Стержень призматический

Тонкостенным стержнем, принято называть стержень призматической или цилиндрической формы, у которого три размера являются величинами разных порядков. [c.334]

Стержень призматический 366 Сходимость по энергии 155 [c.937]

Систему координат г, S (рис. 15.4). На срединной поверхности выбирают нулевую направляющую Sq так как тонкостенный стержень призматический, то эта линия — прямая. Далее выбирают нулевую образующую г , кото-Рис. 15.4 рая в общем случае может [c.438]

В качестве простейшей системы с распределенными массами рассмотрим однородный призматический стержень, в котором возбуждены продольные колебания (рис. 547). [c.480]

Однородный призматический стержень АВ веса Р находится в равновесии на наклонной шероховатой плоскости с углом наклона а к горизонту. Определить [c.32]

Призматический стержень сечением а Ь растягивается осевыми силами F, приложенными по концам. Зная [c.108]

Призматический стержень, закрепленный одним концом в плоскости хОу (рис. 50), подвержен действию пары сил, закручивающих его свободный конец. Деформации кручения стержня [c.78]

Медный призматический вертикальный стержень длиной / = 4 м заделан обоими концами. Определить, на сколько градусов надо нагреть стержень, чтобы, учитывая его собственный вес, реакция в верхней опоре равнялась нулю. [c.29]

В общем случае пространственного действия сил на призматический стержень внутренние усилия в поперечном сечении приводятся к шести компонентам продольному усилию Л/ , крутящему [c.240]

Витой цилиндрической пружиной называется призматический стержень, навитый на круглый цилиндр постоянного радиуса (рис. 142). [c.248]

Пример 114. Призматический стержень длиной / несет на себе два груза весом и и движется равноускоренно вертикально вверх, проходя за первые t секунд путь S (рис. 213). [c.368]

На рис. 2.1, а изображен призматический стержень длиной 0 прямоугольного поперечного сечения площадью А ). Торцы стержня перпендикулярны продольной его оси ВС. Если к торцам приложить две равные по модулю и противоположно направленные продольные силы Р, то стержень изменит свою длину. В этой ситуации приращение длины вычисляется как обычно [c.41]

Выражения (2.17) и (2.20), позволяющие довольно просто вычислить 8 и а через е и о, верны лишь для относительно небольших деформаций 8, пока испытуемый стержень остается призматическим, т. е. до момента образования шейки. Установление общих зависимостей требует обращения к понятию относительного сужения 1 /, см. определение по (2.13). Из этой формулы можно получить [c.59]

Рассмотрим призматический стержень, испытывающий простое растяжение (рис. 154, а). Как указывалось, в сечениях, достаточно удаленных от точек приложения сосредоточенных сил, напряжения распределяются равномерно. В поперечных сечениях (вообще говоря, произвольной формы) нормальные напряжения (см. 27) [c.174]

Удар стержня о жесткую плиту. В некоторых случаях приходится определять напряжения в ударяющем теле, в частности, рассчитывая шток ковочного молота. При этом наиболее опасным для прочности штока является момент окончания ковки, когда проковываемое изделие почти не деформируется и вся энергия удара поглощается штоком. Схематически этот случай показан на рис. 610, где некоторый призматический стержень длиной I поперечного сечения F и веса Q падает с высоты Н и ударяется о жесткую плиту А. Поскольку плита не деформируется, то весь запас кинетической энергии Tq = QH, накопленной падающим стержнем к моменту соударения, целиком перейдет в потенциальную энергию деформации падающего стержня. [c.703]

См. [13]. Рассчитать на прочность прямолинейную призматическую оболочку с замкнутым неизменяемым прямоугольным контуром—замкнутый тонкостенный стержень (см. рис. 104). На обоих концах 2 = О и г = / стержень шарнирно закреплен и в точке 2 = с нагружен внешним сосредоточенным крутящим моментом = [c.254]

Если растягивать в поляризованном свете призматический стержень из того же материала, из которого сделана модель, то изображение образца на экране будет последовательно темнеть, когда напряжение в нем будет проходить через значения [c.559]

Рассмотрим растянутый стержень постоянного сечения (призматический), нормальное усилие в поперечных сечениях которого - постоянно (рис. П.3,п). Опыт показывает, что [c.32]

При подготовке автором первого издания настоящего задачника Л. И. Балабух показал, что призматический стержень вообще любой формы поперечного сечения не имеет критической угловой скорости. [c.352]

Если призматический стержень сжимать все возрастающими силами, действующими ио его оси, то при некотором значении силы прямолинейная форма равновесия стержня может оказаться неустойчивой, стержень начнет искривляться, и возникнет новая форма устойчивого равновесия — криволинейная. Такой изгиб стержня, связанный с потерей устойчивости прямолинейной формы его равновесия, называют продольным изгибом. [c.329]

Шпонкой называют клиновидный или призматический стальной стержень, вводимый между валом и посаженной на него деталью — зубчатым колесом, шкивом, муфтой — для взаимного соединения и передачи вращающегося момента от вала к детали или от детали к валу. [c.254]

Для наглядного представления деформации изгиба возьмем небольшой призматический резиновый стержень. Начертим на его грани две линии, параллельные друг другу и перпендикулярные к оси стержня. Приложи по его концам в плоскости симметрии два равных, но противоположно направленных момента (рис. 103, а). Стержень под действием изгибающих моментов прогнется, начерченные прямые останутся прямыми и перпендикулярными к изогнутой оси стержня (рис. 103, 6). [c.187]

Рассмотрим передачу тепла через призматический стержень, поперечное сечение которого равно /, а периметр сечения U. Стержень находится в среде, температуру которой условно примем рав- [c.279]

Рассмотрим передачу теплоты через призматический стержень, площадь сечения которого /, а периметр сечения U. Стержень находится в среде, температуру которой условно примем равной нулю. Температура стержня изменяется лишь по его длине и является функцией только длины, т. е. = / (х). В основании стержня температура равна б о. Значения коэффициентов теплопроводности и теплоотдачи известны и равны К и а . Требуется установить закон изменения температуры по стержню и количество передаваемой теплоты через стержень при стационарном тепловом режиме. [c.300]

Рассмотрим упругий анизотропный призматический стержень произвольного поперечного сечения (рис. 6). Предположим, что материал имеет плоскость симметрии, ортогональную образующей [c.27]

Рис. 6. Призматический стержень с образующей, параллельной оси а з

Стержень можно трактовать как тело, образованное движением плоской фигуры, центр тяжести которой скользит по кривой, в общем случае пространственной. При этом, во-первых, плоскость фигуры все время остается нормальной к указанной кривой, а во-вторых, габаритные размеры фигуры намного меньше пути, совершаемого центром ее тяжести. В таком случае упомянутая кривая называется осью стержня, фигура, образовавшая его, — поперечным сечением, а само образованное движением фигуры тело — стержнем постоянного сечения. В частности, такой стержень может быть призматическим (рис. 1.5, а), если линия, по которой скользит центр тяжести фигуры, — прямая, а сама фигура в процессе движения не поворачивается. Если линия прямая, но фигура, скользя по ней своим центром тяжести, поворачивается, то получается стержень с так называемой естественной круткой (слово естественная подчеркивает, что обсуждаемая форма тела имеет место до деформации) (рис. 1.5, б). На рис. 1.5, в, г изображены стержни с криволинейными осями — плоской и пространственной соответственно. [c.28]

Рис. 1.5. Элементы конструкций а) призматические стержни б) непризматические стержни о прямолинейной осью (правый стержень естественно закрученный — типа лопатки турбины) в) криволинейные стержни а плоской криволинейной осью (крюк, звено цепи, рым) г) криволинейный стержень с пространственной осью (пружина) д) пластины е) оболочки

Рассмотрим призматический стержень. Свяжем с ним систему декартовых осей. Начало координат расположим в какой-либо точке оси стержня. Ось z направим вдоль оси стержня. Оси х к у располагаем произвольно ) в плоскости поперечного сечения. Мысленно рассечем стержень плоскостью, перпендикулярной оси г, на две части (/ и II). Исследуя равновесие одной части, прикладываем к ней, кроме тех внешних сил, которые на нее действуют, внутренние усилия вместо отброшенных внутренних связей, соединяющих две части стержня (рис. 1.16). [c.43]

Если призматический стержень загружен лишь по торцам нормальной равномерно распределенной нагрузкой. При этом [c.103]

Если призматический стержень загружен по торцам любой нормальной (ие равномерно распределенной) нагрузкой, равнодействующая которой проходит через центры тяжести торцов, и рассматриваются сечения, отстоящие от торцов на величину, доходящую до порядка поперечного размера стержня. Чем ближе распределение нагрузки к равномерному, тем эта величина меньше. [c.104]

Вводные замечания. Рассмотрим призматический стержень произвольного поперечного сечения. Свяжем с ним правую систему осей хуг, расположим начало координат в центре тяжести одного из торцов и направим ось г вдоль оси стержня, а оси х ц у совместим с главными осями инерции торца. Объемные силы учитывать не будем, т. е. положим Х = К = 2 = 0. [c.42]

Вводные замечания. Пусть имеем призматический стержень произвольного поперечного сечения, свяжем с ним систему осей хуг, поместив начало координат в центре тяжести одного из торцов, направив ось г вдоль оси призмы, а оси х и у расположив в плоскости торца. Будем считать, что стержень подвергнут воздействию внешних крутящих моментов 3) , приложенных к торцам и вызывающих свободное кручение. В поперечных сечениях возникают одинаковые по величине крутящие моменты = Будем считать, что диаграмма напряжений т = т(у) имеет вид диаграммы Прандтля. Отметим. два характерных значения УИ М т— крутящий момент, при котором в наиболее напряженных точках поперечного сечения возникают касательные напряжения, равные пределу текучести т , и Мго — крутящий момент, при котором во всем поперечном сечении касательные напряжения оказываются равными т,.. [c.82]

Оси координат. Пусть имеем призматический стержень, испытывающий чистый изгиб (рис. 12.5). Исследуем распределение нормальных напряжений в поперечном сечении. Свяжем Со стержнем систему ортогональных осей хуг. Расположим оси х и 2 в нейтральной плоскости так, чтобы ось г являлась проекцией оси стержня на эту плоскость. [c.104]

Дан стержень призматического сечения (рис. 42), и к основаниям его приложены равные, но противоположные пары сил. Ось г направим по оси стержня плоскость хг совпадает с плоскостью действия приложенных пар. Случай этот носит название чистого изгиба элементарная теория его разработана в XVIII веке Я. Бернулли и Эйлером она основана на гипотезе, предполагающей, что ось стержня ОВ изогнется по кривой, лежащей в плоскости хг, и что плоские поперечные сечения стержня останутся плоскими и нормальными к изогнувшейся оси. Из простых геометрических соображений (излагаемых в курсах сопротивления материалов) можно заключить, что [c.116]

Величина к (оптическая постоянная)" легко определяется путем предвари гслыюго испытания образца при простом растяжении. Если растягивать в поляризованном свете призматический стержень из того же материала, из которого сделана модель, то изображение образца па экране будет последовательно те.мпеть, когда напряжение в нем будет проходить через значения [c.519]

Кривой, криволинейный, изогнутый, призматический, сжатоизогнутый, составной, опорный, ступенчатый, вращающийся, высокий, движущийся, решётчатый, растянутый, сжатый, лишний, однородный, гладкий, стальной, деформируемый, вибрирующий. .. стержень. [c.86]

Рассчитать на прочность прямолинейную призматическую оболочку с замкнутым неизменяемым прямоугольным контуром — замкнутый тонкостенный стержень (см. рис. 126). На обоих концах 2=0 и z = l стержень шарнирно закреплен и в точке z = нагружен внешним сосредоточенным крутящ им моментом [c.347]

Внецентренная нагрузка. В общем случае вне-центренного нагружения призматический стержень испытывает одновременную деформацию растяжения или сжатия и чистого косого изгиба. [c.215]

Приближенное решение для ламинарного течения в призматических трубах произвольного сечения с достаточной для практических расчетов точностью может быть получено на основании применения рассматриваемой в теории упругости так называемой гидродинамической аналогии при кручении. Эта аналогия впервые была установлена Буссинеском, показавшим, что дифференциальные уравнения и условия на контуре, служащие для определения функции напряжений ф при кручении призматических стержней, тождественны с уравнениями для определения скоростей различных слоев вязкой жидкости при ее движении по трубе того же поперечного сечения, что и скручиваемый [стержень. [c.152]

Рассмотрим призматический стержень, изгибаемый в одной из главных плоскостей двумя равными и противополо ными моментами УИ (рис. 145). Взяв начало координат в центре тяжести поперечного сечения, а плоскость хг — в главной плоскости [c.293]

На практике часто приходится решать задачу об устойчивости сжатых стержней. Если призматический стержень сжимать силами, действующими по оси, то он будет укорачиваться, сохраняя свою прямолинейную форму. При некоторых условиях прямолинейная форма равновесия может оказаться неустойчивой, а стержень начнет выпучиваться, искривляться. Это явление называют npodojb-ным изгибом, и наступает оно тем скорее, чем больше длина стержня по сравнению с его поперечными размерами. [c.411]

Рассмотрим теперь стержень конечной высоты h, например призматическое ребро прямоугольного поперечио1 0 сечения (рис. 23.6). Дифференциальное уравнение, описывающее температурное поле в стержне, и его интеграл (23.30) остаются теми же, что и для стержня бесконечной высоты. Отличие будет лишь в граничном условии на свободном торце стержня. Пренебрегаем теплоотдачей на торце стержня. [c.301]

При растяжении или сжатии напряжения распределяются равномерно по поперечному сечению только в призматических стержнях постоянного сечения. Однако трудно назвать какую-либо часть машины, которая представляла бы стержень постоянного сечения. Даже у такой простой детали, как болт, имеются места с резким из- менением поперечного сечения, например, вчнарезанной части болта и в месте перехода стержня болта к головке. Поломки частей машп.н обычно происходят в местах рез- кого изменения поперечного сечения. Это снижение прочности объясняется местным повышением напрялсения в области резкого изменения размеров поперечного сечения. Так, например, при растяжении круглого образца с выточкой (рис. 31) или образца прямоугольного сечення с отверстием (рис, 32) напряжения распределяются по, [c.50]

Если стержень не слишком отличается от призматическо о. В противном случае получаются значительные погрешности. Так, например, в ступенчатом стержне в районе каждой ступени формула [c.104]

Выше уже говорилось о том, что существуют исключительные случаи, характеризуемые одновременным возникновением напряжений, равных пределу текучести, во всем объеме материала системы естественно, что они опасны для системы в целом. Для таких систем разница в расчете по допускаемому напряжению и по допускаемой нагрузке исчезает, К числу обсуждаемых случаев относятся осевое действие сил на призматический стержень при постоянной вдоль его оси продольной силе работа статически определимой фермы при равнонапряженности всех стержней, в условиях действия заданной узловой нагрузки. Если элементы, статически [c.192]

Рис. 13.17. Призматический стержень а) системы осей Охуг и 01Х1У1 б) нейтральная линия в поперечном сечении.

Сопротивление материалов 1986 (1986) -- [ c.259 ]

Теория упругости (1970) -- [ c.366 ]

Сопротивление материалов Издание 13 (1962) -- [ c.26 , c.692 ]

Сопротивление материалов (1962) -- [ c.11 ]

Краткий курс сопротивления материалов с основами теории упругости (2001) -- [ c.10 ]

Теория пластичности Изд.3 (1969) -- [ c.133 ]

Колебания в инженерном деле (1967) -- [ c.289 , c.297 , c.314 , c.321 , c.400 ]

Сопротивление материалов Том 1 Издание 2 (1965) -- [ c.12 , c.255 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...