Сила Кориолиса

Так как система имеет одну степень свободы, то обобщенная сила Кориолиса равна нулю, и уравнение (17.Э) с учетом (j) принимает вид [c.481]

Пусть теперь материальная точка движется относительно поверхности Земли. Тогда вектор относительной скорости будет отличен от нуля. Помимо центробежной силы возникнет сила Кориолиса [c.282]

Вектор этой силы перпендикулярен к направлению скорости. Если точка находится в Северном полушарии и движется вдоль меридиана, то сила Кориолиса направлена вправо относительно вектора скорости. В Южном полушарии — влево (см. пример 2.16.2). [c.282]

Сопоставим проекцию силы Кориолиса на ось Ог с ускорением силы тяжести [c.287]

Вычислим момент, создаваемый силами Кориолиса относительно центра масс [c.507]

Поэтому момент сил Кориолиса принимает вид [c.507]

При изучении стационарных положений спутника относительно репера Ое /ез ез следует принять во внимание, что силы Кориолиса не совершают работы на относительном действительном перемещении спутника, а при относительном равновесии, когда ш = О, они вообще отсутствуют. [c.507]

Пример 8.2.2. Пусть движение изучается в неинерциальном репере. Тогда на механическую систему помимо прочих сил инерции действуют кориолисовы силы (теорема 3.13.1). Для связей, не зависящих явно от времени в этом репере, такие силы будут гироскопическими. В самом деле, сила Кориолиса, действующая на 1/-ю точку системы, выражается формулой [c.547]

Поэтому первые четыре члена в квадратной скобке выражения для (Э учитывают действие силы инерции из-за переносного ускорения. Пятый член учитывает действие силы Кориолиса. [c.551]

Равенство (71.24) представляет основное динамическое уравнение движения точки в неинерциальной системе координат или основной закон движения точки в неинерциальной системе координат движение точки в неинерциальной системе координат описывается законом, аналогичным второму закону Ньютона, в котором к силам, действующим на точку, добавляются два дополнительных члена — переносная сила инерции и сила Кориолиса. [c.105]

Заметим, что сила Кориолиса в данном случае отсутствует, так как подвижная система координат движется поступательно. Так как абсолютное ускорение точки определяется равенством [c.152]

Гироскопические силы Кориолиса [c.327]

Доказать, что силы Кориолиса относятся к классу гироскопических. [c.327]

Для частички воды в реке действие силы Кориолиса слева направо, если смотреть по течению реки, приведет к прижиманию этой частички к правому берегу, способствуя большему его подмыванию. Пра- [c.255]

Известно, например, что ускорение свободного падения тел относительно поверхности Земли имеет наибольшее значение у полюсов. Уменьшение этого ускорения по мере приближения к экватору объясняется не только не-сферичностью Земли, но и возрастающим действием центробежной силы инерции. Или такие явления, как отклонение свободно падающих тел к востоку, размыв правых берегов рек в северном полушарии и левых берегов —в южном, вращение плоскости качания маятника Фуко и др. Подобные явления связаны с движением тел относительно поверхности Земли и могут быть объяснены действием сил Кориолиса. [c.51]

В неинерциальной К -системе шарик движется равномерно по окружности с нормальным ускорением ш р, где р — расстояние от шарика до оси вращения. Легко убедиться, что это ускорение обусловлено действием сил инерции. В самом деле, в /( -системе помимо указанных выше двух сил, компенсирующих друг друга, действуют еще центробежная сила инерции и сила Кориолиса (рис. 2.6, б). Взяв проекции этих сил на нормаль п к траектории в точке нахождения шарика, запишем [c.52]

Решение. Рассмотрим движение муфты во вращающейся системе отсчета, жестко связанной со стержнем. В этой системе отсчета муфта движется прямолинейно, а это значит, что искомая сила R уравновешивается силой Кориолиса (рис. 2.17, вид сверху) [c.61]

Решение. Этот вопрос наиболее целесообразно решать в системе отсчета, связанной со спиралью. Известно, что приращение кинетической анергии тела должно быть равно алгебраической сумме работ всех сил, действующих на тело. В нашем случае из всех сил работу будет совершать только центробежная сила инерции. Все остальные силы —сила тяжести, сила реакции со стороны спирали и сила Кориолиса — перпендикулярны скорости v муфты, поэтому работы не совершают. [c.127]

Если рассматриваются вынужденные колебания стержня относительно стационарного движения, то в уравнении появится слагаемое, зависящее от сил Кориолиса, [c.128]

Рассмотрим случай, когда уравнение вынужденных малых колебаний стержня содержит силы вязкого сопротивления или силы Кориолиса [уравнение (5.50)]. Приближенное решение уравнения (5.50) ищем в виде [c.136]

При изложении некоторых вопросов курса сделаны отступления от традиционной манеры их описания. Например, вместо решения уравнений движения используются законы сохранения момента импульса и энергии при выводе формул для силы Кориолиса, частоты гармонического осциллятора и т. д. Автор учитывал возросший уровень школьного физико-математического образования и, в частности, возникшую теперь необходимость в более тщательном отношении к трактовке понятий вектора и векторной величины. [c.3]

При движении тела относительно вращающейся системы отсчета кроме центробежной силы инерции на тело действует еще добавочная инерционная сила — сила Кориолиса. В частности, именно момент, создаваемый этой силой, и вызывал изменение угловой скорости вращения системы человек с гантелями — скамья Жуковского (см. 18). [c.86]

Когда человек держит гантели в определенном положении неподвижно, сила Кориолиса отсутствует. Если бы это было не так, то она непрерывно изменяла бы угловую скорость системы человек— скамья — гантели. Сила Кориолиса возникает только в процессе сближения или удаления гантелей друг от друга. Определим силу Кориолиса. Для простоты будем считать, что одна гантель все время неподвижна, например прижата к груди, а другую гантель человек перемещает горизонтально, разгибая руку. Пусть масса гантели т. Когда гантель прижата к груди, ее момент импульса Ь = тг о 1, где г — расстояние центра масс гантели от оси вращения. [c.87]

При изгибании руки момент импульса гантели изменяется и, следовательно, на нее действует момент силы Кориолиса. По соотношению (18.5), момент этой силы [c.87]

Сила Кориолиса в рассматриваемом случае не равна нулю только тогда, когда и ФО, т. е. когда гантель движется. [c.87]

Когда шарик движется параллельно оси вращения системы отсчета (диска), т. е. когда вектор его относительной скорости у параллелен вектору угловой скорости диска м, вектор переносной скорости У[ не изменяется и, следовательно, сила Кориолиса не возникнет. [c.88]

Кориолиса обусловлена лишь составляющей v = = v sin а. Подставляя это значение в формулу (23.3), вместо v получим более общее выражение для силы Кориолиса [c.88]

Когда относительная скорость о —О, то и Рк = 0, т. е. сила Кориолиса действует только на тела, движущиеся относительно вращающейся системы отсчета, и зависит от скорости этого движения. Если величина угла а между векторами у и о равна нулю, то и сила Кориолиса также равна нулю, так как ири этом переносная скорость тела не изменяется и сила Кориолиса не возникает. [c.88]

Для оиределения наиравления силы Кориолиса пользуются правилом правого винта. [c.88]

Итак, как показывает опыт с маятником Фуко, все системы отсчета, связанные с Землей, являются вращающимися системами. В таких системах проявляются действия центробежной силы инерции и силы Кориолиса. [c.90]

Следовательно, на тепловоз действует сила Кориолиса, значение которой определяем по формуле (23.4) [c.91]

В северном полушарии сила Кориолиса всегда направлена в правую сторону ОТ направления движения поезда. Этим, в частности, н объясняется преждевременный износ правого рельса на двухпутных железных дорогах, где движение поездов по каждой колее идет преимущественно в одном направлении. [c.91]

Имеется одно важное видоизменение соотношений Онзагера, связанное с особенностями принципа микроскопической обратимости в случае движения электрических зарядов в магнитном поле и в задачах, где встречаются силы Кориолиса. Уравнения движения в магнитном поле, как известно, не изменяются при перемене знака времени лишь при условии одновременного изменения направления индукции поля. В соответствии с этим для системы в магнитном поле величины L,> и L., в равенстве (2.2). надо брать для противоположных направлений индукции поля [c.15]

Поворотная сила Кориолиса равна произведению массы ползуна на иориоли-сово ускорение 2(их и направлена против этого ускорения. Таким образом, чтобы определить направление поворотной силы Кориолиса, надо вектор относительной скорости повернуть на 90° против переносного вращения. Находим, что поворотная сила инерции действует перпендикулярно АВ и проекция ее на Ох равна пулю. [c.289]

В системе отсчета, BHsannoii с Землей (она вращается с угловой скоростью <а ), составляющая ускорения поезда, перпендикулярная плоскости меридиана, равна нулю. Поэтому и сумма проекций сил, действующих на поезд в этом направлении, также равна нулю. А это значит, что сила Кориолиса F op (рис. 2.5) должна уравновешиваться силой R бокового давления, действующей на поезд со стороны правого по ходу движения рельса, т. е. Ркор =—R- По третьему закону Ньютона, поезд будет действовать на этот рельс в горизонтальном направлении с силой R = —R. Следовательно, R = Fkop=> = 2m[v o) ]. Модуль вектора R равен i = 2mo D sin ф. [c.52]

Нас интересует ускорение а спутника в /С -системе. Для этого прежде всего изобразим все силы, действующие на спутник, в этой системе отсчета силу тяготения F, силу Кориолиса Ркор и центробежную силу инерции Рцб (рис. 2.16, вид со стороны Северного полюса). [c.60]

Это поле, составляющее 10" гаусс для частот порядка 10 сек , достаточно велико, чтобы его можно было обнаружить в сиециальных опытах. В системе координат, вращающейся вместе с телом, сила Кориолиса в первом порядке по со как раз уравновешивает действие магнитных сил. Это и составляет основу теоремы Лармора. [c.698]

Вектор силы Кориолиса во всех случаях перпендикулярен и вектору переносной скорости у, и вектору угловой скорости т иерено-сного вращения, и в отличие от центробежной силы инерции абсолютное значение этой силы не зависит от положения тела относительно системы отсчета. Следовательно, сила Кориолиса в векторной форме оиределяется так [c.88]

Сила Кориолиса всегда перпеидикулярпа иаиранлению движения тела, и поэтому она не производит работы над телом. Эффект действия силы Кориолиса сводится к тому, что во вращающейся системе отсчета движущееся тело либо отклоняется в иаиравлении, [c.88]

Итак, рассматривая движение тела относительно вращающейся системы отсчета, кроме результирующей сил, действующих со стороны других тел, надо учитывать еще центробежную силу инерции и силу Кориолиса. Иначе говоря, сила инерции, входящая в уравнение второго закона динамики, записанного в форме (22.2), применимой для неииерциальных систем отсчета, в этом случае складывается из центробежной силы инерции и силы Кориолиса [c.89]

В системе отсчета, связанной с Землей (во вращающейся системе отечета), поворот плоскоети колебания маятника объясняется действием силы Кориолиса. При большой длине подвеса вектор скорости у маятника можно считать на полюсе все время перпендикулярным оси вращения Земли. Поэтому векторы v и со взаимно перпендикулярны. Вектор силы Кориолиса, действующей на маятник, F, = 2m[v o] расположен в горизонтальной плоскости, т. е. перпендикулярен у и в соответствии с правилом правого винта направлен вправо от направления движения маятника. Так как сила Кориолиса никакой другой силой не уравновешена, то она вызывает поворот плоскости колебания маятника. Если же маятник установлен не на полюсе, а на широте <р (рис. 71), надо взять проекцию вектора IU на направление вертикали данного места u,,, = wsin p, тогда [c.90]

Вместе с тем нельзя забывать, что изменение нмиульса тела определяется не только значением действующей на тело силы, но и длительностью ее действия, т. е. импульсом силы. Поэтому, когда им-иульс сил инерции Ft достигает сравнительно больших значений, эффект действия этих сил проявляется весьма заметным образом. Наппимер, длительностью действия силы Кориолиса на каждую частицу движущейся воды объясняется поворот мощного океанического течения Гольфстрима к берегам Европы. Известно, что у рек в северном полушарии правый берег обычно бывает подмытым н крутым. В южном полушарии, наоборот, более крутой и подмытый — левый берег. Это объясняется тем, что [c.90]

Действие сил Кориолиса существенно сказывается при длительных движениях воздуха в атмосфере. Ветры, охватывающие значительные участки Земли, никогда не дуют прямо в направлении от большого атмосферного давления к малому, а отклоняются от него вправо в северном полушарии и влево — в южном. Известно, что области наиболее высокого давления — антициклоны и области наиболее низкого давления — циклоны очерчены замкнутыми изобарами. Это также связано с действием кориолисовых сил. Воздух, устремляясь, например, к центру циклона, под действием силы Кориолиса отклоняется вправо (в северном полушарии) и в результате возникает внхреобразное движение воздуха вокруг области пониженного атмосферного давления. Вместе с тем при местных, сравнительно непродолжительных ветрах, например бризах, эффект действия, сил Кориолиса практически не проявляется. [c.91]

Решение. Периендикулярно направлению движения тепловоза действует сила Кориолиса. Для определения этой силы разложим вектор скорости движения тепловоза па два составляющих вектора v j, параллельный земной осп, и перпендикулярный ей (рис. 72). Вследствие вращения Земли (переносное движение) вектор составляющей скорости v не изменяется. Поэтому возникновение действующей на тепловоз кориолисовой силы инерции обусловлено только составляющей v . [c.91]

Основные законы механики (1985) -- [ c.50 ]

Классическая механика (1975) -- [ c.154 ]

Теоретическая механика в примерах и задачах Том 2 Динамика издание восьмое (1991) -- [ c.135 , c.146 ]

Введение в теорию концентрированных вихрей (2003) -- [ c.173 ]

Тепломассообмен (1972) -- [ c.15 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...