Ускорение вращательное

Абсолютное ускорение точки равно геометрической сумме трех ускорений переносного ускорения вращательного ускорения в относительном движении и центростремительного ускорения в относительном движении [c.305]

Векторная сумма вращательного и центростремительного ускорений (рис. 90) — ускорение вращательного движения точки плоской фигуры вокруг полюса. [c.194]

Рассмотрим теперь некоторые свойства ускорения вращательного [c.194]

Некоторые свойства ускорения вращательного движения точки тела при плоскопараллельном движении плоской фигуры [c.194]

Чтобы найти положение мгновенного центра ускорений, заметим, что ускорение каждой точки плоской фигуры можно рассматривать как ускорение вращательного движения вокруг мгновенного центра ускорений. [c.195]

Сила, вызывающая ускорение вращательного движения, равна [c.74]

В станках, работающих по методу обкатки, после команды, перед началом деления, размыкается цепь обкаточного движения или же начинает действовать механизм ускоренного вращательного двии(ения заготовки. [c.571]

Следовательно, момент, необходимый для сообщения тела ускоренного вращательного движения, пропорционален моменту инерции и угловому ускорению [c.103]

Вращательное движение твердого тела. Угловая скорость и угловое ускорение. Вращательным называется такое движение твердого тела, при котором какие-нибудь две точки, [c.172]

Из этих формул видно, что аэродинамические силы и моменты при возмущенном движении тела определяются силами и моментами при прямолинейном и равномерном движении (И , и Жо) и производными от сил и моментов по всем двенадцати независимым переменным, причем значения этих производных также соответствуют случаю прямолинейного и равномерного движения. Все эти производные называются производными сопротивления производные по линейным скоростям и ускорениям называются поступательными производными сопротивления, а производные по угловым скоростям и ускорениям—вращательными производными. Так как каждая составляющая аэродинамической силы или момента характеризуется двенадцатью производными сопротивления, то общее их количество для данного тела при данной ориентировке его относительно вектора скорости получается равным 72. Но обычно при расчете устойчивости полета необходимо знать далеко не все пз 72 производных сопротивления. [c.608]

При равномерно-ускоренном вращательном движении угловая скорость вычисляется по формуле [c.93]

Составляющая ускорений вращательная 226 [c.270]

Эйлера кинематические 11, 254 Ускорение вращательное 191, 244 —, вращательная составляющая 226 —, осестремительная составляющая [c.271]

Вспомогательное движение распределительных органов станка совершается различными механизмами, которые осуществляют холостые ходы инструмента ускоренным поступательным движением (отвод и подвод резцов) ускоренным вращательным движением (поворот револьверной головки) периодическим прямолинейным перемещением обрабатываемой детали (на автоматических линиях станков) периодическими вращательными движениями заготовки (делительные операции на зубофрезерных станках) и т. д. [c.12]

Когда переносное движение—поступательное, а, =(Х Относительное движение—вращение точки вокруг полюса, скорости и ускорение которого известны, состоит из двух ускорений вращательного [c.110]

Ускорение вращательное 432. Ускорение центростремительное [c.466]

Усилия в стержнях фермы 77 Ускорение вращатеЛьное твердо тела 164, 196 [c.727]

Неравномерное вращательное движение звена рис. 46, б). Инерционная нагрузка состоит из силы инерции Рц> определяемой формулой (9.1), и инерционного момента М,,, определяемого формулой (9,2). Модуль полного ускорения центр. масс звена в этом случае равен [c.78]

Равномерное вращательное движение звена (рис. 46, в). Инерционная нагрузка состоит только из силы инерции Яи звена, которая в этом случае направлена но линии >45 противоположно направлению вектора центростремительного (нормального) ускорения центра масс звена. Это ускорение равно [c.79]

Вращательного вокруг этих точек. Тогда векторные уравнения для определения ускорения ас точки С будут следующими [c.84]

Так как относительное движение звена 2 около точки В есть движение вращательное, то очевидно, что относительные ускорения всех точек звена 2 будут образовывать с радиусами-векторами, выходящими из точки В, постоянный угол 1-1, удовлетворяющий соотношению [c.86]

Рассмотрим, как строятся планы скоростей и ускорений, когда группа содержит поступательную пару, например, в состав группы II класса второго вида (рис.4.19, а) входит одна поступательная пара D и две последовательно расположенные вращательные пары В и С. Звено 2 входит во вращательную пару В / а [c.87]

Относительное (релятивное) ускорение асе, представляет собой ускорение точки С относительно плоскости 5, принадлежащей звену 4. Так как ось л — л направляющей вместе с плоскостью S имеет сложное вращательно-поступательное движение, то, кроме относительного ускорение .i во второе уравнение [c.88]

Пусть задана группа III класса с тремя поводками, причем все входящие в группу кинематические пары — вращательные (рис. 4.26, а) и заданы скорости и ускорения точек В, С и D концевых элементов, которыми поводки 4, 5 w 6 входят во вращательные пары со звеньями 1, 2 и 3 основного механизма. Требуется определить скорости и ускорения звеньев группы. Продолжаем оси поводков 4 и 5 до пересечения в точке Si, которую примем принадлежащей базисному звену 7. [c.96]

Рис. 4.26. Трехповодковая группа с тремя вращательными парами а) кинематическая схема 6) план скоростей в) план ускорений

Как известно, движение звена механизма можно разложить на переносное поступательное с полюсом в произвольной точке О и вращательное (сферическое) около этой точки. Поэтому, если через (, и Со обозначить скорость и ускорение полюса О, то скорость и ускорение какой-либо точки Л1 тела мы можем представить в виде сумм [c.183]

Если звено находится только во вращательном движении вокруг оси, проходящей через его центр масс, то ускорение а, центра масс 5 этого звена равно нулю и сила инерции F,, также равна нулю F = 0. [c.240]

В случае вращательного движения звена ВС вокруг некоторой оси, например оси В, не проходящей через центр масс S (рис. 12.5), его силы инерции могут быть сведены к приложенной в центре масс S силе направленной противоположно ускорению Us и равной [c.241]

Ускорение вращательного движения относительно оси пальца для точки шатуна, находящейся на расстоянии х от центра пальца, мределяется из выражения [33] [c.108]

Как известно из теоретической механики, при вращательном плоском движении звена около некоторой точки ускорения всех точек звена пропорциональны радиусам-векторам, соединяюи нм исследуемые точки с центром вращения, а направления этих ускорении образуют с этими радиусами-векторами постоянный угол i, определяемый из уравнения [c.85]

При поступательном движении канала (вращательное движенио канала вокруг центра тяжести отсутствует) кориолисова сила инер-ции равна нулю, а переносная сила инерции равна произведению ускорения 7 канала на лассу жидкости в нем [c.149]

Рассмотрим группу Ассура (2,3). Известны ускорения точек В н D. Определим ускорение центра шарнира С. Рассматривая движение точки С по отногиснпю к точке В (относительное движение звена 2—вращательное вокруг точки В), а затем по отношению к точке D (относительное д[1ижеиие звена 3 — вращательное вокруг точки D), запишем соогветстнеино два векторных уравнения [c.98]

При этом производные линейных координат представляют собой соответствующие линейные скорости и ускорения (относительные). Что касается производных угловых координат, необходимо иметь з виду следующее. Еслн кинематическая пара, которой связаны звенья i и /, допускает одно угловое перемещение (вращательная или цилиндрическая пара), то первая производная этого углового параметра по времени представляет собой ooiветствуюп1ую угловую скорость, а вторая производная — угловое ускорение, Еслн же кинематическая па])а допускает несколько пезавпсимых угловых перемещений (сферическая пара), то для определения угловых скоростей н ускорений звеньев можно использовать матричные формулы. Матрица угловой скорости соФ звена j относительно звена г в проекциях на оси координат системы Sj может быть получена следующим образом [c.110]

Курс теоретической механики Ч.1 (1977) -- [ c.205 ]

Классическая механика (1980) -- [ c.28 ]

Теоретическая механика (1976) -- [ c.28 ]

Курс теоретической механики. Т.1 (1982) -- [ c.217 , c.226 , c.252 , c.257 , c.277 , c.285 , c.286 ]

Теоретическая механика (1990) -- [ c.49 ]

Теоретическая механика (1999) -- [ c.59 ]

Механика жидкости (1971) -- [ c.56 ]

Краткий курс теоретической механики 1970 (1970) -- [ c.209 ]

Курс теоретической механики Том1 Изд3 (1979) -- [ c.191 , c.244 ]

Теоретическая механика (2002) -- [ c.222 ]

Курс лекций по теоретической механике (2001) -- [ c.95 ]

Техническая энциклопедия Том18 (1932) -- [ c.314 ]

Теоретическая механика Часть 1 (1962) -- [ c.192 , c.233 , c.260 ]

Техническая энциклопедия том 24 (1933) -- [ c.432 ]

Теоретическая механика (1981) -- [ c.46 ]

Курс теоретической механики Изд 12 (2006) -- [ c.163 , c.314 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...