Режим стационарный

Очень часто в реальных задачах большой практический интерес представляет переходный режим колебаний от момента приложения нагрузки до выхода системы на установившийся режим (стационарный режим, если он возможен) или до определенного момента времени. Например, если на стержень действует внезапно приложенная случайная по направлению и модулю сила и требуется выяснить, как будет двигаться стержень после ее приложения, то считать движение (колебания) стержня стационарными нельзя даже в том случае, если сила является стационарной случайной функцией. В общем случае случайные силы, действующие на стержень, могут быть любыми, в том числе и нестационарными, случайными функциями, у которых вероятностные характеристики зависят от времени. В этом случае вероятностные характеристики решений уравнений колебаний стержня (в том числе и уравнений с постоянными коэффициентами) также зависят от времени, т. е. являются нестационарными. Это существенно осложняет решение, так как воспользоваться спектральной теорией нельзя. [c.158]

Если температура поверхности значительно превышает адиабатную температуру горения (2> 1,7), то реализуется режим высокотемпературного зажигания реагента, при котором картина выхода на режим стационарного горения существенно отличается от описанной выше. В качестве характерной температуры здесь удобно принимать температуру горения Гг, в результате чего безразмерный параметр у = 1/0Н. На рис. 6.10.3 дана пространственно-временная характеристика процесса при 0 = 5 у = 0,2 0 , — 5 (5 = 0,1 о = 0,5 к = 0,6. Из анализа этого рисунка следует, что в противоположность низкотемпературному режиму при высокотемпературном режиме время образования нестационарного фронта пламени (время задержки зажигания) весьма мало и полное время переходного процесса практически совпадает с временем нестационарного горения. Максимум температуры в силу того, что Гц, > Т , не появляется и наибольшей температурой во все время процесса остается температура нагретой поверхности, в результа- [c.325]

Режим стационарный, и температура изменяется только по высоте ребра. Найдем для этих условий дифференциальное уравнение, которым описывается процесс теплопроводности в ребре. Составим уравнение баланса энергии для кольцевого элемента ребра толщиной dr [c.55]

Нетрудно убедиться в том, что, изменяя величину L (Q), можно добиться того, что устойчивый режим стационарных колебаний превратится в неустойчивый и наоборот. Проиллюстрируем этот вывод на примере колебательной системы с упругой характеристикой вида Ф х) = сх ух - . Как известно, движение этой системы подробно изучено в предположении, что частота возмущающей силы Q задана и может изменяться произвольно, независимо от колебаний системы [1],[7], [9]. При изучении взаимодействия этой системы с источником энергии получаются более широкие представления о режимах колебаний и их устойчивости, о свойствах системы. [c.82]

Режим стационарного вращения вокруг неподвижной оси, имеющей проекции j,. 72 Тз на главные оси инерции тела-носите-ля, определяется из уравнений [c.28]

Из соотношения (5.83) следует, что стационарное движение нити в поле сил тяжести возможно только при наличии вязкой среды (а =h 0), но не для всякой нити возможен стационарный режим. Стационарный режим возможен, если предельная скорость, получающаяся из (5.82), есть действительная величина, что имеет место при [c.120]

Расчет температурного поля в стенке, а также определение тепловых потоков, расходов тепла и других параметров существенно зависят от теплового режима работы этой стенки. Нестационарный тепловой режим асимптотически приближается к стационарному и переходит в последний при бесконечно большом времени протекания процесса. Однако для практических целей всегда можно найти время, при котором нестационарный процесс переходит в стационарный с определенной, наперед заданной погрешностью. Это позволяет установить границу перехода нестационарного режима в стационарный. В связи с отмеченным найдем критерий, устанавливающий границу перехода нестационарного теплового режима в режим стационарный. [c.149]

Из последнего равенства видно, что обобщенный параметр К характеризует время перехода нестационарного теплового режима в режим стационарный. Поэтому в дальнейшем величину К будем называть критерием длительности нестационарного теплового режима или критерием нестационарности теплового режима. Полагая, что [c.150]

Таким образом, критерий нестационарности устанавливает с определенной, наперед заданной точностью границу перехода нестационарного теплового процесса в режим стационарный. При этом время выхода нестационарного теплового процесса на стационарный режим определяется не только теплофизическими характеристиками материала стенки, но и условиями теплообмена ее со средой. [c.151]

Тепловые напряжения. Поверхность О сферы предполагается ненагруженной, а температурный режим—-стационарным. Вектор перемещения, как в п. 3. 4, представляется в виде [c.259]

Нестационарная задача. Перейдем к исходной осесимметричной задачи бурения (см. рис. l l). Рассмотрим режим стационарного бурения, когда температура тела и форма полости зависят лишь от переменных I = Zi — vj я р, где р, Zi — цилиндрические координаты (р = О — ось симметрии задачи), у — скорость бурения. В данном случае температура и скорость потока газа, а следовательно, и коэффициент теплообмена в каждой точке поверхности каверны различны, так что нормальная скорость бурения в каждой точке v будет связана с неизвестной формой полости S = (р) зависимостью [c.484]

Все зарядные устройства с токоограничивающими элементами потенциально чувствительны к режиму длительного короткого замыкания, которое возникает при переходе импульсного газоразрядного прибора в режим стационарного горения. [c.48]

В эксперименте наиболее часто исследуется режим стационарного нелинейного отклика. Поэтому более подробно остановимся именно на этом случае. [c.67]

Рассмотрим стационарные случайные колебания систем с одной степенью свободы. Если движение системы описывается линейными уравнениями с постоянными коэффициентами, однородная часть которых имеет асимптотически устойчивые решения, то возможен режим стационарных колебаний (при стационарной правой части). [c.183]

Технически реализация закона управления (3.2.4) сводится к следующему. Пока гиростат совершает заданное движение (3.2.2), маховик находится в состоянии покоя (управляющий двигатель выключен). При появлении малых возмущений специальные устройства формируют и прикладывают к маховику управляющие воздействие (3.2.4). В результате основное тело гиростата с течением времени возвращается в исходный режим стационарного вращения, а сам маховик - в состояние покоя. [c.180]

Для реализации резкого сброса температуры рабочего газа используется сверхзвуковое сопло Лаваля. При непрерывной подаче рабочего газа реализуется режим стационарной генерации теплового лазера. Принцип работы такого устройства схематически показан на рис. 11.11. [c.105]

С увеличением амплитуды колебаний вследствие нелинейной зависимости анодного тока от напряжения на сетке лампы поступающая в контур энергия уменьшается и при некоторой амплитуде колебаний сравнивается с потерями. В результате устанавливается режим стационарных периодических колебаний, в котором все потери энергии компенсирует анодная батарея. [c.297]

Рассмотренный нами применительно к генератору Ван-дер-Поля режим возникновения автоколебаний, не требующий начального толчка, называется режимом мягкого возбуждения. Для генераторов с одной степенью свободы такому режиму соответствует фазовый портрет, представленный на рис. 14.2 а. Встречаются также системы с жестким возбуждением автоколебаний. Это такие системы, в которых колебания самопроизвольно нарастают с некоторой начальной амплитуды. Для перехода систем с жестким возбуждением в режим стационарной генерации необходимо начальное возбуждение с амплитудой, большей некоторого критического значения. Фазовый портрет такого генератора приведен на рис. 14.2 б. Видно, что для выхода траектории на устойчивый предельный цикл начальная точка на фазовой плоскости должна лежать вне области притяжения устойчивого состояния равновесия. Отсюда ясен и физический смысл неустойчивых предельных циклов они служат границей между областями начальных условий, из которых система стремится к различным устойчивым режимам движения (на фазовой плоскости таким движениям соответствуют притягивающие [c.298]

Реакции единичные 79 Реакция импульсная 111 Режим стационарный 211 Резонанс 109, 131 [c.251]

Как и в газовой детонации (Г. Г. Черный, 1967), выход на режим стационарной детонации в аэровзвеси происходит асимптотически. Примем за расстояние перехода горения в стационарную детонацию расстояние х = L, при котором отличие расчетной скорости волны от скорости стационарной детонации (5.3.9) составляет 5%. Тогда согласно расчетам для аэровзнесей пороха [c.431]

Первый — режим плавного перехода горения в детонацию — реа.иизуется, когда скелет в волие сжатия сильно разогревается, что приводит к ускорению волны горения (см. сплошную линию 2 ниже точки С па рис. 5.4.3), которая догоняет и поглощает (в точке С) волну сжатия скелета (штриховая линия 2). Образовавшаяся нестационарная детонационная волна выходит на режим стационарного распространения. Этот режим имеет место в случае пи и ой температуры воспламенения Ts- [c.438]

Из априорных физических соображений и данных 6.7 весь переходный процесс можно разделить на две стадии процесс образования нестационарного фронта горения, длительность которого ty, и процесс распространения нестационарного фронта горения, длительность которого Последняя стадия заканчивается выходом на режим нормальнэго распространения фронта пламени, так что полное время выхода на режим /о = 1 + 2- Под фронтом пламени, 1сак и в 6.7, будет пониматься поверхность, на которой т] 1. Следует отметить, что /2 как характеристика процесса довольно условна ввиду того, что выход на режим стационарного горения носит асимптотический характер. [c.320]

Рассмотрим теперь семейство (2+). При е<0 особая точка О устойчива, однако ее бассейн (область ее притяжения) при e-v О становится малым (радиуса У—е). При е=0 особая точка О неустойчива, как и при е>0 все фазовые кривые, кроме положения равновесия, покидают некоторую окрестность особой точки при всех достаточно малых е О. Эта ситуация называется жестким возбуждением или жесткой гютерей устойчивости-. при прохождении е через нуль система скачком переходит на другой режим (стационарный, периодический или более сложный), далекий от изучаемого положения равновесия (рис. 4а). [c.22]

При равномерном начальном распределении кислорода в электролите можно положить с (х) — Со (х) = onst, и тогда поляризация уменьшается по глубине трещины как In [1 — а ехр (- л ) ], т. е. затухает медленнее, чем плотность тока j (х). С течением времени равномерное распределение деполяризатора (кислорода) нарушается из-за неодинакового потребления различными участками трещины и устанавливается режим стационарной диффузии кислорода в трещину из окружающего электролита, определяемой потоком деполяризатора [c.209]

Следовательно, показатель степе-T(x,- hV(xh Mпри экспоненте служит параметром, определяющим переход несгационарного теплового режима на режим стационарный. Обозначим его через [c.150]

Режим стационарного движения для стойки с пневматиком будет осуществляться при значениях обобщенных координат 9, = 2 = 1 з = 4 = О При исследовании малых отклонений от этого стационарного движения величины qi, q , q , q считаем малыми Составляя выражения для кинетической и потенциальной энергий, а также вычисляя обобщенные силы, соответствующие нормальной реакции, которую принимаем постоянной, получаем линеарнзованные уравнения движения системы при малых отклонениях от стационарного состояния в виде [c.176]

При нагревании или охлаждении тел наблюдаются три этапа. В самом начале нагревания или охлаждения, когда сильно сказывается начальное состояние тела, процесс носит характер неупорядоченного (режима. После некоторого, вполне определенного промежутеа времени, на изменение температурного поля перестает влиять начальное состояние тела и наступает регулярный (упорядоченный) тепловой режим нагрева тела. В течение всего времени регулярного режима поле температур тела остается подобным самому себе, так как во всех точка тела устанавливается изменение температуры с постоянной скоростью. Наконец, по истечении длительного срока наступает третий режим— стационарный, при котором поле те1мпера-тур тела не изменяется во времени. [c.184]

Взрывная неустойчивость чрезвычайно чувствительна к расстройкам фазового синхронизма волн. Так, в работе [28] показано, что при не слишком больших начальных интенсивностях волн даже малая постоянная расстройка стабилизирует взрывную неустойчивость и устанавливает периодический режим. Стационарная картина нелинейного взаимодействия волн в неравновесных неоднородных средах изучалась Т. А. Давыдовой и В. П. Ораевским [29]. Они показали, что неоднородность среды, приводящая к расстройкам фазового синхронизма, может стабилизировать развитие пространственного взрыва . [c.140]

В этом эксперименте на границе полубесконечной линии (линии из 50 ячеек, согласованной на конце) возбуждались монохроматическая ленгмюровская (с частотой ш) и ионно-звуковая (с частотой О) волны. В процессе распространения ленгмюровская волна становилась модулированной — возникало несколько десятков сателлитов, затем в зависимости от соотношений ш/шр и И/шр устанавливался либо режим стационарного распространения ленгмюровских солитонов (рис. 20.6а), либо режим, соответствующий возвращаемости — происходил периодический обмен энергией между сателлитами и несущей (рис. 20.66). В этой системе наблюдались и более сложные режимы непериодического обмена энергией, к обсуждению которых мы вернемся в гл. 23. [c.424]

Рассмотрим режим стационарной турбулентности. В этом случае, как мы отмечали в продыдуп ем параграфе, необходимо каким-либо способом передавать турбулентному движению энергию от внешних источников, причем для того, чтобы скомпенсировать диссипацию энергии, происходящую в вязком интервале волновых чисел, мощность источников энергии должна равняться е на каждую единицу массы жидкости. Эти источники передают энергию турбулентному движению в том же энергетическом интервале, где сосредоточена основная часть энергии турбулентности. [c.75]

Пора заметить, что режим стационарного вращения при всех п заведомо неустойчив по Ляпунову. Действительно, если в начальный момент i = О возмутить правильный вихревой п-угольник так, чтобы он остался правильным, но другого размера, то дальнейшее движение по-прежнему будет равномерным вращением, но с другой угловой скоростью. В результате, как бы ни было мало такое возмущение сначала, со временем оно станет порядка диаметра многоугольника. Этой очевидной неустойчивости соответствует линейно растущее решение линеаризованной системы и жорданова клетка 2x2 матрицы линеаризации, отвечающей ее нулевому двукратному соб- [c.242]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...