Мнр событий. Системы отсчета

Ф-лы (1) указывают на относительность промежутков времени и отрезков длины между событиями, однако оставляют инвариантной (не зависящей от выбора системы отсчёта) их комбинацию, наз. интервалом (s). Квадрат интервала между событиями равен [c.609]

Из ф-л (9) и (10) следует, что в частной О. т. время события не является абс. величиной события, происходящие в разных точках, будут иметь разные времена в различных и. с. о., даже если они были одновременны в исходной системе отсчёта. Если [c.499]

Совокупность точек, связанных с О векторами (0, х, у, z) в системе отсчёта L, где точки по оси времени имеют вид (t, 0), т. е. в системе, где ось времени проходит через О, очевидно, соответствует гиперповерхности, ортогональной к оси времени в метрике Минковского. Она состоит из событий, одновременных с О и образующих трёхмерное евклидово пространство. Такое пространство можно построить для любой точки на оси времени. Телам, покоящимся в этом пространстве, отвечают прямые мировые линии., параллельные оси времени. [c.500]

ЛВ= (Д ) —(А ) 1 где Дг и М — соотв. пространств, расстояние и промежуток времени между этими событиями. И. между событиями остаётся неизменным при переходе от одной инерциальной системы отсчёта к другой, т, е. инвариантен относительно Лоренца преобразований (тогда как Дг и зависят от выбора системы отсчёта). Если то И. наз. [c.222]

Рис. 13. График (а) углового распределения струй в событиях трёхструйной аннигиляции e-t-e в адроны. Диаграмма (б) изображает механизм этого процесса в КХД. 0 — угол между струями с наибольшим н следующим по величине суммарными импульсами <в системе отсчёта, в которой струи с наибольшим н наименьшим импульсами летят в противополо-жиыс стороны). Сплошная и пунктирная линии — теоретические предсказания дли векторного и скалярного глюонов.

Л. п. (1) не совместимы с классич. (дорелятнвистски-ми) представлениями о пространство и времени. В классич. физике принимается, что понятие одновременности событий и, в частности, промежуток времеии между двумя событиями (напр., между актами рождения и распада нестабильной частицы) имеют абс. смысл, т. е. они не зависят от движения наблюдателя. Как установлено относительности теорией, промежутки времени И отрезки длины [в соответствии с (1)] зависят от движения системы отсчёта. Они относительны примерно в том же смысле, в каком относительными (зависящими от расположепия наблюдателей) являются суждения наблюдателей об угл. расстоянии, под к-рыми они видят одну и ту же пару предметов. [c.608]

Физ. первоосновой требования М. служит причинности принцип, запрещающий влияние данного события на все предшествующие события ( будущее не влияет па прошлое ). Должно отсутствовать также взаимное влияние событии, разделённых нространственноподобным интервалом их BpeMeHHan последовательность неабсо-лютна, и выбором системы отсчёта одно из них всегда может быть сделано предшествующим другому. Условия М. могли бы служить количеств, выражением принципа причинности при всех значениях х — у лишь в случае физ. реализуемости понятия точечного (локализованного в определ. точке пространства-времени) события. Именно такой точечный характер имеют события в нерелятивистской теории (в квантовой теории многих частиц), когда соответствующий аналог требования М. допускает прямую физ. интерпретацию (см. Крамерса — Кронига соотношения). [c.138]

Для полного задания системы отсчёта аеобходи.чо определить метод сравнения времён событий, происходящих в разных местах. Опыт показывает, что в и. с. о. пространство изотропно никаким опытом нельзя выделить физически предпочтительное направление. Естественно выбрать такую синхронизацию часов, находящихся в разных точках А, В, чтобы не нарушалась эта изотропия. Стандартное определение в частной О. т. таково. Пусть в момент из точки А в точку В посылается сигнал (световой импульс, акустич. импульс в среде, находящейся в данной и. с. о., выстрел и т. д.). После прибытия сигнала в В идентичный сигнал посылается из S в 4, где принимается в момент времени Тогда, по определению, время прибытия сигнала в В есть г = (i -f fj)/2 иначе говоря, предполагается, что времена распространения сигнала из А п В и из Д в, 4 одинаковы. Два события считаются одновременными (синхронными) в данной и. с. о., если времена t для них совпадают. Приведённые определения задают в данной и. с, о. L пространственно-временную координату X, у, г, Л Хотя в действительности область, охватываемая данно) и. с. о. L, конечна, удобно допустить идеализиров. ситуацию и предполагать, что все перечисл. переменные меняются от —оо до -Н со. [c.494]

ТО временной порядок событий А, В может меняться при переходе от системы Ь к системе Ь. В этом нет по-гич. противоречия, если скорость света является предельной для распространения сигналов и взаимодействий, т. к. тогда при выполнении условия (33) события Л и Я не могут быть причинно связаны. Напротив, если х — Хд х — а , возможна причинная связь между и Я, но в этом случае порядок событий не меняется. (Однако если бы существовали частицы, движущиеся со скоростью, большей скорости света,— т. н. тахионы, то порядок причинно связанных событий мог бы быть разным в разных системах отсчёта. Это приводило бы к серьёзным затруднениям с причинностью, т. к. наблюдатель в Ь мог бы уничтожить событие А, к-рое в Ь порождает событие Я, и причинная связь нарушилась бы. Попытки переинтерпретировать теорию тахионов так, чтобы она стала непротиворечивой, не привели к успеху.) [c.499]

Существованию свободных Т. противоречит принцип причинности, соглаою к-рому временная последовательность событий, связанных физ. сигналом, не может быть обращена никаким выбором системы отсчёта (причина всегда предшествует во времени следствию). Для пояснения рассмотрим пространственно-временные события (xj, ) и (.Т2, z), связаи)1ые тахионным сигналом, т.е. [c.43]

Т. должны обладать необычными свойствами. Хотя они не могут переносить информацию (негэнтропию см. Теория информации), но вполне могут связывать события, если эту связь понимать не как следование во времени (причинность). а как взаимную обусловленность (обобщённую причинность), выражающуюся в равноправии связываемых событий. Т- о,, нельзя говорить раздельно о поглощении или испускании Т. в к.-л. точках, а следует рассматривать это как единый процесс испускания-поглощения, связывающий две точки. Необходимо подчеркнуть принципиальное отличие Т. от обычных частиц, состоящее в том, что Т. не только никогда не может находиться в покое, но в нек-рой системе отсчёта его скорость оказывается бесконечной. Действительно, скорость v такой системы находится из условия = откуда v lu. В указанной системе отсчёта Т. выглядит как на мгновение возникаюпщй объект, вытянутый вдоль прямой линии, соединян-1и1ей точки испускания-поглощения. [c.43]

Измерение промежутков времени и пространственных расстояний. В спец. теории относительности в инерциальной системе отсчёта квадрат четырёхмерного расстояния в пространс1ве-времени — интервала ds — между двумя бесконечно близкими событиями записывается в виде [c.190]

При больших скоростях движения любая физ. теория должна удовлетворять требованиям теории относительности, т.е. быть релятивистски-инвариантной. Законы теории относительности определяют преобразования при переходе от одной инерциальной системы отсчёта к другой не только координат и времени, но и любой физ. величины. Эта теория относится к принципам инвариантности, или симметрии (см. Симметрия в физике), позволяющим обнаруживать новые корреляции между событиями на основе уже найденных корреляций. [c.316]

Относительность описания. Опираясь на релятивистскую ковариантность законов физики и идею близкодействия зарядов посредством поля (см. Взаимодействие), можно ограничиться формулировкой локальных, дифференц. ур-ний Э. в одной, удобнее всего—в к.-л. инерциальной (декартовой) системе координат системе отсчёта). В соответствии с эквивалентности принципо.ч Эйнштейна описание физ. явлений представляется наиб, простым именно в локально инерциальной системе отсчёта, к-рая может быть реализована в окрестности любого события (точки пространства-времени), будучи связанной со свободно падающим телом отсчёта. Тогда локально тяготение не проявляется метрич. тензор сводится к диагональному Т1 р с сигнатурой (-1----) (плоское Мйнковского пространство-время). Согласно относительности принципу, описание любых, в т. ч. эл.-магнитных, процессов не зависит (численно) от выбора различных инерциальных систем отсчёта, если в каждой из них начальные и граничные условия заданы одинаково (численно). Вместе с тем характеристики одного и того же процесса, конечно, выглядят по-разному из разл. систем отсчёта, поскольку ему отвечают в них различные начальные и граничные условия для полей и частиц. [c.520]

А. Пуанкаре (1904—05), где было траектории световых лучей, а расстоя- отношению к данной и. с. о. L показано, что если принять лоренцов- ния измерять тв. масштабами. Поэтому или перейти к системе отсчёта L, ский вариант электродинамики эл-нов в данной и. с. о. моншо ввести декар- движущейся со скоростью F относи-п предложенную Пуанкаре модель товы прямоуг. координаты х, у, z. тельно L, закон преобр ования эл-на, сжимаемого пост, давлением Для определения времени t события координат и времени должен быть од-эфира, то компенсация будет точной и удобно представить, что в той точке, ним и тем же. [c.509]

Уравнения тяготения Эйнштейна. В спец. теории относительности в инерциальной системе отсчёта (и. с. о.) квадрат четырёхмерного расстояния в пространстве-времени (интервала з) мешду двумя бесконечно близкими событиями записывается в виде [c.774]

С ,. . . Справедливость симметрий 1—4 означает, что наряду с последовательностью (С) законы природы допускают существование бесконечного числа др. последовательностей (С), к-рые получаются из С) соответствующим преобразованием и различаются положением событий в пр-ве и времени, но имеют одинаковую с (С) внутр. структуру. Напр., в случае симметрии 4 можно наглядно описать процесс (С) как происходящий в стоящем на земле самолёте, а процесс С) как такой же процесс, происходящий в самолёте, летящем с пост, скоростью (относительно земли) разл. скоростям и направлениям движения соответствуют разл. последовательности (С). Преобразования, переводящие одну последовательность событий в другую, наз. активными (в отличие от пассивных преобразований, к-рые связывают координаты одного и того же события в двух системах координат см. ниже). Совокупность всех возможных преобразований (1—4) с матем. точки зрения должны составлять группу она наз. группой Пуанкаре. Преобразования группы Пуанкаре носят универс. хар-р они действуют одинаково на события любого типа. Это позволяет считать, что они описывают св-ва пространства-времени, а не св-ва конкретных процессов. Преобразования Пуанкаре могут быть описаны разл. способами (так же, как можно описывать разл. способами движения в трёхмерном пр-ве) наиб, простое описание получается при использовании инерциалъных систем отсчёта (и. с. о.) и связанных с ними часов. Роль и. с. о. в О. т. такая же, как роль прямоугольных декартовых координат в геометрии Евклида. [c.508]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...