Система отсчета основная (неподвижная)

Геометрическое место положений мгновенных осей враш,ения в основной системе отсчета называют неподвижным аксоидом, а в движущемся теле — подвижным аксоидом. [c.341]

Движение тела по отношению к подвижной системе отсчета называют относительным. Движение самой подвижной системы отсчета относительно неподвижной системы отсчета называют переносным. Выбор системы отсчета условен. В каждом конкретном случае он зависит от условий рассматриваемой задачи и подчинен основной цели — максимальному упрощению ее решения. [c.79]

Движение в его геометрическом представлении имеет относительный характер одно тело движется относительно другого, если расстояния между всеми или некоторыми точками этих тел изменяются. Для удобства исследования геометрического характера движения в кинематике можно взять вполне определенное твердое тело, т. е. тело, форма которого неизменна, и условиться считать его неподвижным. Движение других тел по отношению к этому телу будем в кинематике называть абсолютным движением. В качестве неподвижного тела отсчета обычно выбирают систему трех не лежащих в одной плоскости осей (чаще всего взаимно ортогональных), называемую системой отсчета которая по определению считается неподвижной абсолютной) системой отсчета или неподвижной абсолютной) системой координат. В кинематике этот выбор произволен. В динамике такой произвол недопустим. За единицу измерения времени принимается секунда 1 с = 1/86 400 сут, определяемых астрономическими наблюдениями. В кинематике надо еще выбрать единицу длины, например 1 м, 1 см и т. п. Тогда основные [c.19]

Итак, укажем еще раз, относительное движение есть движение по отношению к подвижной системе отсчета, а абсолютным движением мы будем называть движение относительно неподвижной системы отсчета. Основная задача кинематики в случае сложного движения точки состоит в том, чтобы, зная относительное движен 1е точки и переносное движение, т. е. движение подвижной системы отсчета, найти абсолютное движение точки и, следовательно, определить ее траекторию, скорость и ускорение в этом движении. Обратно, всякое движение точки или тела относительно данной условно неподвижной системы отсчета можно рассматривать как сложное и разложить на составляющие движения (относительное и переносное) для этой цели необходимо выбрать систему подвижных осей, движение которой известно, и найти движение точки или тела относительно этой подвижной системы. Этот прием разложения движения точки и.пи тела на составляющие движения является полезным в тех случаях, когда при соответствующем выборе подвижной системы отсчета относительное и переносное движения оказываются более простыми, чем изучаемое движение точки или тела относительно неподвижной системы отсчета. Мы воспользуемся этим приемом в следующих главах, где будем изучать случаи движения твердого тела более сложные, чем те, которые были рассмотрены в предыдущей главе. [c.291]

Движение точки М (рис. 384) по отношению к неподвижной системе отсчета, которое названо абсолютным движением, является сложным, состоящим из относительного и переносного движений точки. Основная задача изучения сложного движения состоит в установлении зависимостей между скоростями и ускорениями относительного, переносного и абсолютного движений точки. [c.295]

Экспериментально перемещение всякого тела устанавливается именно относительно тел отсчета. Полное отсутствие практической возможности установить какое-либо абсолютное ( неподвижное ) тело отсчета приводит к необходимости пользоваться относительными системами отсчета. Однако в каждом конкретном случае движение рассматривается по отношению к определенной системе отсчета, которая называется основной и должна быть точно указана. [c.48]

Теорема о сложении скоростей. Если мы знаем движение точки относительно системы отсчета К и движение системы К относительно основной (неподвижной) системы отсчета К, то можно [c.88]

Сейчас мы рассмотрим самый общий случай движения твердого тела по отношению к одной фиксированной (основной) системе отсчета. Таким движением является движение свободного твердого тела. Это движение, оказывается, тоже будет слагаться из серии мгновенных винтовых движений. К такому выводу приводит теорема Шаля, которая по отношению к свободному телу играет ту же роль, что и теорема Эйлера — Даламбера по отношению к твердому телу, имеющему неподвижную точку ( 10, п. 1), и которая нами уже была рассмотрена для случая плоскопараллельного движения ( 9, п. 2). [c.153]

Примеры. При решении задач следует иметь в виду, что относительная скорость и относительное ускорение Wr вычисляются обычными методами кинематики точки при этом подвижная система отсчета рассматривается как основная (неподвижная). Переносная скорость и переносное ускорение вычисляются как скорость и ускорение той точки подвижной системы отсчета, с которой в данный момент совпадает движущаяся точка. [c.165]

Инерциальные и неинерциальные системы отсчета. Вопрос об относительном движении материальной точки тесно соприкасается с самыми основными идеями механики. Всякое движение точки (или тела) мы должны рассматривать относительно некоторой системы отсчета. До сих пор мы изучали движение по отношению к так называемой инерциальной системе отсчета (см. 14, п. 2), т. е. система отсчета, в которой справедливы основные законы динамики и по отношению к которой материальная точка, на которую никакие силы не действуют, движется по инерции (равномерно и прямолинейно). Инерциальную систему отсчета называют еще условно неподвижной, а движение по отношению к ней — абсолютным. [c.438]

Проведем теперь в теле через Е три взаимно перпендикулярные оси (рис. 97, б), которые назовем подвижной системой отсчета, или подвижными осями координат. Для простоты доказательства в этом параграфе подвижные оси взяты параллельными неподвижным. Подвижные оси передвигаются вместе с телом относительно основных осей, оставаясь им параллельными, по условию поступательного движения. [c.161]

Однако для целей механики далеко не всегда нужно иметь неподвижную систему отсчета. Так, например, если мы передвигаем какой-либо груз с носа корабля на корму, то нас может интересовать движение груза по палубе независимо от движения корабля. В подобных случаях в кинематике можно условно принять за неподвижную любую систему отсчета и назвать ее основной системой отсчета. Движение же точки (или системы точек) по отношению к основной системе отсчета называют абсолютным движением. [c.186]

Можно представить себе подвижную систему координат, плывущую вместе с водой по течению, т. е. передвигающуюся относительно другой системы отсчета, принятой за основную. Движения корабля можно рассматривать по отношению к двум системам отсчета по отношению к подвижной системе (связанной с водой) и к основной (связанной с материками, принимаемыми за неподвижные). Движение корабля по отношению к подвижной системе координат, измеряемое лагом, является относительным движением корабля. Вообще относительным движением называют движение (точки, тела или системы точек) по отношению к подвижной системе отсчета. Относительное движение изучают обычно в тех случаях, когда приходится учитывать не только движение данного объекта по отношению к подвижной системе отсчета, но и движение самой системы отсчета. [c.76]

Ниже в динамике относительного движения точки показано, что сформулированная аксиома применима не только к абсолютно неподвижной системе отсчета, но и к любой другой инерциальной системе отсчета, т. е. к системе движущейся поступательно, прямолинейно и равномерно по отношению к основной системе отсчета. [c.205]

Скорости материальной точки относительно различных инерциальных систем отсчета разные, но нет возможности из наблюдений за движением материальной точки в различных системах отсчета сделать утверждение, какая из инерциальных систем отсчета является основной, неподвижной, а какая — подвижной. [c.252]

Движения материи развиваются в пространстве и времени, представляющих собой неотъемлемые атрибуты движения материи, а следовательно и всех явлений мира. В порядке допустимого отвлечения от действительности можно себе представить существование чисто геометрического абсолютного пространства и протекающего в нем не зависящего пи от каких физических условий абсолютного времени. Такого рода абстракцию допускает классическая механика Ньютона — Галилея, которая пользуется понятием о пространстве как о некоторой абсолютно неизменяемой, безгранично во все стороны распространяющейся сплошной совокупности точек, аналогичной по схеме абсолютно твердому телу. По отношению к таким системам — их иногда называют системами отсчета — и рассматриваются перемещения тел в их механическом движении. Эти системы отсчета могут быть либо неподвижными по отношению к одной основной системе, принимаемой условно за абсолютно неподвижную, либо двигаться произвольным образом по отношению к ней. [c.10]

Согласно сказанному в 87 под неподвижной прямоугольной системой декартовых координат здесь и в дальнейшем понимается инерциальная система отсчета, т. е. такая система, в которой применимы основные законы динамики (законы Ньютона). [c.449]

Предыдущие главы динамики точки были посвящены изучению движения материальной точки по отношению к инерциальной (условно неподвижной ) системе отсчета, т. е. такой системе, для которой применимы основные законы динамики (законы Ньютона). Движение точки по отношению к такой инерциальной системе отсчета называют абсолютным. [c.500]

Чтобы иметь право в каждой из этих систем отсчета применять рассмотренные выше законы механики и вытекающие из них следствия, справедливые для той неподвижной системы отсчета, которой мы пользовались, мы должны в каждой системе отсчета производить измерения расстояний и промежутков времени тем же способом, каким производили их в неподвижной системе отсчета, т. е. в каждом случае при помощи линеек и часов, неподвижных в той системе отсчета, которой мы в данном случае пользуемся. А при переходе от результатов измерений, произведенных в одной системе отсчета, к результатам измерений в другой потребуется знать, как связаны между собой результаты измерений при помощи линеек и часов, не покоящихся, а движущихся друг относительно друга (так как одни линейки и часы покоятся в одной, а другие — в другой системе отсчета). Таким образом, при переходе от одной системы отсчета к другой возникает как раз тот вопрос о влиянии движения на показания основных измерительных инструментов, о котором упоминалось в 7. [c.224]

Такое движение точки, рассматриваемое одновременно в основной л в подвижной системах отсчета, называется сложным. При этом движение точки относительно основной (неподвижной) системы отсчета называется абсолютным скорость и ускорение точки в этом движении называются абсолютной скоростью и абсолютным ускорением и обозначаются через Va и соответственно. [c.76]

Для определенности будем считать, что фронт химических превращений распространяется по неподвижной горючей смеси справа налево (обратная волна горения). Тогда для стационарности основной системы уравнений необходимо, чтобы система отсчета двигалась вместе с фронтом горения. [c.349]

Если твердое тело вращения, закрепленное в одной из точек своей оси, совершает вокруг нее весьма быстрое вращательное движение и. если подвижная система отсчета совершает равномерное переносное вращение вокруг неподвижной оси, проходящей через закрепленную точку, с небольшой по величине угловой скоростью, то момент относительно этой точки фиктивных сил, которые нужно ввести при рассмотрении относительного движения тела, приводится в основном к моменту одной только силы, приложенной к точке оси тела и стремящейся привести ось относительного вращения к совпадению по направлению с осью переносного вращения. [c.178]

Если мы будем попрежнему рассматривать абсолютное движение (движение относительно неподвижных звезд), но отнесем основные уравнения движения к какой-нибудь подвижной системе осей, движущейся поступательно, то останутся неизменными не только векторы Q W К, которые как абсолютные результирующая и результирующий момент количеств движения не зависят от выбора подвижной системы отсчета, но также и их производные по времени, как это непосредственно ясно из самого определения векторной производной и как на это уже указывалось в п. 10 гл. IV, т. I. В результате основные уравнения должны быть все еще взяты в их первоначальной форме (3) и (4) или) (3 ) и (4 ). [c.265]

Сводка основных формул и уравнений. Если рассматривать поступательное прямолинейное движение резервуара по отношению к неподвижной системе отсчета (см. рис. 2), то для величин гидродинамического давления жидкости р (у, t) на стенки резервуара, результирующей гидродинамического давления (О и профиля волны (г, t) на поверхности можно получить формулы, которые будут справедливы для резервуара без колонны, представляющего поверхность вращения относительно вертикальной оси, и для плоской гидродинамической задачи [104] [c.24]

Преобразование основного закона динамики. Основной закон динамики (второй закон Ньютона) в неподвижной системе отсчета записывается так [c.179]

Таким образом, понятия движение и покой являются относительными понятиями и имеют смысл только при указании системы отсчета, относительно которой они рассматриваются. Если тело изменяет свое положение относительно выбранной системы отсчета, то про такое тело говорят, что оно движется относительно этой системы отсчета если же его положение относительно системы отсчета не изменяется с течением времени, то про такое тело говорят, что оно находится в покое по отношению к данной системе отсчета. В технической практике за основную, или .неподвижную , систему отсчета обычно берется система отсчета, неподвижная относительно Земли, и движение тел по отношению к этой системе отсчета принимается (условно) за абсолютное. Нужно заметить, что для целей кинематики, рассматривающей движение тел вне зависимости от сил, на них действующих, по существу неважно, движется ли в действительности или нет система, принятая за неподвижную . [c.161]

Чтобы избежать всех этих осложнений, мы сначала будем пользоваться только одной определенной системой отсчета (как сказано выше, выбор этой системы отсчета будет сделан в динамике) и будем производить все измерения при помощи неподвижных отностельно этой системы отсчета основных инструментов — линеек, часов и источников световых сигналов. Тем самым мы избавляемся от необходимости учитывать влияние движения па показания этих инструментов (влияние движения на ход часов при их транспортировке, а не при измерениях, как мы видели, ио лючается путем синхронизации часов с помощью световых сигналов после транспортировки). Что же касается неподвижных инструментов, то о сверке между собой линеек и часов уже было сказано, и остается рассмотреть только вопрос о сопоставлении показаний неподвижных источников световых сигналов. [c.36]

До сих пор мы изучали движение точки или тела по отнйшению к одной заданной системе отсчета. Однако в ряде случаев при решении задач механики оказывается целесообразным (а иногда и необходимым) рассматривать движение точки (или тела) одновременно по отношению к двум системам отсчета, из которых одна считается основной или условно неподвижной, а другая определенным образом движется по отношению к первой. [c.155]

Рассмотрим точку /И, движущуюся по отношению к подвижной системе отсчета Ox z, которая в свою очередь как-то движется относительно другой системы отсчета OiXit/jZ], которую называем основной или условно неподвижной (рис. 182). Каждая из этих систем отсчета связана, конечно, с определенным телом, на чертеже не показанным. Введем следующие определени-я. [c.155]

При пересекающихся неподвижных осях (рис. 12.1,6) аксоидами являются два конуса с углами при вершине 26 1 и 2бш2. Углы аксо-идных конусов бш1 и бш2 опрбделяют положение мгновенной оси вращения в основной системе отсчета. Их значения мож- [c.341]

Аналитическое определение положения абсолютно твердого тела. Эйлеровы углы. Покажем, каким образом можно задать шесть независимых параметров, однозначно определяющих положение абсолютно твердого тела. Пусть есть неподвижная прямоугольная система координат (основная система отсчета) и пусть абсолютно твердое тело неизменно связано с некоторой другой, подвижной, прямоугольной системой Oxyz (рис. 79). Координаты начала О под- [c.92]

Скорости точек свободного твердого тела. Рассмотрим свободное твердое тело, которое движется относительно основной (неподвижной) системы отсчета Возьмем подвижную систему координат Axyz с началом в произвольной точке А, неизменно связанную с твердым телом. Обозначим радиус-вектор точки А через ( , г] . Сл)> ра-диус-вектор любой точки М тела относительно неподвижной системы через р ( , т], I), а относительно подвижной—через г(х, у, z) [c.155]

Основные понятия. Пусть точка движется относительно некоторой подвижной системы отсчета Oxyz, которая в свою очередь перемещается по отношению к основной (неподвижной) системе QgTi Тогда движение, скорость и ускорение точки, рассматриваемые по отношению к системе Oxyz, называются относительными, а по отношению к системе — абсолютными (см. 6, п. 15). Разумеется, что термин абсолютный есть лишь способ выражения, обозначающий, что соответствующие величины отнесены к системе Q riS, являющейся основной (в этом же условном смысле основную систему называют неподвижной). [c.158]

Относительные скорость и ускорение. Пусть некоторая точка М. (рис. 115) движется относительно системы координат x Ey z. Если бы эту систему координат мы считали неподвижной, то движение, скорость и ускорение точки по отношению к этим координатам мы называли бы абсолютными. Но пусть система координатных осей x Ey z по условиям, задачи движется относительно основной системы отсчета xOyz. В таком случае скорость и ускорение точки М относительно системы координат x Ey z называют относительными. Итак [c.189]

Для формулировки аксиом Ньютона необходимо дать определение инерциальных систем отсчета, для которых справедливы аксиомы Ньютона. Достаточно предварительно определить одну исходную или основную инерциальную систему отсчета. В дальнейшем будет показано, что инерциальных систем отсчета бесконечно много. Ньютон считал, что существует абсолютное, неподвижное пространство, с которым и следует скрепить исходную инерциальную систему отсчета. Ньютоновское определение абсолютного пространства породило споры и возражения. В настоящее время целесообразно определить исходную инерциальную систему отсчета как систему осей координат, начало которой находится в центре Солнца, а оси направлены на одни и те же удаленные звезды все время. Такую систему координат называют гелиоцентрической. Ее использование в качестве инерациальной системы отсчета, как показывает опыт, не приводит к заметным погрешностям. [c.224]

Рассмотрим подробнее характер накладывающегося на усредненный поток нерегулярного, пульсационного, движения. Это двил<ение можно в свою очередь качественно рассматривать как результат наложения движений (турбулентных пульсаций) различных, как мы будем говорить, масштабов (под масштабом движения подразумевается порядок величины тех расстояний, на протяжении которых существенно меняется Kopo ib движения). По мере возрастания числа Рейнольдса появляются сначала крупномасштабные пульсации чем меньше масштаб движения, те. 1 позже такие пульсации появляются. При очень больших числах Рейнольдса в турбулентном потоке присутствуют пульсации с масштабами от самых больших до очень малых. Основную же роль в турбулентном потоке играют крупномасштабные пульсации, масштаб которых — порядка величины характеристических длин, определяющих размеры области, в которой происходит турбулентное движение в дальнейшем будем обозначать порядок величины этого основного (или внешнего) масштаба турбулентного движения посредством /. Эти крупномасштабные движения обладают наибольшими амплитудами. Их скорость по порядку величины сравнима с изменениями Ли средней скорости на протяжении расстояний I (мы говорим здесь о порядке величины не самой скорости, а ее изменения, поскольку именно оно характеризует скорость турбулентного движения абсолютная же величина средней скорости может быть произвольной в зависимости от того, в какой системе отсчета рассматривается движение) ). Что же касается частот этих крупномасштабных пульсаций, то они — порядка отношения и/1 средней скорости и (а не ее изменения А ) к размерам /. Действительно, частота определяет период повторяемости картины движения, наблюдаемой из некоторой неподвижной системы отсчёта. Но относительно такой системы вся эта картина движется вместе со всей исид-костью со скоростью порядка и. [c.185]

Первый из них — статика — [1редставляет собой общее учение о совокупности сил, приложенных к материальным телам, и об основных операциях над силами, позволяющих приводи гь совокупности их к наиболее простому виду. Вместе с тс1М в статике выводятся условия равновесия материальных тел, находящихся под действием заданной совокупности сил. В да, ь-испшем под равновесием материального тела подразумевается его покой относительно некоторой выбранной системы отсчета, т. е. рассматриваются относительные равновесие и покой. Так, тело, покоящееся относительно Земли, на самом деле совершает вместе с нею далеко не простые двилсения относительно так называемой неподвижной системы координат, связанной с удаленными звездами. [c.8]

Так как в природе абсолютно неподвижных материальных объектов не существует, то принципиально невозможно установить абсолютно неподвижную систему отсчета. Следовательно, понятия абсолютного движения и абсолютного покоя, т. е. движения и покоя относительно абсолютно неподвижной системы отсчета, не имеют конкретного смысла. В теоретической механике возможность установления абсолютно неподвижной системы отсчета постулируется. Эту систему отсчета можно мыслить как часть введенного Ньютоном трехмерного абсолютно неподвижного пространства, в котором все измерения проводятся на основании аксиом геометрии Эвклида. За основную, или абсолютно неподвижную систему отсчета, отвечающую полностью принятой в теоретической механике совокупности основных законов, условно принимают гелиоцентрическую систему, т. е. систему координат с началом в центре Солнца и осями, направленными к трем так называемым неподвижным звездам. Но при решении многих технических задач движение Земли относительно гелиоцентрической системы не учитывают и абсолютно неподвижную систему отсчета соединяют с Землей. Очевидно, что при этом совершаются некоторые погрешности, которые, однако, невелики и могут быть учтены. [c.7]

Во многих задачах механики удобно считать, что движение точки относительно основной (неподвижной) системы отсчета состоит из нескольких более простых движений. Для этого вводят в рассмотрение подвижную систему отсчета, движущуюся определенным образом относительно основной спстемы. Тогда движение точки относительно неподвижной систомы будет складываться как бы из двух движений из ее движения относительно подвижной системы отсчета и вместе с последней относительно основной (неподвижной) системы отсчета. Так, например, можно считать, что движение человека, идущего по эскалатору метро, по отношению к неподвижной стене туннеля (относительно неподвижной системы координат) состоит из двух движений, а именно из движения человека отпосптольно движущегося эскалатора (относительно подвижной системы координат) и его движения вместе с эскалатором относительно неподвижной стены. Аналогичным образом могут быть представлены движение человека, плывущего по реке, по отнонхеиию к неподвижному берегу, движение ноднимаедшго мостовым краном груза при одновременном перемещении кран-балки, движение снаряда в канале ствола зенитного орудия при одновременном вращении ствола в процессе слежения за целью и т. д. [c.76]

Систему координатных осей Oxyz выбираем за основную, условно неподвижную, а систему осей OiXiyiZi считаем подвижной (рис. 63). Следует понять, что движение одной и той же точки М или тела по отношению к этим двум системам отсчета происходит по-раз-ному. Возьмем, например, сверток (точка М), который падает с верхней полки железнодорожного вагона, движущегося прямолинейно и равномерно по горизонтальному пути. Неподвижную систему координат скрепляем с землей, а подвижную - с вагоном. Тогда по отношению к пассажиру в вагоне сверток будет падать по прямой вниз, а по отношению [c.83]

Замечание.—В физичсской механике не всегда оказывается необходимым относить движение к абсолютно неподвижным осям, которые мы определили выше. Такие оси применяются в астрономии. Для движения же тел вблизи от поверхности Земли мы можем, как это показывают опыты, при которых принимается во внимание теория относительього двих<ения, применять основные законы механики, считая Землю неподвижной системой отсчета, но при условии замены притяжения Земли силой тяжести, или весом тела. Из этого правила следует, впрочем, сделать некоторые исключения к ним, в частности, относятся опыты с маятником Фуко и с гироскопом и стрельба дальнобойной артиллерии эти случаи движения обнаруживают, с точки зрения допущенных принципов, вращение Земли. [c.117]

В динамике обыкновенно принято называть абсолютныл всякоь двиясение, отнесенное к какой угодно системе отсчета (триэдру), которая сохраняет неизменное положение относительно неподвижных звезд или которую можно, по крайней мере, считать таковой в пределах точности наших инструментов. В соответствии с этим соглашением, говорят, что основной постулат механики, т. е, соотношение (5), выполняется полностью для абсолютного движения. [c.316]

Основные определения. Если точка М (фиг. 56) движется по отноишнию к системе отсчета которая, в свою очередь, движется по отношению к системе Охуг, принятой за неподвижную, то движение точки М по отношению к системе называется относитель- [c.374]

Если же принять корабль за неподвижную систему отсчета, ситуация полностью изменится. Теперь набл]ода-тель должен предположить наличие ноля тяготения, действующего внутри корабля. Это ноле направит яблоко к потолку с ускорением (по отношению к звездам) 2g. Основной принцип относительности нарушается. Две системы отсчета не взаимозаменяемы. Ииыми словами, понятие отрицательной массы нелегко примирить с общей теорией относительности, тогда как ньютотюнскип подход к инерции свободно его допускает. [c.45]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...