Движение сверхзвуковое

Ударная волна в местной сверхзвуковой зоне должна каким-то образом пересекаться со звуковой линией (мы будем говорить о плоском случае). Вопрос о характере такого пересечения нельзя считать выясненным. Если ударная волна заканчивается в точке пересечения, то в самой этой точке ее интенсивность обращается в ноль, а во всей плоскости вблизи точки пересечения движение околозвуковое. Картина течения в таком случае должна описываться соответствуюи им решением уравнения Эйлера — Трикоми. Помимо общих условий однозначности решения в физической плоскости и граничных условий на ударной волне, должны выполняться еще и следующие условия 1) если по обе стороны от ударной волны движение сверхзвуковое (так будет, если в точке пересечения кончается только ударная волна, упираясь в звуковую линию), то ударная волна должна быть приходящей по отношению к точке пересечения, 2) приходящие к точке пересечения характеристические линии в сверхзвуковой области не должны нести на себе никаких особенностей течения (особенности могли бы возникнуть лишь в результате самого пересечения и, таким образом, должны были бы уноситься от точки пересечения). Существование решения уравнения Эйлера— [c.641]

Давление на большей части камеры смешения определяется паровой фазой, так как объемное содержание пара в ней, за исключением небольшой области вблизи горла диффузора, велико и лежит в пределах 0,99. .. 0,85. Движение сверхзвукового потока в камере смешения происходит под влиянием геометрического, теплового и расходного воздействий, причем геометрическое и расходно-тепловое воздействия разного знака. [c.126]

Рассмотрим движение сверхзвукового потока в канале, форма которого изображена на рис. 5.7. Поворот потока при обтекании угловой точки Л, элементарная волна разрежения AB и характеристика 12 в плоскости годографа строятся точно так же, как в предыдущем примере. После прохождения элементарной волны разрежения скорость потока в области 2 определяется вектором 02. Этот вектор не параллелен нижней стенке, и поэтому возникает отраженная элементарная волна ВС, которой соответствует в плоскости годографа характеристика второго семейства 23. Элементарная волна ВС также является волной разрежения, так как скорость 03 больше скорости 02. Направление отраженной волны определяется нормально к дуге 23. В результате расчета поток разбит на три области, скорости в которых определяются точками с той же нумерацией. Если в точке А верхняя стенка будет повернута на малый угол в противоположную сторону, то вместо волн разрежения возникнут элементарные волны сжатия. Следовательно, волны отражаются от твердой стенки, не меняя знака, волны разрежения отражаются волнами разрежения, а волны сжатия — волнами сжатия. [c.107]

Обычно при движении тел со сверхзвуковыми скоростями или при движении сверхзвукового потока в каналах и соплах возникают сложные системы скачков уплотнения, содержащие участки прямых и косых скачков уплотнения. [c.97]

Уравнение состояния воздуха при высоких температурах играет на практике большую роль при изучении действия взрыва и движения сверхзвуковых аппаратов в атмосфере. Получение этого уравнения состояния для температур в несколько тысяч градусов требует учета частиц N2, N, [c.243]

Опыт показывает, что при движении сверхзвукового потока по плавно сужающемуся каналу не происходит плавного уменьшения скорости. Дело в том, что при уменьшении скорости обязательно возрастает давление, как это следует из уравнения Бернулли (9.5). Но, как говорилось ранее, газ, движущийся в сверхзвуковом потоке, не чувствует возмущений, возникающих впереди него, так как эти возмущения распространяются навстречу потоку только со скоростью звука. Поэтому, подходя к области повышенного давления, поток не успевает перестроиться и скорость в нем не уменьшается так, как это следовало бы из уравнений (9. 18) и (9.28). Поэтому [c.196]

Зенитные ракеты, вторые ступени которых приводятся в движение сверхзвуковыми прямоточными ВРД, выпускает несколько английских фирм. [c.347]

Изложенное характеризует лишь качественную сторону течения газа, отражающую тенденцию изменения скорости потока. Более детальное исследование показывает, что монотонное изменение скорости потока при любом виде воздействия присуще только дозвуковому потоку. Сверхзвуковой поток при соответствующих воздействиях может лишь монотонно увеличивать свою скорость. Всякое замедление движения сверхзвукового потока сопровождается внезапным падением его скорости и скачкообразным ростом параметров состояния. Иными словами, сверхзвуковой поток имеет при родную склонность к скачкообразному уплотнению. При этом область непрерывного изменения параметров состояния потока настолько мала, что практически величины скорости давления и температуры вещества вдоль потока имеют разрыв, т. е. меняются внезапно, скачком, в одном и том же сечении. [c.21]

С ЭТОЙ целью рассмотрим движение сверхзвукового потока вдоль плоской стенки АВ, вытекающего в среду с повышенным давлением (рис. 4-1). Слева от точки В скорость будет 1, давление и температура Т . Правее точки В (за линией ВС) поддерживается давление р , более высокое, чем р . Если разность давлений Р2—Р1 мала, то в точке В возникает слабая волна сжатия ВКг- [c.129]

Движение газа со скоростями vчисло Маха M = v/a<. Движение газа при М = 1 называют звуковым. При сверхзвуковом движении газа М > 1. [c.588]

Таким образом можно определить характер движения частиц. (Об измерении скоростей частиц в сверхзвуковом газовом потоке см. разд. 7.4.) [c.90]

Описанные свойства сверхзвукового течения придают ему характер, совершенно отличный от характера дозвукового движения. Если дозвуковой поток газа встречает на своем пути какое-либо препятствие, например, обтекает какое-либо тело, то наличие этого препятствия изменяет движение во всем пространстве как вверх, так и вниз по тече)шю влияние обтекаемого тела исчезает лишь асимптотически при удалении от тела. Сверхзвуковой же поток натекает на препятствие слепо влияние обтекаемого тела простирается лишь на область вниз по течению ), а во всей остальной области пространства вверх по течению газ движется так, как если бы никакого тела вообще не было. [c.443]

Движение позади ударной волны может быть как до-, так и сверхзвуковым (меньше скорости звука Сг должна быть лишь нормальная компонента скорости) движение же перед ударной [c.484]

Таким образом, при дозвуковом течении давление падает вниз по течению (как и для несжимаемой жидкости). При сверхзвуковом же движении давление возрастает вдоль трубы. [c.508]

Мы будем иметь в виду именно такое расположение. Оно отвечает, в частности, применению излагаемых результатов к ударным волнам, возникающим при сверхзвуковом движении конечного тела ( 122). [c.540]

Это — просто линии тока в плоскости х, t (ср. конец 82) ). Подчеркнем, что для существования характеристик здесь отнюдь не требуется, чтобы движение газа было сверхзвуковым. Выражаемая характеристиками направленность распространения возмущений соответствует здесь просто причинной связи движения в последующие моменты времени с предыдущим движением. [c.543]

Прежде всего необходимо сДелать следующее замечание. Если по обе сторо ы ударно во П Ы движение газа является сверхзвуковым, то (как было указа.ю i начале 92) можно говорить о направлении удар о волны и соответственно этому различать ударные волны, исходящие от линии пересечения, и волны, преходящие к ней. В первом случае касательная составляющая о орости направлена от линии пересечения, и можно сказать, что возмущения, вызывающие образование разрыва, исходят от этой линии. Во втором же случае воз лущения исходят из какого-то места, постороннего по отношению i линии пересечен ия. [c.579]

При дозвуковом движении отрыв может произойти лишь при возрастании давления в основном потоке вниз по течению вдоль обтекаемой поверхности. При сверхзвуковом же движении появляется своеобразная возможность возникновения отрыва и в области, где давление падает вниз по течению. Такое явление может осуществляться путем комбинирования ударной волны слабой интенсивности с отрывом, причем необходимое для возникновения отрыва повышение давления происходит в самой ударной волне в области же перед ударной волной давление может при этом как возрастать, так и падать вниз по течению. [c.586]

Обратимся теперь к картине движения, возникающей, когда на край угла натекает свободный сверхзвуковой поток (рис. 112). Поворот течения в направление, параллельное сторонам угла, происходит в отходящих от края угла ударных волнах. Как уже было объяснено в предыдущем параграфе, это есть как раз тот исключительный случай, когда от поверхности твердого тела может отходить ударная волна произвольной интенсивности. [c.591]

Изложенные свойства рассматриваемого движения в математическом отношении полностью аналогичны свойствам одномерных простых волн, у которых одно из семейств характеристик представляет собой семейство прямых линий в плоскости х, t (см. 101, 103, 104). Поэтому рассматриваемый класс течений играет в теории стационарного плоского (сверхзвукового) движения такую же роль, какую играют простые волны в теории нестационарного одномерного движения. Ввиду этой аналогии эти течения тоже называют простыми волнами. В частности, волну разрежения, соответствующую случаю = О, называют центрированной простой волной. [c.603]

Легко видеть, что предельная линия может появиться лишь в областях сверхзвукового движения. Непосредственное вычисление с использованием соотношений (116,6) и уравнения (116,8) дает [c.610]

Некоторые общие свойства характеристик плоского стационарного (сверхзвукового) движения были рассмотрены уже в 82. Выведем теперь уравнения, определяющие эти линии по заданному решению уравнений движения. [c.611]

Простые соображения показывают, что при обтекании произвольного тела сверхзвуковым потоком перед телом возникает ударная волна. Действительно, в сверхзвуковом потоке возмущения, обусловленные наличием обтекаемого тела, распространяются только вниз по течению. Поэтому натекающий на тело однородный сверхзвуковой поток должен был бы доходить до самого переднего конца тела невозмущенным. Но тогда на поверхности этого конца нормальная компонента скорости газа была бы отличной от нуля в противоречии с необходимым граничным условием. Выходом из этого положения может являться только возникновение ударной волны, в результате чего движение газа между нею и передним концом тела становится дозвуковым. [c.638]

Помимо самого факта необходимости возникновения ударных волн, можно еще утверждать, что при сверхзвуковом обтекании конечного тела на больших расстояниях от него во всяком случае должны иметься две следующие друг за другом ударные волны (Л. Ландау, 1945). Действительно, на больших расстояниях от тела вызываемые им возмущения слабы и поэтому их можно рассматривать как цилиндрическую звуковую волну, расходящуюся от оси X, проходящей через тело параллельно направлению обтекания рассматривая, как это мы везде делаем, движение в той системе координат, в которой тело покоится, мы будем иметь волну, в которой роль времени играет x/vu а роль [c.640]

Рассмотрим движение сверхзвукового потока в канале, изображенном на рис. 5.21. Если угол отклонения стенки б < б ,ах при заданном (что устанавливается с помощью диаграммы ударных поляр), то в месте перелома стенки образуется косой скачок уплотнения. Угол наклона скачка и скорость Х.2 находятся по соответствующей ударной поляре. В точке В возникнет отраженный скачок ВС, в котором поток повернет на угол б в обратиукг сторону так, что скорость будет параллельна нижней стенке. На рис. 5.21 изображен вариант, для которого угол поворота [c.119]

На рис. 13-7 показано влияние интенсивности охла-ждения стенки на изменение толщины потери импульса по направлению движения сверхзвукового потока при отрицательном градиенте давления. Число Маха изменялось в направлении движения по линейному закону в пределах от 2 до 6. [c.491]

При движении газа со сверхзвуковой скоростью по расширяюи емуся каналу скорость газа будет увеличиваться, а давление, температура и скорость звука в нем — уменьшаться, как это показано на рис. 9.2,6, справа. На рис. 9.2, б, слева показано, как должны были бы изменяться в соответствии с уравнением (9.28) параметры сверхзвукового потока в сужающемся канале. Однако вследствие ряда причин и, в первую очередь, под влиянием трения замедленное движение сверхзвукового потока в сужающемся канале является неустойчивым. Плавное торможение сверхзвукового потока в сужающемся канале практически неосуществимо оно сопровождается появлением так называемых скачков уплотнения (см. 10. 2). [c.170]

Вследствие того что СПВРД обладают значительно более высокой удельной тягой, чем ракетные двигатели, продолжительность моторного полета второй ступени, приводимой в движение сверхзвуковым прямоточным ВРД, — в несколько раз больше, чем ракеты такого же веса, приводимой в движение жидкостным ракетным двигателем. [c.347]

Найдя решение этого уравнения при надлежащих граничных И.ЧИ начальных условиях, определяемых источником звука, естественно задаться рядом вопросов о связи полученного решения с исходными нелинейными уравнениями. Являются ли линейные результаты адекватными, хотя бы для малых возмущений, и не теряются ли при таком приближении какие-либо существенные качественные черты Если возмущения не являются малыми (как при взрыве или при движении сверхзвукового самолета и ракеты), то какие резу.чьтаты можно получить непосредственно из исходных нелинейных уравнений Какие изменения происходят при учете вязкости и теплопроводности Ответы на эти вопросы в газовой динамике приводят к основным идеям нелинейных гиперболических волн. Наиболее интересным явлением, которое описывается чин1ь нелинейной теорией, оказываются ударные волны, представляющие собой резкие скачки давления, плотности и скорости, например ударные волны при сильном взрыве и звуковые удары при движении высокоскоростных самолетов. Для их предсказания потребовалось развить весь сложный аппарат теории нелинейных гипербо.тических уравнений, а для по.пного понимания понадобились анализ эффектов вязкости и некоторые аспекты кинетической теории газов. [c.11]

Класс сквозных дисперсных систем характерен тем, что скорости компонентов в принципе не имеют по верхнему пределу физических ограничений типа рассмотренных выше (технические ограничения, разумеется, существуют—по экономическим соображениям, истиранию частиц, эрозии поверхности и пр.). По нижнему пределу скорости ограничены неравенствами у>0, Ut>0. В этом — одно из основных отличий данного класса дисперсных систем от всех остальных. Согласно определению в этот класс входят все полностью проточные системы и поэтому, например, можно рассматривать как течение потока газовзвеси (продуктов сгорания металлизированного топлива) сквозь ракетное сопло, так п медленное гравитационное движение непродуваемо и слоя в вертикальной колонне. В первом случае скорость может достигать сверхзвуковых величин, а во втором — сотых долей м1сек. Если аналогично числу псевдоожижения Nn ввести число Nn как отношение максимальных и минимальных скоростей, при котором сохраняется отличительная особенность данного класса дисперсных систем (одновременный и непрерывный проход компонентов), то для сквозных потоков получим Л п.макс, ИС-числяемое величиной в 4—5 порядков, т. е. Л п.макс [c.19]

Пусть движение газа осуществляется через суживающееся сопло ф<0. Из уравнения (13-24) следует, что знак величины df в этом случае противоположен знаку (а" — w ). Если (а — ш )>0 и w a, тогда d/<0 по направлению движения газа сечение сопла должно уменьшаться и скорость газа будет меньше местной скорости звука. Если (а — и )< 0 и ш>а, то по направлению движения газа сечение сопла должно увеличиваться и скорость газа будет больше местной скорости 13рука. В самом узком сечении сопла скорость движения газа будет равна скорости звука, что и является предельным значением скорости газа при его адиабатном истечении из суживающегося сопла. Для получения сверхзвуковых скоростей газа Б соплах необходимо, чтобы они имели сначала суживающуюся часть, а затем расширяющуюся. [c.209]

Согласно Эрделаи, воздействие силового потока на молекулы состоит в том, что при движении в направлении, совпадающем с вектором ускорения, полная энтальпия молекул возрастает. Если молекула перемещается в противоположную сторону, полная энтальпия убывает. Все это приводит к соответствующему полю температуры, вычисленному по выражению (4.7). Скорость истечения из завихрителя при использовании сверхзвукового сопла Лаваля [c.153]

Движение газа со скоростями v число Маха = via <1. Движение газа при М = 1 называют звуковым, При сверхзвуковых цышенаях газа М > 1, [c.567]

Движение газа имеет существенно различный характер в зависимости от того, является ли оно дозвуковым или сверхзвуковым, т. е. меньше или больше его скорость, чем скорость звука. Одним из наиболее существенных принципиальных отличий сверхзвукового потока является возможность суш,ествования в нем так называемых ударных волн, свойства которых будут подробно рассмотрены в следующих параграфах. Здесь же мы рассмотрим другую характерную особенность СЕерхзвукового движения, связанную со свойствами распространения в газе малых возмущений. [c.441]

Понятие о характеристиках (в трехмерном случае — характеристических поверхностях) имеет и несколько иной аспект. Это — лучк, вдоль которых распространяются возмущения, удовлетворяющие условиям геометрической акустики. Если, например, стационарньЕй сверхзвуковой поток газа обтекает достаточно малое преаятстаие, то вдоль отходящих от этого препятствия характеристик расположится стационарное возмущение движения газа. К этому результату мы пришли еще в 68 при изучении геометрической акустики движущихся сред. [c.444]

Отсюда видно, что по мере возрастания скорости вдоль линии тока плотность потока возрастает до тех пор, пока Kopo Tii остается дозвуковой. В области же сверхзвукового движения плотность потока падает с увеличением скорости и обращается в нуль вместе с р при v = Утах (рис. 52). Это существенное различие между до- и сверхзвуковыми стационарными потоками может быть истолковано наглядно еще и следующим образом. В дозвуковом потоке линии тока сближаются друг с другом в [c.446]

При сверхзвуковом движении это вырал(енне всегда положительно — температура газа повышается при дозвуковом же движении оно может быть как положительным, так и отрицательным. [c.506]

Рассмотрим сначала возможные режимы обтекания, когда сверхзвуковой поток газа подходит к краю тла, двигаясь вдоль одной пз его сторон, В соответствии с об-ндими свойствами сверхзвукового течения поток остается однородным вплоть до самого края угла. Поворот течения, переводящий его в направление, параллельное другой стороне угла, осуществляется в отходяш,ей от края угла волне разрежения, и вся картина движения складывается из трех областей, отделенных друг от друга слабыми разрывами Оа и Ob на рис. 108) однородный поток газа 1, движущийся вдоль стороны угла АО, поворачивает в волне разрежения 2, после чего снова движется с постоянной скоростью [c.588]

Изменение направления и величины скорости на самой ударной волне определяется ударной полярой, причем и здесь осуществляется решение, отвечающее слабой ветви поляры ). Соответственно, для каждого значения числа Маха натекающего потока Mi=tJi/ i существует определенное предельное значение угла полураствора конуса Хтах, за которым такое обтекание становится невозможным и ударная волна отсоединяется от вершины конуса. Поскольку за ударной волной происходит дополнительный поворот течения, значения тах для обтекания конуса превышают (при одинаковых Mi) значения (тах для плоского СЛу-чая (обтекания клина). Непосредственно за ударной волной движение газа обычно сверхзвуковое, но может быть и дозвуковым (при X, близких к Хта>) - Сверхзвуковое за ударной волной течение по мере приближения к поверхности конуса может стать дозвуковым, и тогда на определенной конической поверхности скорость проходит через звуковое значение. [c.594]

Определим общий вид решений уравнений стационарного плоского сверхзвукового движения газа, описывающих течения, при которых на бесконечности имеется однородный плоско-параллельный поток, в дальнейшем своем течении поворачивающий, обтекая искривленный профиль. С частным случаем такого решения нам уже приходилось иметь дело при изучении движения вблизи угла, — при этом мы по существу рассматривали пл ско-параллельный поток, текущий вдоль одной из сторон угла и поворачивающий вокруг края этого угла. В этом частном решении все величины — две компоненты скорости, давление, плотность — были функциями всего лишь от одной переменной — от угла ф. Поэтому каждая из этих величин могла бы быть выражена в виде функции одной из них, Поскольку это решение должно содержаться в виде частного случая а искомом общем решении, то естественно искать зто последнее, исходя из требования, чтобы и в нем каждая из величин р, р, Vx, v,j (плоскость двил<ения выбираем в качестве плоскости х, у) могла быть выражена в виде функции одной из них. Такое требование представляет собой, конечно, весьма существенное ограничение, налагаемое на решение уравнений движения, и получающееся таким образом решение отнюдь не является общим интегралом этих урхвнений. В общем случае каждая из величин р, р, Vx, v,j, являющихся функцией двух координат х, у, могла бы быть выражена лишь через две из них. [c.601]

Что касается области существования простой волны при обтекании вогнутого профиля, то вдоль линий тока, проходящих над точкой О, оно применимо вплоть до места пересечения этих линий с ударной волной. Липин же тока, пролодящие под точкой О, с ударной волной вообще не пересекаются. Однако отсюда нельзя сделать заключение о том, что вдоль них рассматриваемое решение применимо везде. Дело в том, что возникающая ударная волна оказывает возмущающее влияние и на газ, текущий вдоль этих линий тока, и таким образом нарушает движение, которое должно было бы иметь место в ее отсутствии. В силу свойства сверхзвукового потока эти возмущенггя будут, однако, проникать лишь в область газа, находящуюся вниз по течению от характеристики ОА, исходящей из точки начала ударной волны (одна из характеристик второго семейства). Таким образом, рассматриваемое здесь решение будет применимым во всей области слева от линии АОВ. Что касается самой линии ОА, то она будет представлять собой слабый разрыв. Мы видим, что непрерывная (без ударных волн) во всей области простая волна сжатия вдоль вогнутой поверхности, аналогичная простой волне разрежения вдоль выпуклой поверхности, невозможна. [c.606]

В предыдущем параграфе мы рассмотрели частный случай сверхзвукового стационарного двухмерного течения (простую волну), характерный тем, что в нем величина скорости является функцией только ее направления и = у(0). Это решение не могло бы быть получено из уравнения Чаплыгпна для него тождественно 1/Д = 0, и оно теряется, когда при преобразованни к плоскости годографа приходится умножать уравнение движения (уравнение непрерывности) на якобиан Д. Положение здесь аналогично тому, что мы имели в теории одномерного нестационарного движения. Все сказанное в 105 о взаимоотношении между простой волной и общим интегралом уравнения (105,2) полностью относится и ко взаимоотношению между стационарной простой волной и общим интегралом уравнения Чаплыгина, [c.610]

Таким образом, при сверхзвуковом обтекании тела перед ним возникает ударная волна ее называют головной. П ри обтекании тела с тупым передним концом эта волна не соприкасается с самим телом. Спереди от ударной волны поток однороден, а позади нее движение меняется, и поток огибает обтекаемое тело (рис. 127, а). Поверхность ударной волны уходит на бесконечность, причем вдали от тела, где интенсивность волны мала, она пересекает направление набегаюидего потока под углом, близким к углу Маха. Характерной чертой обтекания тела с тупым концом является существование дозвуковой области течения за ударной волной — позади наиболее выдающейся вперед части ее поверхности эта область простирается до обтекаемого тела и, таким образом, ограничена поверхностью разрыва, поверхностью тела и боковой звуковой поверхностью (пунктирные линии на рис. 127, а). [c.638]

Смотреть страницы где упоминается термин Движение сверхзвуковое : [c.645] [c.513] [c.813] [c.109] [c.343] [c.484] [c.508] [c.510]

Гидравлика и аэродинамика (1975) -- [ c.233 ]

Гидравлика и аэродинамика (1987) -- [ c.118 ]

ПОИСК

Безвихревое сверхзвуковое движение газа

Движение (см. также Поток) сверхзвуковое

Движение автомодельное сверхзвуковое

Движение адиабатическое сверхзвуковое

Движение вихревое плоское со сверхзвуковой скоростью

Движение с очень большими сверхзвуковыми скоростями. Гиперзвуковые течения и обтекание тонких тел

Движение с очень большой сверхзвуковой

Движение со сверхзвуковыми скоростями

Движение тел в газах при сверхзвуковых скоростях. Сопротивление снарядов

Звуковое поле источника звука при сверхзвуковой скорости движения

Изотермическая и адиабатическая скорости звука. Конус возмущений при сверхзвуковом движении источника возмущеЧисло М н его связь с углом конуса возмущений

Крыло в плоскопараллельном сверхзвуковом потоке. Приближённые формулы Аккерета, Буземана, Донова. Гиперзвуковые движения

Л <иер сверхзвуковой

Обтекание конических тел при движении газа с большой сверхзвуковой скоростью. А. Л. Гонор

Обтекание тел вращения сверхзвуковым установившимся потоком газа Уравнение движения

Особенности движения при сверхзвуковой скорости Скачки уплотнения

Плоские вихревые движения со сверхзвуковыми скоростями Характеристики. Угол Маха

Плоское сверхзвуковое движение идеальной жидкости. Течения с переходом через скорость звука

Подъёмная сила при сверхзвуковом движении

Потенциальное движение газа со сверхзвуковыми скоростями. Метод характеристик

Потенциальное сверхзвуковое движение газа в случае малых возмущений в потоке

Распространение возмущений давления в сжимаемой жидкости (газе) и движение тела со сверхзвуковой скоростью

Расчет сопел при дозвуковом и сверхзвуковом движении газа

Расширяющийся сверхзвуковой поток. Движение газа в секторе разрежения

Сверхзвуковое движение в атмосфере

Сопротивление при сверхзвуковом движении

Установившееся сверхзвуковое течение газа — с конечными возмущениями Вывод основных уравнений движения

Характеристики вихревого движения со сверхзвуковой скоростью

Хорошая обтекаемость при сверхзвуковом движении

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...