Области изменения W простых течений

Простой физический смысл числа кавитации выясняется непосредственно из рассмотрения процесса образования кавитационной каверны и ее дальнейшего движения из области низкого давления в область высокого давления. В числитель этого параметра входит полное давление или напор, под действием которого каверна схлопывается, а знаменатель представляет собой скоростной напор потока. Изменение давления на поверхности тела или на стенках любого канала, ограничивающего течение, связано в основном с изменением скорости течения. Поэтому скоростной напор можно рассматривать как величину, определяющую падение давления, в результате которого может образоваться и расширяться каверна. С этой точки зрения число кавитации представляет собой отношение давления, под действием которого происходит схлопывание каверны, к давлению, под действием которого каверна возникает и растет. Параметр К является очень полезной величиной и позволяет объяснить многочисленные и разнообразные особенности явления кавитации. Например, из его определения непосредственно сле- [c.66]

В предыдущих главах были рассмотрены различные проявления кавитации, происходящей при относительно простых условиях течения. Обычно рассматривалась одиночная кавитационная область, и течение предполагалось относительно установившимся. Предполагалось также, что в потоке развивается только один тип кавитации. Однако такие типы гидравлического оборудования как насосы, турбины или клапаны, обычно имеют сложные проточные каналы, в которых кавитация может возникнуть в нескольких областях неодновременно в зависимости от рабочих условий на установке в целом. Поэтому, чтобы проанализировать различные воздействия кавитации на такое оборудование, сначала необходимо выявить критические кавитационные области, затем определить тип кавитации, наиболее соответствующий каждой из этих областей и, наконец, оценить воздействие на каждую критическую область изменения общих условий работы. [c.605]

Разложение на простые дроби. Будем теперь рассматривать выражения г( ) в замкнутой форме для течений с годографами в виде кругового сектора, области изменения которых являются односвязными и однолистными. [c.53]

Области изменения W простых течений 59 [c.59]

Области изменения W простых течений. Используя идеи п. 2, нетрудно дать полную локальную классификацию особенностей функции W(T) на основании леммы 1. [c.59]

Области изменения 157 простых течений 61 [c.61]

Такой подход позволяет не только описать многосвязные области со сложной геометрией в рамках сеток простой топологии, но и существенно уточнить решение в выделенных подобластях с резкими изменениями характеристик течения пограничных слоях, областях ближнего и дальнего следа, локальных вихревых и отрывных зонах. [c.46]

При чисто ламинарном отрыве точка перехода лежит ниже по течению относительно точки прилипания, а при отрыве промежуточного типа место перехода располагается между точками отрыва и прилипания. Таким образом, положение точки перехода решающим образом влияет на характер отрыва пограничного слоя. Его нарастание зависит от интенсивности положительного градиента давления, а распределение давления определяется простыми волнами сжатия и скачком уплотнения, обусловленными утолщением пограничного слоя. На равновесие между этими двумя процессами может оказать воздействие изменение режима теплопередачи. Если охлаждать стенку выще области взаимодействия, то это вызовет повышение плотности и снижение вязкости газа. Большая плотность обусловливает возрастание количества движения газа и затягивание срыва. Этому же способствует и уменьшение вязкости. [c.102]

Обратимся к задаче о падении ударной волны на неоднородность. Мы уже видели, что эта задача в линейной постановке в общем случае решения не имеет. Данное обстоятельство-допускает простое физическое истолкование. Если изменения плотности в области перед ударной волной в направлении ее распространения малы по сравнению с изменениями плотности в поперечном направлении, то возмущенное течение нельзя представить в виде волны разрежения, распространяющейся по однородному газу за ударной волной, фронт которой близок к плоскому. [c.63]

Анализ профиля осевой скорости показывает, что закрученное течение в цилиндрическом канале представляет собой сложный поток с непрерьшным характером изменения локальных параметров по сечению канала. Такой поток содержит элементы более простых типов течения — область пристенного течения, приосевую область обратного течения или провал осевой скорости и расположенную между ними зону циркуляционного течения. Для таких потоков модель расчета пограничный слой невязкий поток является неприменимой. [c.40]

Прилегающая к поверхности тела область называется пограничным слоем. Пограничный слой поддается более простому анализу именно благодаря тому, что его толщина значи-чительно меньше размеров обтекаемого тела. Основное допущение теории пограничного слоя состоит в том, что жидкость, непосредственно прилегающая к поверхности тела, считается неподвижной относительно тела. Это допущение справедливо во всех случаях, за исключением течений сильно разреженных газов, когда средняя длина свободного пробега молекул газа велика по сравнению с размерами тела. Таким образом, динамический пограничный слой можно определить как область, в пределах которой скорость жидкости изменяется от скорости внешнего потенциального течения до нуля на поверхности тела (рис. 4-1). Правда, никакой точной толщины пограничного слоя такое определение не дает. До тех пор, пока мы не сформулируем точного определения, будем считать, что толщина пограничного слоя равна расстоянию, на котором происходит большая часть изменения скорости. [c.34]

Поскольку иногда детали машин и элементы конструкций работают за пределом текучести, необходимо исследовать зависимость между напряжениями и деформациями в пластической области, где соотношения линейной теории упругости уже неприменимы. Соотношения между деформациями и напряжениями в пластической области в общем случае нельзя считать не зависящими от времени. В любой точной теории пластического деформирования следовало бы учитывать влияние всего процесса изменения пластической деформации с момента начала пластического течения. Соотношения, учитывающие это, были бы очень сложными, они содержали бы в себе напряжения и скорость изменения деформации во времени. Уравнения были бы аналогичны уравнениям течения вязкой жидкости, а деформацию в каждый момент времени следовало бы определять, осуществляя пошаговое интегрирование по всему процессу изменения деформации. Такой подход привел бы к очень трудоемким расчетам даже при решении простейших задач о пластической деформации. Вследствие этого обычно делают некоторые упрощающие предположения, которые позволяют относительно просто исследовать процессы пластического деформирования и получать достаточно простые результаты, пока температура ниже температуры ползучести и в случае обычных скоростей деформации. [c.118]

Математические модели подобных течений с отрывом можно довольно легко построить, используя уравнения движения Эйлера для невязкой жидкости. Основная идея состоит в том, что допускается скачкообразное изменение скорости при переходе через линию тока, что является грубым нарушением гипотезы (Е) из 1. Простые примеры таких течений схематически изображены на рис. 9. В этих течениях все линии тока параллельны друг другу, а области равномерного течения отделены от областей стоячей воды линиями тока, при переходе через которые скорость изменяется скачком. На рис. 9, а изображена идеализированная бесконечная струя поступающая в область неподвижной воды из трубы произвольного поперечного сечения, а на рис. 9, б изображен равномерный поток, отрывающийся от полуцилиндра со стороны среза и обтекающий застойный след позади этого полуцилиндра. В обоих случаях давление можно считать гидростатическим. [c.76]

На фиг. 8 показаны примеры таких сверхзвуковых течений. Первый пример (фиг. 8, а) — обтекание кормовой части пластины конечной длины. В области ж > О условие прилипания и х, 0) = О заменяется условием симметрии Ыу х, 0) = 0. Следуя [18], оценим амплитуды возмуш,ений и размеры областей, на которые оно распространяется. Исчезновение напряжения трения на оси течения приводит к разгону струек тока, проходящих вблизи плоскости симметрии. Это вызывает быстрое изменение толщины вытеснения и индуцирует градиент давления. Простые оценки на основе уравнений неразрывности, импульса и линейной теории сверхзвуковых течений показывают, что вблизи конца пластины образуется локальная область течения со свободным взаимодействием, для которой перепад давления (отнесенный к р ыУ Др Не , Ах Ке" /8. Перед концом пластины индуцируется отрицательный градиент давления, а в следе давление восстанавливается. При (Да /Ке /в) оо градиент давления исчезает. Аналогичное рассмотрение справедливо и для течения при малых углах атаки а Ве (фиг. 8, в) [251. В этом случае перед концом пластины на ее верхней и нижней сторонах поток поворачивает на угол а. Поворот на угол + при достаточной величине а должен приводить к отрыву пограничного слоя. Критический перепад давления, вызывающий отрыв, несколько больше, чем в случае обтекания угла, образованного двумя стенками. Это объясняется наложением отрицательного градиента давления, вызываемого сходом потока с пластины, как при а = 0. [c.247]

А. А. Никольский и Г. И. Таганов (1946), опираясь на доказанную ими теорему о монотонном изменении угла наклона вектора скорости на линии перехода через звуковую скорость, доказали также теоремы о том, что наличие прямолинейного или вогнутого в поток участка контура профиля в области местной сверхзвуковой зоны обязательно приводит к возникновению скачков уплотнения. Ими также были даны некоторые оценки изменения скорости на профиле в области местной сверхзвуковой зоны было доказано, что на выпуклых в поток участках тела скорость не может возрастать с изменением угла наклона контура быстрее, чем при течении расширения Прандтля — Майера, а на вогнутых в поток участках контура скорость обязательно падает быстрее, чем при течении сжатия в простой волне. Кроме того, было доказано, что если на некотором выпуклом в поток участке контура тела скорость падает быстрее, чем при соответствующем течении Прандтля — Майера, то характеристики второго семейства, начинающиеся в точках этого участка, приходят на скачок. [c.102]

Изменение распределения скоростей при переходе ламинарной формы течения в турбулентную можно использовать для простого способа определения положения точки перехода (точнее говоря, области перехода). Принцип такого определения пояснен на рис. 16.6. Трубка для измерения динамического давления или трубка Пито устанавливается параллельно стенке на таком от нее расстоянии, на котором ламинарный и турбулентный профили скоростей дальше всего отстоят один от другого. Если теперь передвинуть трубку вдоль стенки, не меняя расстояния между ними, и пропустить ее через область перехода вниз по течению, то она покажет почти внезапное повышение динамического или соответственно полного давления. [c.420]

Точное знание мгновенного расположения и состояния области эмиссии для нас недоступно из-за быстрых, не поддающихся (контролю изменений в распределении концентрации зарядов в лежащих выше областях, а также потому, что мы вообще не располагаем методами ее непосредственного наблюдения в рассматриваемых здесь условиях дугового разряда. Поэтому следует отказаться здесь от попыток описания всех изменений, которым подвергается сама область эмиссии. Нас будут интересовать ниже лишь изменения формы и расположения области испарения, которые в конечном счете определяют процесс перестройки катодного пятна и могут быть проконтролированы непосредственными наблюдениями. Но для описания этих изменений и не требуется точное знание расположения эмиссионной повер.хности на катоде в каждый момент времени. Для этого достаточно лишь располагать сведениями о распределении вероятности (ху) нахождения области эмиссии на различных участках катода в течение -каждого рассматриваемого цикла перестройки пятна. В самом деле, указанным полем вероятности однозначно задается распределение выделяемой на катоде тепловой энергии, от которой только и зависит направление процесса перестройки катодного пятна. Упрощая задачу, можно ограничиться исследованием вероятности нахождения на том или ином участке катода центра некоторой идеализированной области эмиссии в форме правильного круга. Также в порядке упрощения задачи допустимо считать, что центр области испарения каждой автономной группы ячеек, рассматриваемой как целое, просто смещается к концу данного цикла перестройки в точку, соответствующую максимуму вероятности нахождения центра эмиссии. Появление двух или большего числа таких максимумов может означать начало процесса деления этой группы на более мелкие автономные области или пятна. [c.201]

Эти законы были сформулированы ранее в форме дифференциальных уравнений просто потому, что с самого начала предполагалась непрерывность течения. Но эти же законы можно применить и к областям, в которых газодинамические величины испытывают разрыв. С математической точки зрения разрыв можно рассматривать как предельный случай очень больших градиентов газодинамических величин, когда толщина слоя, в котором происходит конечное изменение этих величин, стремится к нулю. Поскольку в динамике невязкого и нетеплопроводного газа, т. е. при условии, что мы отвлекаемся от молекулярной структуры вещества, нет никаких характерных длин, [c.47]

Характеристика СЕ прямолинейна, поэтому течение в области АСЕ есть простая волна и Мя = М . Таким образом, Ма > М , а так как Мр < Мо, то, следовательно, изменение числа Маха вдоль характеристик пучка немонотонно, что приводит к немонотонному изменению числа Маха на контуре сопла. Минимальное значение числа Маха на каждой из характеристик пучка достигается в точках пересечения с характеристикой BN. Отметим, что расстояние от точки А до точки N не превышает 0,7г,,,. Если в качестве контура сопла использовать линии тока, лежащие ниже точки Р, то на этих линиях тока зоны торможения будут отсутствовать. [c.159]

Для того чтобы получить простейшее аналитическое решение, используем аппроксимирующую зависимость, связывающую численные значения функций (Я.) и 2 (Я.) в интересующем нас диапазоне скоростей Я.Д. Из графиков 2 = / д), построенных для сверхзвуковой области течения при различных значениях к, видно, что в достаточно широком диапазоне изменения Я. можно прибегнуть к линейной аппроксимации [c.140]

При моделировании течений вблизи всасывающих отверстий местных отсосов методом граничных интегральных уравнений [54] использовались источники и стоки, распределенные по границе области течения (см. гл. 2), т.е. применялся так называемый простой слой. Представляет интерес распределить по граничной поверхности вихри или, иначе говоря, воспользоваться вихревым слоем. Такой вихревой слой, как указывается в работе профессора П.Я.Фабриканта [53], кинематически эквивалентен пограничному слою. Это объясняется тем, что в непосредственной близости от непроницаемой поверхности происходит быстрое изменение величины скорости вдоль направления нормали и соответственно вращение частиц. [c.574]

Течение моделировалось с помощью простого и вихревого слоя. При использовании источников и стоков, расположенных по границе течения (рис.3.9), имеет место плавное обтекание цилиндра. Заметим, что здесь использовалось неравномерное разбиение области на граничные отрезки более часто дискретизация осуществлялась в местах изменения граничных условий задачи. [c.580]

Рассмотрим качественно эволюцию плоской волны, распространяющейся вправо и описываемой уравнениями (3.44), (3.45). Зададим начальные профили II х, 0) и с х, 0) так, как указано на рис. 3.3, а. Картина возникающего течейия в плоскости х, i приведена на рис. 3.3, б. Характеристики аЬ и ей параллельны друг другу, их уравнения есть dx dt = со. Характеристика ef имеет больщий наклон или большую скорость в лабораторной системе координат по сравнению со всеми другими характеристиками, в том числе с характеристиками аЪ и d. Таким образом, с течением времени характеристика е/ будет приближаться к характеристике аЬ и отдаляться от характеристики d. Ширина волнового пакета не меняется с течением времени, так как точки а ш Ъ распространяются с одинаковой скоростью, равной скорости звука. Однако внутри волнового пакета происходит существенное перераспределение 7 и с значения максимумов не меняются, но их относительное положение претерпевает значительное изменение. С течением времени профили скорости искажаются все сильнее и сильнее с нарастанием крутизны фронта волны (см. рис. 3.3). Если продолжить решение в область больших i таких, что произойдет пересечение характеристик одного семейства (в рассматриваемом случае а-характеристик), то решение получается неоднозначным. Для ликвидации неоднозначности решения необходимо допустить образование сильных разрывов, т. е. ударной волны. Таким образом, рассмотренное решение типа простой волны имеет смысл в течение ограниченного отрезка времени до образования сильного разрыва. Аналогичным образом [c.91]

Задачи о течениях в прямоугольном канале являются в общем случае трехмерными. Однако для области полностью развитого течения задача становится двумерной, так как изменения скорости вдоль юординаты Z отсутствуют (для двумерных течений, например в канале круглого сечения или в плоскопараллельном канале, задача о полностью развитом течении становится одномерной). Можно получить решение сразу для полностью развитого течения, не рассматривая начальный участок. Таким образом, ограничиваясь полностью развитым течением, мы уменьшаем размерность задачи и выигрываем за счет гораздо более простых вычислений. [c.175]

Эти строгие результаты освободят нас от специальных предположений (например, однолистности, см. гл. II, п. 1) относительно годографа и области изменения W. Вместо этого мы сделаем предположения о поведении течения в физической плоскости. В частности, сначала мы будем предполагать только, что рассматриваются идеальные (эйлеровы) простые течения (п. 2), которые односвязны в физической плоскости. Из этого предположения будет следовать, что производная dWldT = R,(T) — действительная рациональная функция (теоремы 1 и 2). [c.57]

Остановимся вкратце на идее еще одного приближенного метода расчета движения грунтовых вод — так называемого метода суммарного учета местных потерь напора , разработанного С. Н. Нумеровым >. Он также основан иа разделе области движения грунтовых вод на некоторые сравнительно простые элементы, однако является в определенном смысле более строгим, чем метод фрагментов, так как не использует никаких заведомо искусственных предположений. Метод суммарного учета местных потерь напора основан на локальном изучении типовых зон резкого изменения формы течения грунтовых вод (с составлением подробных таблиц или графиков для их расчета) и установлении допол- [c.483]

Весьма важный фотолитический процесс, проходящий в простых кристаллах, — это процесс в кристаллах галоидов серебра, ответственный за скрытое фотоизображение ). Если кристаллы хлористого или бромистого серебра облучать светом, лежащим в видимой или ближней ультрафиолетовой области спектра, в течение малого промежутка времени, то в них произойдет визуально ие фиксируемое изменение. Однако, если кристаллы поместить в раствор проявителя, освещенная часть кристалла окажется разложенной иа чистое серебро и соответствующий галоген. Аналогичное разложение можно произвести непрерывным облучением без проявления — процесс, известный под названием физического проявления. [c.703]

При наличии скачков уплотнения пограничный слой обычно оказывает более сильное влияние на внешний поток, в некоторых случаях существенно изменяя картину всего течения. Дело в том, что в скачке уплотнения изменения скорости и температуры по направлению нормали к франту скачка, которое обычно мало отличается от направления потока, велики по сравнению с изменениями этих величин вдоль скачка. В пограничном слое изменения скорости и температуры в направлении потока обычно незначительны, в то время как изменения этих величин поперек пограничного слоя велики. Следовательно, в области взаимодействия скачка уплотнения с пограничным слоем скоройть и температура существенно изменяюкся как вдоль, так и поперек потока. Поэтому основные допущения теории пограничного слоя в этом случае перестают быть справедливыми и теоретическое исследование области взаимодействия скачков уплотнения с пограничным слоем представляет Ч резвычайно сложную задачу. Экспериментальные исследования этой области течения тоже являются не простым делом, однако полученные данные позволяют представить физическую картину взаимодействия и определить некоторые количественные закономерности. [c.339]

В рассматриваемых потоках квазигомогенной структуры на стенке канала располагается однофазная жидкость, т.е. локальное паросодержание равно нулю. Поскольку локальная скорость на стенке также равна нулю, то при любом монотонном законе изменения скорости W и паросодержания ф от стенки до центра канала получается, что области с повышенным локальным паросодержанием имеют более высокую скорость движения. В этом случае параметр распределения q> 1, т.е. 3 > ф. Рассмотрим в качестве простейшей иллюстрации течение двухфазной смеси в плоском канале высотой Ih (рис. 7.12). В отсутствие локального скольжения w y) = w (y) = = w(y). Предположим, что профили локальных истинного объемного паросодержания Ф окСД ) скорости w y) аппроксимируются степенными законами [c.311]

В заключение следует еще раз подчеркнуть, что большинство механических проблем в средние века изучалось в плане не столько физическом, сколько общефилософском, в связи с общими понятиями изменения (движения), пространства, времени. Университетская наука была, как правило, оторвана от технической практики. Вместе с тем нельзя рассматривать средние века только как период умственного застоя, в течение которого наука не развивалась. Тогда были бы совершенно непонятны причины, приведшие к эпохе Возрождения. Критикуя этот неверный подход, Энгельс писал В области истории — то же отсутствие исторического взгляда на вещи... На средние века смотрели как на простой перерыв в ходе истории, вызванный тясячелетним всеобщим варварством. Никто не обращал внимания на большие успехи, сделанные в течение средних веков расширение культурной области Европы, образование там в соседстве друг с другом великих жизнеспособных наций, наконец, огромные технические успехи XIV и XV веков. А тем самым становился невозможным правильный взгляд на великую историческую связь, и история в лучшем случае являлась готовым к услугам философов сборником примеров и иллюстраций [c.80]

Некоторые задачи. могут быть просто решены применением уравнений сохранения, записанных в интегральной форме. Наиболее просто решаются задачи для установившегося течения, так как в этом случае необходи.чьт данные о потоке только на поверхностях, ограничивающих область течения, и нет необходимости рассматривать особенности течения внутри области. Таким образо.ч могут быть получены только суммарные характеристики потока. Важно также отметить, что уравнения в интегральной форме пригодны для расчета потоков с разрывами, т. е. скачкообразны.ми изменения.чи параметров. [c.23]

СКЛЕИВАНИЕ МЕТАЛЛОВ. Применение клеевых соединений в металлич. конструкциях позволяет надежно, достаточно прочно и просто соединять разнородные металлы различных толщин при этом исключается сверление отверстий, устраняется опасность концентрации напряжений вокруг заклепок, болтов или сварныХ точек, т. к. клеевой шов распределяет нагрузку равномерно по всей площади соединения не возникает выпучивания отдельных участков конструкции (что характерно для заклепочных соединений) клеевое соединение не ослабляет металл (что характерно для сварных соединений в результате изменения св-в металла в области сварного шва). Клеевые соединения препятствуют возникновению коррозионных явлений, создают герметичное соединение, не требующее дополнит, уплотнения, облегчают вес конструкции, допуская применение довольно тонких металлов. Склеивание эффективно в случае необходимости создать тепловую, а иногда и электрич. изоляцию. По сравнению с заклепочными и сварными соединениями клеевое соединение обладает высокой прочностью при эксплуатации в условиях умеренных темп-р, при вибрационных нагрузках и тонких сечениях металлов. Недостатки метода склеивания сравнительно невысокая теплостойкость клеевых соединений па органич. клеях, склонность к старению с течением времени, отсутствие простого и надежного контроля качества клеевых соединений, необходимость в большинстве случаев нагревания соединяемых склеиванием деталей кроме того, клеевые соединения отличаются низкой прочностью при перав-номерном отрыве. Перед нанесением клея поверхность металлов очищают от различных загрязнений, особенно от масла и жира. Прочность склеивания повышают путем создания на поверхности металла оксидной пленки. Поверхность деталей можно также анодировать. Детали из нержавеющей стали рекомендуется подвергать химич. травлению. [c.172]

Образцы, использованные в целях науки о механике сплошных твердых сред, поставлялись как плоды искусства металлургии. Обычно цели металлургической технологии, в какой-то степени противоположные целям металлургической науки, состоят в изготовлении стабильных материалов с высоким пределом упругости и об-ладаюш,их особыми свойствами, предписываемыми непосредственными практическими нуждами. В течение большей части минувших полутораста лет на наши знания или отчасти создание неправильных представлений в этой области механики влияло то, какие из образцов указанной категории материалов оказывались доступными для целей научных исследований. Например, для таких металлов, как цинк, технические справочники редко содержат значения модулей или, если они и приводятся, то диапазон этих значений так широк, что с таким же успехом можно было бы и не приводить никакого значения. Цинк, подобно многим другим материалам, весьма нестабилен в отношении параметров деформирования, однако и более стабильные материалы, такие, как алюминий, медь, железо, могут быть поставлены в условия, в которых они проявляют подобную неустойчивость, просто в результате изменения их тепловых и механических предысторий, т. е. рецептов, принятых в прикладной металлургии для материалов с устойчивыми свойствами. [c.509]

Два процесса ведут к изменению интеграла столкновений. С одной стороны, в данную точку пространства приходят молекулы из других областей течения. Если L — характерный размер течения и —характерная скорость молекул, характерным временем этого процесса будет 1 = 1Ц. С другой стороны, если бы даже функция распределения была однородной по пространству, то она изменялась бы в результате столкновений молекул. Характерным временем этого процесса является время релаксации, или время между столкновениями молекул, где Л—характерная длина пробега молекул. Поэтому At должно быть меньше минимального из времен , и 02, и вычислительный процесс, определяемый формулой (14.3), практически применим лишь при не слишком малых числах Кнудсена. Процесс (14.3) аналогичен простейшему методу Эйлера численного интегрирования обыкновенных дифференциальных уравнений. Используя более сложные аппроксимации интеграла столкновений, легко построить аналоги более точных методов, типа, скажем, Рунге—Кутта. [c.222]

На рис. 47 показаны три fpaфикa давления в цилиндре некоторого дизельного двигателя, совершающего 1000 об/мин. Рис. 47, а соответствует вращению дизеля сторонним двигателем, когда горючее вообще не впрыскивается воздух просто сжимается и расширяется при проворачивании вала двигателя. Это наиболее гладкая кривая изменения давления, какую только можно получить на рис. 48 показано, что, начиная примерно со 100 Гц, величина компонент Фурье в этом случае спадает очень быстро. К сожалению, использовать двигатель в этом режиме никому не нужно Кривая Ь представляет график давления того же двигателя в условиях наибольшей плавности изменения давления, которую можно получить при собственном ходе двигателя. Обратите внимание на несколько более острый пик давления и на крутой прямолинейный участок вблизи верхней мертвой точки (в. м. т.). Это — момент, непосредственно следующий за впрыскиванием горючего, когда происходит его сгорание. В этом случае сгорание протекает постепенно, за время, в течение которого вал поворачивается на 20°. На рис. 48 показан спектр и для этих условий. Ввиду менее плавной формы кривой давления высшие компоненты разложения в спектр примерно на 20 дБ превышают по величине соответствующие значения для кривой а. За исключением горбика в области 1600 Гц, кривая Ь не менее плавная, чем соответствующая кривая для бензинового двигателя с той же величиной максимального давления в цилиндре. Горбик обусловлен резонансом газа в камере сгорания, когда он ударяется о стенки. [c.220]

Данное сравнение позволило связать структуру течения при осесимметричном нестационарном распаде вихря с интенсивными осевыми колебаниями замкнутой пузыревидной области, исчезающей и возникающей вновь. В данном случае наблюдается более существенная разница с визуальной диагностикой течения, обусловленная еще большим отличием траекторий частиц от мгновенных линий тока — трассерные частички здесь просто не поспевают за изменениями пузыря. Интересно отметить, что в области переходного режима к трехмерному течению (Re = 4000) пузырь, как и при визуализации, не фиксировался вовсе. [c.471]

Пусть инерциальное движение (материальной точки) наблюдается теперь из другой инерциальной системы отсчёта, в которой изолированная материальная точка движется равномерно и прямолинейно. Тогда и появляется масса как характеристика, участвующая в формировании всех названных динамических величин. Заметим, однако, что этому сопутствует изменение нарушения сферичекой симметрии Вселенной (далее просто изменение нарушения симметрии ). Действительно, центр однородно распределённых удалённых масс теперь находится (вместе с наблюдателем) в начале координат, а материальная точка — уже не в её центре и (или) с течением времени смещается относительно этого центра. Вселенная, включающая, кроме удалённых масс, также и рассматриваемую материальную точку, перестала быть симметричной для наблюдателя имеется нарушение симметрии, которое изменяется вместе с перемещением материальной точки. Получается, что Вселенная (её модель) зависит от тех правил, по которым наблюдатель формирует её в бесконечности Действительно, таково непредикативное понятие бесконечного (подробнее см. заметку 31) модель бесконечной Вселенной включает мысленный процесс достраивания видимой Вселенной (область её расширяется вместе с нашими знаниями извне, изнутри, на границе и т.д.) к некоему образу бесконечной Вселенной (отсюда, в частности, и так называемый гравитационный парадокс [75]). [c.241]

Штриховой линией на рис. 3, б показано изменение для идеального газа, рассчитанное по соотношениям простой волны. В расчете контур тела подправлялся на толщину вытеснения пограничного слоя. Видно, что в области невязкого течения, полученного при вдуве газа и при охлаждении поверхности, качественно совпадает с расчетным. [c.165]

Еще более простой вывод логарифмического закона для профиля скорости, восходящий также к основным идеям Прандтля и Кармана, основан на использовании соображений размерности. Он заключается в том, что в области течения, не слишком близкой ни к стенке, ни к оси канала или трубы (или вообще части течения, в которой вертикальный поток импульса уже нельзя считать постоянным), изменение средней скорости с изменением z долншо определяться единственным размернь1м параметром (равным потоку импульса через единицу массы жидкости). Отсюда вытекает, что du/dz ujz, откуда и следует сразу логарифмический закон (2.2). [c.471]

Процесс этот облегчается тем, что вдалеке от тормозящей поток стенки при больших рейнольдсовых числах инерционные эффекты настолько превалируют над вязкшщ, что внешнюю область течения можно рассматривать как невязкое, безвихревое течение, расчет которого не представляет, как мы уже наем, сложности. Иначе обстоит дело внутри пограничного слоя. Наличие резких изменений продольной скорости в перпендикулярном к стенке направлении приводит к значительным вязким напряжениям, с другой стороны, в непосредственной близости стенки могут развиться большие ускорения, так что внутри пограничного слоя нет оснований отбрасывать ни вязкие, ни инерционные силы. В связи с этим в области пограничного слоя необходимо выполнять интегрирование уравнений, хотя и более простых, чем уравнения Стокса, но все же достаточно сложных. [c.556]

Этот метод основан на допущениях о гиперболическом изменении скорости вдоль радиуса (V- г = onst) и о малости вращательной компоненты скорости вдали от области торможения [8, 9, 20]. Эти допущения позволяют составить следующее уравнение баланса сил, действующих на элементарное кольцо щириной dr (рис. 3.7). Такой подход к нахождению уравнений движения потока дает возможность наиболее просто найти отнощение давлений для двух сечений потока и использовать в дальнейщем термодинамическую теорию течения газа. [c.101]

В стационарных задачах с отрывом потока линия тока так называемая разделяющая линия тока, играет особую роль, поскольку она отграничивает область возвратного течения. Чтобы подчеркнуть это, ее можно наносить специальными символами или выделять каким-либо другим способом. Даусон и Маркус [1970] выделяли линию 117 = 0, просто строя две линии тока ф = О е, где е много меньше всех расстояний между линиями тока (они брали е = 0.001 11 1). Поскольку скорости в области возвратного течения малы, обычно рекомендуется брать различные шаги изменения функции тока на графике Аг для > О и для 115 < О (Роуч и Мюллер [1968], Аллен и Чен [1970]). Направление течения может также обозначаться стрелками, нанесение которых предусмотрено на большинстве линейных графопостроителей. Можно также менять длину стрелок поскольку [c.500]

Таким образом, для использования простейшей модели турбулентности следует определить постоянные А — фактор демпфирования, к — постоянную области, в которой выполняется закон стенки, и величину (//б)тах ДЛЯ внсшней области. В пространственном турбулентном пограничном слое вектор скорости изменяет свое направление по отношению к вектору скорости внешнего течения. Это приводит к анизотропии вихревой вязкости, так как длина пути перемешивания зависит не только от изменения величины локальной скорости, но также от изменения направления. [c.322]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...