Поворот вокруг оси

Поворотом вокруг оси 0 0 точку А совместить а) с шаровой поверхностью (рис. 267, а) б) с поверхностью тора (рис. 267, б). [c.223]

Поворотом вокруг оси OyO-2. точку А совместить с винтовой поверхностью (рис. 268, а). [c.223]

Найти фронт, проекцию прямой А В, исходя из условия, что эта прямая может быть совмещена с боковой поверхностью заданного конуса вращения поворотом вокруг оси, перпендикулярной к плоскости его основания (рис. 291, а). [c.243]

Ввести прямую/4S на поверхность данного конуса (рис. 292) поворотом вокруг оси, перпендикулярной к плоскости его основания. [c.243]

Совместим Oi с П2 поворотом вокруг оси х и получим в одной плоскости два взаимосвязанных эпюра точки А (рис.ПО, в). Отсюда правила замены фронтальной плоскости П2 проекций [c.108]

Тело, имеющее одну неподвижную точку, из одного положения в любое другое можно перевести одним поворотом вокруг оси, проходящей через неподвижную точку. Эту ось называю осью конечного вращения. [c.332]

Откидные болты (рис. 7.10, б) представляют собой винты с головкой, допускающей поворот вокруг оси, перпендикулярной к оси винта. Они позволяют быстро зажимать и освобождать соединяемые детали, а поэтому их широко применяют в приспособлениях для закрепления деталей, обрабатываемых на станках. Соединяемые детали снабжают вместо отверстий прорезями. Это исключает необходимость снятия гаек достаточно несколько отпустить гайки и откинуть винты. [c.99]

Переместившись элементарным поворотом вокруг оси ОР в соседнее положение, тело из этого положения в последующее перемещается поворотом вокруг новой мгновенной оси вращения OPi и т. д. Таким образом, движение твердого тела вокруг неподвижной точки [c.148]

Гироскоп с двумя степенями свободы. Гироскопический эффект. Рассмотрим гироскоп с ротором 3, закрепленным только в одном кольце 2, которое может вращаться по отношению к основанию / вокруг оси Ох (рис. 336). Такой гироскоп имеет по отношению к основанию две степени свободы (поворот вокруг оси Ог и вместе с кольцом 2 — вокруг оси Ох) и его свойства существенно отличаются от свойств гироскопа с тремя степенями свободы. Например, если толкнуть коЛьцо 2, то оно [c.337]

Если кольцо 2 скрепить с основанием У жестко, т. е. так, чтобы оно не могло вращаться вокруг оси Ох, то у гироскопа останется одна степень свободы (поворот вокруг оси Ог). Но и в этом случае, если вращать основание вокруг оси Ozi, будет иметь место гироскопический эффект н ось начнет давить на подшипники с силами N, N, значения которых, зная расстояние АА, можно определить по формуле (77), если все величины, входящие в ее правую часть, будут тоже известны. [c.338]

Три плоскости проекций делят пространство на восемь частей, называемых октантами. Октанты нумеруются в порядке, который показан на рис. 28. При переходе к эпюру профильная плоскость П3 совмещается с фронтальной плоскостью Па поворотом вокруг оси Oz. В связи с этим ось Оу оказывается совмещенной с плоскостью П., дважды с плоскостью П, и с плоскостью П3. Это отражено на эпюре (рис. 29) в индексах оси Оу. Стрелки показывают направление вращения плоскостей П) и Пд при их совмещении с плоскостью Пз. [c.30]

Выяснив характер проекций траекторий перемещения точки при ее вращении вокруг оси, перпендикулярной плоскости проекции, легко осуществить перемещение любой геометрической фигуры из заданного положения в частное путем ее поворота вокруг оси i 1 я, (или ttj ). [c.53]

При выполнении рассмотренных поворотов вокруг осей, перпендикулярных плоскостям проекций, эти оси не указаны, но их можно легко найти. Например, если провести отрезки адь ЬЬ и через их середины провести перпендикуляры, то полученная точка пересечения этих перпендикуляров и будет горизонтальной проекцией оси вращения, перпендикулярной к плоскости Н. [c.64]

Законы и уравнения механики не изменяются при поворотах систем отсчета относительно любой из осей координат, например при повороте вокруг оси г на угол а [c.44]

Непосредственно ясно, что всегда, когда обобщенная координата q является плоским углом, соответствующая сила Q будет проекцией главного момента на ось, перпендикулярную плоскости угла q. Действительно, элементарная работа сил системы при повороте вокруг оси равна произведению элементарного угла поворота на сумму моментов всех приложенных сил относительно оси, перпендикулярной плоскости, в которой происходит поворот. [c.131]

Таким образом, два центробежных момента инерции, равные нулю до поворота системы координат, остаются равными нулю при любом повороте вокруг оси г. Подсчитаем теперь [c.180]

Решение. Гироскоп А в кардановом подвесе имеет три степени свободы, так как его положение определяется тремя независимыми углами поворота вокруг осей К1, МЫ и 5Q, пересекающихся в центре тяжести О. Таким образом, гироскоп вращается вокруг неподвижной точки О, совмещенной с центром тяжести. При этих условиях главный момент внешних сил относительно центра тяжести О гироскопа равен нулю [c.514]

В обозиачепии этой матрицы верхний индекс введен с целью подчеркнуть, что M i есть матрица поворота вокруг оси = х . [c.176]

В исследуемой цепи каждые две соседние координатные системы Oft и Oft i ( = 1, 2, 6) имеют по одной оси Xk Xk.i или 2/, [2ft i, вокруг которой система 0/1 повернута относительно другой 0/, i на угол ф/(, ft.i. Поэтому среди М 2, , Л бв будет всего два типа матриц — матрицы поворота вокруг осей X Z соответствующего номера. [c.180]

Для нахождения фронт, проекции точки В, принадлежащей косой винтовой поверхности (рис. 229, е), по заданной ее горизонт, проекции Ь также использована прямолинейная образующая поверхности. Ее горизонт, проекция определена точками / и 2, по ним взят1 точки / и 2 на фронт, проекции винтовых линий, и проведена проекция / 2, на которой и найдена точка 6. Точность построения (так же, как и ма рис. 229, д) зависит от тщательности построения синусоид — фронт, проекций винтовых линий. Чтобы повысить точность, можно применить расчет подъема точек на фронт, проекции в зависимости от углового перемещения на горизонт, проекции. Например, точка, образующая винтовую линию, в положении / переместилась вдоль оси цилиндра на долю шага, соответствующую доле полного поворота вокруг оси [c.185]

Поворотом вокруг оси OjOj точку А совместить с поверхностью конуса вращения (рис. 266, а). [c.222]

Поворотом вокруг оси О1О2 точку А совместить а) с винто вой поверхностью (рис. 269, а) б) с косой плоскостью (рис. 269,6), [c.225]

Построение показано на рис. 288, в. Для нахождения точки S через прямую А В проведена фронтально-проециругощая пл. R. Точка А при повороте вокруг оси OS (рис. 288, г) описывает окружность радиуса Оа, лежащую в пл.Г, которая пересекается с пл. Я по горизонтали. Эта горизонталь пересекает окружность в точках с проекциями а, и a j, aj и а . Проведя прямые s a и s a , so, и sa , находим на этих прямых положение точек ft b , ft, и b. . Л,б, и А В. — искомые положения прямой АВ. [c.239]

Совместим П] с Пг поворотом вокруг оси х так, чтобы положительные полуплоскости проекций оказались по разные стороны от оси проекций, и получим двухкартинный комплексный чертеж точки или эпюр Монжа (рис.38, б) с осью проекций. [c.41]

Для образования эпюра плоскость П] совместим с плоскостью Пз поворотом вокруг оси Z23. Получим трехкартинный (каждая проекшзя - картина) комплексный чертеж точки A(AiAjA,3) с осями (рис.41, б). Ось yi. как бы раздвоилась У] принадлежит плоскости Di, а уз - плоскости Пз. Индексы при осях всегда имеютв виду, но не всегда пишут. Этим мы постоянно будем пользоваться. [c.45]

Совместим ГЦ с П] поворотом вокруг оси х, (рис.110, б). Получился новый комплексный чертеж с осью х, = П1ПП4 и А(А Л4). [c.108]

Доска складного стола, имеющая форму прямоугольника со сторонами а и 6, поворотом вокруг оси шипа О переводится из положения AB D в положение A Bi iDi и, будучи [c.119]

Last (Последняя) - поворот вокруг оси, использовавшейся в предыдущей команде поворота [c.340]

View (Вид) - поворот вокруг оси, выровненной вдоль направления вида текущего видового экрана и проходящей через заданную точку [c.340]

Механический смысл величины mz(F) состоит в том, что она характеризует вращательный эффект силы F, когда эта сила стремитм повернуть тело вокруг оси г. В самом деле, если разложить силу F па составляющие F ,j и F , где fJlOz (рис. 86), то поворот вокруг оси Z будет совершать только составляющая F y и вращательный эффект всей силы F будет, согласно формуле (45), определяться величиной mz F). Составляющая же Fz повернуть тело вокруг оси z не может (она лишь может сдвинуть тело вдоль оси z). [c.73]

Для подсчета обобщенных сил обратимся к рис. 172. Если координьте ф сообщить приращение б<р>0, то гироскоп совершит элементарный поворот вокруг оси Ог. Элементарная работа при таком повороте где — главный мо- [c.386]

Рассмотренное наглядное изображение точки в системе V, Н неудобно ввиду своей сложности для целей черчения. Преобразуем его так, чтобы горизонтальная плоскость проекций совпадала с фронтальной плоскостью проекций, образуя одну плоскость чертежа. Это преобразование осуществляют (рис. 1.15) путем поворота вокруг оси j плоскости Н на угол 90° вниз. При этом отрезки а = а ж а = а образуют один отрезок а а, перпендикулярный оси проекции, называемый линией связи. В результате указанного совмещения плоскостей V и Н получается чертеж — рисунок 1.16, известный под названием эпюр (от французского ерике — чертеж, проект) или эпюр Монжа. Этот чертеж в системе Я (или в еистеме двух прямоугольных проекций) назьшают [c.13]

На рисунке 5.12 показано применение способа врашения без указания осей для определения натуральной величины треугольника АВС, заданного проекциями а Ь с, ab . Для этого выполнено два поворота плоскости обшего положения, в которой расположен треугольник так, чтобы после первого поворота эта плоскость стала перпендикулярной плоскости V, а после второго — параллельна плоскости Н. Первый поворот вокруг оси, перпендикулярной плоскости Н, без указания ее положения осушествлен с помошью горизонтали с проекциями с Г, с—1 в плоскости треугольника. При этом горизонтальная проекция ab повернута так, чтобы она совпала с направлением проецирования ( i7i J j ). Горизонтальная проекция треугольника сохраняет свой вид и величину й[Ь С аЬс), изменяется лишь ее положение. Точки А, В и С при таком повороте перемещаются в плоскостях, параллельных плоскости Н. Проекции а, с, Ь находятся на горизонтальных линиях связи а а, Ь Ь и с с. Фронтальной проекцией треугольника в новом положении является отрезок а Ь с. [c.64]

Таким образом, для случая движения в потенциальных полях мы получили из теоремы Нётер все законы сохранения, которые были рассмотрены выше. Теорема Нётер вскрыла природу их возникновения, связанную с инвариантностью уравнений движения при различных преобразованиях координат и времени. Закон сохранения энергии является следствием инвариантности уравнений консервативной системы при сдвиге вдоль оси времени, закон сохранения количества движения — результат инвариантности уравнений замкнутой системы по отношению к сдвигам вдоль осей координат, а закон сохранения кинетического момента — результат инвариантности уравнений замкнутой системы по отношению к поворотам вокруг осей координат. [c.293]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...