Переходные эффекты

При изучении радиационных последствий обычно различают так называемые необратимые (остаточные) и обратимые (переходные) эффекты. К остаточным нарушениям относят перегруппировку атомов в решетке (образование вакансий, междоузлий, дислокаций), а также внедрение инородных атомов, например, в результате ядерных реакций. Обратимые нарушения являются следствием перехода электронов или дырок в неравновесное состояние, что обычно приводит к ионизации. Благодаря относительно большой подвижности электронов и дырок равновесное состояние быстро восстанавливается после прекращения облучения. Б дальнейшем, если специально не оговаривается другое, под радиационными дефектами мы будем понимать необратимые нарушения. [c.278]

Эмпирический метод анализа схем, основанный на использовании статистических способов решения уравнения регрессии, описывающего выходные флуктуации как функции изменений входных сигналов и параметров, позволяет определить рабочие характеристики схемы, если известны характеристики ее элементов. При этом могут также учитываться время нарастания и спада сигнала в транзисторе, распределенная емкость, шум и другие переходные эффекты, поддающиеся измерению. Ограничивающее уело- [c.41]

Слоистые среды. В этом случае возникают т. н, переходные эффекты, приводящие к значит, (в неск. раз) уменьшению числа частиц при переходе из тяжёлых веществ в лёгкие. Это обусловлено тем, что в развитом каскаде ср. энергия частиц близка к критической е. В лёгких веществах [c.565]

С открытием лазеров как источников коротких импульсов излучения в оптическом диапазоне электромагнитных волн появилась возможность наблюдения фотонного эха [67], являющегося оптическим аналогом спинового эха, а также свободного распада электронной поляризации [68] и других эффектов [69-71], обусловленных сложением фаз, т. е. когерентностью атомного ансамбля. Как мы увидим ниже, эволюция во времени недиагональных элементов матрицы плотности примесного центра определяет свободное затухание поляризации, различные типы фотонного эха и некоторые другие нелинейные явления. Эти эффекты получили название переходных. Их можно наблюдать лишь после возбуждения образца достаточно короткими световыми импульсами. Среди переходных эффектов наибольший интерес в настоящее время вызывает фотонное эхо, превратившееся в главный инструмент для исследования фазовой и энергетической релаксации электронных состояний примесных центров в твердых растворах. Достижениям теории в области описания фотонного эха и посвящена в основном данная глава. [c.195]

Это вызывает появление в механизме так называемых жестких ударов, при которых силы, действующие на звенья механизма, теоретически достигают бесконечности.Практически ускорения в указанных положениях не равны бесконечности, потому что обычно действительным (центровым) профилем кулачка является профиль, построенный как эквидистантная кривая к теоретическому профилю, что вызывает изменение в этих положениях не только теоретического ускорения, но и скорости. Кроме того, если даже толкатель не имеет ролика, а оканчивается острием, то вследствие упругости звеньев кулачкового механизма ускорения й2 не могут получаться равными бесконечности благодаря амортизирующему эффекту упругих звеньев. Несмотря на это, все же в указанных положениях мы можем получить размыкание элементов высшей пары и соударение толкателя и кулачка. Поэтому обычно линейным законом пользуются только на части фаз подъема или опускания и в закон движения вводятся переходные кривые, позволяющие осуществлять плавный переход на участках сопряжения двух линейных законов движения. Такими переходными кривыми могут быть [c.517]

Для большинства простых металлов при Т йд действительно наблюдается близкая к линейной зависимость удельного сопротивления от температуры, однако отклонения от нее не удается полностью описать, даже если учитываются известные ан-гармоничные эффекты, тепловое расширение и особенности фононного спектра. Изменение удельного сопротивления при высоких температурах будет рассматриваться ниже при обсуждении эффектов, наблюдаемых в переходных металлах. [c.193]

Для практической термометрии интерес представляют переходные металлы, имеющие частично заполненные -уровни, а также з-уровни (символы з и соответствуют значениям орбитального квантового числа О и 2 см. [6]). Поскольку -электроны более локализованы, чем з-электроны, проводимость обусловлена главным образом последними. Однако вероятность рассеяния 3-электронов в -зону велика, поскольку плотность -состояний вблизи уровня Ферми высока (рис. 5.5), поэтому удельное сопротивление переходных металлов выще, чем у непереходных. Наличие -зоны влияет также на характер температурной зависимости. При высоких температурах величина кТ может быть уже не пренебрежимо мала по сравнению с расстоянием от уровня Ферми до верхней или нижней границы -зоны. Предположение, что поверхность Ферми четко разделяет занятые и незанятые состояния, перестает быть верным, и для параболической -зоны в формулу удельного сопротивления вводится поправочный коэффициент (1—5Р), где В — постоянная. Однако плотность состояний в -зоне вовсе не является гладкой функцией энергии (рис. 5.5), поэтому эффект будет осложнен изменением плотности состояний в пределах кТ от уровня Ферми. Отклонение температурной зависимости от линейной может быть как положительным, так и отрицательным. [c.194]

Баланс энергии дуги. Как для катодной, так и для анодной областей дуги можно составить подробную схему баланса энергии. Например, для участка анода основные составляющие баланса следующие в) приход — потенциальная и кинетическая энергия электронов, конвективная и лучистая теплопередача от столба плазмы б) расход — плавление, излучение и теплоотвод в материал анода. Однако механизм явлений в переходных областях дуги пока недостаточно ясен, поэтому проводить точный расчет всех составляющих баланса энергии трудно. В катодной области остается неизвестной доля ионного тока, коэффициент аккомодации энергии ионов для данного катода, изменение работы выхода электронов вследствие эффекта Шоттки и т. п. [c.74]

Для получения достаточно массивных конструкций с высокими прочностными свойствами необходимо обеспечить эффект количественного расширения толщины поверхностного переходного слоя со всеми присущими ему качествами вплоть до толщины масштаба изделия. Эта цель опять-таки [c.135]

Основной особенностью ЭМУ по отношению к объектам машиностроения является большой объем задач анализа совместно протекающих и взаимно обусловленных внутренних физических процессов их работы. При этом основное электромеханическое преобразование энергии сопровождается рядом сопутствующих преобразований — электромагнитным, тепловым, механическим, вибрационным. Решение задач анализа с достаточной для практических целей точностью требует учета реально существующих взаимных связей между названными процессами. Эта особенность является чрезвычайно важной с позиций автоматизации проектирования. Вопросы анализа физических процессов занимают центральное место в принятии проектных решений практически на всех этапах проектирования ЭМУ, что обусловливает внимание к этим проблемам и необходимость их решения. Так, работы по уточнению математических моделей ЭМУ и учету с их помощью все новых эффектов (детальное распределение магнитного поля в воздушном зазоре и магнитопроводе, переходные электромагнитные и другие процессы, явления гистерезиса, вытеснения токов и и Т.Д.), проводимые в течение многих десятилетий, не только не теряют своей актуальности, но и получили новый импульс благодаря 16 [c.16]

Конкретные задания при работе с моделью в учебной лаборатории могут быть самыми разнообразными. Кроме рассмотренных выше примеров, следует назвать управление нестационарным процессом теплопроводности с помощью изменения граничных условий [обобщения постановки лабораторной работы (см. п 5.2.2) на двумерные задачи] моделирование переходных процессов в тепловых аккумуляторах моделирование процессов затвердевания анализ двумерных эффектов у основания ребра и т. п. [c.224]

Вакуумный преобразователь ГТИ-6, смонтированный на фланце, предпочтительно размещать в высоковакуумной части системы, обдуваемой снаружи пробным газом. При таком расположении преобразователя увеличивается чувствительность, поскольку повышается стабильность температуры эмиттера (колебания форвакуумного давления обусловливают нестабильность этой температуры) и, соответственно, фонового тока. Исключаются эффекты сорбции фреона в переходных коммуникациях и снижается степень загрязнения преобразователя. [c.194]

Титановые сплавы, как и сплавы циркония, плутония и других переходных металлов, относятся к материалам, у которых 80 эффект суще-94 [c.94]

При нерегулярном нагружении возникает дополнительное влияние на рост трещины переходных режимов нагружения, которые усиливают или ослабляют влияние асимметрии цикла. Это приводит к возникновению переходных процессов в пределах нескольких циклов нагружения после смены режима. Уменьшение минимального напряжения, что соответствует увеличению асимметрии цикла без изменения максимального напряжения цикла, в течение нескольких переходных циклов нагружения сопровождается постепенным увеличением, а далее — снижением шага усталостных бороздок. Аналогичным образом реализуется переход от меньшего к большему максимальному напряжению при неизменном минимальном напряжении цикла, как в случае однократного изменения режима, так и в случае его многократного изменения в направлении роста трещины. Наличие зоны пластической деформации в вершине трещины порождает эффекты взаимного влияния нагрузок на переходных режимах нагружения. Наблюдаемые флуктуации обусловлены неравномерностью протекания переходных процессов вдоль всего фронта трещины. Вносимое возмущение на переходном режиме нагружения материала в процесс роста трещины в результате возрастания размаха напряжения первоначально реализует более интенсивное повреждение материала в срединной части образца. Только после выравнивания распределения энергии вдоль всего фронта трещины в течение некоторого периода циклического [c.290]

Нагружение образца осуществляется двумя блоками с возрастанием и убыванием минимального напряжения цикла [15-20]. Сохранение максимального напряжения от цикла к циклу позволяет уменьшить влияние переходных режимов нагружения на рост трещин из-за эффекта пластического затупления вершины трещины. Критерием достижения закрытия и открытия трещины соответственно на этапе уменьшения и возрастания минимальной величины напряжения служит неизменность величины шага усталостных бороздок (рис. 6.4). Применительно к несквозным поверхностным трещинам было показано, что оцениваемая величина напряжения раскрытия трещины может составлять 20 % от максимального напряжения при асимметрии цикла R = 0,1. Следует подчерк- [c.290]

Влияние мощности дозы объясняется радиационно индуцированной ионизацией. Хотя переходные эффекты легко обнаруживают во время облучения, главным фактором, определяющим функциональный порог применимости различных разъемов, являются необратимые нарушения. В этом отношении работа разъемов в условиях облучения определяется электроизоляционными и влагозащитными материалами. Разъемы с керамическими вкладками наименее чувствительны к радиационным нарушениям, причем для них пороговые дозы уоблучения составляют 6-10 эрг г. Разъемы с пластмассовыми вкладками более чувствительны к излучению, так как для них значения пороговых доз изменяются от 4-10 эрг г для тефлона до 5-10 эрг г для полистирола. Разъемы со стеклянными вкладками также характеризуются высокими значениями пороговых доз. Различные фенолформальдегидные материалы с наполнителями из слюды и асбеста составляют одну группу вместе со стеатитом и стеклом (4-10 эрг г). [c.419]

Огромный прогресс, достигаемый при использовании субдина-мического описания (фиг. 22.1), иояшо понять следующим образом. Более традиционный подход к той же проблеме состоит в попытке показать, что кинетическое охшсание позволяет получить удовлетворительное приближение к закону эволюции систем. Такой результат не может быть достаточно общим. Он может быть получен только для простых систем, в которых имеется существенное различие между временными масштабами процессов соударения и релаксации. Тогда сложные переходные процессы затухают весьма быстро, а кинетическое уравнение на временах порядка времени релаксации действительно является хорошим приближением при описании поздней стадии эволюции системы. Однако при исследовании плотных жидкостей или сильно взаимодействующих систем оба упомянутых характерных масштаба времени имеют один порядок величины. Тогда переходные эффекты, которыми мы прежде пренебрегали, начинают влиять на простую эволюцию системы к равновесию. Математически такое положение описывается основным кинетическим уравнением Пригожина — Резибуа (см. разд. 16.3). Однако, чтобы записать член типа источника в их уравнении, необходимо задать все начальные корреляции, а при постановке задач мы обычно не располагаем такими сведениями. Поэтому упомянутое основное кинетическое уравнение может быть применено конкретно лишь для простых предельных случаев. [c.350]

При изотермических превращениях часто большое значение имеет отношение времени, требующегося для установления стационарной скорости образования зародышей, к эффективному времени, необходимому для полного завершения превращения. Если это отношение мал6, временная зависимость оказывает слабое влияние на кинетику всего процесса. При увеличении это отношение увеличивается, приближаясь к единице, так что, когда образование зародышей затруднено, переходные эффекты имеют важное значение. Величина этого отношения может быть также большой в том случае, если свободная энергия активации для процесса роста области новой фазы макроскопических размеров значительно ниже, чем для процесса роста зародыша. Это может наблюдаться, если зародыши когерентны, а макроскопические области некогерентны с матрицей. [c.247]

Гарибян Г. М. К теории переходных эффектов в электродинамике.—Изв. [c.294]

В тех случаях, когда на диаграмме отсутствует явно выраженная площадка текучести (или явно вьфаженный начальшой переходный эффект), за предел текучести принимается условно величина тгагтряжегшя, при котором остаточная деформагщя 8 .,= 0,002 или 0,2%. [c.144]

Теория лавинных шумов основана на двух предпосылках, связанных с генерацией носителей в точке х, о том, что они будут умножены на коэффициент М (х) и создаются в независимых случайных процессах и, таким образом, имеют природу теплового шума. Пренебрежем всеми переходными эффектами и ограничениями на частотную полосу. Из гл. 12 видно, что среднеквадратическое значение шума в единичной полосе частот, связанное с генерацией среднего случайного тока — /, есть2е/. Будем называть его среднеквадратической пeкtpaльнoй плотностью шума и отмечать звездочкой. Таким образом, [c.342]

При низких температурах в переходных металлах проявляется эффект элек-трон-электронного рассеяния, приводящий к появлению квадратичного члена в зависимости удельного сопротивления от температуры. Этот тип электронного рассеяния на большой угол (см. [3], с. 250) может возникать в случае, когда поверхность Ферми несферическая или имеются вклады более чем из одной энергетической зоны. Для большинства переходных металлов этот квадратичный член становится определяющим ниже 10 К. Для ферромагнитных металлов возникает еще одна причина появления еще одного квадратичного члена, обусловленного рассеянием электронов проводимости на магнитных спиновых волнах. Кроме того, для всех ферромагнитных металлов наблюдаются аномалии зависимости удельного сопротивления от температуры вблизи точки Кюри. [c.195]

Эта модель была проверена на медно-никелеЁых сплавах, которые легировали небольшими количествами других непереходных Y или переходных Z элементов. При этом отмечали критический состав, при котором / рит и /пас совпадали или исчезал Фладе-потенциал. Добавки непереходных металлов с валентностью >1 должны были бы сдвигать критический состав в сторону увеличения содержания никеля, тогда как добавки переходных металлов имели бы противоположный эффект. Например, один двухвалентный атом цинка или трехвалентный атом алюминия были бы эквивалентны в твердом растворе двум или трем атомам меди, соответственно. Это было подтверждено экспериментально [53, 54]. Найдены соотношения [c.95]

Естественно, что возник вопрос о соотношении между двумя теориями света.. Довольно быстро выявилась неразумность противопоставления электромагнитной теории света и фотонной физики. Оказалось, что описание волновых свойств света (интерференция, дифракция и сопутствующие им явления) по-прежнему целесообразно проводить в рамках электромагнитной теории, тогда как некоторые энергетические характеристики из. [учения полностью описываются фотонной физикой. Существует переходная область явлений - давление света, эффект Доплера и некоторые другие. - которую можно просто истолковать в рамках как той, так и другой теории. Характерно, 4Tt> учет ре.тятивистских эффектов обязателен и в электромагнитной теории, и в фотонной физике. [c.461]

Таким образом, в процессе пластического течения материала дислокации возникают, движутся, тормозятся на границах структурных элементов и образуют скопления на этих границах. С увеличением плотности дислокаций уменьшаются междислокационные расстояния, что приводит к росту сил междислокационного взаимодействия. При некоторой критической плотности дислокаций в образовавшемся дислокационном ансамбле возникает "сильное" взаимодействие, приводящее к коллективным эффектам [78]. При этом образующиеся скопления дислокаций на границах зерен являются зоной I переходного поверхностного слоя (см, рис. 75), то есть зоной скогшения дислокаций, которая создает сжимающие напряжения кристаллической решетки и обусловливает на начальных этапах сопротивление пластическому течению (состояние наклепа материала по достижении критической плотности дислокаций). Снижение прочности, как правило, наблюдается только под действием жестких напряженных состояний, в которых преобладают растягивающие напряжения. [c.129]

Для получения достаточно массивных конструкций с высокими прочностными свойствами необходимо обеспечить эффект количественного расширения толщины поверхностного переходного слоя со всеми присущими ему качествами вплоть до толщины масштаба изделия. Эта цель опять-таки достижима при использований совокупности принципиально неравновесных условий синтеза материалов и обеспечения, в итоге, иерархт и послойного расположения "дефектов" по всему объему образца. [c.325]

В дшшой роботе рассмотрены упругие и пластические эффекта, сопровождающие основной структурный переход при стобилизирующей обработке с упорядочением — сдвиговой (бездиффузионной) направленной кристаллизацией аморфных магнитно-мягких металлических сплавов типа переходный металл — металлоид преимущественно на основе железа и никеля, подученных методом спиннингования. [c.70]

Значительно более сложным оказывается теоретическое объяснение кристаллических структур переходных и редкоземельных металлов, а также неметаллов. Ограничимся лишь следующими простыми представлениями. Для переходных и редкоземельных металлов превалирующим оказался эффект сферической симметрии замкнутых оболочек, определяющих принадлежность структур этих металлов к одной из высококоординационных структур. Последовательность этих структур при изменении атомного номера вдоль М, 4d, Ъй рядов оказывается примерно одинаковой [c.170]

В соответствии с приведенными результатами наибольший эффект от вдува проявляется при сравнительно небольших значениях интенсивности инжекции [(рУ)вд 0,2]. При увеличении этих значений резкого изменения параметров обтекания не наблюдается, что указывает на снижение эффекта инжекции, причем это явление характерно для всех исследованных форм моделей. В области обтекания, которой соответствуют значения (рЕ)вд> > 0,2, можно выделить переходную зону [0,2 <(рУ)вд <0,4], а также зону сильного вдува, для которой (р10вд> ОД- [c.414]

Структура покрытий, переходных зон, окисных пленок, формирующихся в процессе нанесения, оказывает существенное влияние на их защитный эффект при наводороживании. Больщой интерес представляет изучение защитной способности покрытий, полученных диффузионным насыщением поверхности стали порощковыми материалами, нанесенны- [c.63]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...