Течение двумерное

Наложим на это основное течение двумерное возмущающее движение, скорости и давление в котором зависят от времени t [c.308]

Сверхзвуковое течение двумерное 115-120, 124-127 [c.203]

I Гельмгольца 25 —П Гельмгольца 27 Течение двумерное 46 [c.502]

Учебник содержит систематическое изложение основ современной газовой динамики. Физическое моделирование исходит из рассмотрения достаточно общей модели — многокомпонентной смеси химически реагирующих идеальных газов. Модели, используемые в различных приложениях газовой динамики, получаются как частные случаи. Движение газа моделируется на основе уравнений баланса, а состояние — на основе принципа локального термодинамического равновесия для конечного числа подсистем, составляющих газовую среду. Рассматриваются одномерные стационарные и нестационарные течения, двумерные стационарные течения и задачи внешней аэродинамики, включая аэродинамические задачи космических спускаемых аппаратов. Практически во всех разделах анализируются проблемы релаксационной газовой динамики и демонстрируются физические эффекты, полученные в этом анализе. [c.6]

Наложим на это основное течение двумерное возмущающее движение, зависящее не только от координат хя у, яо также от времени t. Обозначим составляющие скорости и давление этого течения через [c.423]

Против принятой здесь формы возмущающего движения можно было бы сделать следующее возражение для полного исследования устойчивости необходимо рассматривать трехмерное возмущающее движение даже в том случае, если основное течение двумерно. Однако Г. Б. Сквайр показал, что это возражение неосновательно. А именно, он предположил, что возмущающее движение имеет периодическую составляющую также в направлении 2, и выяснил, что при таких трехмерных возмущениях плоское течение становится неустойчивым при более высоких числах Рейнольдса, чем при двумерных возмущениях. Следовательно, в этом смысле двумерные возмущения для плоского течения более опасны , чем трехмерные. Это означает, что для определения критического числа Рейнольдса как самой нижней границы устойчивости следует исходить из рассмотрения именно двумерных возмущений. [c.426]

При построении конечномерных динамических систем, моделирующих турбулентные течения, двумерная турбулентность представляет особый интерес. Как известно, в этом случае, кроме интеграла энергии, сохраняются [c.208]

Классическая теория течения ньютоновских жидкостей в пограничном слое хорошо развита, и лучше всего этот предмет изложен в книге Шлихтинга [4]. Мы хотим обсудить здесь очень кратко только некоторые фундаментальные понятия, относяш,иеся к двумерным пограничным слоям, для того, чтобы проанализировать возможные обобщения этой теории на неньютоновские жидкости. [c.258]

Уравнения (7-1.16) и (7-1.17) снова можно считать основными уравнениями двумерного пограничного слоя для течения неньютоновской жидкости. Разумеется, их решение требует введения частных уравнений состояния. [c.259]

Решение дисперсионного уравнения (5. 4. 35), полученное численным путем, показано на рис. 58. Как видно из рисунка, при расслоенном течении газожидкостной смеси существует одна поверхностная волна (кривая 1), распространяющаяся вдоль межфазной границы 3, и бесконечное число акустических волн (кривые 2, 3,4... ). При этом акустические моды более высокого порядка (кривые 3,4,. . . ) являются двумерными и вызывают циклические изменения давления и скорости по толщине канала. [c.207]

Ф и V. 9.К). Течение газа относительно пузыря (двумерное) [565]. [c.418]

УРАВНЕНИЯ ДВУМЕРНЫХ ТЕЧЕНИЙ [c.257]

Уравнения двумерных течений (164.15) описывают кинематическую картину течений. Динамическая картина при тех условиях, которые сформулированы в начале пункта, будет описываться при нестационарных течениях интегралом Коши и при стационарных течениях интегралом Бернулли — Эйлера. [c.258]

При исследовании подъемной силы и лобового сопротивления обычно пользуются указанными выше упрощающими предположениями и рассматривают только двумерную задачу, т. е. картину обтекания тел в одной плоскости, — так называемое плоское течение. [c.545]

Для стационарного двумерного (плоскопараллельного) течения уравнение энергии (42) примет следующий вид [c.74]

Линия тока (96) гл. II является еще одной характеристикой с -характеристикой или характеристикой нулевого семейства) двумерного установившегося течения идеального газа. [c.176]

Рассмотрим поток электропроводной жидкости в зоне входа в участок канала с магнитным полем (рис. 13.13). Обозначим высоту канала (расстояние между электродами) 2а, а ширину канала 26. Течение в канале будем считать двумерным, что допустимо при условии Ъ > а. Начало электродов находится в плоскости х — 0 при. г < О стенки канала неэлектропроводны. [c.218]

МЕТОД СКВОЗНОГО СЧЕТА ДЛЯ ДВУМЕРНОГО ТЕЧЕНИЯ [c.277]

Ниже будет подробно рассмотрена монотонная схема сквозного счета первого порядка точности, предназначенная для расчета чисто сверхзвуковых двумерных течений газа и являюш ая-ся стационарным аналогом схемы Годунова ). [c.277]

Система интегральных уравнений (115) —(117) из гл. II для установившегося двумерного (осесимметричного или плоского) течения идеального газа может быть записана в прямоугольной [c.277]

Из анализа устойчивости разностной схемы для линеаризованной системы гиперболических уравнений для двумерного стационарного сверхзвукового течения следует, что на шаг по координате х должно быть наложено ограничение [c.285]

Ниже приводятся примеры расчета двумерных сверхзвуковых течений, относящиеся к течениям в воздухозаборниках и соплах. [c.286]

Примеры расчета двумерных сверхзвуковых течений [c.286]

РАСЧЁТ ДВУМЕРНЫХ СВЕРХЗВУКОВЫХ ТЕЧЕНИЙ [c.289]

Прямой анализ устойчивости и ветвления весьма труден, поскольку исходное течение двумерно и осуществляется в бесконечной области, а возмущения не допускают автомодельного представления. Однако ценой определенной схематизации можно попытаться обойти эту трудность. Эксперименты свидетельствуют о том, что в сильных струях область турбулентного движения охватывает узкую приосевую зону и наблюдается достаточно резкая граница между турбулентной струей и внешним медленным и практически стационарным движением. В задаче о внешнем течении толщиной турбулентной части струи можно в первом приближении пренебречь. В этом случае па оси допустимы (если они неизбежны) особенности. Из этого, собственно, исходил в своей постановке Серрин [236] (см. также гл. 1). По тогда остается открытым вопрос о величине коэффициента при особенности. Серрин решает его путем дополнительной гипотезы физического характера. [c.84]

Характер течения газового потока в таком осесимметричном сопле ыало отличается от течения в искаженном (в виду малости искажения контура). Параметры течения в этом сопле можно определить различны ш способами. Наиболее просто распределение давле(шя а скорости опреде-мются по одномерной теории (известно распределение газодинамической функции ц ( -1 j), однако при втом получается относительно большая погрешность в определении возмущенных боковых сил и моментов (в сторону их завышения). К атому особенно "чувствительна" начальная часть сопла в пределах О i х s. Более точные результаты получаются в случае учета двумерности потока в осесимметричной сопле. Для опредеяаниа параметров 1 азов(лго потока в этом сляае удобно использовать метод, описанный в [2]. Полученные давления и скорости будем называть пара- [c.21]

После определения функций на конфольном контуре расчет течения будет сводиться, вообще говоря, к решению двумерных задач Коши и ТУрса. Для уравнений газовой динамики эти задачи успешно решаются методом характеристик. Рабочая форма этого метода в применении к бысфодействующим вычислительным машинам изложена в работе Чушкина [30] и в [31]. [c.65]

Из этих уравнений следует, что для двумерности течений необходимо, чтобы характеристики, определяющие геометрию течения Я], Яг, Яз, также зависели только от двух координат q , q2. Последнее выполняется, если координатные иоверхности плоскости ( з = = onst) параллельные или пересекающиеся по прямой. [c.257]

Ограничимся простейшим случаем будем полагать, что возмущенное решение содержит всего лишь две независимые частоты. Как уже говорилось, геометрическим образом такого течения является незамкнутая намотка на двумерном торе. Возмущение на частоте mi, возникшее при R = Rkpi, естественно считать в окрестности числа R = Rkp2 (при котором возникает возмущение частоты сог) более интенсивным и поэтому полагать его неизменным при относительно небольших изменениях числа R в этой окрестности. Имея это в виду, для описания эволюции возмущения с частотой сог на фоне периодического движения [c.159]

Для наглядности будем говорить о трехмерном пространстве состояний и представлять себе аттрактор расположенным внутри двумерного тора. Рассмотрим пучок траекторий на пути к аттрактору (ими описываются переходные режимы движения жидкости, ведущие к установлению стационарной турбулентности). В поперечном сечении пучка траектории (точнее —их следы) заполняют определенную площадь проследим за изменением величины и формы этой площади вдоль пучка. Учтем, что элемент объема в окрестности седловой траектории в одном из (поперечных) направлений растягивается, а в другом — сжимается ввиду диссипативности системы сжатие сильнее, чем растяжение— объемы должны уменьшаться. По ходу траекторий эти направления должны меняться — в противном случае траектории ушли бы слишком далеко (что означало бы слишком большое изменение скорости жидкости). Все это приведет к тому, что сечение пучка уменьшится по площади и приобретет сплющенную, и в то же время изогнутую форму. Но этот процесс должен происходить не только с сечением пучка в целом, но и с каждым элементом его площади. В результате сечение пучка разбивается на систему влол<енпых друг в друга полос, разделенных пустотами С течением времени (т. е. вдоль пучка траекторий) число полос быстро возрастает, а их ширины убывают. Возникающий в пределе t- oo аттрактор представляет собой несчетное множество бесконечного числа не касающихся друг друга слоев — поверхностей, на которых располагаются седлов1ле траектории (своими притягивающими направлениями обращенные наружу аттрактора). Своими боковыми сторонами и своими концами эти слои сложным образом соединяются друг с другом каждая из принадлежащих аттрактору траекторий блуждает по всем слоям и по прошествии достаточно большого гцзсмеии пройдет достаточно близко к любой точке аттрактора (свойство эргодичности). Общий объем слоев и общая площадь их сечений равны нулю. [c.166]

Учитывая, что для двумерных установившихся течений вдоль линии тока i = onst, или [c.174]

В случае идеальной невязкой жидкости рассматриваемое течение является плоским. Это означает, что по всей высоте лопатки, в том числе и по плоскостям, ограничивающим решетку, имеется один и тот же двумерный ноток, не зависящий от величины удлинения к = 11Ъ лспаток, со ставляющих данную решетку. [c.103]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...