Движение стационарное

Временные условия — движение стационарно. Здесь т] — коэффициент, характеризующий упругие свойства [c.287]

Предполагая, что движение стационарное и безвихревое (Q = Q , = 0, = 0), получим из э их уравнений [c.590]

Далее в этой главе будут изучаться некоторые особенности движений стационарных систем, происходящих вблизи положения равновесия. [c.212]

Малая по модулю вынуждающая непериодическая сила, представимая интегралом Фурье. Рассмотрим теперь движение стационарной системы, возникающее под действием вынуждающей силы при следующих условиях. Будем предполагать, что вынуждающая сила была равна нулю до некоторого момента времени, принятого нами за нуль отсчета времени, т. е. что до этого момента система находилась в положении устойчивого равновесия и что, начиная с момента / = 0, на систему действует вынуждающая сила, зависящая от времени, но малая по модулю, так что движения, вызванные этой силой, могут быть описаны соответствующими уравнениями линейного приближения. Иначе говоря, предполагается, что все qj = qj = 0 при <0 и что движение возникает лишь благодаря тому, что Q O при />0. Таким [c.252]

Формула (88) или соответственно формула (89) сводит задачу определения движения стационарной системы, возникающего вблизи положения устойчивого равновесия под действием внешней силы, начинающей действовать с момента t = 0 при нулевых начальных условиях, к одной квадратуре в действительной области. Зная действующую силу Qf t), можно вычислить комплексный спектр ее и координаты q и затем выделить действительную часть спектра д,. Полученная таким образом действительная функция действительного аргумента P(Q) называется действительной частотной характеристикой возмущения, и зная ее, можно без особого труда любым приближенным способом подсчитать интеграл (88) или (89). Самый простой способ для этого — представить кривую Р Q) кусочно-линейной функцией и провести интегрирование по отрезкам прямых. [c.256]

Очевидно, что для различных моментов времени в общем случае линии тока будут различны. Однако если вектор скорости v не зависит от времени, т. е. v==v(.v , у, г), то движение стационарное и линии тока будут совладать с траекториями. [c.222]

Обобщённый импульс в аналитической динамике выражается через функцию Лагранжа или через кинетическую энергию. 2. Каждому бесконечно малому преобразованию, вызывающему изменение лагранжиана, соответствует постоянная движения стационарной механической системы в потенциальном поле сил. [c.97]

Задача о конвективной неустойчивости неподвижной жидкости обладает той спецификой, что все собственные значения id) вещественны, так что возмущения затухают или усиливаются монотонно, без колебаний. Соответственно, и возникающее в результате неустойчивости неподвижной жидкости устойчивое движение стационарно. Покажем это для жидкости, заполняющей замкнутую полость, с граничными условиями (57,5) на се стенках ). [c.312]

Если движение стационарно относительно данной системы координат, то поверхность разрыва неподвижна относительно этой системы, а газ протекает через нее. При этом нормалы ая к поверхности разрыва компонента скорости газа должна быть равна скорости звука. Если обозначить посредством а угол между направлением скорости газа и касательной плоскостью [c.500]

Если движение стационарно, т. е. О, то уравнение (IV.8) примет вид [c.90]

Вычислим изменение количества движения или импульса выделенного объема за время dt. Очевидно, за время dt частицы жидкого объема переместятся, заняв в трубке тока пространство между сечениями Г—Г и 2 —2. Если движение стационарно, то между сечениями 1—/ и 2—2 объем жидкости и имиульс останутся теми же, что и прежде. Изменение импульса произойдет лишь за счет потерь импульса между сечениями 1—1 и 1 —Г и увеличения его между сечениями 2—2 и 2 —2 . [c.97]

Даламбера принцип 37 Движение стационарное 286 Действие по Гамильтону 103 [c.298]

Допустим, что внешних сил нет, движение стационарно и происходит параллельно оси Ох. Тог.ча основные уравнения запишутся [c.515]

Строго говоря, в потоке, подверженном фазовым превращениям, условия стационарности течения заведомо не удовлетворяются. Хаотически распределяющиеся в потоке центры изменения агрегатного состояния служат источниками мгновенных возмущений, и в этих условиях местные значения параметров потока изменяются во времени. Полагая движение стационарным, этими возмущениями следует пренебречь. [c.59]

Уравнение движения стационарного пограничного слоя. Рассмотрим стационарное течение жидкости вдоль полубесконечной двумерной поверхности малой кривизны, когда скорость вне пограничного слоя равна и . Ось X направим вдоль поверхности, ось у — перпендикулярно к ней. Требование нулевой тангенциальной скорости на поверхности обусловливает развитие динами-38 [c.38]

Рис. 4-6, Контрольный объем, потоки импульса и внешние силы, используемые при выводе дифференциального уравнения движения стационарного пограничного слоя.

Сначала мы рассмотрим семейство автомодельных решений уравнения движения стационарного ламинарного пограничного слоя. Поскольку большинство эффективных решений уравнений пограничного слоя, в том числе теплового и диффузионного, являются автомодельными, мы достаточно подробно обсудим понятие автомодельности решений дифференциальных уравнений в частных производных. На основе понятия автомодельности разработаны методы отыскания решений и некоторых других типов уравнений в частных производных. [c.102]

Применяется для смазки цилиндров и механизма движения стационарных и судовых, а также газовых, бензиновых и керосиновых двигателей [c.407]

Диффузия — процесс самопроизвольного выравнивания концентраций в системе, в основе которого лежит броуновское движение. Стационарная диффузия в данном направлении X не слишком концентрированных коллоидов (постоянный градиент концентрации) описывается первым законом Фика [c.267]

Под величиной Кз понимают время полного насыщения ионами слоя смолы единичной высоты. Следовательно, скорость движения стационарного фронта-сорбции U может быть определена как [c.323]

Теорема об изменении количеств движения в форме (87) гл. II, если принять, что движение стационарно, объемные силы отсутствуют (F = 0) и газ идеален (р = —пр), в условиях однородности поля скоростей и давлений в сечениях 0 и 02 после проектирования обеих частей (87) той же главы на направление оси трубы даст второе искомое равенство — сохранение полного импульса р -Ь pF — [c.125]

Действительно, рассмотрим плоское движение вязкой жидкости между двумя вращающимися с разными угловыми скоростями ю, со коаксиальными цилиндрами соответственно с радиусами Н и Я (штрих относится к внешнему цилиндру). Считая движение стационарным и происходящим по концентрическим окружностям, расположенным в плоскостях, перпендикулярных к общей оси цилиндров, из соображений симметрии заключим, что (в настоящем параграфе обычное обозначение азимутального угла е заменим на ср) [c.412]

Считая движение стационарным, пренебрегая инерционными членами и учитывая, как в предыдущем примере плоского подшипника, преимущественное значение производных поперек полости (по г) по сравнению с производными по 0 и ф, приведем уравнения Стокса в сферических координатах (26) к виду (далее для текущего радиуса-вектора принято обозначение г, а для азимута — ф) [c.418]

Рассмотрим безграничный однородный поток вязкого газа, параллельный оси Ох и направленный в положительную сторону оси из трех компонент скорости и, V, ю при этом остается лишь одна и. Будем предполагать движение стационарным и одномерным, зависящим лишь от одной координаты х. Выведенные в начале главы дифференциальные уравнения движения, вместе с уравнением баланса энергии, уравнением Клапейрона и уравнением зависимости коэффициента вязкости от температуры, которую примем за степенную, в этом случае значительно упростятся и в размерных величинах примут вид [c.643]

Для смазки цилиндров и механизмов движения стационарных и судовых дизелей, газовых двигателей [c.707]

Так как движение стационарное, то давление р в горизонтальной плоскости можно считать функцией только от л [c.368]

Я ограничусь тем случаем, когда движение стационарно и зависит от двух прямоугольных координат X, у, и когда при этом в жидкости, свободной от трения с самого начала, не существует вращающихся частиц, следовательно, и с течением времени таковые появиться не могут. Обозначим для жидкой частицы, находящейся в точке (х, у), компонент скорости параллельный оси х через и, а параллельный оси у через V, тогда, как известно, можно найти такие две функции от х и у, что [c.47]

Предположим теперь, что объемные силы отсутствуют и движение стационарно кроме того, отвлечемся от притока тепла и вне, т. е. будем считать движение газа адиабатическим. Тогда закон сохранения энергии приведется к равенствам [c.133]

Рассмотрим прямолинейное движение сжимаемого вязкого газа, параллельное оси Ох и направленное в положительную сторону оси нз трех компонент скорости (и, V, хг>) при этом остается лишь одна м будем предполагать движение стационарным и одномерным, зависящим лишь от одной координаты X. Выведенные в 77 дифференциальные уравнения движения, вместе с уравнениями баланса энергии, уравнением Клапейрона и уравнением зависимости коэффициента вязкости от температуры в этом случае значительно упростятся и примут вид [c.510]

Пластинчатые конвейеры классифицируются по конструкции настила, конфигурации трассы и по назначению. Основные параметры (ширина и тип настила, скорость движения) стационарных пластинчатых конвейеров общего назначения установлены по ГОСТ 2035-54. [c.112]

Отсюда вывод, что в плотном движущемся слое горизонтальная составляющая сил, действующих на частицы, постоянна по сечению канала и аналогична усилию распора в сводах , а вертикальная составляющая изменяется по линейному закону и аналогична силе поддержания [Л. 5, 242]. Нетрудно заметить, что уравнения (9-35) приводятся к виду (9-36) лишь при определенных условиях если принять движение стационарным (т. е. принять dv nldx=Q) и если пренебречь вязкостным трением. [c.289]

Под автоструктурами понимают локализованные пространственные образования, устойчиво существующие в диссипативных неравновесных средах и не зависящие (в конечных пределах) от изменения граничных и начальных условий. Именно независимость от конечного изменения граничных и начальных условий и является главным свойством авгосфуктур. Таким образом, выделяют статические автоструктуры, для которых характерно отсутствие какого-либо движения, стационарные, зависящие от времени, и динамические -регулярно или хаотически пульсирующие во времени. [c.62]

Действительное движение материальной системы со стационарными голономными связями в консервативном силовом поле отличается от иных кинематически возможных эквиэнергетиче-ских движений тем, что для произвольного промежутка времени лагранжево или якобиево действие, найденное для действительного движения, стационарно. Иначе говоря, первая вариация лагранжевого действия и других его форм, определенная для произвольного промежутка времени соответственно закону действительного движения, равна нулю. Условие (II. 149) или (11. 150) —это необходимые, но недостаточные условия наличия экстремума функционалов, которыми выражается якобиево или лагранжево механические действия. Конечно, как будет видно из дальнейшего, это утверждение относится и к форме действия, предложенной Эйлером. [c.204]

Вернемся в заключение к уравнению (144), причем предположим, что 1) жидкость идеальна, т. е. отсутствуют касательные напряжения (вязкости), 2) жидкость несжимаема, и плотность ее всюду одна и та же (р = onst), 3) объемные силы имеют потенциал, т. е. F = —gradll, причем, в частности, в случае сил тяжести П = gz (ось 2 вертикальна и направлена вверх), 4) движение стационарно, т. е. [c.256]

Так как точка Жуге является границей д ежду стационарной зоной химической реакции и зоной ПД, где имеет место нестационарный разлет газа, то необходимым условием устойчивой детонации будет условие движения стационарной зоны относительно ПД со звуковой или сверхзвуковой скоростью. В противном случае волны разрежения догонят зону химической реакции, что приведет к падению давления и температуры и процесс устойчивой детонации будет невозможен. Ударная волна относительно зоны химической реакции распространяется с дозвуковой скоростью, поэтому возмущения в этой зоне догоняют ударную волну, что позволяет поддерживать постоянной ее интенсивность. В случае детонации Чепмена—Жуге никакие возмущения из зоны ПД не могут догнать зоны химической реакции и детонационная волна будет устойчивой. Пусть прямая Михельсона В проходит круче касательной и пересекается с ударной адиабатой ПД в двух точках С и Ь. ВВ в этом случае будет сжато до давления рв. Такие детонационные волны называются пересжатыми. Затем параметры в зоне химической реакции будут меняться вдоль прямой В С. Так как точка С принадлежит ударной адиабате ПД, она. соответствует полному выделению теплоты химической реакции. В этой точке выполняется неравенство D волны разрежения из зоны ПД будут догонять ударную волну и уменьщат ее амплитуду до установления режима устойчивой детонации, соответствующей прямой 1 В. Таким образом, режим пересжатой самоподдерживающейся детонации не может быть устойчивым. [c.97]

При исследовании движения машинного агрегата приходится иметь дело с нестационарным (неустановившимся) либо со стацио-нарньш установившимся) движением. Стационарное движение характеризуется периодическими циклическими) изменениями скоростей и ускорений звеньев механизма, а при нестационарном движении наблюдается отсутствие периодичности. Работа механизма при установившемся движении может происходить неопределенно долгое время, тогда как неустановившийся режим обыкновенно характеризуется относительной непродолжительностью. Машинные агрегаты с рабочими машинами по большей части предназначаются для работы в условиях, стационарного режима, а агрегаты с механизмами кратковременного действия работают при нестационарном режиме. [c.234]

Если ф-ция /(м) имеет Я-образный вид, то ур-ние (7) описывает движение стационарной волны переключения (си. Автоволнт). Матем. образом такой волны на фазовой плоскости (м , и), = х — VI, является сепаратриса, соединяющая два устойчивых стационарных состояния Ц] м(—оо) и 3 = и(оо). Модель (7) характерна для мн. задач физики горения, биологии, экологии и т. д. Она рассматривалась в 30-е гг. А. Н. Колмогоровым, П. Г. Петровским, Н. С. Пискуновым (распространение эпиде,иий) и Я. Б. Зельдовичем и Д. А. Франк-Каменецким (волна горения). Причиной нетривиального поведения систем типа (7) является положительная О. с., формирующаяся между потоком / = —Оди дх и самой величиной и. Для стационарной волны переключения такое самовоздействие осуществляется по схеме [c.387]

Важной характеристикой степени упорядоченности является а = 5—производство энтропии. Сопоставление значений производства энтропии двух видов движения стационарного (осреднённого) турбулентного течения и неустойчивого при числах Рейнольдса, больших критич. значения (Re>Re,p) ламинарного течения, показывает, что при дополнит. условии постоянства напряжения на стенках канала производство энтропии при турбулентном (устойчивом при Re>Re p) течении меньше производства энтропии при ламинарном (неустойчивом при Re>Re,(p) течении, т. е. [c.230]

Электроосмос. Рассмотрим, напр., электроосмотич. скольжение электролита в капилляре или порах мембраны. Примем для определён[юсти, что на поверхности капилляра адсорбированы отрицат. ионы, к-рые закреплены неподвижно, а положит, ионы формируют диффузную, подвижную часть ДЭС. Внеш. поле Е направлено вдоль поверхности капилляра. Произвольный элемент диффузной части ДЭС под действием поля Е движется вдоль поверхности капилляра. Плотность заряда в диффузной части ДЭС зависит от расстояния до поверхности х, и разл. слои жидкости движутся с разл. скоростями и(х), следовательно, для них различна и сила вязкого сопротивления движению. Стационарное течение устанавливается при компенсации электростатической и вязкой сил. Решение ур-ний гидродинамики, описывающее распределение скорости k(.v) при постоянных вязкости Г жидкости и её [c.534]

Предположим, что движение стационарно и внешние силы отсутствуют. Тогда, учитывая условие осесимметричности [c.274]

Интеграл от лагранжиана по времени, входящий в соотпошспие (35), называют интегралом действия. Принцип Гамильтона для консервативных систем может быть сформулирован таким образом истинное движение системы под действием консервативных сил происходит так, что на любых изохронных вариациях, обращающихся в нуль на концах отрезка (t , ti), вариация от интеграла действия обращается в нуль (или, иначе, интеграл действия принимает для истинного движения стационарное значение). [c.38]

Поместим в однородный поток вязкой несжимаемой жидкости с кинематическим коэффициентом v, плотностью р и постоянной скоростью Voo цилиндр диаметра d и поставим задачу об определении сопротивления цилиндра набегающему на него потоку в предположении, что движение стационарно, а объемных сил нет. Тогда среди необходимых условий подобия (40) остаются лишь два Ей = idem и Re = idem. Число Рейнольдса, в данном случае равное Re = V odiv, является критерием подобия, так как содержит заданные наперед масштабы скоростей — Foo, длин — d ж также заданную физическую константу V. Сила сопротивления — обозначим ее величину через W— может быть определена только после решения задачи обтекания, так как она вычисляется суммированием по поверхности цилиндра сил давления потока на поверхность и сил трения жидкости о поверхность цилиндра, которые в свою очередь зависят от решения задачи обтекания. Число Эйлера, содержащее в своем составе масштаб неизвестного наперед давления, не может [c.370]

Будем считать, что движение происходит в плоскостях, параллельных границам потока, тем самым примем, что ю = 0. Кром того, с целью линеаризации уравнений откинем в них конвективные члены (ускорения). Пренебрегая действием объемных сил и считая движение стационарным, составим следующую систему уравнений [c.409]

Линии AR и BR соответствуют неподвижным стационарным характеристикам и ограничивают область ARB, в которой движение стационарно. Области AE R и BRDF соответствуют неустановившемуся течению, но подвижные стенки рассматриваемого типа в них отсутствуют. Течение в этих областях можно получить, задавая, например, вдоль [c.68]

Основы теоретической механики (2000) -- [ c.593 ]

Теоретическая механика (1990) -- [ c.352 ]

Лекции по аналитической механике (1966) -- [ c.286 ]

Теоретическая механика (1999) -- [ c.496 ]

Аналитическая динамика (1999) -- [ c.219 ]

Динамика управляемых машинных агрегатов (1984) -- [ c.103 ]

Скольжение Качение Волна (1991) -- [ c.101 ]

Гидродинамика (1947) -- [ c.307 ]

Механика сплошной среды Часть2 Общие законы кинематики и динамики (2002) -- [ c.0 ]

Газовая динамика (1988) -- [ c.240 ]

Динамика твёрдого тела (2001) -- [ c.274 ]

Динамика системы твёрдых тел Т.1 (1983) -- [ c.318 ]

Динамика системы твердых тел Т.2 (1983) -- [ c.92 ]

Динамические системы-3 (1985) -- [ c.115 ]

Теория колебаний (0) -- [ c.29 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...