Возмущение равномерных движений

Возмущение равномерных движений [c.80]

Возмущение равномерных движений 81 [c.81]

Возмущение равномерных движений 83 [c.83]

Возмущение равномерных движений 85 [c.85]

На рис. 176 схематически показано распространение волны возмущения при равномерном движении поршня. [c.302]

Компактный учебник, в котором рассматриваются моменты инерции, неголономные связи, принцип виртуальной работы, динамику частицы и твердого тела, уравнения Лагранжа, Аппеля и Гамильтона, уравнение Гамильтона — Якоби, устойчивость около положения равновесия или равномерного движения. Удар и возмущения. [c.441]

При испарительном парообразовании течение процесса несколько отлично. В этом случае характер теплообмена подобен кипению жидкости при высоких скоростях и небольших тепловых потоках и обусловливается преобладающей ролью турбулентных возмущений, создаваемых движением пленки. Образования паровых пузырей в массе движущейся пленки не наблюдается. Почти постоянное давление по высоте поверхности нагрева обеспечивает равномерное испарение жидкости. Эти явления накладывают существенный отпечаток на оценку процесса теплообмена в тонких пленках выпариваемой морской воды. [c.157]

Анализ эффекта переходного излучения упругих волн начнем с рассмотрения простейшего случая равномерного движения массы, находящейся в поле постоянной вертикальной силы, вдоль полу-ограниченной подпружиненной струны (см. 6.2.1). Источником возмущений здесь является масса, прижатая к струне силой Р (аналог заряда в электродинамике), а в качестве неоднородности выступает закрепление струны (аналог границы с идеальным проводником). Исследование задачи разобьем на два этапа. Вначале предположим, что сила инерции, действующая на движущуюся массу в вертикальном направлении, пренебрежимо мала по сравнению с силой Р, [c.234]

Кельвин поставил перед собой трудную задачу непосредственно исследовать устойчивость ламинарного движения, принимая во внимание вязкость ). Он рассмотрел следующие частные случаи 1) течение под давлением между неподвижными параллельными стенками (см. 330), 2) равномерное движение сдвига между двумя параллельными плоскостями, из которых одна движется с постоянной скоростью относительно другой, предполагаемой неподвижною, и 3) движение потока по наклонно плоскому дну. Его общее заключение таково ламинарное течение во всех случаях устойчиво по отношению к бесконечно малым возмущениям, но становится неустойчивым, когда возмущения переходят за известную границу эти границы устойчивости оказываются тем теснее, чем меньше вязкость. Само исследование является достаточно трудным и в некоторых частях оно встретило возражения со стороны Рэлея ) и Орра. Последнему мы обязаны детальным рассмотрением всей задачи ). Большинство авторов, которые занимались этими проблемами, склонялось, однако, считать приведенное выше заключение вероятным, хотя еще и строго недоказанным. Следует отметить, что оно совпадает и с приведенными в 365, 366 наблюдениями Рейнольдса и других. [c.849]

Рис. 83. Система волн, образующихся при равномерном движении на поверхности воды очага возмущения давления

Из этих формул видно, что аэродинамические силы и моменты при возмущенном движении тела определяются силами и моментами при прямолинейном и равномерном движении (И , и Жо) и производными от сил и моментов по всем двенадцати независимым переменным, причем значения этих производных также соответствуют случаю прямолинейного и равномерного движения. Все эти производные называются производными сопротивления производные по линейным скоростям и ускорениям называются поступательными производными сопротивления, а производные по угловым скоростям и ускорениям—вращательными производными. Так как каждая составляющая аэродинамической силы или момента характеризуется двенадцатью производными сопротивления, то общее их количество для данного тела при данной ориентировке его относительно вектора скорости получается равным 72. Но обычно при расчете устойчивости полета необходимо знать далеко не все пз 72 производных сопротивления. [c.608]

Предельный случай ( o/Qq) О представляет даже больший интерес, чем соответствующий предельный случай для внутренних волн. Замена os на sin означает, что в этом случае угол 0 стремится к нулю. Любое твердое тело, находящееся в очень медленно меняюш емся движении, посылает поэтому возмущения вдоль единственного направления (0=0) и с конечной скоростью ) (которая для компонент с длиной % составляет по /(2я)). Отсюда следует, что при равномерном движении вдоль оси вращения со скоростью V твердое тело может толкать перед собой столбчатый сигнал, состоящий из всех составляющих возмущения, длины волн которых X удовлетворяют условию [c.529]

Заметим, что в рассмотренной задаче излучение изгибных волн возможно лишь при U < О, так как их групповая скорость больше фазовой (последняя вследствие стационарности задачи равна о ), а распространение возмущений на область л > О запрещено = 0. Взяв в этом примере и > О, видим, что трещина может распространяться при высокочастотном возбуждении (полагаем, что по масштабам макроуровня параметр а мал и, следовательно, частота Ьи /а велика). При этом равномерное движение возникает за счет энергии волн. [c.263]

Здесь х,(5. О, хгО , 0. О [О, /] — координаты точек нити и неопределенный множитель Лагранжа, Е), Е2— коэффициенты вязкого трения. Последнее уравнение в (2.12) есть условие нерастяжимости нити. Уравнения движения имеют решение Хю = + я, Х2о = О, 1о = 0, К=У7(Е )2, соответствующее равномерному движению нити вдоль оси Ох,. Представленная модель может служить моделью поезда, движущегося вдоль рельсов совпадающих с осью Ох . Рассмотрим возмущенное движение нити в окрестности стационарного движения, полагая х, = х,о + ч s, I), хг = (я, I). Линеаризуем уравнения (2.11), (2.12), считая переменные и з. О, (ж. О, М , О и их производные малыми. В результате получим уравнения [c.289]

Таким образом, в отсутствие электрического поля режим равномерного всплывания пузырей неустойчив, при этом наиболее быстро будут возрастать амплитуды коротковолновых колебаний. Электрическое поле, направленное вдоль движения газовых пузырей, способствует стабилизации барботажных процессов. С ростом электрического поля а )> 0) скорость возрастания амплитуд малых возмущений становится ограниченной для любых длин волн. При дальнейшем увеличении напряженности электрического поля Е > р), если режим равномерного всплывания пузырей реализуется, то он будет устойчивым относительно малых возмущений. Если электрическое поле направлено под углом к вертикали, режим равномерного всплывания пузырьков неустойчив. [c.236]

Математическая модель машины или аппарата отражает их рабочие процессы с известным приближением. Расчетные соотношения, входящие в математическую модель, как правило, отражают закономерности отдельных явлений, составляющих рабочий процесс, без учета взаимного влияния. Например, формулы для определения гидравлического сопротивления различных участков гидравлического тракта получены на основе экспериментов в идеализированных условиях (равномерное поле скоростей на входе, однородное температурное поле, отсутствие внешних возмущений и т. д.). В реальных конструкциях эти условия не соблюдаются. Поэтому иногда при разработке нов ых конструкций прибегают к техническому моделированию устройств, когда до постройки машины или аппарата их отдельные качества или итоговые характеристики изучаются на моделях в лабораторных условиях. Например, при продувке уменьшенных моделей самолетов или автомашин в аэродинамических трубах можно выявить их сопротивление движению и зависимость этого сопротивления от формы их отдельных элементов, устойчивость машины при дв ижении и режимы, опасные с точки зрения потери устойчивости, и т. д. Таким образом, техническое моделирование представляет собой разновидность экспериментального исследования, при котором изучаются характеристики рабочего процесса конкретной машины или аппарата на модельной установке. [c.23]

Примем, что в схеме на рис. II 1.5 эксцентриситет е — Q. Тогда стационарный режим движения представляет собой вращение прямого недеформированного вала вместе с диском. Допустим, что вследствие какого-либо малого возмущения вал изогнулся, и определим последующее движение диска с центром S в подвижной координатной системе yz, которая равномерно вращается с угловой скоростью U, равной угловой скорости вращения диска последнюю будем считать неизменной, что всегда может быть обеспечено соответствующим изменением внешнего вращающего момента. Полюс О, вокруг которого происходит вращение, [c.161]

Хаотическое движение молекул газа имеет тот результат, что они стремятся к равномерному распределению по всему предоставленному им объему, а взаимный обмен энергией обусловливает равномерное распределение между ними всей внутренней энергии газа. Та ким образом, наиболее естественным является такое состояние газа, при котором удельный объем, давление и температура, а вместе с ними и все остальные параметры, имеют одинаковое значение во всех точках объема, занимаемого газом. Такое термодинамическое состояние газа называется равновесным. Внешние воздействия (например, односторонний нагрев или перемещение поршня в цилиндре, заполненном газом) нарушают равновесие, и параметры газа перестают быть одинаковыми во всех точках, но после того, как внешнее возмущение прекратится, газ вновь приходит самопроизвольно к состоянию равновесия. [c.15]

В обсуждаемом квазистатическом режиме движения вязкий член в уравнении смазки равномерно мал, и нам достаточно применить обычный метод возмущения Гарантией применимости метода возмущений служит условие [c.129]

Предложенную схему последовательных приближений можно улучшить, если известно решение уравнений движения для равномерного потока, обтекающего рассматриваемое тело. При помощи этого решения возмущенное поле может быть выражено более точно, чем в приближении точечной силы. Отраженные поля, как и прежде, будут составлять геометрическую прогрессию, и результат по-прежнему можно представить в виде суперпозиции продольной и поперечной (по отношению к линии центров) компонент. Так, в случае сферических частиц можно воспользоваться обычным выражением для стоксова поля [24] (см. разд. 4.17) при движении в направлении оси z [c.281]

Разобьем мысленно область возмущенного газа на большое число объемов близкими друг к другу, перпендикулярными к оси трубы плоскими сечениями, каждому из которых соответствуют свои значения возмущенных параметров газа и скорости распространения по отношению к газу. Можно предположить, что распределение возмущений вдоль оси в каждый момент непрерывно, т. е. в двух достаточно близких друг к другу сечениях параметры газа мало разнятся между собой. Тогда, представляя движение газа в данном сечении как относительное в системе координат, движущейся поступательно и равномерно со скоростью газа в смежном сечении, можем в такой галилеевой системе применять теорию распространения малых возмущений. Это позволит утверждать, что скорость распространения возмущений в каждом сечении равна местной скорости звука. [c.123]

Эти формулы представляют равномерное течение со скоростью с, на которое наложено движение, периодическое относительно х. Мы предполагаем, что ка и к суть величины малые, другими словами, амплитуда возмущения мала сравнительно с длиной волны. [c.469]

Схематическая теория пентробежного регулятора Уатта ). Речь идет о iipK6ope R, предназначенном для уничтожения возможных возмущений равномерного вращательного движения. [c.350]

Как было показано в гл. 5, многие задачи динамического анализа и синтеза цикловых механизмов могут быть решены на (базе моделей с медленно меняющимися параметрами. Вместе с тем встречаются случаи, когда допущения о медленности изменения параметров оказываются неправомерными. Помимо зон параметрического возбуждения, рассмотренных в гл. 6, такая ситуация может возникнуть на режимах, весьма далеких от резонансов. Например, изменение параметров механизма иногда носит в целом медленный характер за исключением незначительных зон, требующих отдельного рассмотрения. В этих случаях периодичность параметрических возмущений имеет второстепенное значение, поскольку колебания в течение одного цикла оказываются сильно задемпфированными. В то же время локальные возмущения системы в отмеченных зонах могут быть весьма значительными. Такая ситуация наблюдается в механизмах ряда станочных автоматов, механизмах раскладки нити текстильных машин и в других устройствах, когда основная технологическая операция совершается на участках равномерного движения рабочего органа, а его разгон и торможение осуществляются на малых отрезках времени, где переменный приведенный момент инерции, а следовательно, и собственная частота изменяются весьма резко. Аналогичные явления имеют место при рассмотрении динамики вариаторов и механизмов переменной структуры. [c.296]

Физ. механизмы волнообразования могут быть связаны либо с ускоренным, либо с равномерным движением излучающих объектов — тол, зарядов и т. д. К первому случаю относится, напр., излучение В, при колебат. движениях частиц, ударе барабанной палочки, pe iKOM торможении заряж. частицы, взрывном расширении газов и т, п. В электродинамике такое излучение наз, тормозным. При этом спектр частот излучения определяется спектром ф-ции источника. При пе-риодич., напр, синусоидальном поступательно-возвратном, движении возмущающего тела (осциллятора) с произвольной амплитудой оно излучает В. с частотами (О, 2(й,. .., кратными частоте своих колебаний со, т. е. на частоте колебаний тела и её гармониках. Естеств, обобщением этого механизма излучения является образование В. при движении тела или заряда по криволинейной траектории. Движение по кругу эквивалентно суперпозиции двух ортогональных прямолинейных осцилляторных движений, и наоборот, два круговых движения в противоположных направлениях могут быть эквивалентны одному прямолинейному осцилля-торному движению. В акустике подобным образом излучают винты двигателей, в электродинамике — частицы, вращающиеся в магн. поле (магн.-тормозное излучение). При равномерном движении объекта в однородной среде излучение возможно, только если он движется со скоростью, превышающей скорость. распространения В, в этой среде, т. е, при сверхволновом — сверхзвуковом, сверхсветовом и т. д, движении. Возмущение, создаваемое движущимся телом, как бы сдувается средой. Порождаемое при этом излучение сосредоточено в конусе с углом при вершине (в точке нахождения тела), равным а=агс os г ф/У, где Оф — фазовая скорость В., У — скорость тела. В среде без дисперсии этот конус (конус Маха) одинаков для всех частот, [c.322]

Итак, как видно из (6.24), в процессе движения нагрузки происходит процесс преобразования энергии собственного поля в энергию излучения. При этом работу совершает как внешний источник силы R, поддерживающий равномерное движение нагрузки, так и вертикальная силаР (собственно нагрузка). Отметим, что все величины, входя-щие в (6.24), ограничены в отличие от величин, входящих в закон изменения энергии в электродинамике [6.16]. Это обусловлено отсутствием скачка размерности между нуль-мерным (точечным) источником возмущений и одномерным волноводом (в электродинамике нуль-мерный заряд возмущает трехмерную среду). [c.244]

Первый или второй тип косой расширяющейся волны зависит от состояния потока до и после фронта волны, т. е. от соотношения значений чисел Фруда Fri и Ргг. Если бурное состояние потока сохраняется на всем протяжении канала, кинетичность потока возрастает и в этом случае его сопряжение будет определяться характеристиками АЬЛ и ANi (рис. XXVII.57,а). Это означает, что до поворота боковой стенки канала возмущения в потоке распространяются по направлению характеристики АМ, а после поворота по направлению характеристики AN . Таким образом, эти две характеристики определяют зону перехода одного равномерного движения (на участке I) в другое (на участке II). Такие волны, у которых семейство прямолинейных характеристик проходит через одну точку, называются центрированными волнами. [c.590]

Два одинаковых стержня ОА, О А длины / соединены с вертикальным валом н точке О посредством шарнира, который допускает ах свободное движение в плоскости АОА. К концам Л и А стержней прнкреплеиы два тара, каждый массой т. Чтобы учесть инерцию дру -нх частей машины, вообразим в горизонтальной плоскости маховое колесо, надетое на вал, момент инерцин которого относи-п льно осн вала равен /. Когда машина соверпшет равномерное движение, то стержни наклонены к вертикали под некоторы.м углом а и вращаются вокруг нее 1- 1ЮСТ0ЯНН0Й угловой скоростью п. Еслн вследствие какого-либо возмущения Ч1 нжения стержни отклонятся от вертикали на угол О, то начинают действовать некоторые силы, момент которых относительно оси вала представляет собой некоторую функцию от 0—а. Эту функцию можно разложить по степеням 0—а [c.87]

В теории движения планет в качестве первого приближения, когда отбрасываются возмущающие силы, принимается эллиптическая орбита. В теории Луны Понтекулана первым приближением является модифицированная эллиптическая орбита , посредством которой учитывается равномерное движение узла и перигея. Основным приближением в теории Хилла является частное решение уравнений движения, получаемое в предположении, что эксцентриситетом Солнца, его параллаксом и координатой г можно пренебречь, т. е. что 2 = = г = 0. Кривая линия, соответствующая этому частному решению, называется промежуточной орбитой. Как мы увидим дальше, это частное решение содержит только две произвольные постоянные. Промежуточная орбита является, конечно, только приближением к орбите Луны. Важное преимущество этой орбиты вытекает из следующих двух положений 1) она с самого начала учитывает основную часть солнечных возмущений и 2) координаты Луны в промежуточном движении могут быть легко выражены сходящимися периодическими рядами, коэффициенты которых связаны сравнительно простыми рекуррентными соотношениями. Эти коэффициенты являются функциями т. численное значение которого известно с очень высокой степенью точности, и поэтому их можно вычислить со всей необходимой точностью. [c.384]

Шестое представление. Т. Дж. Блэк /269/, изучив известные результаты экспериментов С. И. Клайна, Г. А. Эйнштейна и других, предложил свою теорию турбулентности пристенного слоя. По Т. Дж. Блэку, основная роль случайных турбулентных пульсаций в потоке со сдвигом состоит не в непосредственном и локгшьном переносе осредненного импульса, а в порождении сильной трехмерной неустойчивой с фукту-ры подслоя. Эта неустойчивость в свою очередь вызывает быстрое разрушение структуры потока в подслое, которое повторяется во времени и пространстве на всей поверхности, обтекаемой турбулентным потоком. Это явление Блэк представляет в следующем виде имеется более или менее равномерно расположенная на поверхности система зон, в которых происходит разрушение структуры подслоя. Эта система движется по потоку со скоростью, примерно равной скорости перемещений турбулентных возмущений в слое. В движущейся зоне разрушения структуры энергия передается от основного движения к вращательному и каждая зона разрушения рассматривается как движущийся генератор вихрей. Непрерывная потеря кинетической энергии в этой зоне требует непрерывного локального оттока среды от стенки. В результате каждое разрушение поперек основного потока и образует непрерывные вихревые листки, расположенные под некоторым у1 лом к стенке. [c.26]

Экспериментальная установка. В настоящей работе изучается местная теплоотдача при вынужденном продольном обтекании пластины воздухом. На поверхности пластины реализуется условие 7с=соп81. Исследуемая плоская пластина (рис. 4.10) устанавливается по оси аэродинамической трубы разомкнутого типа. Воздух прокачивается через установку с помощью вентилятора, который присоединяется к выходному патрубку аэродинамической трубы. Труба представляет собой расширяющийся канал прямоугольного сечения. На входе поперечное сечение равно 60x100 мм , а на выходе 100X100 мм что обеспечивает постоянство давления воздушного потока по длине. Вентилятор приводится в движение электрическим двигателем переменного тока. На входе в канал установлено сопло Витошинского, которое служит для обеспечения равномерного распределения скорости воздуха и исключает возникновение дополнительных возмущений во входном сечении канала. Расход воздуха через аэродинамическую трубу регулируется с помощью ирисовой диафрагмы, установленной на выходном [c.157]

Рассматривается расчетная схема (рис. 1), включающая электродвигатель постоянного тока с независимым или параллельным возбуждением Д, передачу П, преобразующую вращательное движение якоря в поступательное, и призматический стержень С, масса которого равномерно распределена по его длине. В работах [1, 2] содержится описание неустановившихся процессов, возникающих в подобных агрегатах при возмущении со стороны электропривода. Настоящая работа содержит описание процесса, вызываемого возмущающим воздействием на неприводной конец стержня. Решение такой задачи представляет очевидный при- [c.147]

Установившееся движение однодвнгательной машины с передаточным механизмом, образующим многомассовую ценную колебательную систему. Для машины с жесткими звеньями нам удалось, используя метод возмущений, свести задачу исследова-1ШЯ установившегося движения к задаче о вынуждеппых колебаниях некоторой линеаризованной системы. Аналогичный подход возможен и при анализе установившегося движения машины с упругими звеньями в передаточном механизме, механическая часть которой представлена на рис. 19. Дополняя уравнения движения (3.40) (для общности число масс в дальнейшем предполагается равным га + 1) характеристикой двигателя (4.42), получим полную систему уравнений движения неуправляемой махпины. Предполагая, что установившееся движение выходного звена двигателя будет мало отличаться от режима равномерного вращения, [c.86]

Исследование влияния винтового движения потока капельной жидкости (по методу радиационного нагревания). В предыдущей работе закручивающие возмущения в потоке воздуха создаются только на входе в опытную трубу, а затем по мере движения потока воздуха в силу наличия силы трения он постепенно раскручивается, т. е. уменьшается вращательная скорость и увеличивается шаг раскрутки по длине трубы, что приводит к постепенному затуханию влияния закручива ия потока на интенсивность теплоотдачи. На опытной установке рис. 3-38 (Л. 2] турбулизация потока (вода, жидкий металл) производится по всей длине опытной трубы / с помощью винтовых турбулизаторов 2. Турбулизаторы представляют собой узкие пластины сечением 12X1 мм , скрученные по продольной оси до получения винта с равномерным шагом различной величины 50,5 109,5 мм и шагом, равным бесконечности (пластина). Опытная труба диаметром 2 мм и длиной 1 000 мм помещается в вертикальном положении внутри радиационного нагревателя 3. Поток жидкости внутри трубы двигается сверху вниз. [c.220]

Этим соотношением определяются основные характеристики вертолета. Оно основано на фундаментальных законах гидродинамики и показывает, что для того, чтобы скорость протекания через диск была мала и, следовательно, были малы индуктивные затраты мощности, проходящий через диск воздух нужно ускорять малым перепадом давления. Для экономичного режима висения требуется малая величина отношения Р/Т (малый вес топлива и двигателя), а для этого должна быть мала нагрузка на диск Т/А. Вертолеты имеют наименьшую нагрузку на диск (Т/А от 100 до 500 Па), а потому и наилучшие, характеристики висения среди всех аппаратов вертикального взлета и посадки. Заметим, что на самом деле индуктивную мощность определяет отношение Т/ рА), так как эффективная нагрузка на диск возрастает с высотой полета и температурой, т. е. с уменьшением плотности воздуха. Используя методы вариационного исчисления, можно доказать, что, как и для крыльев, равномерное распределение индуктивных скоростей по диску дает минимальную индуктивную мощность при заданной силе тяги. Задача состоит в том, чтобы минимизировать кинетическую энергию КЭ v dA следа при заданной силе тяги или заданном количестве движения dA следа. Представим индуктивную скорость в виде суммы v = v - -bv среднего значения V и возмущения бу, для которого бийЛ = 0. Тогда —+ (6/4)2d/4,H кинетическая энергия достигает минимума, когда во всех точках диска би = О, т. е. при равномерном распределении скорости протекания. Суть в том, что при неравномерном распределении скоростей протекания дополнительные потери мощности в областях с большими местными нагрузками превышают выигрыш в мощности, получаемый в областях с малыми нагрузками. [c.46]

Переходное излучение возникает при равномерном и прямолинейном движении источника возмущений, не обладающего собственной частотой, в неоднородной среде или вблизи такой среды [6.16]. Впервые этот эффект был описан В.Л. Гинзбургом и И.М. Франком [6.17], ко-торые проанализировали излучение электромагнитных волн, возни кающее при пересечении заряженной частицей границы раздела вакуум-идеальный проводник. Уже из первых работ, посвященных переходному излучению, стало очевидно, что данный эффект является общефизическим , т.е. имеет место для волн различной физической природы. Вследствие этого, наряду с интенсивными исследо ваниями переходного излучения электромагнитных волн, начиная с 1962 г., начали появляться работы по переходному излучению звука 6.20]. К настоящему времени переходному излучению волн посвящено огромное количество статей, несколько обзоров [6.15, 6.28], в 1984 г. вышла монография [6.16], достаточно полно осветившая переходное излучение в классической электродинамике. Настоящая глава посвящена переходному излучению упругих волн, возбуждаемых движущимися по неоднородным упругим системам механическими объектами. Наглядным примером такой системы является железнодо рожный путь. Колеса поезда, прижатые силой тяжести к рельсам, возбуждают в пути упругие волны. Упругие волны возбуждает и движущийся пантограф (токосъемник) поезда, взаимодействующий с проводами системы токосъема. Здесь излучение обусловлено наличием в подвеске зажимов, фиксаторов, воздушных стрелок и т.п. [c.231]

Наиболее полно разработаны методы расчета, основанные на линейной теории сверхзвукового обтекания тонких тел. В основу этой теории положены предположения о том, что форма тела и характер его движения в сверхзвуковом потоке обеспечивают малость возмущений, т. е. малое отличие всех газодинамических параметров в возмущенной области течения от значений этих параметров в набегающем равномерном потоке. Из всех работ, посвященных линейной теории нестационарного сверхзвукового обтекания тел, следует упомянуть две монографии [1, 2]. Первая книга содержит ряд фундаментальных результатов, позволяющих разработать методы расчета нестационарного сверхзвукового обтекания тонкого крьша произвольной формы. Во второй книге дано систематическое изложение теории нестащюнарного сверхзвукового обтекания тонких тел различной формы. Следует также отметить большую и очень полезную работу, выполненную под руководством С. М. Белоцерковского, при создании атласа стационарных и нестационарных аэродинамических характеристик крыльев различной формы в плане [3]. [c.68]

Если источник импульсов давления перемещается по воздуху, то условия аналогичные. На рис. 42а) показан источник в состоянии покоя в точке О. Концентрические окружности определяют положение результатов сжатия благодаря импульсам, испускаемым источником нри периодически прошедших моментах времени. На рис. 426) предполагается, что источник двигается с дозвуковой скоростью. Малые круги указывают положения источника при прошедших моментах испускания импульсов, а крупные круги содержат точки, достигнутые одновременно результатами сжатия. Видно, что окружности больше не являются концентрическими. На рис. 42в) и г) представлены диаграммы для источников, двигающихся соответственно со звуковой и сверхзвуковой скоростью. В случае ракеты, двигающейся со сверхзвуковой скоростью по воздуху равномерно, можно предположить, что основное возмущение возникает на вершине. Поэтому результат возмущения ограничен внутренней областью конуса Маха, которая двигается с ракетой впереди копуса воздух остается певозмущеппым. Мы видим основное различие между дозвуковым и сверхзвуковым движением тела. В дозвуковом движении результат возмущения, несмотря па то, что уменьшается с расстоянием, достигает каждой точки пространства, окружающего тело, тогда как в сверхзвуковом движении действие ограничено внутренней областью копуса Маха. Если ракета ироносптся над вашей головой со сверхзвуковой скоростью, то вы услышите ее только тогда. [c.113]

Полная задача обеспечения устойчивости самолета намного сложнее, чем могут свидетельствовать предшествующие замечания, поэтому проблема состоит в обеснечении пе только статической устойчивости, по и более сложной — динамической устойчивости. Разницу между динамической и статической устойчивостью лучше продемонстрировать па примере. Волчок в состоянии нокоя в вертикальном положении очевидно статически неустойчив, но если он вращается, то ему, несомненно, присуще что-то вроде устойчивости. Еще один пример динамической устойчивости, известный каждому, — велосипед. Как нам следует охарактеризовать этот вид устойчивости Допустим, что установившееся движение тела, такое, как равномерное вращение или прямолинейное равномерное поступательное движение, несколько нарушено. Мы называем тело динамически устойчивым, если его последующее движение остается в определенной окрестности исходного невозмущенного движения. Папример, если отклонить ось вращающегося волчка, то гироскопическая сила стабилизирует движение, так что верхний конец волчка описывает небольшой круг или систему циклоид в окрестности своего исходного положения. Динамически устойчивое тело пе обязательно возвращается в свое исходное состояние движения. Но отклонение от первоначального движения обязательно остается малым нри условии, что исходное возмущение было малым. Очевидно, без вращения волчок упал бы таким образом, что его верхний конец непрерывно и быстро удалялся бы от своего первоначального положения. [c.150]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...