Система отсчета лабораторная

Энергии частиц в Д-системе. Фотон с энергией е в лабораторной системе отсчета налетает на неподвижную частицу А, масса покоя которой равна то. Найти [c.235]

Для многих целей Земля является довольно хорошим приближением к инерциальной системе отсчета. Причиной ускорения лаборатории, неподвижной относительно Земли, является суточное вращение Земли вокруг ее оси. Это вращение создает небольшое ускорение лабораторной системы отсчета, которым можно пренебречь не во всех случаях. Точка, покоящаяся на [c.75]

Чтобы определить направление вращения (т. е. направление е), мы опять применим правило правой руки когда четыре пальца правой руки охватывают ось в направлении вращения, большой палец показывает направление вектора . Скорость любой фиксированной точки вращающегося твердого тела можно просто выразить через угловую скорость ю. Охарактеризуем положение данной точки твердого тела в лабораторной системе отсчета радиус-вектором г, проведенным из точки О, находящейся на оси вращения. Через малый промежуток времени той же точке из-за вращения тела будет соответствовать другой радиус-вектор, а ее скорость v = г будет иметь следующее абсолютное значение [c.110]

Это —движение относительно лабораторной системы отсчета, т, е. относительно системы отсчета, в которой неподвижны магниты и конденсаторы, создающие поля Е и В. [c.136]

Рассмотрим дополнительно также координаты частицы. Проинтегрируем систему уравнений (85), чтобы получить уравнения траектории частицы в лабораторной системе отсчета [c.137]

Мы рассмотрели один и тот же процесс в двух системах отсчета. В лабораторной системе отсчета протон, находящийся под действием взаимно перпендикулярных полей Е и В, движется по сложной циклоидальной орбите, определяемой следующим уравнением [c.137]

В системе отсчета, обозначенной одним штрихом, которая движется с данной постоянной скоростью V относительно лабораторной системы отсчета, описание движения протона выглядит так. как если бы на него действовало только магнитное поле [c.137]

Пример. Отклонение тяжелых частиц легкими. Это хорошо известная задача. Частица массы Mi упруго сталкивается с частицей массы первоначально находившейся в покое относительно лабораторной системы отсчета (рис. 6.9). При столкновении траектория Mi отклоняется на угол 0ь Максимально [c.185]

Обозначим начальные скорости в лабораторной системе отсчета через [c.186]

Вполне возможно, но довольно утомительно решить совместно уравнения (22) — (24) и найти интересующие нас величины. Эти уравнения выражают собой содержание законов сохранения. Однако значительно удобней и более содержательно рассматривать столкновение в системе центра масс. Прежде всего найдем скорость центра масс относительно лабораторной системы отсчета. Положение центра масс определяется соотношением [c.186]

Обозначим начальные скорости в системе отсчета, в которой центр масс покоится, через Ui и иг конечные скорости в этой же системе отсчета пусть будут равны ui и иг (рис. 6.10). Между скоростями в лабораторной системе отсчета и в системе центра масс, существуют следующие соотношения [c.187]

Рис. в.12, В лабораторной системе отсчета х- и -компоненты vj изображены на чертеже. Очевидно, что tg 0i = sln 0/( os 0-1-W i)=sln 0/(соз 0 + iWi/Alj). [c.187]

Вернемся к лабораторной системе отсчета (рис. 6.12). Мы можем написать, обозначая для удобства 0ц. м просто буквой 0, что [c.188]

Пусть скорость корабля в момент времени t равна v. Скорость истечения топлива в лабораторной (но не относительно корабля) системе отсчета (инерциальная система) равна —Vo + [c.189]

Сила, действуюш,ая на спутник и возникающая при выбрасывании топлива, равна и противоположна по знаку импульсу выбрасываемого топлива, отнесенному к единице времени. В лабораторной системе отсчета импульс выбрасываемого топлива, отнесенный к единице времени, равен IМ (—Уо + )> или а(—Vq- -v), и поэтому сила, действующая на спутник, в этой Системе отсчета равна [c.189]

В лабораторной системе отсчета, исходя из соотношения J = = N, мы получаем уравнение [c.261]

Собственное вреднее время жизни я+-мезона равно 2,5-10- с. Если р да 0,9, то да 0,81 и, согласно (31), следует ожидать, что время жизни этой частицы в лабораторной системе отсчета будет равно [c.356]

Будем искать выражение импульса, которое было бы инвариантно относительно преобразования Лоренца. Это выражение должно быть таким, чтобы составляющая импульса частицы по оси у не зависела от составляющей по оси х скорости системы отсчета, в которой наблюдается соударение. Если такое выражение будет найдено, то сохранение проекции импульса на ось у в одной системе отсчета будет обеспечивать ее сохранение во всех системах отсчета. Мы уже знаем, что относительно преобразования Лоренца смещение Ау в направление у одинаково во всех системах отсчета. Однако время А/, затрачиваемое на прохождение расстояния Ау, зависит от системы отсчета, и, следовательно, составляющая скорости Vg = = Ay/At тоже зависит от системы отсчета. Для измерения промежутка времени можно воспользоваться, вместо лабораторных часов, воображаемыми часами, расположенными на частице. Эти последние будут измерять собственное время частицы Ат. Это время должно быть признано всеми наблюдателями. Таким образом, отношение Ау/Ат одинаково для всех систем отсчета. [c.379]

Преобразование энергии и импульса. Относительно лабораторной системы отсчета протон имеет 3 = 0,999. Определите его энергию и импульс по отношению к системе отсчета, движущейся в том же направлении, с р = = 0,990 относительно упомянутой лабораторной системы. [c.395]

Пороговая энергия для реакции релятивистской частицы гораздо выше при наблюдении в лабораторной системе отсчета, чем в системе центра масс. Этот эффект является одним из главных факторов, сужающих границы исследования в физике элементарных частиц. [c.398]

Сначала предположим, что кинетическая энергия налетающего протона несоизмеримо мала по сравнению с Mp , так что столкновение может рассматриваться с нерелятивистских позиций. Если скорость налетающего протона в лабораторной системе отсчета равна v, то его кинетическая энергия равна [c.405]

Таким образом, в лабораторной системе отсчета доступной для реакций является половина кинетической энергии. При ускорении протона до 200 МэВ только 100 МэВ из этой энергии могут быть использованы для образования новых частиц при столкновении с другим протоном. [c.405]

В этом случае из кинетической энергии протона, разогнанного до 200 ГэВ относительно лабораторной системы, для образования новых частиц доступны только 20 ГэВ. Вследствие такого низкого коэффициента полезного действия внимание было сосредоточено на таких системах ускорителей, в которых сталкиваются два пучка частиц, распространяющихся в противоположных направлениях, так что лабораторная система отсчета становится системой центра масс. [c.406]

Нерелятивистскому случаю соответствуют малые скорости и <С с и малые скорости внутреннего (микроскопического) движения частиц в жидкости. При совершении предельного перехода следует иметь в виду, что релятивистская внутренняя энергия е содержит в себе также и энергию покоя птс составляющих жидкость частиц (т—масса покоя отдельной частицы). Кроме того, надо учесть, что плотность числа частиц п отнесена к единице собственного объема в нерелятивистских же выражениях плотность энергии относится к единице объема в лабораторной системе отсчета, в который данный элемент жидкости-движется. Поэтому при предельном переходе надо заменить [c.693]

Окружность равномерно вращается вокруг оси, которая проходит через одну из ее точек и расположена перпендикулярно ее плоскости. По окружности движется частица со скоростью Vo относительно окружности. Найти скорость частицы в лабораторной системе отсчета. [c.16]

Решение. Пусть v — скорость частицы, и — скорость плоскости, п — единичный вектор, перпендикулярный плоскости. В системе отсчета, связанной с плоскостью, скорость частицы до столкновения равна V—U. После столкновения ее скорость v—и— —2(nv—nu)u. В лабораторной системе скорость после столкновения v° = v—2(nv—nu)n. [c.106]

Предположим, что в момент времени t скорость тела — v(/), масса тела равна m(t). Б момент времени t+At масса тела стала равной 1п + Ат, а скорость тела — v-fAv. В лабораторной системе отсчета масса (—Ат) имеет скорость с. Приращение импульса системы [c.123]

Понятие движения бессодержательно, если не указана система отсчета (система координат), относительно которой происходит перемещение объекта исследования. Выбор системы координат зависит от воли исследователя или местонахождения наблюдателя. Поэтому один и тот же процесс может быть описан в разных системах отсчета. Часто системы отсчета, удобные для лабораторного изучения процесса, называют лабораторными. В одних случаях в качестве лабораторной системы координат может применяться система отсчета, привязанная к поверхности Земли, в других — система отсчета, неподвижная относительно центра инерции автономного объекта (спутника, самолета и т.д.). Часто удобно анализировать процессы в системе отсчета, закрепленной на граничной поверхности области протекания явления, т.е. на стенках канала, на поверхности сосуда и т.д. [c.12]

В качестве примера (рис. 1.2, а) показана картина всплывания газового пузырька в спокойной жидкости при наблюдении из системы отсчета, в которой жидкость и стенки заключающие ее сосуда неподвижны (лабораторная система координат). Для этой задачи можно также выбрать систему отсчета, привязанную к центру инерции пузырька. Тогда картина процесса в этой собственной системе координат примет вид рис. 1.2,6 вместо стационарного всплывания неподвижный пузырек обтекается встречным потоком жидкости. [c.13]

Рис. 1.2. Схема движения газового пузырька в жидкости в лабораторной (а) и собственной (б) системах отсчета

Пусть известно, что в точке М на межфазной поверхности скорость движения поверхности относительно лабораторной системы координат Xj равна С (рис. 1.13, <з). Если теперь поместить в точку М начало новой координатной системы п, т , которая движется со скоростью С, то в этой новой системе отсчета точка доказывается неподвижной (рис. 1.13, б). Такая система координат, привязан- [c.46]

УСЛОВИЯ СОВМЕСТНОСТИ В ЛАБОРАТОРНОЙ СИСТЕМЕ ОТСЧЕТА [c.53]

СОБСТВЕННОЕ ВРЕМЯ движущегося т е. 1 а - в относительности теории — время, отсчи-та)шое часами, движущимися вместе с этим телом. В с.чучае равномерного и прямолинейного движения элемент С. в. (1х связан с элементом лабораторного времепи сН (время, измеренное часами, находящимися в покое относительно выбранной системы отсчета — лабораторной системы К) соотношением [c.565]

Класс течений растяжения, который, вероятно, можно аппроксимировать реальными течениями перед входом в трубу или вблизи выходного отверстия фильеры, представляет собой класс течений со стоком [34]. Такие течения могут быть стационарными в лабораторной системе отсчета, но даже в этом случае они не будут течениями с предысторией постоянной деформации. Растяжение нарастает в направлении течения вплоть до стока. Анализ течений со стоком для несжимаемой простой жидкости был выполнен в работе t34] для условий сферической и цилиндрической симметрии. Течение, приближенно описываемое сферически симметричным течением к стоку, имеет место в случае движения упруговязкой жидкости в области перед входом в трубу или круговым входным отверстием фильеры [35, 36]. Цилиндрическая симметрия ожидается для аналогичного течения в области перед щелью или прямоугольным каналом. [c.290]

Эта глава посвящена трем вопросам динамике материальной точки, основы которой изучались в курсе физики средней школы, применению элементов математического анализа к физике и применению начал векторного исчисления, изложенных в гл. 2. Мы составим и решим уравнения движения для некоторых простых случаев, имеющих отношение к теории лабораторных работ по физике. Эти уравнения I описывают движение заряженных частиц в Vi-(vi f однородных электрических и магнитных I полях, т. е. явления, нашедшие исключи-/ тельно широкое применение в экспериментах I тальной физике. Глава заканчивается по----- дробным анализом различных преобразований от одной системы отсчета к другой. [c.112]

Пример. Аналогия с циклоидой (рис. 4.20). Движение протона относительно лабораторной системы отсчета подобно движению точки на окружности колеса, катящегося без скольжения в направлении у (т. е. движению по ввычной циклоиде), если расстояние [c.134]

Прежде всего нам необходимо ввести четкую систему обозначений, чтобы всегда знать, о какой системе отсчета говорится. Если нужно перейти от скорости частицы v, измеренной в движущейся системе отсчета, к скорости v, измеренной в лабораторной системе отсчета, мы прибав.чяем V к v [c.136]

Если налетающий протон сталкивается с протоном, связанным в ядре, то пороговая энергия понижается, так как протон-мишень связан. Ясно ли, почему это так Экспериментально наблюдаемая пороговая энергия образования антипротона составляет 4,4 ГэВ, что на 1,2 ГэВ меньше вычисленной для свободнога покоящегося протона-мишени. Этот порог в лабораторной системе отсчета представляет собой минимальную кинетическую-энергию, которой должен обладать налетающий протон, чтобы вызвать рассматриваемую реакцию. [c.407]

Таким образом, общая теория относительности утверждает, что ускоренное движение системы отсчета К относительно сферы небесных тел (или, что то же самое, ускоренное движение сферы небесных тел относительно системы К ) является причиной возникновения сил, которые качественно совпадают с наблюдаемыми на опыте силами инерции. Правда, количественная проверка этого утверждения невозможна вследствие того, что масса всех небесных тел нам неизвестна, а лабораторные опыты с ограниченными массами, с которыми такие опыты возможно производить, не могут дать сколько-нибудь заметных э зфектов. Но все-таки нельзя не согласиться с тем, что теория тяготения Эйнштейна дает правдоподобный ответ на вопрос о происхождении сил инерции. [c.390]

В табл. 36.6 в колонке Импульс пучка приведены значения импульса р первичных частиц (л- или К-мезо-нов), отвечающие образованию соответствующего бари-онного резонанса в я (К)р-соударения в лабораторной системе отсчета. Символ 21 являегся спектроскопическим обозначением барнонных резонансов со странностью 5 = 0, —2 символ Li, ц — спектроскопическим обозначением барионных резонансов со странностью S = — 1 L — символ орбитального состояния мезона и бариона, образующих данный резонанс, причем символам S, Р, [c.992]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...