид, в предположении, что связи, наложенные на систему, являются идеальными и двусторонними. Если в качестве лагранжевых (избыточных) координат Лоточек Р, системы примем соответствующие декартовы координаты ii, 7] , Q относительно некоторой галилеевой системы отсчета, то связи, будут ли они голоиомными или неголономными, могут быть выражены (т. I, гл. XV, 7) уравнениями вида [c.389]

Система отсчета, по отношению к которой являются справедливыми основные законы классической механики, т. е. основные законы движения, установленные в точном и окончательном виде Галилеем и Ньютоном, называется инерциалъной или галилеевой системой отсчета. Понятно, что в классической механике при изучении движения материальных тел мы должны пользоваться инерциальной системой отсчета. Вопрос о том, возможно ли и каким образом применять законы классической механики к изучению движения, отнесенного к неинерциальной системе отсчета, будет выяснен в динамике. Опыт и наблюдения показывают, что при изучении механического движения в очень многих случаях и почти во всех случаях технической практики систему отсчета, связанную с Землей, можно с большой степенью точности считать инерциальной системой. [c.33]

В начале кинематики было уже указано, что всякое механическое движение мы можем наблюдать и изучать только по отношению к выбранной системе отсчета, связанной с каким-нибудь материальным телом. Следовательно, в действительности мы ие можем установить абсолютно неподвижную систему отсчета, по отношению к которой мы могли бы считать движение с точки зрения Ньютона абсолютным. Отсюда возникает весьма важный вопрос, имеющий в динамике основное принципиальное значение, а именно в какой системе отсчета применимы к механическому движению законы Ньютона Система отсчета, в которой эти законы справедливы, называется инерциалъной или галилеевой системой отсчета. Следовательно, желая воспользоваться законами классической механики, мы должны прежде всего установить такую систему отсчета, которую можно было бы считать инерциальной, т. е. должны выбрать систему отсчета, в которой применил1ы, но крайней мере с достаточной степенью точности, законы Ньютона. [c.383]

Г1() -1 ольку основное ур-ние дпнампки может быть записано в впд (27), она представляет собой равенство двух 4-мерных векторов и потому остается верным в любой галилеевой системе отсчета. Тем самым установлена релятивистская ипвариант-ность этпх ур-ний. [c.559]

Для точек внутри С. к. / <С с г[, а вне его I > С / . Т. к. в теории относительности скорость света в вакууме с — максимальная скорость раснространеиия взаимодействий, то в принципе возможен процесс, распространяющийся за время 1 на расстояние I со скоростью, меньшей с, и, следовательно, события внутри С, к, могут быть связаны с событием О нрн-чинио-следственпой связью, а события вне С. к, — пе могут. При этом, ввиду инвариантности интервала, события, лежащие в верхней иолости С. к, (/ < г/, г > 0), в любой галилеевой системе отсчета являются будущими, а события, изображаемые точками, лежащими в нижией части С, к, I с с 1, [c.487]

Значения С. ч. в днух галилеевых системах отсчета К и К связаны Лоренца преобразованиями [c.551]

Выбор системы отсчета и наделение ее правом называться галилеевой кажлый раз являются новым предположением, которое должно постулироваться или обосновываться. [c.44]

Теорема 3.2.1. Все системы отсчета, получающиеся из инерциальной с помощью галилеевого преобразования, будут инерциальными. [c.156]

Такая система отсчета называется инерциальной или галилеевой. В системе отсчета, движущейся с укорением, т. е. не-инерциальной, сила F не равна Ми, где а — ускорение, наблюдаемое относительно неинерциальной системы. [c.76]

По поводу изложенных результатов необходимо, однако, сделать еще следующее замечание. Диссипируемая в жидкости энергия разумеется, инвариантна относительно галилеевого преобразования системы отсчета. Производные от скорости этому требованию конечно удовлетворяют, но в сверхтекучей жидкости галилеевски инвариантна также и разность скоростей W = v,i — Vs. Поэтому и диссипативные потоки в сверхтекучей жидкости могут зависеть не только от градиентов термодинамических величин и скоростей, но и от самой w. Как уже было отмечено в 139, эта разность фактически должна рассматриваться как малая величина, и в этом смысле выражения (140,5—6) содержат в себе не все в принципе возможные члены, но лип1ь наибольшие из них ). [c.721]

Существенной особенностью содержания кинематики служит то, что движения тел происходят в системах координат (системах отсчета), движущихся друг по отношению к другу. В кинематике переход от одной системы координат к другой, движущейся по отношению к первой, приобретает самостоятельное II важное значение. Это служит основанием теории относительных движений, в которой устанавливаются связи между кинематическими характеристиками движений (траекториями, скоростями II ускорениями) в двух произвольно движущихся друг по отношению к другу системах координат. В этой теории одна какая-то координатная система принимается условно за абсолютно неподвижную , а другие — за движущиеся по отношению к ней относительные системы координат. В отличие от динамики, абсолютная неподвижность какой-то одной, положенной в основу рассуждений системы отсчета не имеет объективного значения. Только в динамике стремление к установлению такой абсолютно неподвижной системы приобретает смысл. Так, среди всех возможных систем координат выделяют гелпо-центрическую систему с центром в Солнце, а осями координат, ориентированными на так называемые неподвижные звезды. В динамике рассматриваются также инерциальные , или галилеевы , системы координат, движущиеся поступательно, прямолинейно и равномерно по отношению к системе, выбранной за абсолютно неподвижную , а следовательно, и друг по отношению к другу. [c.143]

Третьим свойством сил инерции является зависимость их от неннерциального движения системы отсчета, в которой они определены. Как уже указывалось, в инерциальных (галилеевых) системах силы инерции отсутствуют, и это обусловливает невозможность каким-либо механическим путем обнаружить отличие одной галилеевой системы от другой. Все галилеевы системы с механической точки зрения эквивалентны. Таков принцип относительности классической механики, носящий имя Галилея. Подробнее этот вопрос будет обсуждаться в следующей главе. [c.423]

Заметим, наконец, что часто при постановке тех или иных проблем механики нам придется говорить о неподвижных точках, прямых или плоскостях. Под этим мы всегда будем разуметь точки прямые или плоскости, неподвижные относительно принятой в механике системы отсчета в согласии с тем, что выше изложено, таковой является галилеева система или же, если мы моягем удовольствоваться приближением, охарактеризованным в рубр. 18—19, триэдр, связанный с землей. [c.317]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...