Орбита промежуточная

Соответствующий перелет с двигателем малой тяги также происходит в постоянной плоскости (рис. 15). При этом сводится к нулю не энергия, а момент количества движения промежуточной орбиты. Промежуточная орбита становится все более вытянутой и, наконец, вырождается в эллипс с эксцентриситетом, равным единице (прямолинейная орбита). В это время плоскость движения становится неопределенной ее можно выбирать какой угодно, и после поворота космический аппарат постепенно возвращается на исходную круговую орбиту, двигаясь в противоположном направлении. [c.175]

Запуск спутника Молния на эллиптическую орбиту с апогеем Га = + 40 000 км и перигеем rp = R+ 5Q0 км происходит в два этапа. Сначала его выводят на промежуточную орбиту с Лр1 = / + 200 км, Го1 = / + 500 км, а затем в апогее сообщают тангенциальный импульс скорости Ди. Найти величину Av, необходимую для этого маневра, и отклонение апогейного расстояния рабочей орбиты при ошибке в величине Ау, равной 1 м/с [28] (рис. 5.10). [c.57]

Подставляя числовые значения, находим Oai = 7,53 км/с. Поскольку апогей промежуточной орбиты Га совпадает с перигеем рабочей орбиты Гр, то [c.58]

Определяя п таким образом, переходим к определению других оскулирующих элементов промежуточной орбиты астероида. [c.155]

На рис. 7 показан предельный случай такого перелета между двумя эллиптическими орбитами с большим эксцентриситетом, большие оси которых направлены в противоположные стороны. При этом промежуточные эллипсы фактически превраш аются в окружности. [c.169]

Перелет с двигателем малой тяги между некомпланарными круговыми орбитами показан на рис. 10. При взаимном наклонении плоскостей начальной и конечной орбит, равном 36°, промежуточные орбиты остаются по существу круговыми, но сначала радиус окружности увеличивается, а затем уменьшается. [c.172]

Если взаимное наклонение плоскостей начальной и конечной орбит велико, то промежуточные эллиптические орбиты становятся очень вытянутыми. Это положение для поворота плоскости орбиты на 144° иллюстрируется на рис. 13 (интересно сравнить этот рисунок с рис. Ю). Боль- [c.174]

Показанному на рис. 17 перелету с двигателем малой тяги соответствуют круговые промежуточные орбиты, так [c.177]

Если учесть, что на участке разгона от промежуточной спутниковой орбиты, участках коррекции траектории свободного полета и участках торможения при подходе к поверхности Луны необходима принудительная ориентация и стабилизация летательного аппарата, то можно представить, сколь сложным является разумное (оптимальное) воплощение спроектированных траекторий космических полетов и какие интересные задачи науки и техники пришли из космонавтики в современную механику. [c.42]

Рис. 62. Влияние регрессии перигея орбиты на траекторию вектора кинетического момента (схема) а) скорость регрессии меньше скорости аэродинамической прецессии б) скорость регрессии больше скорости прецессии в) промежуточный случай.

Запуск спутника Молния на эллиптическую орбиту с апогеем Га = Я + 40 ООО км и перигеем Гр = Я 500 км происходит в два этапа. Сначала его выводят на промежуточную орбиту с Грх = Я - - [c.88]

В нулевом приближении лагранжиан с потенциальной энергией 1/о описывает промежуточные орбиты [56], эволюция параметров орбит определяется функцией АЦ. [c.148]

Метод старта с орбиты спутника свободен от энергетических ограничений на направление разгона. Любое направление вектора скорости получается надлежащим выбором времени запуска на промежуточную орбиту спутника (что дает как бы прицеливание по азимуту путем поворота промежуточной орбиты вместе с Землей в ее суточном движении) и выбором времени старта с орбиты спутника (что дает как бы прицеливание по углу места за счет того, что уход с орбиты спутника происходит в таком месте, где движение по орбите спутника имеет нужное направление). Разгон космического аппарата как при выведении на орбиту спутника, так и при уходе с нее происходит при минимальных углах наклона к местному горизонту и обеспечивает максимальное использование энергетических возможностей ракеты-носителя. Освоение советскими [c.269]

При использовании метода выведения с выходом на промежуточную-орбиту спутника наиболее желательны космические орбиты с наименьшей начальной скоростью. При разгоне с непрерывным активным участком важно, чтобы были возможно меньшими как скорость, так и угол к местному горизонту. [c.270]

Имея буквенные формулы, определяющие промежуточную орбиту спутника, мы имеем, возможность применить затем общие методы теории возмущений небесной механики и учесть как возмущения, возникающие от замены истинного поля притяжения Земли полем двух неподвижных центров, так и другие специальные возмущения, например, от сопротивления атмосферы Земли, от влияния Луны, Солнца и т. д. [c.359]

Кеплерова орбита играет чрезвычайно важную роль в небесной механике. Она часто используется как орбита первого приближения при исследовании движения многих небесных тел. Применение кеплеровых элементов для построения теории двин ения небесного тела особенно эффективно в том случае, когда возмущения в его движении малы, т. е. когда его движение мало отличается от эллиптического. К таким случаям прежде всего относятся большие планеты Солнечной системы. Однако если возмущения кеплеровых элементов велики, то в качестве орбиты первого приближения приходится искать другие орбиты — промежуточные орбиты,.которые более близки к истинной орбите небесного тела, нежели кеплеров эллипс. К такому случаю относится Луна, при построении теории движения которой использовались специальные промежуточные орбиты. [c.101]

При повышении концентрации примесных атомов электрон, локализованный вблизи одного из атомов примеси, начнет испытывать воздействие и со стороны других примесных атомов. В результате его энергетический уровень, оставаясь дискретным, несколько сдвйнется по энергии. Величина этого сдвига зависит от расположения других примесных атомов относительно центра локализации она тем больше, чем больше атомов примеси отстоит от центра на расстояние, не превышающее примерно Го (го — так называемый радиус экранирования, в случае слабо легированных полупроводников го>ав, где ав — радиус боровской орбиты в ир исталле см. гл. II, 8). Но распределение примеси в решетке никогда не бывает строго упорядоченным. Всегда имеют место локальные флюктуации концентрации. Поэтому и сдвиг энергии примесного уровня относительно дна свободной зоны Ес оказывается случайным и различным в разных точках образца. Это приводит к тому, что в запрещенной зоне вместо одного дискретного уровня появляется некоторый их набор. Такое явление называется классическим уширением уровней (см. рис. 44, б Ес—АЕ — энергия бывшего уровня примеси). Изложенная ситуация отв1бчает промежуточно легированному полупроводнику. [c.120]

Шаровые скопления. Типичное ШС имеет характерный шарообразный вид в ряде случаев оно может быть нсск. сплюснутым. В ШС выделяют компактное ядро, концентрация звёзд в к-ром достигает 10 10 пк , промежуточную зону с резким падением концентрации и разреженную, но обширную и массивную корону. Звёзды ШС движутся в регулярном гравитац. поле, создаваемом всей массой скопления, изредка испытывая тесные сближения с соседними звёздами и при этом резко меняя скорость. Звёзды ядра пополняют корону и затем из-за возмущений со стороны Галактики покидают скопление его масса непрерывно уменьшается. В Галактике известно 142 ШС. Они встречаются во всём объёме Галактики и сильно концентрируются к её ядру. Полное число ШС (многие из к-рых из-за поглощения света пылевой материей в диске Галактики не видны), согласно оценкам, 300—500. Из-за большой удалённости от Солнца (до ближайшего ШС не менее 2 кик) ШС являются сложными для изучения объектами. Пространств, скорости подавляющего большинства ШС неизвестны. Для них определены лишь лучевые скорости порядка 100—200 км/с (хаотич. скорости звёзд в самих ШС 1 10 км/с). ШС движутся по сильно вытянутым орбитам, многие из них приближаются к центру Галактики на расстояние порядка 2—3 кнк. Как по пространств, распределению, так и по кинематич. характеристикам ШС — типичные представители га-лактич. гало (см. Галактика). ШС являются одними из старейших объектов Галактики. Их возраст, вероятно, заключён в пределах от 5 до 15 млрд, лет. [c.65]

Среди РС есть и относительно старые объекты, т, п. старые рассеянные скопления возрастом более 1 млрд, лет (по оценкам, их примерно 10%). Подгруппа старых С по многим характеристикам занимает промежуточное положение между РС и ШС, Их массы неск. выше, чем в среднем у РС, нек-рые из них даже но внеш. виду похожи на ШС. От других РС они отличаются и более вытиртутыми орбитами, отклоняющимися от плоскости симметрии Галактики более чем на 1 кнк. Как и в [c.65]

Малые тела СС — астероиды и кометы — представляют собой остатки роя промежуточных тел. Крупнейшие из совр, астероидов (поперечником 100 км) образовались ещё в эпоху формирования планетной системы, а средние и мелкие — в большинстве своём обломки крупных астероидов, раздробившихся при столкнове-ВИЯХ, Благодаря столкновениям астероидных тел непрерывно пополняется запас пылевого вещества в межпланетном пространстве. Др, источник мелких твёрдых частиц — испарение и распад кометных ядер при пролёте их вблизи Солнца. Ядра комет, по-видимоыу, представляют собой остатки каменисто-ледяных тел зоны планет-гигантов. Массы планет-гигантов ещё до завершения их роста стали столь большими, что своим притяжением начали сильно изменять орбиты пролетавших мимо них малых тел. В результате нек-рые из этих тел приобрели очень вытянутые орбиты, уходящие далеко за пределы планетной системы. На тела, удалявшиеся дальше 20—30 тыс. а. е. от Солнца, заметное гравитац. воздействие оказали ближайшие звёзды. В большинстве случаев воздействие звёзд приводило к тому, что малые тела переставали заходить в область планетных орбит. Планетная система оказалась окружённой роем каменисто-ледяных тел, простирающимся до расстояний 10 —10 а. е. и являющимся источником вине наблюдаемых комет (облако Оорта). [c.140]

ПОД названием PH Ариан 3 , может выводить на геосинхрон-ную переходную орбиту 2580 кг полезной нагрузки по сравнению с 1825 кг для PH Ариан-1 (в PH Ариан-2 ТТУ отсутствуют). Проект ТТУ РАР для PH Ариан-3 является интересным примером проекта современного РДТТ промежуточного класса. [c.233]

Запуск космического аппарата Irs-P3 осуществлен 21 марта 1996 г. с пом<>щью PH PSLV с полигона Sriharikota. Высота орбиты спутника составляет 817 км. ИСЗ Irs-P3 является промежуточной моделью при переходе к эксплуатации спутников серии Irs второго поколения (типа Irs- [c.102]

Оптимальный перелет с двигателем большой тяги между одинаковыми круговыми орбитами, плоскости которых взаимно наклонены под углом 60°, 185, показан на рис. 11. При таком наклонении между орбитами суш ествуют два вида биэллиптического перелета, приводящие к одинаковому расходу топлива [20, 22]. Для одного из них расстояние до апогея промежуточной орбиты примерно в 10 раз превышает радиус начальной орбиты для второго вида перелета оптимальное расстояние до апогея бесконечно. Для всех других значений расстояния до апогея промежуточной орбиты биэллиптический перелет требует большого расхода топлива. При меньших углах наклонения оптимальное [c.172]

Г. Оберт рассматривал задачи об оптимальных условиях вывода ракеты в космическое пространство. В 1923 г. вышла его первая работа, а в 1929 г/ он предпринял исследование проблемы выхода космического корабля за пределы поля тяготения Земли. Оберт показал, что для более эффективного расхода горючего рациональнее перевести ракету не сразу с круговой орбиты на гиперболическую, а с промежуточным эллиптическим участком. Значительно позже Д. Лоуден зггочнил эти результаты, показав, для каких случаев результаты Оберта справедливы. [c.233]

Это было сделано А. М. Ляпуновым ), который строго доказал абсолютную сходимость периодических рядов, расположенных по степеням некоторого малого параметра, определяющих так называемую вариационную орбиту Луны, представляющую промежуточную орбиту в теории Хилла — Брауна. [c.331]

В Ленинграде в ИТА строились теории движения некоторых особенно примечательных малых планет — Цереры, Гестии, Гильды и т. п. (В. Ф. Проскурин, Г. А. Чеботарев, Л. Ю. Пиус, А. И. Божкова и др.), и эти теории применялись практически для вычисления эфемерид, которые публикуются систематически в соответствующем издании ИТА. В Москве в ГАИШ для построения таких теорий использовались интер-поляционно-осредненные методы, предложенные Н. Д. Моисеевым, которые позволяли найти приближенное решение задачи — промежуточную орбиту астероида — при помощи простых квадратур (М. С. Яров-Яро-вой, К. А. Штейне, А. Пал и др.). [c.350]

Продолжались также работы по построению аналитических теорий движения спутников Юпитера, Сатурна, Урана и Нептуна, а в самое последнее время начались работы по изучению движения спутников Марса. В этих работах применялись обычные методы теории возмущений небесной механики для определения возмущений координат или кеплеровых элементов орбит или строились теории, в которых за промежуточную орбиту принималась некоторая периодическая орбита, отличная от кеплерова эллипса. [c.351]

Одним из таких путей оказалось использование классической задачи двух неподвижных центров, связь которой с задачей о движении в поле земного притяжения была установлена в конце 50-х годов одновременно в СССР и в США. Было показано, что потенциал Земли может быть приведен надлежащим выбором некоторых параметров к потенциалу двух неподвижных центров, имеющих комплексные массы и разделенных комплексным расстоянием. Так как задача двух неподвижных центров полностью проинтегрирована еще Эйлером, появилась возможность применить известные классические формулы к новой, более общей задаче, и тем самым построить стройную аналитическую теорию, дающую промежуточную орбиту искусственных спутников Земли, более близкую к действительной их орбите, чем ббычный кеплеров эллипс. [c.359]

Теория движения искусственных спутников земли (1977) -- [ c.8 , c.9 , c.11 , c.49 , c.99 , c.101 , c.103 , c.103 , c.105 , c.105 , c.110 ]

Справочное руководство по небесной механике и астродинамике Изд.2 (1976) -- [ c.462 ]

Механика космического полета в элементарном изложении (1980) -- [ c.113 , c.114 ]

Ракетные двигатели (1962) -- [ c.700 , c.706 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...