Число кавитации

Если известно значение критического числа кавитации Хкр, то предельно допустимую скорость в трубопроводе перед местным сопротивлением определяют по формуле [c.225]

Основным параметром и критерием подобия кавитационных явлений является число кавитации [c.399]

Следует отметить, что все теоретические схемы дают хорошее согласование с результатами экспериментальных исследований при малых числах кавитации. Их общим недостатком является неточное воспроизведение течения в концевой части каверны. [c.402]

НОЙ частью профильного сопротивления, а его коэффициент можно выразить через число кавитации. Рассмотрим схему супер-кавитационного обтекания крылового профиля (рис. 10.11). [c.404]

Кавитация влияет и на подъемную силу. На рис. 10.12 приведены экспериментальные зависимости коэффициента подъемной силы от числа кавитации для крылового профиля (автор — Кер-мин, см. [11 ]). При углах атаки а > 2° после возникновения кавитации (штриховая линия) уменьшение числа к приводит сначала к возрастанию коэффициента подъемной силы, а затем к его резкому уменьшению, от эффект связан, по-видимому, с тем, что возникновение кавитации приводит к расширению области низкого давления на верхней поверхности профиля и соответствующему увеличению подъемной силы. Однако при дальнейшем уменьшении числа кавитации происходит перестройка потока, которая ведет к ее падению. [c.405]

Рис. 10.12. Влияние числа кавитации на коэффициент подъемной силы крылся вого профиля

Зону неподвижной жидкости за телом в классической теории струй ( 12 гл. 7) можно рассматривать как каверну, простирающуюся в бесконечность. Как было установлено в 12, в случае неограниченного потока на свободной границе такой каверны о = Ро — Р ив силу (7-103), число кавитации о = 0. На этом основании струйное обтекание тела по классической схеме Гельмгольца—Кирхгофа ныне трактуется как предельный случай кавитационного течения при о —> 0. [c.290]

В качестве критерия, определяюш,его кавитационные свойства профилей, применяют так называемое число кавитации сг [c.118]

X — число кавитации. g — ускорение силы тяжести. [c.3]

За один из основных параметров, характеризующих кавитацию, принимают число кавитации [c.9]

Из формулы, характеризующей число кавитации, видно, что для получения одного и того же числа кавитации нужно либо увеличить скорость потока (знаменатель), либо увеличить давление путем вдувания газа (уменьшить числитель). Последний путь при проведении эксперимента оказывается значительно дешевле, так как не требует создания высокоскоростных установок. [c.9]

Для иллюстрации на рис. 1.3 приведена зависимость радиуса парового сферического пузырька от времени с учетом сил поверхностного натяжения в переменном поле давления. Рассматривалось развитие пузырька в потоке, обтекающем тело вращения с ожи-вальной формой носа. Профиль тела и распределение коэффициента давления Ср по длине при отсутствии кавитации даны на рис. 1.4. Кривая изменения давления р (t) получена по Ср при постоянных скорости потока и числе кавитации х. Начальное статическое давление (t), при котором возникают пузырьки заданного радиуса, определяется по формуле [c.23]

Таким образом, при положительном числе кавитации граница каверны имеет выпуклую форму (рис. II.1, а). В то же время, если давление в каверне оказалось бы больше давления в окружающей ее жидкости, граница каверны имела бы вогнутую форму (рис. II.2, б). Однако на практике такое течение не реализуется. Чем меньше число кавитации х, тем меньше кривизна границы каверны (рис. II.1, в). [c.55]

Рис. II. 1. Зависимость формы каверны от числа кавитации а — к > 0 б — и < 0 в — и [ > Xj > Xj > 0.

Схема Кирхгоффа (рис. II.2, а) — одна из старых известных схем — предполагает струйное течение вблизи тела, уходящее вниз по потоку на бесконечность, так что давление внутри каверны скорость свободной струи на границе = V , а число кавитации х = 0. [c.56]

Задача состоит в том, чтобы при заданных характеристиках потока на бесконечности скорости Ко , давлении р , числе кавитации и,ширине пластинки I — найти на физической плоскости форму границы каверны, поле скоростей и давлений вблизи каверны, а также сопротивление пластинки. Схема обтекания дана на рис. II.8, а. [c.73]

Результаты расчетов по формуле (И.4.11) даны на рис. 11.10. Как видно из рисунка, с ростом числа кавитации (уменьшение длины каверны) коэффициент сопротивления увеличивается. [c.79]

ЩИМИ параметрами без полутела (кривые на графике). Как показывает рис. 11.12, а, если за каверной расположено полутело, ширина которого примерно равна ширине пластинки, то полуширина каверны для данного числа кавитации практически совпадает с полушириной каверны, образую-ш,ейся при том же числе кавитации в случае отсутствия полутела 65]. [c.83]

На длину каверны при малых числах кавитации расположение за ней полутела влияет незначительно, но при увеличении числа кавитации (уменьшение длины каверны) влияние усиливается. Так, например, при X = 0,5 (рис. 11.12, б) присутствие полутела приводит к сокращению длины каверны по сравнению со случаем Q = О на 12%, если полутело далеко от каверны [c.83]

Рис. 11.14. Зависимость коэффициента подъемной силы Су от числа кавитации х.

Рис. III.3. Кавитационное обтекание тонкого профиля вблизи свободной поверхности а — линеаризованная физическая плоскость б — вспомогательная плоскость в — отнесенные к углу атаки зависимосги коэффициента подъемной силы от числа кавитации.

С,/а в функции от числа кавитации к/а при различных глубинах погружения h = V6, где Ь — длина пластины. [c.115]

Как видно из рис. III.3, е, приуменьшении глубины погружения коэффициент подъемной силы возрастает и одновременно увеличивается число кавитации (уменьшается относительная длина каверны). [c.115]

Рассмотрим стационарное симметричное обтекание плоского контура несжимаемой невязкой жидкостью в режиме развитой кавитации при конечном числе кавитации и [23]. [c.128]

На рис. III. 12 приведены зависимости числа кавитации х от длины каверны I при постоянных значениях мощности источника, подсчитанные по этим двум формулам. Характер изменения зависимостей х (/) различен. [c.140]

Связь между числом кавитации, длиной каверны и углом р находится исходя из условия = 0 для поперечного поля тяжести [c.150]

На рнс. 111.16, а, б приведены зависимости коэффициентов Су Fr н С, Fr от числа кавитации х и половины угла раствора клина р [98]. При рассмотрении продольного гравитационного поля установлено, что длина каверны и коэффициент сопротивления существенно зависят от числа Фруда. На рис. HI. 16, в приведена зависимость коэффициента сопротивления от числа кавитации и от функции 1/Fr [741. На рис. HI.16, г даны зависимости числа кавитации от длины каверны и от функции 1/Рг . [c.152]

На участках многих местных сопротивлений скорости потока резко возрастают, в результате чего давление в нем уменьшается. Если давление становится ниже давления насыщенных паров рд. жидкости, протекающей через местное сопротивление, то в этом сопротивлении (пли непосредственно за ним) возникает кавитация, которая неблагоприятно отражается па работе оборудования, приводит к вибрации, шумам и эрозиопному разрушению материала. При наличии кавитации мес ные потери напора заметно возрастают. Кавитационные свойства местных согротивлений оцениваются по критическому значению особого безразмерного исла—числа кавитации х, при котором в данном местном сопротивлении начинается кавитация. Числом кавитации называют выражение [c.224]

На рис. XIII.31 показана зависимость коэффициента сопротивления регулирующего клапана усл от числа кавитации. До некоторого критического значения числа х, как видно из этого рисунка, наблюдается беска-витационное течение, характеризующееся постоянным значением t. При х<хкр коэффициент сопротивления резко возрастает. [c.225]

Критическое число кавитации а значительной степени определяется коэффициентом местного сопротивления в бескавитационпом режиме. Зависимость критического числа кавитации от коэффициента местного сопротивления для регулирующих клапанов представлена на рис. XIII,32. [c.225]

Для проверочного гидравлического расчета трубопровода на бескавита-ционную работу необходимо знать коэффициенты местных сопротивлений и критические числа кавитации всех имеющиеся в системе местных сопротивлений. Предельно допустимая скорость теч( ния перед каждым местным со-противление.м должна определяться по формуле (XIII.61). [c.225]

Рис. ХП1.32. Зависимость критическогс числа кавитации о г коэффициента местного сопротивления для регулирующих клапанов [3]

Суперкаверны образуются вследствие роста присоединенной каверны вытеснения жидкости из области гидродинамического следа и дополнение этой области парами и газами искусственного вдува воздуха или газа в область низкого давления в следе. Наблюдения показывают, что поверхность суперкаверны пульсирует, ее длина периодически изменяется, а в концевой части образуется возвратная струйка, которая быстро дробится на капли и испаряется. Тем не менее осредненные во времени размеры суперкаверны можно считать постоянными. На рис. 10.9 [11] приведены схемы вентилируемых суперкаверн за диском, соответствующие различным числам кавитации. [c.401]

Теоретическое описание течений с суперкавернами основывается на методах теории струй идеальной жидкости, основы которой изложены в п. 7.11 и 7.12. Возможность применить эту теорию основывается на том, что на поверхности суперкаверны сохраняется постоянное давление и ее можно рассматривать как свободную поверхность. Схема струйного обтекания пластины, приведенная на рис. 7.30 (схема Кирхгофа), по существу воспроизводит плоскую суперкаверну с числом кавитации к = 0. Но каверны, отвечающие значениям х > О, имеют конечные размеры, и потому исследователи искали другие расчетные схемы, воспроизводящие суперкаверны конечных размеров. [c.401]

Впоследствии схема Рябу-шинского была обобщена для других случаев рядом авторов. В частности, М. И. Гуревичем рассмотрена задача о кавитационном обтекании наклонной пластины (рис. 10.10, б). Д. А. Эфросом и независимо другими авторами предложена одна из наиболее удачных схем суперкаверны с возвратной струйкой (рис. 10.10, в). По этой схеме в концевой части каверны образуется возвратная струйка, которая при описании течения G помощью функций комплексного переменного, уходит на второй лист римановой поверхности. Поэтому условие постоянства размеров каверны не нарушается. Эта схема для плоской пластины дает результаты, близкие к результатам, полученным по схеме Рябушинского. Было предложено и несколько других схем. На рис. 10.10, г, д, е приведены схемы Тулина, Жуковского — Рошко, Лаврентьева. Каждая из них позволяет решить задачу обтекания и, в частности, найти коэффициент лобового сопротивления обтекаемого тела как функцию числа кавитации х. Для этого коэффициента по схемам нескольких авторов для пластины, нормальной к потоку, получена формула [c.402]

Из ЭТОЙ формулы следует, что при наличии суперкаверны коэффициент лобового сопротивления возрастает пропорционально числу кавитации х. [c.405]

Как правило, каверна образуется в тех областях потока, где появляется минимальное давление, т. е. grad р направлен из каверны в сторону жидкости, а нормаль п для получения положительной величины правой части (II. 1.1) должна быть направлена к центру кривизны. В этом случае число кавитации [c.55]

При числах кавитации х =у- О длина разреза будет конечной (первая схема М. Тулина). В случае же замыкания каверны на параллельные стенки или окончания каверны двумя спиральными вихрями с противоположным направлением вращения (вторая схема М. Тулина) плоскость комплексного потенциала также имеет нолубесконечный разрез, однако берега разреза соответствуют не только границам каверны, но н твердым горизонтальным стенкам (рис. II.4, б и в). [c.61]

Рассмотрим пластинку АС (рис. 11.13), расположенную в потоке несжимаемой невязкой жидкости под некоторым углом атаки а к направлению скорости потока Ус,. Предположим, что течение характеризуется числом кавитации х, каверна заканчивается двумя односпиральными вихрями в точках и D, за которыми образуется тонкий вихревой след, монотонно сужающ,ийся к бесконечности. Обозначим V, —скорость на границе каверны, да = ф + ii] . — комплексный потенциал скорости течения, точка В — точка разветвления потока на пластинке. [c.83]

Предположим, что кавитационное обтекание профиля у = у (х) происходит в безграничном потоке по первой схеме М. Тулина при числе кавитации х, давление и скорость на бесконечности известны и соответственно равны / и 1/ . Физическая плоскость течения дана на рис. III.1, а. Как уже указывалось в гл. II, задача об определении характеристик такого течения — нелинейная. В нелинейной постановке граничные условия задачи даны на горизонтальном разрезе плоскости комплексного потенциала (рис. III.1. б). Как указывалось в гл. II, комплексный потенциал равен W = ф - - пр, комплексная скорость [c.96]

Гидравлика и аэродинамика (1987) -- [ c.222 ]

Механика сплошной среды. Т.2 (1970) -- [ c.34 ]

Механика жидкости (1971) -- [ c.421 ]

Справочное пособие по гидравлике гидромашинам и гидроприводам (1985) -- [ c.63 ]

Примеры расчетов по гидравлики (1976) -- [ c.81 ]

Струи, следы и каверны (1964) -- [ c.15 ]

Теоретическая гидромеханика Часть1 Изд6 (1963) -- [ c.358 ]

Ультразвук (1979) -- [ c.158 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...