Движущийся источник

Непрерывно действующие и движущиеся источники теплоты представляют собой совокупность мгновенных источников, распределенных по промежутку времени действия источника. Например, точечный источник может действовать непрерывно в те- [c.153]

Указанные допущения позволяют получить стройную теорию распределения температуры в телах при нагреве их различными движущимися источниками теплоты. Эта теория хорошо отражает качественную картину, а в ряде случаев дает также и достаточную для технических расчетов точность описания сварочных процессов. В точках, где находятся сосредоточенные источники, расчетная температура может достигать бесконечно больших значений. Наибольшие погрешности в описании полей температур наблюдаются в зонах вблизи действия источников теплоты. Определение температур в этих зонах по изложенным здесь методикам проводить не следует. [c.158]

Движущиеся источники теплоты [c.167]

Для составления уравнений, описывающих процесс распространения теплоты от движущихся непрерывно действующих источников, используют принцип наложения. С этой целью весь период действия источника теплоты разбивают на бесконечно малые отрезки времени dt. Действие источника теплоты в течение бесконечно малого отрезка времени dt представляют как действие мгновенного источника теплоты. Суммируя процессы распространения теплоты от действующих друг за другом в разных местах тела мгновенных источников теплоты, получают уравнение температурного поля при непрерывном действии движущегося источника теплоты. [c.167]

В п. 6.2 были рассмотрены три основных случая нагрева тел движущимися источниками теплоты — точечным, линейным и плоским. Там же были приведены формулы для определения температур в случае неустановившегося температурного поля. [c.175]

Пример 6.8. Пластины из низколегированной стали толщиной 6 = 8 мм сваривают с подогревом при Г = 450 К дуговой сваркой под флюсом при токе /= 250 А, напряжении дуги (У = 34 В и скорости и = 18 м/ч. Эффективный к.п.д. источника т) = 0,8. Определить температуру точки околошовной зоны с координатами относительно движущегося источника л = — 20 см, у = 3 сы и температуру оси щва в том же сечении. [c.182]

Если а= О, то это соответствует сварке продольного шва. Наличие множества параллельно движущихся источников в расчетной модели для этого случая предназначено для учета отражения теплоты от сечения, диаметрально противоположного образующей, где выполняется продольный шов. [c.190]

При движении источника теплоты на поверхности сплошного цилиндра по винтовой линии малого шага (см. рис. 6.19, г) приращение температуры точек А ч В выразится как сумма приращения температур от мгновенных кольцевых источников, расположенных на различных расстояниях х от точек Л и В и для которых время t, прошедшее с момента пересечения плоскости I — I движущимся источником теплоты, различно [c.194]

При соединении разнородных металлов сваркой распространение теплоты и распределение температуры имеют некоторые особенности. Рассмотрим распространение теплоты от мгновенного плоского источника в бесконечном стержне [формула (6.8) [, которое может быть применено как к случаю соединения двух стержней встык, так и к случаю нагрева двух пластин быстро-движущимся источником теплоты [формула (6.45)]. Запишем формулу (6.8) в виде [c.199]

Рис. 7.5. Номограммы для определения ширины зоны нагрева 2/ движущимся источником теплоты

При автоматической подаче электродная проволока при дуговой сварке нагревается также двумя источниками теплоты — проходящим током и дугой (рис. 7.18, i). Длина нагреваемой части остается постоянной и равной вылету электрода /. Можно считать, что проволоку нагревают два движущихся источника теплоты распределенный и сосредоточенный q (рис. 7.18,6), причем температура в точке О равна температуре капель Т . Скорость подачи проволоки обычно настолько значительна, что теплота от распределенного источника q, почти не успевает распространиться в направлении х и приращение температуры от нагрева током может быть представлено как линейная зависимость [c.226]

Эффективность использования тепловой энергии движущихся источников теплоты характеризуют также так называемым термическим к. п. д. процесса проплавления основного металла [c.232]

Рис. 11.1. Механизм образования продольных напряжений в процессе нагрева кромки пластины движущимся источником теплоты при различных значениях предела текучести металла

В некотором смысле обратным случаем является распространение в неподвижной среде звуковой волны, испускаемой движущимся источником. Пусть U обозначает теперь скорость движения источника. Перейдем от неподвижной системы координат к системе К движущейся вместе с источником в системе К жидкость движется со скоростью — U. В системе К, где источник покоится, частота излучаемой им звуковой волны должна быть равна частоте соо колебаний, совершаемых источником. Изменив в (68,1) знак перед и и вводя угол 0 между направлениями U и к, будем пметь [c.371]

Этой формулой определяется связь между частотой соо колебаний движущегося источника звука и частотой со звука, слышимого неподвижным наблюдателем. [c.371]

Таким образом, энергия фотона, излученного движущимся источником, равна [c.658]

Поэтому, пока мы будем иметь дело с неподвижными источниками света (вопрос о движущихся источниках света будет рассмотрен особо), мы можем быть уверены, что все источники световых сигналов посылают сигналы, распространяющиеся с одинаковой скоростью. [c.37]

Как известно, в силу принципа Допплера частота света v, регистрируемая прибором от движущегося источника, равна [c.481]

ПОВТОРНЫЕ ВОЗДЕЙСТВИЯ ДВИЖУЩЕГОСЯ ИСТОЧНИКА ТЕПЛА (ИЛЛЮСТРАЦИЯ НА СТЕРЖНЕВЫХ СИСТЕМАХ) [c.218]

Для иллюстрации накопления пластической деформации при повторных воздействиях движущегося источника тепла могут использоваться и другие стержневые модели (рис. 122). Здесь [c.222]

Рассмотрим еще один пример возникновения нарастающей с каждым циклом односторонней деформации при повторных воздействиях движущегося источника тепла. Представим себе бесконечную пластину и два симметрично расположенных относительно ее срединной поверхности точечных источника тепла, обеспечивающих равномерный по толщине локальный нагрев (это возможно, например, при сварке). Значительные сжимающие напряжения, возникающие в результате интенсивного нагрева, при соответствующих условиях приведут к пластическому обжатию материала внутри окружности некоторого радиуса, чему способствует также соответствующее уменьшение предела текучести. Если периодически включаемый источник тепла неподвижен, результатом повторных нагревов, вследствие возникновения при охлаждении остаточных напряжений растяжения, будет знакопеременное течение. Положение изменится при нере-мещении источника тепла относительно пластинки по некоторой траектории. В этом случае деформация, реализуемая за проход, может оказаться кинематически возможной. Тогда каждый последующий проход будет оказывать действие, не отличающееся [c.224]

Гохфельд Д. А. О механизме нарастания деформаций при повторных воздействиях движущегося источника тепла. Сварочное производство , [c.249]

Начало XX в. характеризуется бурным развитием военной техники, и в первую очередь авиации. Чтобы поразить воздушную или наземную цель, недостаточно было иметь только пулеметы и пушки, хотя и самого отличного качества, нужны были также совершенные прицелы и эффективные способы прицеливания. Изыскивались различные способы поражений противника с больших расстояний, способы поражения воздушных и наземных целей с высокой степенью точности. Решение этих вопросов привело к появлению различного рода устройств тепло- и радиопеленгации, а также оптико-электронных систем автоматического сопровождения движущихся источников. [c.383]

Лазерная резка, как и другие виды лазерной обработки, основана на тепловом действии излучения и происходит при движущемся источнике тепла, который может перемещаться в двух взаимно перпендикулярных направлениях с помощью специальной оптической системы, позволяющей сформировать пятно с большой плотностью и подвести его в необходимую точку обрабатываемого образца. [c.110]

Анализ показывает, что при перемещении лазерного пятна со скоростью резания до 1 см/с имеет место медленно движущийся источник, и в этом случае применима формула (103). Из-за высокой теплопроводности металлов изотермы будут представлены в виде концентрических окружностей, в то время как при более высоких скоростях температурное поле будет представлено семейством изотерм, сгущенных впереди и разряженных сзади. На рис. 66 в качестве иллюстрации изображены изотермы для источника мощностью 500 Вт, движущегося со скоростью 2 см/с по пластине стали СтЗ толщиной 1 мм [12]. [c.111]

Рассмотрим ситуацию, когда источник плоской световой волны движется со скоростью в направлении распространения, а наблюдатель Н неподвижен. Пусть скорость распространения световой волны с, а Хо — длина волны при неподвижном источнике. Наблюдатель определяет частоту световой волны, отсчитывая число периодов волны, пробегающих мимо него в единицу времени. Временной период световой волны в системе координат, связанной с движущимся источником, равен Xq = Яо/с. В неподвижной системе координат расстояние между ближайшими точками волны, имеющими одинаковую фазу, составит величину X = Хц vTq. Знак минус соответствует случаю, когда направления движения источника и распространения волны совпадают, а знак плюс берется в случае противоположных направлений. Величина к представляет истинный период световой волны, проходящей мимо наблюдателя в лабораторной системе координат. [c.278]

Тогда частота волны от движущегося источника, воспринимаемая неподвижным наблюдателем, составит величину [c.278]

В средах с дисперсией волн может возникнуть с л о ж-н ы й Д. ). При этом фазовая скорость зависит от частоты и и ы), и соотношение (2) становится ур-пием относительно < , к-рое может допускать неск. действит. решений для заданных Шц и и, т. е. под одним и тем же углом от монохроматич. источника в точку наблюдения могут приходить неск. волн с разл. частотами. Появление сложного Д. э. означает, что вследствие релятивистских аберраций две плоские волны, испущенные движущимся источником под разными углами, воспринимаются наблюдателем под одним и тем же углом. [c.15]

Инвариантность s относительно преобразований группы Пуанкаре означает, в частности, инвариантность ур-ния = 0. В свою очередь это означает инвариантность скорости света относите.тьно всех преобразований, перечисленных выше (в действительности, согласно частной О. т., со скоростью света движется любая безмассовая частица). В частности, скорость света не изменяется при движении источника. (Событием Е может служить испускание света движущимся источником.) Этот факт является одной из основных черт О. т. [c.495]

Особенность излучения движущегося источника в движущейся среде можно понять на примере излучения Вавилова — Черенкова. Пусть в среде, движущейся со скоростью [c.532]

Конечное время жизни частиц не является единственной причиной уширения линий. Излучающие частицы, как правило, находятся в тепловом движении. В соответствии с эффектом Доплера частота, испускаемая движущимся источником колебаний, претерпевает смещение, пропорциональное скорости движения излучателя v. Смещение частоты зависит также от угла ф между направлением движения и линией, соединяющей излучатель с приемником, и составляет [c.21]

При рассмотрении ряда задач этого типа [52, 53] был использован метод, описанный выше, а также метод движущихся источников тепла (ср. гл. X). [c.207]

Движущиеся источники тепла [c.261]

При электрошлаковой сварке проволоками (рис. 7.18, в) электрод на участке сухого вылета подогревается проходящим током в соответствии с уравнением (7.38) при /=4, а на щлако-вом участке — током и шлаком. Можно считать, что стержень нагревают два распределенных движущихся источника теплоты (рис. 7.18,г). Температура на конце электрода равна температуре шлака Гц,. Распределение температур примерно описывается двумя прямыми линиями на участке уравнением [c.227]

Одна из них принадлежит Ритцу и состоит в допущении, что скорость света, испускаемого движущимся источником, слагается геометрически из скорости источника и скорости света от 15 [c.451]

На опыте заметного смещения интерференционных полос обнаружено не было. Смещения носили случайный характер и не превышали 0,02 полосы, что лежало в пределах ошибок наблюдений. Таким образом, опыты Майкельсона не подтвердили теорию неподвижного эфира. Они могли бы быть истолкованы, как доказательство полного увлечения эфира телами, но тогда они вступили бы в противоречие с результатами опыта Физо. Было предпринято несколько попыток объяснить отрицательный результат опытов Майкельсона, не отказываясь при этом от представлений о мировом эфире. Одной из них была баллистическая гипотеза Ритца, согласно которой к скорости светового луча, испускаемого движущимся источником, добавляется скорость самого источника, подобно тому, как к скорости снаряда, выпущенного из пушки движущегося корабля, добавляется скорость самого корабля. Однако баллистическая теория была отвергнута, так как она встретилась с неразрешимыми трудностями при объяснении опытов типа Физо, эффекта Доплера и результатов наблюдений за двойными звездами. [c.209]

Прежде всего при помощи подобных опытов можно выяснить, зависит ли скорость распространения световых сигналов от скорости движения источника этих сигналов. Прямой опыт по сравнению скоростей света, испускаемого двумя источниками, движущимися с разными скоростями, был выполнен А. М. Бонч-Бруевичем в 1955 г. i). В этом опыте в качестве движущихся источников света были использованы края солнечного диска, лежащие вблизи экватора. Так как Солнце вращается вокруг своей оси, то восточный и западный края солнечного диска имеют линейные скорости, направлен- [c.245]

Если световой поток, сфокусированный в пятне радиусом а, перемещается по поверхности материала с постоянной скоростью и о, то температурное поле вокруг движущегося источника тепла через некоторое время стабилизируется и распределение температуры будет зависеть от соотношения времени, необходимого для теплонасыщения образца (для полубесконечного материала это время a lk, где k — температуропроводность), и времени прохождения световым пятном расстояния, равного радиусу пятна uIuq. Если теплонасыщение успевает произойти раньше, чем световое пятно пройдет путь, равный своему радиусу, т. е. иф1 к < [c.110]

Для специальных исследований и аттестации вибростендов и виброизмерительной аппаратуры можно использовать бесконтактные интерференционные методы, основанные на счете интерференционных полос, эффекте исчезновения интерференционных полос при амплитуде, пропорциональной корням функции Бесселя нулевого порядка первого рода, с двухчастотным оптическим квантовым генератором, с фотоэлектрическим отсчетом (интерферометры ФОУ-1 ЬаЗООО и др.). Кроме того, разраба тываются методы, основанные на принципах голографии, эффекте Допплера смещения частоты излучения движущегося источника, эффекте Мессбауэра резонансного поглощения гамма-квантов. Схемы, функциональные особенности и метрологические характеристики соответствующих установок подробно рассмотрены в [52]. [c.129]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...