Относительность движений. Система отсчета

Относительность движений. Система отсчета [c.23]

Но при медленных относительных движениях, когда скорость очень мала по сравнению со скоростью света, зависимость времени от относительного движения системы отсчета практически ничтожна и ею вполне можно пренебречь. Поэтому почти для всех явлений и задач, рассматриваемых в этой книге, можно считать вполне допустимым представление Ньютона об абсолютном и едином времени. В тех же случаях, когда этого сделать нельзя, это будет особо оговорено. [c.48]

Если мы рассмотрим теперь вторую систему отсчета (другую систему взаимно неподвижных тел и евклидово пространство, привязанное к ним), которая движется относительно первой системы отсчета, то движение одного и того же тела будет казаться различным в этих двух системах. В частности, скорость частицы будет задаваться различными векторами. [c.36]

Далее рассмотрим две материальные точки одного из тел, составляющих систему отсчета. Эти частицы неподвижны относительно рассматриваемой системы отсчета, т. е. они занимают две фиксированные точки пространства, связанного с данной системой отсчета. Разность между этими двумя точками представляется вектором, постоянным во времени. Если мы рассмотрим другую систему отсчета, движущуюся по отношению к первой, те же самые две частицы будут двигаться и разность между двумя точками, в которых находятся эти частицы, будет переменным вектором во второй системе отсчета. Даже если относительное движение двух систем отсчета прекратится, начиная с некоторого момента времени, эти два вектора в общем случае будут различными они будут повернуты друг относительно друга. [c.36]

Совместный учет действия сил и материальных свойств тел или ючки содержится в аксиомах динамики. Такие аксиомы статики, как аксиома о параллелограмме сил, о равенстве сил действия и противодействия, аксиома связей, справедливы и в динамике. Так как в статике рассматриваются свойства и неравновесных систем сил, под действием которых твердое тело или точка не могут находиться в покое относительно инерциальной системы отсчета, то для оправдания этого в статике можно считать, что эти системы сил являются частями более укрупненных равновесных систем сил, под действием которых тело или материальная точка находится в покое или совершает движение по инерции. [c.15]

Одной из основных характеристик движения точки является ее скорость относительно выбранной системы отсчета, которая изображена в виде декартовой прямоугольной системы координат (рис. I). [c.104]

Предположим в той же задаче о движении груза, что сила Ф = 0, а следовательно, и Q = 0, но вместо этого задано движение конца пружины — точки А в направлении оси Ох — в форме z = z( ) (рис. 118,6). Составим уравнение Лагранжа для груза относительно подвижной системы отсчета Оху, начало которой движется вместе с точкой А так, что ОА остается все время постоянным. В этом случае по-прежнему [c.447]

V (рис. 168). Сплошная среда при своем движении относительно рассматриваемой системы отсчета частично входит в объем, [c.558]

Непрерывная линия, которую описывает движущаяся точка относительно данной системы отсчета, называется траекторией точки. Если траекторией является прямая линия, движение точки называется прямолинейным, а если кривая — криволинейным. [c.96]

Рассмотрим материальную точку М., движуш,уюся под действием приложенных к ней сил Fj, F..., являюш,ихся результатом взаимодействия точки с другими материальными телами. Будем изучать движение этой точки по отношению к осям Охуг (рис. 246), которые в свою очередь каким-то известным нам образом движутся относительно инерциальной системы отсчета (неподвижных осей) [c.223]

Движение точки М относительно неподвижной системы отсчета называют абсолютным движением точки. [c.294]

Движение точки М относительно подвижной системы отсчета называют относит льным движением точки. [c.294]

Рассмотрим случай, когда материальная точка иод действием приложенных к ней сил находится в состоянии относительного покоя, т. е. не совершает движения относительно подвижной системы отсчета Охуг. При отсутствии относительного движения абсолютное ускорение точки равно ее переносному ускорению, т. е. [c.80]

Сложное движение точки. Рассмотрим случай, когда геометрическая точка движется относительно некоторой системы отсчета, в свою очередь движущейся относительно неподвижной системы. Как и ранее, греческую систему координат т], (начало О ) будем считать выбранной в подвижной системе, а латинскую систему координат х, у, г (начало О) — в неподвижной системе. [c.30]

Орты греческой системы i, J, k и координаты ее начала О являются функциями времени. Тогда А движется относительно греческой системы. При этом, вообще говоря, и греческие, и латинские ее координаты будут зависеть от времени. Движение точки А относительно греческой системы отсчета называется относительным движением-, сложное движение точки А относительно латинской системы отсчета называется абсолютным движением, а движение [c.30]

Вернемся теперь к случаю движения одной системы отсчета относительно другой (рис. 1.1,6). Выше было показано, что любое движение системы отсчета можно рассматривать как ее поступательное движение со скоростью, равной скорости произвольно выбранной ее точки О, плюс движение системы отсчета с неподвижной точкой О (рис. 1.12). Введя вспомогательную систему [c.33]

Твердое тело представляет собой систему с шестью степенями свободы. Действительно, в гл. I было показано, что движение системы отсчета, а значит, и связанного с ней тела, всегда можно рассматривать как сложное движение, в котором переносным является поступательное движение вместе с какой-либо произвольно выбранной точкой А тела, а относительным— движение тела с неподвижной точкой Л. Положение точки А полностью определяется тремя координатами этой точки положение же тела, одна точка которого неподвижна, полностью определяется заданием трех величин, например трех углов (далее будет подробно разъяснено, каким образом можно выбрать эти три угла). [c.171]

Таким образом, при сложном движении точка (в приведенных выше примерах лодка или человек), двигаясь относительно некоторой подвижной материальной среды (реки или ленты эскалатора), которую условимся называть подвижной системой отсчета, одновременно передвигается вместе с этой системой отсчета относительно второй системы отсчета, условно принимаемой за неподвижную. [c.112]

Сложение вращательных движений наблюдается в широко применяемых планетарных передачах. Любая планетарная передача состоит из трех групп элементов центральных колес, колес сателлитов и водил. На рис. 1.147 показаны простейшие планетарные передачи, состоящие из водила /г, одного центрального колеса 1 и одного сателлита 2. Центральные колеса располагаются на неподвижных осях, на этих же осях располагаются водила, несущие оси сателлитов. Сателлиты относительно неподвижной системы отсчета совершают сложное вращательное движение — они вращаются около оси, закрепленной на водиле (относительное движение), и одновременно [c.121]

Если положение тела (или геометрического образа) относительно выбранной системы отсчета со временем не изменяется, то мы говорим, что это, тело (или геометрический образ) покоится относительно данной системы отсчета если же тело (или геометрический образ) изменяет свое положение относительно выбранной системы отсчета, то мы говорим, что это тело (или геометрический образ) относительно данной системы отсчета движется. Таким образом, понятия движения и покоя являются по существу своему относительными и имеют смысл только тогда, когда указана система отсчета, относительно которой рассматривается положение тела. Более того, одно и то же движение носит совершенно различный характер, смотря по тому, к какой системе отсчета это движение будет отнесено. [c.48]

Покой и движение точки, как и всякого другого геометрического образа, определяются только относительно выбранной системы отсчета. Поэтому и вид траектории точки зависит от той системы отсчета, к которой отнесено движение. Так, например, камень, брошенный вертикально вверх с палубы поступательно и равномерно движущегося парохода, будет относительно наблюдателя, находящегося на пароходе, двигаться прямолинейно, а относительно наблюдателя, стоящего на берегу, т. е. связанного с Землей, — по параболе, и т. д. [c.49]

Задачи кинематики. Движение тела (или геометрического образа) по отношению к выбранной системе отсчета будет известно, если можно определить его положение относительно этой системы отсчета в любой произвольный момент времени. [c.49]

Положение точки или тела относительно данной системы отсчета определяется соответствующими параметрами (координатами), а движение (или закон движения) — уравнениями, выражающими эти параметры, как функции времени. [c.49]

Движение любой системы точек относительно данной системы отсчета будет известно, если известно движение каждой точки относительно той же системы отсчета следовательно, изучению движения системы точек должно предшествовать изучение движения одной точки. Поэтому кинематика распадается на два отдела кинематику точки и кинематику системы. [c.49]

Закон прямолинейного движения. Прямолинейным называется такое движение точки, при котором ее траектория относительно выбранной системы отсчета есть прямая линия. Положение точки на прямой определяется координатой х (рис. 39), которая представляет [c.52]

В кинематике ючки рассматриваются характеристики движе-иия [ОЧКИ, чакие, как скоросгь, ускорение, и методы их определения при различных способах задания движения. Важным в кинематике гочки является понятие траектории. Траекторией точки надрывается геометрическое место се последовательных положений в пространстве с течением времени относительно рассматриваемой системы отсчета. [c.104]

При рассмогрении сложного движения точки в общем случае переносного движения приходится рассматривать изменение векгорных величин с течением времени по 01ношению к сисгемам отсчета, движущимся друг относительно друга. Одно ичменение имеет векторная величина относительно подвижной системы отсчета, движущейся относительно другой, неподвижной, и другое относительно неподвижной системы отсчета. Неподвижной сисгемой отсчета считается сисгема, движение которой относительно других систем отсчета не рассматривается. [c.195]

Первой аксиомой, или з а к о и о м классической механики, является ч а к о и и и е р и и и, который был о гкры г enie Галилеем материальная точка, на которую НС (кштнуют силы или действует равновесная система сил, обладает способностью сохранять свое состояние покоя ujiu равномерного и прямолинейного движения относительно инерциальной системы отсчета. Материальная точка, на которую не действуют силы или действует равновесная система сил, называется изолированной материальной точкой. [c.237]

Определим проекции вектора угловой скорости (о на подвижные оси координат Oxyz, скрепленные с rejmM. Движение тела при этом рассматривается относительно неподвижной системы отсчета При проецировании на оси координат [c.497]

Кинематически, задать движение или закон движения тела (точки) — значит задать положение этого тела (точки) относительно данной системы отсчетав любой момент времени. Установление математических способов задания движения точек или тел является одной из важных задач кинематики. Поэтому изучение движения любого объекта будем начинать с установления способов задания. этого движения. [c.96]

Если действие сил является динамической причиной движения материальной точки с некоторым ускорением, то движение системы отсчета является кинематической причиной установления этого ускорения. В случае, если рассматривается движение какой-либо материальной точки относительно различных неинерциальных систем отсчета, силы, действующие на точку со стороны других тел, определяются соответствуюидими физическими законами взаимодействия, а потому они имеют одни и те же значения независимо от того, относительно какой системы отсчета рассматривается движение точки. [c.76]

Скоростью точки А в переносном движении (ее обозначают ер) называется скорость, которую имеет относительно латинской системы отсчета та точка греческой системы, в которой в рассматриваемый момент находится точка А. Иначе говоря, это та скорость, которую имела бы точка А, если в этот момент она примерзла бы к греческой системе и далее двигалась бы вместе с ней. Поэтому, чтобы определить надо при дифференциро- [c.31]

Рассмотрим замкнутую систему, состоящую из двух материальных точек с массами mj и Шз- Пусть скорости этих точек относительно инерциальной системы отсчета равны в момент t (до взаимодействия) и v[, v — b момент f = /- -т (после взаимодействия). Если функция f rrii, ,) служит мерой движения, то в силу условий 3° должно выполняться равенство ) [c.49]

Материальная точка единичной массы движется относительно инерциальной системы отсчета Oxyz в соответствии с уравнениями x = t y — 2t z = 3t. Определить силу F, под действием которой происходит это движение, [c.75]

По характеру траектории движение точки может быть прямолинейным и криволинейным, причем эти свойства траектор и, конечно, зависят от выбора системы отсчета. Движение, прямолинейное относительно одной системы отсчета, может быть криволинейным относительно другой, и наоборот. [c.52]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...