Нить нерастяжимая

Так как нить нерастяжима, то скорость груза равна окружной скорости шкива, т. е. v--=r(o, и, следовательно. [c.365]

Считая нить нерастяжимой, получаем, что ускорение а, груза равно ускорению любой точки нити, а следовательно, и точки А на ободе цилиндра (см. рис. 278, 6). Но точка А принадлежит телу, вращающемуся с угловым ускорением к, поэтому [c.333]

Переходим к рассмотрению сил инерции системы. Направим ось 2 перпендикулярно к плоскости рисунка от нас, а ось j — вдоль нити вверх. Ускорение Wf, центра тяжести С катка направлено параллельно линии наибольшего ската наклонной плоскости. Ввиду того, что нить нерастяжима, = При качении катка без сколь- [c.426]

Обозначим через Гд, и — радиусы блоков О, Е п К соответственно, через Wl и — ускорения грузов А и В. Предположим, что оба ускорения направлены параллельно линиям наибольшего ската соответствующих наклонных плоскостей вниз. Так как нить нерастяжима, то модуль ускорения точки М нити равен модулю ускорения груза А, а модуль ускорения точки N нити — модулю ускорения груза В т = т , — [c.437]

Единственной задаваемой силой является вес маятника Р. Так как нить нерастяжима и при движении маятника натянута, то она является идеальной связью. [c.456]

Так как нить нерастяжима и не скользит по блоку, то угловая скорость блока связана со скоростью груза соотношением а = — Гfq)i. [c.399]

По так как нить нерастяжима, то имеет место геометрическая связь xi -1- Х2 + [c.87]

Варианты механических систем представлены на рис. 79—84. Шкивы и катки считаем абсолютно жесткими, нити — нерастяжимыми. Проскальзывание катков в точках опоры отсутствует. Нить в точке В пропущена через кольцо пренебрежимо малых размеров. Трение в кольце и осях шкивов не учитываем. Груз / точечный, груз 4 движется поступательно. Активными силами являются заданные вес и момент М, определяемый из условия равновесия системы. [c.127]

Так как по условию задачи нить нерастяжима и сматывается без скольжения, то скорость той же точки Л, но принадлежащей шкиву, равна [c.164]

Так как нить нерастяжима и не скользит по блокам, то из схемы (рис. 426) очевидно, что [c.782]

Движение и натяжение нити, скользящей вдоль плоской неподвижной шероховатой кривой. Обобщение А. П. Минаковым формулы Эйлера. Пусть идеальная нерастяжимая нить в своем движении по шероховатой поверхности с коэффициентом трения к охватывает некоторую дугу на этой поверхности (рис. 25.9). Считая нить нерастяжимой, т. е. di>/ds = 0, а переносное движение — отсутствующим, и учитывая направления силы трения к/ / и силы реакции N, запишем уравнения (25.11) в виде [c.443]

Связи. Нить нерастяжимая ds при перемещении не меняется [c.89]

В третьем случае при том же давлении не наблюдается заметных деформаций, и цилиндр сохраняет свою форму в той мере, в какой можно считать нити нерастяжимыми. [c.16]

Изложенным в предыдущем параграфе методом мы воспользуемся для описания движения простого маятника. Такой маятник получается, если тело, подвешенное нитью к неподвижной точке, рассматривают как материальную точку. При этом предполагают нить нерастяжимой и б остальном ее влиянием пренебрегают. Пусть тело надлежащим образом приведено в движение тогда оно движется так, что остается на шаровой поверхности, описываемой радиусом, равным длине нити, вокруг точки привеса. Допустим еще, что выполнены предположения, которые были изложены в 5 первой лекции при исследовании движения [c.18]

В приведенных выше формулах, если считать нить нерастяжимой, под S подразумевается первоначальная длина нити. В растяжимых нитях под S следует иметь в виду окончательную длину нити. Имея в распоряжении приведенные выше зависимости, в случае неучета растяжимости нити можно решать задачи в следуюш,их постановках. [c.161]

Если нити нерастяжимы, то из условий = О, 8п = О следует, что на деформации оболочки, отнесенные к меридиональному и окружному направлениям, наложены связи [c.392]

Кроме того, считая при составлении уравнений равновесия нити нерастяжимыми, мы должны предполагать, что выполняются [c.394]

М., совершающий колебания под действием силы тяжести. Простейший М. состоит из небольшого массивного груза С, подвешенного на нити (или лёгком стержне) длиной I. Если считать нить нерастяжимой и пренебречь размерами груза по сравнению с длиной нити, а массой БИТИ по сравнению с массой груза, то груз на нити можно рассматривать как материальную точку, находящуюся на неизменном расстоянии I от точки подвеса О. (рис. 1, а). Такой М. наз. круговым матем. М. Если, [c.76]

Ввиду того, что нить нерастяжима, длина участка нити ADq = AD. Внося значения (19), (20) и (21) в формулу (18) и приравнивая ее (17), найдем [c.200]

Мы выписали уравнения движения для каждого тела отдельно. Однако поскольку нити нерастяжимы, то можно было бы рассматривать все три тела как одну единую систему тогда силы натяжения нитей были бы внутренними силами и не играли бы никакой роли при определении ускорения всей системы, но масса всей движущейся системы была бы равна М-1 + - - М, г внешняя действующая сила была бы равна только силе тяготения 0. Действительно, сложив уравнения (23.6), (23.7) и (23.8), получаем [c.89]

Теперь учтем условия, накладываемые связями на движения трех грузов. Так как нити нерастяжимы, то [c.90]

Реакции нити 7 и Т , приложенные к точкам и М , равны между собой но модулю, т. е. — Т . Разложим каждое из возможных перемещений и Ьг точек и Mg на два составляющих перемещения, направленных вдоль нити и перпендикулярно к ней. Так как нить нерастяжима, то составляющие перемещения бг и направленные вдоль нити, равны между собой по модулю, т. е. I 6rJ I = бг2 . Так же как и в предыдущем случае, убедимся, что сумма элементарных работ сил 7 и выразится так [c.466]

Так как по условию задачи нить нерастяжима, то [c.135]

Для простоты решим задачу о равновесии нити нерастяжимой, несжимаемой, но сгибаемой, так что длина каждого элемента ds есть величина постоянная, т. е. [c.469]

Для получения ответа на этот вопрос нужно посмотреть, какое перемещение получит наша нить в случае нарушения равновесия. Так как нить нерастяжима, то, очевидно, единственное возможное для нее перемещение будет состоять в том, что все точки нити передвинутся по ее длине на одну и ту же величину. При этом некоторые точки переместятся по направлению сил, к ним приложенных другие же точки получат перемещения, противоположные направлению сил, которые к ним приложены. Это рассмотрение возможных перемещений сейчас указывает нам на закон равновесия необходимо и достаточно, чтобы арифметическая сумма тех сил, направления которых совпадают с направлением перемещения их точек приложения, равнялась сумме тех сил, направления которых идут противоположно перемещениям их точек приложения. Действительно, если рассмотрим часть нити, перекинутую через один блок, то для ее равновесия к ней по разные стороны от блока должны быть приложены [c.15]

Требуется найти скорость V, которую получат эти массы после удара. Величина скорости одинакова для обеих масс, так как нить нерастяжима направления скоростей показаны на фигуре стрелками. [c.302]

До сих пор мы считали, что нить нерастяжима. Рассмотрим, какое влияние оказывает на однородную цепную линию упругая деформация, подчиняющаяся закону Гука. Задачу будем решать строгими методами (в рамках принятой модели абсолютно гибкой нити) и только в конце дадим оценку целесообразности применения их. [c.58]

Перейдем к составлению дифференциальных уравнений равновесия в предположении, что нить нерастяжима (влияние линейных деформаций на нить с малой стрелой [c.68]

Все выводы, полученные до сих пор, сделаны в предположении, что нить нерастяжима. Однако на практике приходится считаться с тем, что под влиянием температуры и упругих свойств материала нить деформируется, изменяя свою длину. [c.86]

Продифференцируем равенство (4.12) по дуге 5, учитывая, что нить нерастяжима [c.230]

До сих пор мы предполагали, что нить нерастяжима теперь же рассмотрим ее в предположении, что она подобно пружине способна растягиваться и сокращаться, и пусть F будет та сила, с которой каждый элемент кривой, образуемой нитью, стремится сократиться тогда, аналогично тому, как это было в пункте 18 (поставив ds вместо / и переменив символ d на S), мы получим момент этой силы FBds и в качестве суммы моментов всех сил сокращения, действующих по всей длине нити, выражение F8ds. Этот интеграл следует в данном случае прибавить к интегралу [c.197]

Отсюда легко за лючить, что для решения на-стояш ей задачи мы имеем те же формулы, что и для случая, когда мы допускаем, что упругая нить нерастяжима. В этих формулах следует лишь вместо X [c.215]

Но так как нить нерастяжима, то имеет место геометрическая связь XI Х2 ttR = onst, где R — радиус сечения стержня. Поэтому 8xi = —8x2 х = —и уравнение (5) запишется в виде [c.104]

СИСТЕМА С СОСРЕДОТОЧЕННЫМИ ПАРАМЕТРАМИ (дискретная система) — система, движение к-рой может быть описано как движение конечного числа точечных объектов (строго сосредоточенные параметры) или протяжённых объектов с жёстко фиксированной вяутр. структурой (параметры, сводимые к сосредоточенным). Напр., тело, подвешенное на нити (маятник), относится к С. с с. п., если его можно считать точечным, а нить — нерастяжимОй и невесомой колебат. контур, состоящий из индуктивности Ь, ёмкости С и сопротивления К, является С. с с. п., когда размеры всех его элементов значительно меньше длины эл.-магн. волны и структуру нолей в элементах С и К можно идеализировать как жёстко фиксированную. [c.535]

Обозначим через v скорость груза А. Тогда = v. Учитывая, что мгновенный центр скоростей блока К находится в точке 9 , получим Уд = 2v (рис. б). Так как нить нерастяжима, то скорость груза В равна скорости точки Д т.е. Vb = 2и. Мгновенная угловая скорость блока К l = vir, угловая скорость блока L =Vslr = 2i)/r (скорость точки на ободе блока L равна скорости груза В). [c.372]

Дадим возможное угловое перемещение 5ip2 блоку В, При этом точка нити, лежащая на ободе блока, получит возможное перемещение Г2 Так как нить нерастяжима, то такое же возможное перемещение получит центр масс катка — точка С [c.465]

Если считать нити нерастяжимыми, то они не да][рт точке А удаляться от точки С по направлению нити 6А и от точки В по направлению нити ВЛ. Следовательно, реакции ) Тс и Тд нераетажимЕйх гибких нитей всегда направлены вдоль нитей к точке их подвеса. [c.35]

Предположим, что тело Mj имеет ускорение щ, направленное вниз. Тогда сила инерции — mjWi первого груза будет направлена вверх. Так как нить нерастяжима, то уравнение связи имеет вид (см. рис. 19.1, а) [c.432]

Так как нить нерастяжима, то мы должны иметь 6ri osai = 6Г2 osa2 действительно, каждая из этих величин равна [c.341]

Найдем изменение горизонтальной составляющей на-тяженйя нити Ц при действии сосредоточенной силы G. Пользуясь равей твом (3.15) и значением L из (3.16) и учитывая, кроме toro, что нить нерастяжима, получим [c.85]

Если нить нерастяжима, то g = onst для растяжимой нити [c.107]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...