Излучение тормозное

М изменяет интенсивность и энергию выходящего пучка излучения на /И и который содержит дефектоскопическую информацию о структуре контролируемого изделия. Методы радиоизотопной дефектоскопии радиографический, радиометрический, радиоскопический—различаются способами детектирования получаемой информации. Изделия просвечивают с использованием радиоизотопных источников излучений тормозного, у-излучения, нейтронов и т. п. [c.4]

В радиационном неразрушающем контроле используют три вида ионизирующих излучений тормозное (х), гамма- (у) и нейтронное (л). [c.88]

В ионизованном газе (плазме) свободный электрон, пролетая в электрическом поле иона, может испустить квант, не потеряв при этом всей своей кинетической энергии и оставаясь свободным, либо же поглотить квант, приобретая дополнительную кинетическую энергию. Эти свободно-свободные переходы часто называют тормозными, так как при испускании электрон как бы тормозится в поле иона, теряя часть своей энергии на излучение. Тормозные процессы дают также непрерывный спектр излучения и поглощения. [c.101]

Рентгеновское излучение состоит из тормозного и характеристического. Образование излучения происходит в рентгеновской трубке (рис. 5.1). Катод, изготовленный из вольфрамовой проволоки, при пропускании тока нагревается до высоких температур и начинает испускать электроны, направляющиеся на анод в форме пластины из вольфрама или молибдена, из которой исходит так называемое тормозное излучение. Это излучение является [c.114]

Для сварочных дуг, имеюш,их Те л Г. Ю" К, излучение рекомбинации преобладает над тормозным излучением электронов и имеется преимущественно сплошной спектр с максимумом в области видимого и ультрафиолетового диапазонов (0,3... 1,0 мкм). Спектр сварочной дуги в парах металлов приближается к спектру солнечного излучения с небольшим сдвигом от последнего в сторону длинных волн (рис. 2.15). [c.47]

Тормозное рентгеновское излучение, возникающее при электронной бомбардировке материалов. [c.113]

Кроме тормозного излучения, имеющего непрерывный спектр, возникает другое излучение, именуемое характеристическим или фотонным, которое возникает в результате изменения энергетического состояния атомов и имеет дискретный (прерывистый) характер. При выбивании электрона с внутренней оболочки атома под действием тормозного излучения последний приходит в возбужденное состояние. Освобожденное в оболочке место тотчас заполняется другим электроном с более удаленных оболочек. После этого атом приходит в нормальное состояние и испускает квант характери- [c.188]

Тормозное излучение. Ускоренное движение заряженных частиц приводит к излучению электромагнитной волны (см. 3 гл. И). В этой связи представляет интерес рассмотреть случай движения заряженных частиц в электростатическом поле. Очевидно, что при [c.156]

Обсудим тормозное излучение с позиций классической теории. Положим, что заряженная частица массой т, зарядом q пролетает мимо ядра элемента с порядковым номером Z (т. е. с зарядом Ze). Со стороны электростатического поля, создаваемого ядром, на заряженную частицу действует сила F = qE, которая сообщает ей ускорение, равное [c.157]

Тормозное у-излучение. В ряде случаев в процессе активации образуются радиоактивные изотопы, испускающие электроны 32 [c.32]

Поглощение заряженных частиц может сопровождаться испусканием у-квантов, например тормозное излучение при поглощении (3-частиц. Энергия у-квантов рассеивается главным образом вне тонкого экрана, поглощающего заряженные частицы. Это должно быть учтено как в расчете мощности излучения, поглощаемого в экране, так и в расчете энерговыделения в защите, примыкающей к экрану. Для окружающей среды экран становится плоским источником у-квантов. Такой источник всегда можно представить суммой дисковых плоских источников. Подобная интерпретация является распространенным вариантом. В связи с этим рассмотрим схему расчета тепловыделения в некоторой среде от плоского дискового источника. Обозначим элемент поверхности диска ds. Из спектра у-квантов выделим кванты с энергией, близкой к До. Предположим, что скорость [c.109]

На ускорителях электронов предусматривается радиационная защита непосредственно от ускоренных электронов, тормозного излучения и, если энергия квантов тормозного излучения выше некоторых пороговых значений, — от фотонейтронов. [c.230]

Расчет защиты от ускоренных электронов не представляет особых трудностей. Толщина защитного экрана должна быть равна максимальному пробегу электронов в выбранном материале. Максимальный пробег электронов рассчитывается по формулам, приведенным в гл. III. Однако следует иметь в виду, что всякий экран, предназначенный для защиты от электронов, является источником тормозного и, возможно, нейтронного излучений. [c.231]

Во многих случаях ускорители электронов используются как источники тормозного излучения. Ускоренные электроны направляются на мишень, и при взаимодействии их с атомами материала мишени. появляется тормозное излучение. Последнее возникает также при взаимодействии электронов с конструкционными материалами, аппаратурой и защитой. Тормозное излучение радиационно опасно и требует защиты. [c.231]

Если энергия ускоренных электронов высока (больше 10 Мэе), в спектре тормозного излучения появляются кванты с энергией, большей энергии связи нейтронов в ядрах. В этом случае в результате фотоядерного взаимодействия будут образовываться нейтроны. [c.231]

Рассмотрим характеристики электронного ускорителя как источника тормозного и нейтронного излучения. [c.231]

Для энергии ускоренных электронов до 5 Мэе выход тормозного излучения можно рассчитывать по формула.м, приведенным в гл. 111. Они справедливы для мишеней толщиной, равной длине пробега первичного электрона. Выход тормозного излучения пропорционален квадрату энергии электрона и атомному номеру материала мишени. На рис. 15.1 показан выход тормозного излучения в зависимости от атомного номера материала мишени для различных энергий электронов, а на рис. 15.2 — интенсивность и угловое распределение тормозного излучения, образующегося при торможении моноэнергетических электронов в мишени из алюминия и золота [3]. [c.231]

В рассматриваемом диапазоне энергий можно принять, что форма спектра тормозного излучения не зависит от атомного номера поглотителя и энергии электрона. [c.231]

Выход тормозного излучения зависит от толщины мишени. С увеличением толщины мишени выход тормозного излучения возрастает, так как увеличивается встречающееся на пути электрона число атомов, в полях которых и происходит торможение [c.231]

Рис. 15.1. Зависимость интегральной интенсивности тормозного излучения от атомного номера материала мишени Z.

Выход тормозного излучения от электронов высоких энергий из толстых мишеней рассчитывали многие авторы. [c.233]

Принцип решения задачи — интегрирование радиационных потерь энергий в отдельном акте взаимодействия (описываемых формулами, приведенными в гл. III) по всему истинному пути электрона в веществе с учетом потерь энергий и кулоновского рассеяния электрона. Это представляет весьма трудную задачу. На рис. 15.3 приведены рассчитанные данные о выходе тормозного излучения для энергии электронов до 30 Мэе и мишеней из золота и алюминия [4]. В этом [c.233]

Рис. 15.3. Выход тормозного излучения на 1 ма (6,25-10 элект-рон/сек) тока ускоренных электронов на расстоянии 1 м от мишени из Аи (/) и А1 (2) в элемент телесного угла под углом 0 = 0° с направлением движения первичных электронов.

Активность радионуклидов, бета-излучаю-(цих нуклидов в газах и радиоактивных аэрозолях экспозиционная доза рентгеновского и гамма-излучений, импульсного рентгеновского излучения not лощённая доза бета-излучения и рентгеновского излучения мощность экспозиционной дозы рентгеновского и гамма-нзлучений, импульсного рентгеновское о излучения мощность поглощённой дозы бета-излучения, фотонного и нейтронного излучений мощность эквивалентной дозы нейтронного излучения поток энергии рентгеновского излучения, импульсного рентгеновского излучения, тормозного излучения фотонов, электронов плотность потока энергии импульсного рентгеновского излучения флюенс нейтронов поток нейтронов и электронов плотность потока нейтронов [c.643]

Метод неразрушающего контроля, позволяющий обнаруживать микроскопические дефекты (поры, раковины, неметаллические включения и т. д.) с помощью рентгеновского излучения. Тормозное излучение <0,1 нм генерируется рентгеновскими трубками (ускоряющее напряжение 50 и 400 кВ). Можно просвечивать стальные изделия толщиной <130 мм. Для контроля изделий больших толщин 500 мм) применяют у-изл ченне (см.. 11.11) или используют бетатрон. [c.196]

Для увеличения энергии электрона необходимы столкновения свободного электрона с атомами газа. Двигаясь в ноле силового центра (ядро атома) в отсутствие внешнего ноли, свободный электрон теряет кинетическую энергию на излучение [тормозное излучение, тормозной эффект). В присутствии сильного внешнего поля тормозной эффект носит вынужденный характер, это так пазыпаемый вынужденный тормозной эффект [9]. В нрисутств]Ш внешнего поля электрон может также и увеличивать свою кинетическую энергию за счет внешнего ноля [антитормоаной или обратный тормозной эффект). В обоих случаях законы сохранения энергии и имнульса могут быть выполнены за счет взаимодействия злектрона с третьим телом — атомом. Отметим, что речь идет об упругих столкновениях, т. е. о столкновениях, в которых внутренняя структура атома пе изменяется. Роль неупругих столкновений, в результате которых атом переходит из основного состояния в возбужденное, поглощая энергию сталкивающегося с ним электрона, обсуждается ниже. [c.196]

Кроме тормозного излучения, имеюи1его непрерывный спектр, возникает другое излучение, именуемое х а р а к т е р и с т и ч е с к им или фотонным, которое возникает в результате измене11ия энергетического состояния атомов и имеет дискретный (прерывистый) [c.115]

Бетатрон — наиболее распространенный ускоритель. Ускорение электронов в нем происходит нри их движении но круговой орбите нри возрастающем в течение времерж магнитном поле. Он состоит из тороидальной вакуумной ускорительной камеры, расположенной между полюсами электромагнита, и электронной нушки, генерирующей электроны, а также ианравля10щей их в тороидальную камеру, где они ускоряются в вихревом электрическом поле, создаваемом магнитным нолем. В конце никла ускорения электроны смещаются с орбиты, вылетают на мишень, где возникает тормозное излучение. [c.125]

Как следует из этого выражения, количество излучаемой энергии прямо пропорционально времени торможения di, квадрату количества заряда ядра и обратно пропорционально квадрату массы частицы. Следовательно, сильное тормозное излучение происходит в случае резкого торможения легчайших заряженных частиц — электронов — в поле ядра тяжелых элементов. Тогда так как q = е, то имеет место [c.157]

И антикатодом сообщает большую скорость термоэлектронам. Быстрые электроны, попадая на антикатод, испытывают на нем резкое торможение, в результате чего и возникает тормозное излучение — электромагн1шюе излучение короткой длины волны. Полученные таким образом рентгеновские лучи обладают, подобно белому свету, сплошным спектром и поэтому называются белым рентгеновским излучением. Белое излучение по известным причинам называется также тормозным. [c.158]

Возникиовение сплошного спектра, как мы видели выше, хорошо объясняется классической теорией излучеиия (тормозное излучение). Однако из классической теории не вытекает существование коротковолновой границы спектра. Эмпирически на( 1депо, что произведение граничной длины ьолиы А,,.,,, на величину разности потенциалов остается постоянным, т. е. [c.159]

К источникам вторичных у-кваитов в материалах активной зоны и защиты относятся 1) захватное у-излучение, образующееся в результате реакции (п, у) 2) у-излучение, возникающее при неупругом рассеянии быстрых нейтронов 3) у-излучение, сопровождающее нейтронные реакции с образованием заряженных частиц 4) активационное у-излучение 5) тормозное у-из-лучение 6) у-кванты, возникающие при аннигиляции позитронов. [c.27]

Мощность источников у-квантов в активной зоне (и защите) при работе реактора в пренебрежении тормозным и аннигиляционным излучением подчиняется следующему соотношению [c.45]

Перечисленные выше основные параметры — наиболее важные в проектировании биологической защиты от у-излучения продуктов деления. Однако этим не исчерпывается проблема радиационной безопасности. Требуют специального рассмотрения такие вопросы, как тепловыделение и теплосъем в источнике и защите радиационная стойкость конструкций и защитных материалов накопление и удаление продуктов радиолиза, требования к вентиляции, в частности к очистке вентиляционного воздуха от радиоактивных газов и аэрозолей. При переработке высокообогащенных твэлов необходимо обеспечивать ядерную безопасность. На стадии переработки делящихся материалов, особенно в период проведения ремонтных работ, большое значение приобретает проблема защиты от источников внутреннего облучения, которая успешно решается применением средств индивидуальной защиты (спецодежды и спецобуви, респираторов, пневмокостюмов, противогазов, щитков для защиты глаз и лица от р-частиц и тормозного излучения). Этому вопросу посвящена работа [11]. Особого внимания заслуживает также проблема безопасности хранения и локализации жидких высокоактивных отходов, а также защита внешней среды. [c.195]

Рис. 15.2. Интенсивность и угловое распределение тормозного излучения, образующегося при торможении моно-энергетических электронов в мишени из 1зА1 и тэАи. Толщина мишеней немного больше максимального пробега электронов.

Для расчета защиты ускорите- рад/(тн-ма-лей всегда следует принимать, что толщина мищени оптимальна, т. е. мишень дает максимальный выход тормозного излучения. [c.233]

Теория сварочных процессов (1988) -- [ c.47 ]

Оптика (1977) -- [ c.156 , c.157 ]

Контроль качества сварных соедиенеий и конструкций (1985) -- [ c.94 ]

Оптика (1986) -- [ c.467 ]

Материаловедение Технология конструкционных материалов Изд2 (2006) -- [ c.515 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...