Излучение спектр частот

Излучение, соответствующее определенной длине волны (достаточно узком у интервалу), называют монохроматическим, спектральным или однородным. Полное излучение содержит лучи различных длин волн, является суммой всех монохроматических потоков оно получается в результате интегрирования функции распределения энергии по всему спектру частот. [c.14]

Под спектром в оптике понимают совокупность частот (дискретную или сплошную) монохроматических колебаний, которыми можно представить свет какого-либо источника. Графически спектр изображают как распределение интенсивности излучения по частотам [c.37]

Введение. Излучение атомов часто моделируют в виде набора обрывков гармонических волн, называемых цугами (см. рис. 2.4). Длительность цуга обратно пропорциональна ширине спектра частот излучаемых атомом. К такому выводу мы также пришли, разлагая затухающее колебание осциллятора (непериодическое колебание) в интеграл Фурье. Представляет интерес проанализировать разложение Фурье некоторых сложных колебаний конкретного вида, которые могут встречаться в различных оптических явлениях. [c.41]

Электромагнитное излучение всех длин волн обусловливается колебаниями электрических зарядов, входящих в состав вещества, т. е. электронов и ионов. При этом колебания ионов, составляющих вещество, соответствуют излучению низкой частоты (инфракрасному) вследствие значительной массы колеблющихся зарядов. Излучение, возникающее в результате движения электронов, может иметь высокую частоту (видимое и ультрафиолетовое излучение), если электроны эти входят в состав атомов или молекул к, следовательно, удерживаются около своего положения равновесия значительными силами. В металлах, где много свободных электронов, излучение последних соответствует иному типу движения в таком случае нельзя говорить о колебаниях около положения равновесия свободные электроны, приведенные в движение, испытывают нерегулярное торможение, и их излучение приобретает характер импульсов, т. е. характеризуется спектром различных длин волн, среди которых могут быть хорошо представлены и волны низкой частоты. [c.682]

Бор обобщил идеи Планка, предположив, что и в случае атома Резерфорда непрерывное излучение, требуемое классической электродинамикой, не имеет места. Для истолкования линейчатых спектров подобного атома нужно предположить, что лучеиспускание атомной системой происходит не так, как по обычным макроскопическим представлениям, вследствие чего при помощи этих представлений нельзя определить частоту излучения. Бор предположил, что излучение обладает частотой V, определяемой следующим условием для частоты [c.721]

Распознавание образов. Во многих областях науки и техники требуется решать задачи, связанные с выделением сигнала, предмета или образа из совокупности подобных ему, но имеющих некоторые отличия. Существует общий метод оптимального решения таких задач. Он основан на преобразовании сигнала, несущего информацию об объекте, в спектр частот исходного сигнала, который подвергают дальнейшей обработке (фильтрации) с помощью частотных фильтров, пропускающих лишь излучения определенных частот. Оптический сигнал, представляющий собой распределение амплитуд и фаз световой волны, идущей от объекта, также может быть разложен на частотные составляющие. Однако в отличие от частот радиодиапазона (временных), свет разлагается на пространственные частоты, которые можно наблюдать непосредственно на. экране или проявленной фотопластинке. [c.50]

В отличие от металлов полупроводники имеют довольно сложный спектр оптического поглощения. В металле фотоны поглощаются электронами проводимости, совершающими переходы внутри энергетической зоны. Поэтому спектр поглощения металла непрерывен металлы поглощают излучение любой частоты. В полупроводниках фотоны могут поглощаться электронами валентной зоны (с последующим переходом в зону проводимости или на примесные уровни, находящиеся внутри запрещенной зоны), электронами на примесных уровнях (с переходом в зону проводимости или на другие примесные уровни), электронами проводимости (с последующими внутризонными переходами). Переходам электронов из валентной зоны в зону проводимости отвечает так называемая полоса собственного поглощения полупроводника она характеризуется наиболее высоким коэ-ф-фициентом поглощения. Частота о) р, соответствующая [c.164]

Существенное значение имеет частота линий зеркальной симметрии vo. Из рис. 75 видно, что частоте vo соответствуют поглощательные и излучательные переходы, происходящие между самыми нижними колебательными уровнями невозбужденного и возбужденного электронных состояний исследуемых молекул (переход 0"->0 в поглощении и переход О - О" в излучении). Значения частот этих прямых и обратных переходов одинаковы и равны частоте vo. Следовательно, представляет собой частоту чисто электронного перехода, определяющую расстояние между самыми нижними колебательными уровнями невозбужденного и возбужденного состояний молекулы. Таким образом, при строгом выполнении правила зеркальной симметрии спектров поглощения и люминесценции частота чисто электронного перехода определяется автоматически, по частоте линии симметрии (точки пересечения) обоих спектров. Однако существенно, в каких координатах следует строить исследуемые спектры поглощения и люминесценции. [c.201]

Излучение, соответствующее всему спектру частот в пределах от О до XD, называют интегральным излучением. [c.275]

Высокая монохроматичность (узкий спектр частот) излучения оптического квантового генератора (ОКГ) позволяет широко использовать методы спектральной селекции объектов, В настоя- [c.51]

Характеристическое излучение с линейчатым спектром возникает в том случае, если электроны обладают достаточной энергией для обеспечения перехода электронов внутренних оболочек атомов анода на более высокий уровень. Тогда, при мгновенном обратном переходе электрона, возникает характеристическое излучение с частотой, соответствующей разности энергий между уровнями. [c.12]

В случаях большой интенсивности лазерного излучения, особенно при импульсном режиме работы лазера, имеют место явления двухфотонного поглощения, состоящие в том, что молекула одновременно поглощает два фотона и переходит в энергетическое состояние, энергия которого равна сумме энергий двух падающих фотонов. Исследование спектров флуоресценции и поглощения подобных систем открывает новые возможности, которые были исключены при использовании обычного источника света. Так, если систему атомов или молекул освещать двумя лазерами, обеспечивающими излучения на частотах Vj и Vg, направленные навстречу друг другу, а частицы при этом перемещаются со скоростью v вдоль линии распространения лучей, то будут наблюдаться новые волны, одна с частотой Va (1 — v ) и другая с частотой (1 + vie). При достаточно высоких интенсивностях лазерных лучей двухфотонное поглощение приведет систему в состояние с энергией /г (vj + Vg) -+ ft (vj — v ) vie. Видно, что доплеровское уширение имеет [c.221]

Обычно суммирование энергии монохроматических излучений сводится к интегрированию функции ее распределения по всему спектру частот (от v=0 до оо). Поэтому получаемое в результате такой операции полное излучение называют также и и т е г р а л ь-н ы м излучением. [c.18]

Интегрируя (1-17) по всему спектру частот, получаем соотношение для полных коэффициентов излучения [c.28]

Полная объемная плотность энергии излучения определяется путем интегрирования (1-78) по всему спектру частот [c.49]

Интегрируя (1-80) по всему спектру частот, получаем полную сферическую поверхностную плотность излучения [c.49]

Вектор полного потока излучения находится интегрированием (1-86) по всему спектру частот [c.50]

Полные (интегральные) объемные плотности поглощаемого и рассеиваемого излучения определяются интегрированием (1-120) и (1-121) по всему спектру частот [c.57]

Интегрируя (2-5) — (2-7) по всему спектру частот от v = 0 до оо, получим соответствующие величины полных интенсивности /о, поверхностной плотности Ео и объемной плотности энергии Uo равновесного излучения для вакуума [c.63]

Интегрируя (2-13) — (2-15) по всему спектру частот от v = 0 до оо, получаем соответствующие полные величины равновесного излучения в среде, зависяш,ие от температуры и оптических свойств среды [c.65]

Вид функции Х) определялся из условия, что полная объемная плотность энергии равновесного излучения, определяемая как интеграл (2-42) по всему спектру частот, должна находиться в соответствии с законом Стефана — Больцмана, т. е. [c.72]

Интегрируя (4-10) по всему спектру частот, получаем аналогичное уравнение граничных условий при задании на поверхности полной плотности результирующего излучения [c.126]

Если же на граничной поверхности заданы ее температура и радиационные характеристики, то уравнение граничных условий для этого случая находится на основании (4-13) и (4-15) аналогичным образом, как это делается для спектрального излучения. Интегрируя (4-13) и (4-15) по всему спектру частот от v = 0 до оо, получаем [c.126]

Для определения полной (интегральной) поверхностной плотности результирующего излучения выражение (4-36) следует проинтегрировать по всему спектру частот [c.130]

Уравнения (6-72) и (6-73) в точности совпадают с соответствующими уравнениями спектрального излучения (6-64) и (6-65), только все фигурирующие в них величины являются полными (осредненными по всему спектру частот), а не спектральными. [c.188]

Вначале проинтегрируем уравнения (7-2) и (7-6) по всему спектру частот от v = 0 до оо, в результате чего получим интегральные уравнения полного излучения [c.197]

Все три системы интегральных уравнений полного излучения (7-26), (7-27) (7-28), (7-29) и (7-30), (7-31) являются эквивалентными и обладают одинаковой сложностью. В зависимости от конкретной постановки задачи используется та или иная система. Наибольшее применение при этом находит система уравнений (7-28), (7-29), так как по условию обычно задается либо поле температур, либо поле полных плотностей результирующего излучения. Полученные системы уравнений так же, как и в случае спектрального излучения, являются формально точными и строгими. Однако все затруднения математического и физического плана, имеющие место при решении уравнений спектрального излучения, не снимаются, а еще более усугубляются для уравнений полного излучения в связи с необходимостью интегрирования по всему спектру частот. Поэтому все сказанное об уравнениях спектрального излучения остается в силе и для интегральных уравнений полного излучения, содержащих ряд неизвестных заранее функционалов (ядра Kvv, Kvf, Kfv, Kff и радиационные характеристики среды и поверхности а, р, а и г). Эти функционалы, помимо того что они зависят от температурных и эмиссионных полей в объеме и на поверхности (вследствие чего они заранее неизвестны), имеют более сложный характер по сравнению с аналогичными функционалами спектрального излучения из-за необходимости интегрирования по всем частотам. [c.201]

Все сказанное выше легко обабщить, иа случай модуляции излучения спектром частот, состоящим из любого числа составляющих. В этом случае весовая функция [c.241]

Решеточное поглощение наблюдают в ионных кристаллах или в кристаллах, в которых связь между атомами в какой-то степени является ионной (например, в бинарных полупроводниках InSb, GaAs и т. д.). Такие кристаллы можно рассматривать как набор электрических диполей. Эти диполи могут поглощать энергию электромагнитного (светового) излучения. Наиболее сильным поглощение будет тогда, когда частота излучения равна частоте собственных колебаний диполей. Поглощение света, связанное с возбуждением колебаний кристаллической решетки, называют решеточным. Решеточное поглощение наблюдают в далекой инфракрасной области спектра. [c.312]

Энергия может передаваться излучением от центра к периферии звезды в этом процессе благодаря поглощению и собственному излучению может меняться распределение энергии по спектру частот, но при равновесии излучаемая, поглощаемая и передаваемая теплопроводностью энергия даёт общий баланс, равный нулю. Дальше мы в качестве приближённого условия примем, что и при нестационарных процессах та ое положение сохраняется, иначе говоря, мы будем рассматривать адиабатические движения газа (е = 0). [c.287]

Различают монохроматическое и сложное излучение. Монохроматическим называется излучение, характеризуемое одним значением частоты, в более широком смысле — излучение очень узкой области или длины волн, которое может быть охарактеризовано одним значением частоты или длины волны. Сложным называется излучение, состоящее из совокупности монохроматических излучений разных частот. Состав сложного излучения характеризуется спектром излучения ([[епрерывным, линейчатым). В дальнейшем все величины, относящиеся к монохроматическому излучению, будут отмечаться индексом К. [c.384]

Рентгеновы лучи, полученные при обычных условиях, неоднородны в отношении частоты колебаний э или длины волны X и представляют собой набор лучей с различными длинами волн. Такое рентгеновское излучение по аналогии с видимым белым светом называют белым рентгеновским излучением (спектр торможения). Спектральный состав белого рентгеновского излучения и интенсивность его при различных длинах волн, измеренная при помощи ионизационной камеры, показаны для различных напряжений на фиг. 2,5. [c.154]

Как видно, спектральная удельная сила излучения является исходной величиной, зная которую, негрудно определить и другие характеристики излучения поверхности. Интегрируя величину по всему спектру частот, получаем значение полной удельной силы излучения поверхности [c.30]

Выражение (2-51) носит название формулы Рэлея — Джинса. Как видно, формула Рэлея — Джинса согласуется с законом смещения Вина (2-36). Она также хорошо подтверждается результатами экспериментов при низких частотах. Однако, как следует из (2-51), при увеличении частоты спектральная объемная плотность равновесного излучения безгранично возрастает. Это, в свою очередь, приводит к тому, что полная объемная плотность равновесного излучения Uo, определяемая как чнтеграл (2-51) по всему спектру частот, оказывается бесконечно большой, что противоречит физическому смыслу. Этот факт в свое время получил название ультрафиолетовой катастрофы и свидетельствует о том, что формула Рэлея — Джинса оказывается непригодной для больших частот. [c.74]

При этом естественно, что для определения полной поверхностной плотности результирующего излучения рез отпадает необходимость В интегрировании. по всему спектру частот, как это делается в (4-37) и (4-54). В случае серой среды эти выражения используются ншосредственно для определения рез, однако вместо спектральных величин J, п j- подставляются соответственно полные величины поверхностных плотностей равновесного излучения = [c.136]

Уравнения диффузионного приближения для полного (интегрального) излучения выводятся из (3-18), как и в случае спектрального излучения. Аналогичное векторное интегрирование уравнения оереноса по всем направлениям в пределах сферического телесного угла 4я и одновременное интегрирование всех членов этого уравнения но всему спектру частот от v = 0 до оо приводит к уравнению для вектора полного потока излучения [c.155]

Рассмотрим тензорное приближение для полного (интегрального) излучения. Аналогичным образом проинтегрируем (3-18) по всем направлениям с одновременным интегрированием его по всему спектру частот. Умножим все члены (3-18) поочередно на величину os (s, Xi]d(sisd (t=l, 2, 3) и проинтегрируем в пределах сферического телесного угла л и по частоте от v = 0 до сю. Три скалярных уравнения, получаемые в результате такой операции, запишем в виде векторного выражения [c.171]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...