Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Течение в пограничном слое

Обычный анализ порядков величин для течений в пограничном слое показывает, что левая часть уравнения (7-4.16) имеет порядок О (pf/ /x), в то время как  [c.278]

Для определения влияния любого размерного фактора на коэффициент теплоотдачи необходимо выразить все безразмерные числа через входящие в них размерные величины и получить зависимость а от всех размерных величин в явном виде. Но скорость входит только в одно безразмерное число Re, поэтому степень ее влияния на а равна степени влияния Re на Nu. Для продольного обтекания пластины — при ламинарном течении в пограничном слое и — при турбулентном.  [c.212]


Характер турбулентного течения в пограничном слое смеси можно выявить, рассматривая, например, течение в сопле (разд. 7.4). На теневых фотографиях виден плотный слой твердых частиц (толщина которого составляет доли миллиметра), движущийся вдоль стенок сопла [731]. Типичные результаты представлены на фиг. 8.10, где экспериментальные данные сравниваются с результатами расчетов (по одномерной схеме) для смеси воздуха со стеклянными частицами при заданном законе изменения сечения (Л/). (Скорость потока и рассчитывалась по давлению Р, скорость частиц Ыр — по скорости потока и и отношению массовых концентраций частиц и газа тг, индекс 1 означает условия на входе или условия торможения.) На расстоянии приблизительно до 50 мм от входа экспериментальные значения Пр и совпадают с расчетными (это означает, что коэффициент сопротивления твердых частиц выбран правильно). За этим сечением измеряемая концентрация частиц в ядре потока остается неизменной, но концентрация твердых частиц у стенки начинает резко возрастать (кривая А/тг ш показывает этот рост). Хотя теневая съемка не позволяет точно определить толщину этого движущегося слоя, значения на фиг. 8.10 показывают, что при х = 63,5 мм  [c.365]

Турбулентное течение в пограничном слое смеси 365  [c.531]

От линии отрыва отходит, как мы знаем, уходящая в глубь жидкости поверхность, ограничивающая область турбулентного движения. Движение во всей турбулентной области является вихревым, между тем как при отсутствии отрыва оно было бы вихревым лишь в пограничном слое, где существенна вязкость жидкости, а в основном потоке ротор скорости отсутствовал бы. Поэтому можно сказать, что при отрыве происходит проникновение ротора скорости из пограничного слоя в глубь жидкости. Но в силу закона сохранения циркуляции скорости такое проникновение может произойти только путем непосредственного перемещения движущейся вблизи поверхности тела (в пограничном слое) жидкости в глубь основного потока. Другими словами, должен произойти как бы отрыв течения в пограничном слое от поверхности тела, в результате чего линии тока выходят из пристеночного слоя в глубь жидкости. (Поэтому и называют это явление отрывом или отрывом пограничного слоя.)  [c.231]


Число Рейнольдса для течения в пограничном слое меняется вдоль поверхности обтекаемого тела. Так, при обтекании пластинки можно определить число Рейнольдса как = Их/ где j —расстояние от переднего края пластинки, (У —скорость жидкости вне пограничного слоя. Более характерным для пограничного слоя, однако, является такое определение, в котором роль размеров играет какая-либо длина, непосредственно характеризующая толщину слоя в качестве таковой можно выбрать толщину вытеснения, определенную согласно (39,26)  [c.238]

Для некоторых практически важных случаев течение в пограничном слое является автомодельным, т. е. не зависит от переменной  [c.291]

Описанные результаты относятся к наиболее простым случаям течения в ламинарном пограничном слое. При более сложной форме обтекаемой поверхности и произвольном распределении параметров внешнего потока необходимо решать систему уравнений в частных производных (31), (32) численными методами. Наряду с разработкой численных методов были сделаны попытки создать приближенные методы расчета, основанные на решении интегральных соотношений, составленных для всего пограничного слоя. Составим интегральное соотношение импульсов при установившемся течении в пограничном слое сжимаемой жидкости. Применяя уравнение количества движения к элементу пограничного слоя длины dx и единичной ширины, получим ( 5 гл. I)  [c.299]

Дифференцируя первое уравнение системы (77) по у, а второе уравнение — по а и исключая из полученных таким образом соотношений величину d p ldx ду, т. е. давление, получим уравнение, связывающее составляющие скорости возмущающего движения и и v. Это уравнение движения вместе с уравнением неразрывности служит для определения и и v. Граничные условия для течения в пограничном слое заключаются в том, что скорости возмущающего движения и и v должны быть равны нулю на стенке и на большом расстоянии от стенки, т. е.  [c.309]

Значения w, рассчитанные по формуле (87) при R p = 5 10 , приведены на рис. 6.15 (кривая 2). На этом же рисунке показаны значения w для ламинарного режима течения в пограничном слое (кривая 1), для турбулентного (кривая 3) и экспери-  [c.313]

При наличии градиента давления во внешнем потоке течение в пограничном слое становится более сложным, чем при обтекании плоской пластины. Так как давление остается постоянным поперек пограничного слоя, то влияние градиента давления во внешнем потоке распространяется на весь пограничный слой. Это влияние в основном сводится к изменению профиля скорости в пограничном слое.  [c.329]

Это предположение подтверждается следующими экспериментальными фактами. Во-первых, профиль скорости в пограничном слое на стенках прямолинейных участков цилиндрических труб такой же, как и профиль скорости на плоской пластине, независимо от того, какое течение — ускоренное или замедленное — предшествовало течению около прямолинейного участка трубы. Во-вторых, профиль скорости над точкой отрыва в турбулентном пограничном слое несжимаемой жидкости не зависит от параметров течения во внешнем потоке до точки отрыва. Универсальность отрывного профиля нри различном характере течения до сечения отрыва также говорит о том, что можно пренебречь влиянием внешнего потока вне небольшой окрестности рассматриваемого сечения. Наконец, опыты но исследованию взаимодействия скачка уплотнения с пограничным слоем непосредственно показывают, что заметные изменения в пограничном слое происходят лишь на расстоянии, равном всего не скольким толщинам пограничного слоя. Следовательно, даже очень сильное изменение давления во внешнем потоке, вызванное скачком уплотнения, влияет на характер течения в пограничном слое впереди скачка уплотнения лишь в малой окрестности.  [c.332]


В обш ем случае при R > R p возникает турбулентный режим течения в пограничном слое, причем так же, как и при ламинарном режиме, течение в трубе можно подразделить на входной  [c.350]

При обтекании тела практически безграничным потоком (внешняя задача) пограничный слой образуется, начиная от передней кромки (носика) тела. На рис. 8.17 штриховой линией показана условная граница пограничного слоя, т. е. такое расстояние от твердой поверхности, на котором скорость течения в пограничном слое отличается от скорости внешнего (потенциального) потока на заданную малую величину (например, на 1 % 0,5 %). В пределах пограничного слоя скорости изменяются очень резко, поскольку толщина б пограничного слоя в данном сечении невелика по сравнению с расстоянием х от точки его образования (см. рис. 8.17 и 8.19). Вниз по течению толщина пограничного слоя возрастает, однако, как показывает опыт, малость отношения Ых сохраняется на всей длине обтекаемого тела [это справедливо, если не возникает отрывов (см. ниже)].  [c.326]

Особый интерес представляет неустойчивость ламинарного течения в пограничном слое и возникновение в кем турбулентности. Значимость этого вопроса определяется тем, что во многих случаях встречаются смешанные пограничные слои с участками ламинарного и турбулентного режимов. Для расчета таких слоев необходимо располагать не только методами расчета каждого из них, но и способами определения размеров переходной зоны или, по крайней мере, положения точки перехода. Рассмотрим в общих чертах переходные явления в пограничном слое на плоской пластине.  [c.361]

Существенный интерес представляет вопрос о допустимой величине выступа профиля неровности поверхности. Допустимой называют такую высоту выступа, при которой шероховатость еще влияет на сопротивление. Иными словами, допустимая высота выступа определяет границу между гидравлически гладким и переходным режимами течения в пограничном слое. С практической точки зрения допустимую высоту выступа важно знать, чтобы сформулировать требования к качеству обработки поверхностей.  [c.372]

Численные методы позволяют найти все параметры течения в пограничном слое и получить его достаточно полное описание. Однако эти методы трудоемки и требуют значительных затрат времени. Краткую характеристику этой группы методов можно найти в работе 127 ], а подробное изложение — в специальной литературе.  [c.374]

Очевидно, параметр Ai определяется законом распределения давления на поверхности тела, а параметр — законом распределения касательных напряжений. И тот и другой законы зависят от числа Re, поскольку с его изменением изменяется характер течения в пограничном слое. Поэтому зависимость С (Re) в широком диапазоне изменения Re оказывается достаточно сложной.  [c.395]

Важно подчеркнуть, что приближение скорости в погранично.м слое к скорости внешнего потока имеет асимптотический характер, II, строго говоря, конечной толщины пограничного слоя не существует. Однако одной из основных специфических особенностей течения в пограничном слое является то, что уже на относительно малом расстоянии 8 от твердой стенки разница этих скоростей столь невелика, что ею можно с достаточной точностью пренебречь.  [c.359]

Предположим, что на гладкой пластине длиной I турбулентный пограничный слой образуется на всей ее длине, начиная от переднего края. Иными словами, ламинарный участок пограничного слоя вблизи переднего края пластины будем считать пренебрежимо малым. Несмотря на отмеченную выше приближенность двухслойной схемы течения, будем ее использовать в излагаемом методе расчета, поскольку более точный учет истинной структуры течения в пограничном слое связан со значительными трудностями.  [c.404]

С учетом упрощений, основанных на использовании приближений теории пограничного слоя, исходные уравнения, описывающие течения в пограничном слое, могут быть представлены в более простом виде. Пусть L — масштаб рассматриваемой пристеночной зоны в направлении течения вдоль поверхности тела (например, в направлении оси х, рис. 1.1) б — размер в поперечном направлении (вдоль оси у). Полагаем Ь L (это предположение физически обосновано, так как протяженность пристеночных областей при больших числах Re существенно превосходит их поперечный размер).  [c.32]

Здесь принято с = К . Таким образом, в случае равновесного турбулентного течения в пограничном слое дифференциальное уравнение кинетической энергии пульсационного движения вырождается и переходит в известную формулу Прандтля (1.81). Использование системы уравнений (1.107) в совокупности с уравнениями (1.80) в принципе позволяет учесть влияние на коэффициенты турбулентного переноса ряда факторов, таких как порождение, диссипация, а также нестационарность, конвекция, диффузия.  [c.55]

Чтобы полностью сформулировать рассматриваемую задачу, нужно также привести систему уравнений, описывающих течение и теплопередачу в газовом пограничном слое. Полагая течение в пограничном слое ламинарным, запишем для него систему уравнений неразрывности, диффузии, движения, энергии, состояния и соотношения Стефана—Максвелла. Поскольку рассматривается плоское течение, система уравнений будет иметь вид  [c.59]

Представленная здесь задача обычно решается численно. Соответствующий численный алгоритм, а также примеры расчета различных течений в пограничном слое и сопоставление их результатов с опытами приведены далее.  [c.65]


Рассмотрим интегральный метод решения уравнений турбулентного пограничного слоя. Течение в пограничном слое условно можно разделить на ламинарный подслой и турбулентное ядро. В ламинарном подслое течение определяется молекулярным переносом, в турбулентном ядре — молярным. Ламинарный подслой моделируем течением между параллельными, в общем случае, проницаемыми плоскостями (течением Куэтта). Примеры решения уравнений, описывающих течение Куэтта многокомпонентного газа, приведены в 8.1. В турбулентном ядре решение определяется приближенно с использованием интегральных соотношений (8.51). .. (8.53). При турбулентном течении вдоль непроницаемой пластины обычно применяется универсальный степенной профиль скорости  [c.286]

Особенность обтекания затупленного тела заключается также в том, что под влиянием затупления изменяется характер течения в пограничном слое. Вследствие уменьшения чисел Рейнольдса, подсчитываемых по скорости в высокоэнтропийном слое, ламинарный пограничный слой переходит в турбулентный гораздо ниже по течению, т. е. протяженность ламинарного слоя возрастает. Это способствует снижению трения и, как следствие, тепловых потоков к стенке.  [c.493]

Исследования течений в пограничном слое неньютоновских жидкостей довольно обширно представлены в научной литературе. Однако все они явно или неявно относятся к вязкому пограничному слою. Сривастава и Маити [19] исследовали течение в пограничном слое жидкости второго порядка. Выбор такого уравнения состояния был, по-видимому, нодсказан приближением для низких чисел Вейссенберга, т. е. приближением вязкого пограничного слоя. Главный результат их работы состоит в доказательстве того, что точка отрыва смещается в направлении передней критической точки при росте числа We.  [c.279]

При малых числах Re преобладают силы вязкости и режим течения жидкости ламинарной (отдельные струи потока не перемешиваются, двигаясь параллельно друг другу, и всякие случайные завихрения быстро затухают под действием сил вязкости). При турбулентном течении в потоке преобладают силы инерции, поэтому завихрения интенсивно развиваются. При продольном обтекании пластины (см. рис. 9,2) ламинарное течение в пограничном слое нарушается на расстоянии Хкр от лобовой точки, на котором Re p = ЮжХкр/v 5 10 .  [c.82]

Определить среднее значение коэффициента теплоотдачи и плотность тенлоного потока иа поверхности пластины при условии, что температура поверхности пластины /с = 50°С. Расчет произвести в предположении, что по всей длине пластины режим течения в пограничном слое турбулешный.  [c.64]

В настоящее время еще недостаточно широко исследована передача тепла излучением к движущимся множествам частиц. Известны исследования излучения, передаваемого движущейся среде, выполненные Висканта и Грошем [852], а также Сессом [100], которые рассматривали течение в пограничном слое, а также Тьеном и Абу-Ромия [810], которые изучали течение в донной области ракет. В гл. 8 будут рассмотрены гидродинамические системы, в которых излучение играет существенную роль.  [c.253]

Рассмотрим плоскопараллельное теченпе несжимаемой жидкости, причем будем для простоты считать, что составляющая скорости и зависит только от координаты у, а составляющая скорости V всюду равна нулю. Давление жидкости Р в основном движении есть функция координат х и у. Течение в пограничном слое можно приближеино считать именно таким течением, так как изменение продольной составляющей U в направлении координаты X значительно слабее, чем в направлении координаты у, а поперечная составляющая V мала по сравнению с величиной и.  [c.308]

При турбулентном режиме течения в пограничном слое, как будет показано дальше ( 4), напряжение трения может быть вьфажено через толщину потери импульса. Для этого заменим число Re в уравнении (131) через величину Кб = PoUoS /  [c.313]

Второе упрощейие уравнений движения жидкости в пограничном слое связано с тем, что при сравнительно малой кривизне обтекаемой поверхности (во всяком случае на достаточно малом участке этой поверхности) течение в пограничном слое можно считать плоским это озна чает, что тангенциальная компонента скорости намного больше нормальной компоненты Ы .  [c.370]

Течение в пограничном слое может быть как ламинарным, так и турбулентным. В этой глазе расс.мотрим только ламинарный пограничный слой, теория которого основана на упрощенных уравнениях Навье—Стокса. Чтобы подойти к обоснованию предпосылок, позволяющих произвести эти упрощения, рассмотрим основные черты типичных случаев образования пограничного слоя.  [c.357]

В случае внешней задачи (обтекание тела практически безграничным потоком) пограничный слой образуется, начиная от передней кромки (носика) обтекае.мого тела. На рис. 176 штриховой линией показана условная граница пограничного слоя, т. е. такое расстояние от твердой поверхности, на котором скорость течения в пограничном слое отличается от скорости внешнего потока на заданную малую величину (например, на 1% 0,5%). В пределах пограничного слоя скорости изг-деняются очень резко, поскольку толщина пограничного слоя б в данном сечении невелика по сравнению с расстоянием х от точки его образования (см. рис. 176). Вниз  [c.357]

Здесь заранее не известен режим течения в пограничном слое в качестве коэффициентов выбраны коэффициенты полного переноса. Это позволит автоматически в процессе расчета выяснить, какой режим течения имеет место в различных частях пограничного слоя. Коэффициент полной вязкости и длина пути перемешивания определяются формулами (1.93), (1.94). Число Прандтля, определенное по коэ(Й)иииентам полного переноса, выражается в виде  [c.62]


Смотреть страницы где упоминается термин Течение в пограничном слое : [c.84]    [c.59]    [c.551]    [c.147]    [c.416]    [c.403]    [c.61]    [c.61]    [c.274]    [c.298]    [c.260]    [c.400]    [c.309]   
Основы гидромеханики неньютоновских жидкостей (1978) -- [ c.257 ]



ПОИСК



Автомодельные решения уравнения движения ламинарного несжимаемого пограничного слоя при ц, Автомодельные решения уравнения движения ламиПриближенное решение уравнения движения ламинарного пограничного слоя при постоянной скорости внешнего течения интегральным методом

Акустическое течение в плоском пограничном слое, вызываемое стоячими звуковыми волнами

Анализ течения в пограничном слое вблизи задней кромки пластины и в следе на режиме сильного гиперзвукового взаимодействия

Аппроксимация течения в пограничном слое течением Куэтта

Асимптотические методы в теории отрывных течений и взаимодействия пограничного слоя с невязким потоком, Нейланд

Влияние градиента давления на переход течения в пограничном слое из ламинарной формы в турбулентную

Влияние режима течения в пограничном слое на срезе сопла

Возвратное течение а пограничном слое как причина образования вихрей

Гиперзвуковые течения, близкие к свободномолекулярным Молекулярный пограничный слой

Глава двенадцатая. Пристеночная турбулентность Течение в пограничном слое

ДРУГИЕ ТИПЫ ТЕЧЕНИЙ, ОПИСЫВАЕМЫЕ ТЕОРИЕЙ СВОБОДНОГО ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ Отрыв ламинарного пограничного слоя в сверхзвуковом потоке в условиях малого поверхностного трения

Действие на течение частичного огса ывания пограничного слоя

Деление области течения на пограничный слой и внешний поток

ЗАКРИТИЧЕСКИЕ И ТРАНСКРИТИЧЕСКИЕ РЕЖИМЫ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ — ДВУМЕРНЫЕ ТЕЧЕНИЯ Особенности отрыва пограничного слоя на охлаждаемом теле и его взаимодействие с гиперзвуковым потоком

Исследование нестационарных процессов транскритического взаимодействия течения в ламинарном пограничном слое с гиперзвуковым потоком

Конотоп, Л.А. Соколов (Москва). Особенности течения в закритическом пограничном слое вблизи точки излома на охлажденной поверхности

Крокко и С. Б. Кохен — Ламинарный пограничный слой в сжимаемом градиентном течении при наличии теплообмена

ЛАМИНАРНЫЕ ПОГРАНИЧНЫЕ СЛОИ Уравнения пограничного слоя при плоском течении. Пограничный слой на пластине

Ламинарные пограничные слои при сжимаемом течении

Ламинарный пограничный слой при внешнем течении газа

Ламинарный пограничный слой с постоянными физическими свойствами при произвольном изменении скорости внешнего течения

Ламинарный пограничный слой. Структура течения и его осноиные параметры (плоская задача)

Ламинарный пограничный слой. Структура течения н его основные параметры

Ламинарный, переходный и турбулентный режимы течения в пограничном слое

Массообмен на плоском треугольном крыле при наличии области закритического течения в пограничном слое

Моделирование течений в пограничном слое атмосферы

Некоторые примеры течений в пограничном слое

О поведении функций течения в пристеночной части невозмущенного пограничного слоя на пластине в сжимаемом потоке

О теории взаимодействия шперзвуковот потока с пограничным слоем для отрывных двумерных течений

Об устойчивости ламинарных течений между параллельными стенками и в пограничном слое

Обтекание тел потоком жидкости Пограничный слой и начальный участок течения

Определение углов расширения газожидкостного пограничного слоя а и сужения жидкостного потенциального ядра р турбулентного струйного течения

Определение формы тела с минимальным тепловым потоком при ламинарном режиме течения в пограничном слое. Н. М. Белянин

Основы теории пограничного слоя. Реальные течения в соплах

Остапенко (Москва). Структура течения в области отрыва при взаимодействии ударных волн с пограничным слоем на пластине со скольжением

Отрыв пограничного слоя и формирование отрывных течений

Оценка параметров вторичных течений в пограничных слоях на тонких крыльях

Оценка порядка толщины пограничного слоя доя течения вдоль пластинки

ПРОСТРАНСТВЕННЫЕ ГИПЕРЗВУКОВЫЕ ТЕЧЕНИЯ ВЯЗКОГО ГАЗА ПРИ НАЛИЧИИ ОБЛАСТЕЙ ЗАКРИТИЧЕСКОГО И ДОКРИТИЧЕСКОГО ТЕЧЕНИЙ Сильное взаимодействие гиперзвукового потока с пограничным слоем на холодном треугольном крыле

Переход от ламинарного к турбулентному режиму течения в пограничном слое

Пограничный слой для потенциального течения U (х) U0 — ахп

Пограничный слой трехмерного течения

Пограничный слой, непрозрачная сжимаемая среда течение в окрестности

Приближенное решение уравнения движения ламинарного пограничного слоя на теле вращения при произвольном изменении скорости внешнего течения

Приближенное решение уравнения движения турбулентного пограничного слоя на теле вращения при произвольном изменении скорости внешнего течения

Приближенное решение уравнения движения турбулентного пограничного слоя при постоянной скорости внешнего течения

Приближенное решение уравнения диффузии турбулентного пограничного слоя с постоянными свойствами при произвольном изменении скорости внешнего течения

Приближенные решения для осесимметричных пограничных слоев Течение в начальном участке трубы

Приближенные способы решения уравнений пограничного слоя для стационарных плоских течений

Приближённые решения уравнений движения вязкой жидкости в случае больших чисел Рейнольдса Общая характеристика течений при больших числах Рейнольдса. Вывод основных уравнений теории пограничного слоя

Расчет пограничного слоя при безградиентном течении

Расчет теплообмена при трехмерном обтекании тел и турбулентном течении в пограничном слое

Расчет турбулентного пограничного слоя при плоскопараллельном течении газа. Белянин

Режимы течения в ламинарном пограничном слое при конечных углах отклонения щитка

Режимы течения и пограничный слой

Сведения о ламинарных и турбулентных течениях и о пограничном слое

Система уравнений для установившихся течений в пограничном слое и преобразование Дородницына

Слой пограничный сопротивление при турбулентном течении

Слой пограничный трения для пластины при ламинарном течении

Составление уравнений пограничного слоя для течения вдоль плоской пластины

Сравнение параметров пограничного слоя плоского течения в окрестности критической точки, полученных путем приближенного расчета и точного решения

ТЕЧЕНИЕ В ОБЛАСТЯХ СВОБОДНОГО ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ СВЕРХЗВУКОВОГО ПОТОКА С ПОГРАНИЧНЫМ СЛОЕМ Вывод уравнений и краевых условий

ТЕЧЕНИЯ В УСЛОВИЯХ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ ПОГРАНИЧНОГО СЛОЯ С ВНЕШНИМ ПОТОКОМ НА ВСЕЙ ДЛИНЕ ТЕЛА Режим слабого взаимодействия в сверхзвуковом потоке

ТЕЧЕНИЯ ВЯЗКОЙ ЖИДКОСТИ ПРИ БОЛЬШИХ ЧИСЛАХ РЕЙНОЛЬДСА Основные предположения и система уравнений пограничного слоя

Температурные пограничные слои в ламинарном течении

Температурные пограничные слои при вынужденном конвективном течении

Температурные пограничные слои при естественном конвективном течении

Течение в канале с пограничном слое на клин

Течение в ламинарном пограничном слое на плоской пластине при граничных условиях с излучением

Течение в пограничном слое вблизи передней критической точки цилиндра

Течение в пограничном слое около цилиндра

Течение жидкости вращательное пограничном слое на плоской пластине

Течение излучающего газа пограничном слое

Течение около гладкой стенки вязкий подслой и логарифмический пограничный слой

Течение около точки отрыва ламинарного пограничного слоя в сверхзвуковом потоке

Течения с большими числами Рейнольдса пограничный слой

Точные решения уравнений пограничного слоя для стационарного плоского течения

Турбулентное течение в пограничном слое

Турбулентное течение в пограничном слое смеси

Турбулентное течение в трубе и в пограничном слое

Турбулентные пограничные слои при сжимаемом течении

Турбулентные пограничные слои с градиентом давления при несжимаемом течении

Турбулентный пограничный слой при внешнем течении газа

Турбулентный пограничный слой с постоянными физическими свойствами при постоянной скорости внешнего течения

Турбулентный пограничный слой сжимаемой жидкости. Основные свойства турбулентного течения

Универсальный закон пристеночного течения в пограничном слое с теплообменом

Управление пограничным слоем при ламинарном течении

Устойчивость ламинарного течения в пограничном слое

Устойчивость плоскопараллельных течений н течений в трубе и в пограничном слое

Устойчивость течения между пластинками и устойчивость в пограничном слое

Эккартовское течение вне пограничного слоя

Энергии уравнение течению в пограничном слое



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте