Время между столкновениями

Среднее время между столкновениями /о. которое при тех [c.100]

Тот факт, что потенциал взаимодействия между частицами наряду с отталкивающей частью имеет и притягивающую, приводит к тому, что время между столкновениями и длительность столкновения становятся соизмеримыми по величине. На рис. 22 приве- [c.195]

В шаровых звёздных скоплениях, а также в центр, областях иек-рых галактик концентрации звёзд столь велики, что время между столкновениями [c.60]

Большую роль в К. т. г. играет ср. длина свободного пробега молекул I, т. е. расстояние, к-рое прошла бы молекула за ср. время между столкновениями, двигаясь [c.359]

Тем не менее, метод решения системы (86.7) с помощью разложения по малому параметру г /(о оказывается недостаточным. Чтобы понять причину этого, введем три характерных времени эффективную длительность столкновений г о го /V, среднее время между столкновениями г [c.480]

Эга величина называется частотой столкновения. Среднее время между столкновениями равно [c.20]

Из физических соображений ясно, что, кроме диаметра взаимодействия (I й времени столкновения Тс, важную роль должны играть длина пробега К и время между столкновениями т, а также характерный размер течения L и характерное время течения 0. Для краткости мы будем в дальнейшем называть эти масштабы d-, к- и L-масштабами соответственно. [c.50]

Как следует из Я-теоремы, в результате столкновений функция распределения стремится к наиболее вероятной. Предположим, что функция распределения молекул после столкновения является наиболее вероятной при заданных числе сталкивающихся частиц, их импульсе и энергии. Это предположение в какой-то мере оправдывается тем, что свободная система частиц стремится к равновесию по экспоненциальному закону (см. 3.3, 4.1) и характерным временем затухания является время между столкновениями. Уже в результате одного столкновения система с произвольной начальной функцией распределения переходит в состояние, близкое к равновесному. Частица со скоростью I участвует в Ап столкновениях, принося с собой импульс тАп. Следовательно, импульс Р всех столкнувшихся молекул равен [c.74]

Вывод уравнений Эйлера. Предположим, что в первом приближении изменением функции распределения за время между столкновениями или на длине порядка длины пробега можно пренебречь (сы. 3.8), [c.180]

Столкновения внутри рассматриваемого объема являются тем единственным механизмом, который может сделать функцию распределения наиболее вероятной при заданных в этом объеме определяющих макроскопических параметрах. Следовательно, для того чтобы можно было говорить о наиболее вероятной функции распределения, число молекул, входящих в объем за время порядка времени между столкновениями, должно быть много меньше числа молекул в объеме. Число молекул со скоростями в интервале около скорости в рассматриваемом объеме по порядку величины равно f(t, х, ) 6 , а число молекул, вошедших в объем с той же скоростью за время между столкновениями, пропорционально f или /6 А,й , где [c.234]

Среднее время между столкновениями при данной энергии нейтрона дается равенством [c.116]

Исходя из этой модели и типичной величины времени жизни электрона в виртуальном состоянии при поглощении фотонов, легко понять, почему для наблюдения многофотонных процессов необходима большая интенсивность излучения — среднее время между столкновениями фотонов с данным атомом должно быть меньше указанного времени жизни электрона для реализации процесса последовательного поглощения фотонов. Типичная величина времени жизни электрона в виртуальном состоянии, приведенная выше, позволяет получить оценку критической интенсивности излучения для наблюдения многофотонных процессов эта интенсивность имеет порядок величины, совпадающий с экспериментальными данными. [c.15]

Следовательно, под действием только электронных ударов время жизни более высоких энергетических состояний короче, чем более низких. Если время между столкновениями ( .1) значительно меньше времени жизни возбужденного [c.94]

Здесь 3 - параметр Холла, а = ет/ш, где е и ш - заряд и масса электрона, г - среднее время между столкновениями электрона с другими частицами. [c.578]

После того как атом поглотит фотон соответствующей энергии, способной вызвать переход из состояния / в состояние г, он может вновь испустить фотон той же энергии и создать обратный переход из состояния I в состояние /. Этот комбинированный процесс называется рассеянием, если вновь испускаемое излучение когерентно с поглощенным излучением ). Когерентность будет достигнута, если атом успеет излучить прежде, чем произойдет столкновение. Можно показать [19], что радиационное время жизни возбужденного состояния короче, если оно возникает благодаря поглощению фотона, не способного к резонансу (т. е. о) — (в,-/ > > Г), чем если бы оно возникало при поглощении фотона с резонансной энергией (т. е. со — < Г). Для многих земных условий время между столкновениями является промежуточным между резонансным и нерезонансным радиационными временами жизни состояния это приводит к когерентному нерезонансному рассеянию (называемому рэлеевским рассеянием), но к некогерентному испусканию, которым сопровождается поглощение резонансных фотонов. Если не вдаваться в исследование когерентности, то рассеяние атомными системами можно включить в процессы поглощения и испускания, рассмотренные раньше. [c.147]

Если эксперимент производить при столь низком давлении, что время между столкновениями атомов будет больше времени жизни возбужденных состояний атома натрия, то в формуле (2) можно пренебречь членом NoiHg) Nf NaL )Q QV, и его можно переписать в виде [c.461]

В этом случае изменение энергии носит диффузионный характер носитель заряда то испускает, то поглощает фопоны. Малое относит, изменение энергии носителя при каждом соударении и малое превышение вероятности испускания фонона над вероятностью его поглощения, т. н. эффекты малой иеупругости столкновений с акустич. фононами, приводят к тому, что энергия носителей эффективно рассеивается лишь за большое число столкновений. В результате x liTlm s ) Тр, где Тр — время между столкновениями носителей заряда с фононами подвижность ц,=еТр/т. Время Xg достигает 3 -10 с в InSb ге-типа при темп-ре 4—6 К характерное электрич. поле в этом случае р 0,1 В/см. [c.519]

Д. с. II. равпа l vx, где v— ср. скорость молекул, т — ср. время между столкновениями, причём t=1/v, V — частота столкновений, т. е. ср. число столкновений, испытываемых молекулой за ед1шицу времени в единице объёма. Следовательно, l=u/v. Для гаа уп >угих сфер радиуса а частота столкиовсний v=ni)ay" 2, где п — число молекул в единице объёма, а — Апа — полное эфф. сечение столкновения, Z=l/noV 2. [c.704]

Если характерное время между столкновениями звезд превышает время раснгирения Вселенной 1ц дет, то такая система паз. бесстолкыовитель-ной. Болыыинстио галактик во Вселенной являются бесстолкновительными системами. Переход такой системы в стационарное состояние происходит за неск. характерных времён пролёта звездой размера системы [c.60]

Удобными характеристиками столкновнт. процессов являются длина свободного пробега частицы I — 1/я0, число её столкновений V = поа за единицу времени, а также время между столкновениями т — l/v однако, в отличие от обычных газов, в П. эти величины оказываются различными для разных лроцессов. Напр., максвелловское распределение электронов устанавливается за время а аналогичный процесс для ионов — за большее время х /т 1т , выравнивание же электронной Те и ионной Ti темп-р, т. е. установленпе максвелловского распределения для П., происходит ещё медленнее — за время Хе1 = Трд т /т . [c.595]

Электропроводность в сильном электрич. поле. От-юювеаия от закона Ома в сильном электрич. поле в П. связано гл. обр. с разогревом газа носителей. Энергия, получаемая носителями от электрич. поля, передаётся при столкновениях фононам и приводит к выделению дЖоулевой теплоты. Однако мощность, получаемая от поля, может быть столь велика, что носители не успевают передать её фононам, вследствие чего их тёмп-ра оказывается выше, чем темп-ра решётки. В этом случае говорят о горячих носителях (см. Горя-чие электрон ). Разогрев возникает, если кол-во энергии, получаемое носителем от поля за время между столкновениями, превышает энергию, передаваемую ф(жону при одном столкновении. [c.41]

Возникновение Э. п. обусловлено существованием не-прерывн010 спектра колебаний плазмы (см. Трансформация волн в плазме) и отражает наличие памяти на мик-роскопич. уровне системы о внеш. воздействии. Обращение процесса бесстолкновительной релаксации возбуждений, выявляющее эту скрытую память, происходит благодаря фазовой фокусировке мод непрерывного спектра. Диссипативные факторы (столкновения заряж. частиц, диффузия ленгмюровских плазмонов и др.), разрушающие память системы, ограничивают возможности наблюдения Э, п. В реальных условиях для обнаружения пространств. Э. п. необходимо, чтобы эффективная длина свободного пробега частиц плазмы значительно превышала расстояние от источника до точки возникновения Э. п. В случае временного Э. п. время между столкновениями частиц должно быть значительно больше интервала между импульсами, [c.647]

Электроны в электрическом поле набирают энергию в интервале между столкновениями и отдают их при упругих и неупругих столкновениях с атомами и молекулами газа. Рассматривая изменение количества движения электрона в направлении электрического поля nieUe за время между столкновениями v , в отсутствие неупругих столкновений можно получить приближенное выражение для скорости дрейфа электронов [c.83]

Уширение, связанное со столкновениями, существенно тогда, когда среднее время между столкновениями становится меньше времени жизни возбужденного атома или одного с ним порядка. Кроме того, при межатомных столкновениях возникают большие неоднородные электрические поля (благодаря перекрытию двух электронных оболочек). Это приводит к расш,еплению энергетических уровней (эффект Штарка), которое проявляется в симметричном уширении и сдвиге спектральной линии. Такие эффекты более четко выражены в случае непроникающих друг в друга орбит (т. е. при больших моментах количества движения), поскольку проникающие орбиты частично экранированы их собственным электронным облаком. Оба эффекта, о которых говорится выше, существенны лишь в источниках с высоким давлением, таких, например, как дуга (или искра) в воздухе. Исчерпывающий анализ причин уширения линии проведен в работе [9] ). [c.324]

Ускорение не происходит до бесконечности, так как в реальных металлах электроны претерпевают столкновения с волнами решетки (фононами) и имеющимися в решетке дефектами. Если х есть некоторое характерное время между столкновениями, а. к — максимальное значение, которое принимает величина к при ускорении, то проще всего считать, что процесс достия ения максимального значения к происходит по экспоненциальному закону к [1 — ехр (— г/т)], где t — время, прошедшее после последнего столкновения. Таким образом, скорость изменения величины к вследствие столкновений приближенно равна [c.106]

Как видно из приведенной таблицы, время между столкновениями т много больше времени столкновения даже при давлениях порядка сотен атмосфер. Поэтому можно считать, что ббльшую часть времени молекулы движутся в поле внешних сил (в отсутствие таких сил — прямолинейно), резко изменяя направление и скорость при кратковременных столкновениях. [c.23]

Рассмотрим газ, в котором время между столкновениями х много больше времени столкновения Как отмечалось в 1.4, этому условию удовлетворяют как разреженные, газы, составляющие основной предмет настоящей книги, так и весьма плотные с обычном понимании газы при давле1Н1ях порядка десятков и сотен атмосфер. [c.34]

Здесь плотность частиц отнсссна к характерному значению По, время — к некоторому времени 0, скорость — к характерной скорости молекул и и X—к расстоянию, проходимому молекулой, движущейся с характерной скоростью U, за время 0, т. е. к t/0. В качество 0 выбирается меньшее из двух времен характерного времени течения и вреглени, за которое молекула, летящая с характерной скоростью и, проходит характерную длину L. В стационарном течении 0 = LIU. Параметр с = (Ляо0)" = t/0 = Кп, где t время между столкновениями, [c.127]

Два процесса ведут к изменению интеграла столкновений. С одной стороны, в данную точку пространства приходят молекулы из других областей течения. Если L — характерный размер течения и —характерная скорость молекул, характерным временем этого процесса будет 1 = 1Ц. С другой стороны, если бы даже функция распределения была однородной по пространству, то она изменялась бы в результате столкновений молекул. Характерным временем этого процесса является время релаксации, или время между столкновениями молекул, где Л—характерная длина пробега молекул. Поэтому At должно быть меньше минимального из времен , и 02, и вычислительный процесс, определяемый формулой (14.3), практически применим лишь при не слишком малых числах Кнудсена. Процесс (14.3) аналогичен простейшему методу Эйлера численного интегрирования обыкновенных дифференциальных уравнений. Используя более сложные аппроксимации интеграла столкновений, легко построить аналоги более точных методов, типа, скажем, Рунге—Кутта. [c.222]

В других условиях наблюдаемая на опыте ширина спектральных линий обусловлена, как правило, вторичными явлениями. Прежде всего укажем на уширение линий, вызванное столкновениями излучающих атомов с окружающими их атомами и молекулами. При определенной плотности газовой среды эффективное время жизни Худ излучающего атома в возбужденном состоянии может оказаться меньше радиационного времени т зл (ж 10 с). По классическим представлениям, столкновения нарушают процесс колебаний возбужденных осцилляторов, поэтому протяженность излучаемого волнового цуга, как и длительность колебаний, уменьшается. Если характерное время между столкновениями много меньше времени радиационного затухания, то изменением амплитуды на протяжении отдельного цуга можно пренебречь. Тогда спектр излучаемого некоторым атомом оборванного в результате столкновения волнового цуга можно аппроксимиро- [c.57]

В соответствии с принятым допущением, что время между столкновениями мало по сравнению с характерными макроскопическими временами, в уравнении (6.74) производной д1Чд1 можно пренебречь по сравнению с (1/т) 1. Тогда это уравнение можно разрешить относительно I [c.277]

Смотреть страницы где упоминается термин Время между столкновениями : [c.48] [c.371] [c.439] [c.569] [c.677] [c.293] [c.104] [c.75] [c.120] [c.206] [c.39] [c.75] [c.133] [c.258] [c.69] [c.380] [c.402] [c.434] [c.137] [c.275]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...