Лабораторная система координат

Так как в лабораторной системе координат [c.248]

До сих пор мы говорили о законе сохранения энергии в лабораторной системе координат, в которой ядро-мишень А покоится. Во многих случаях бывает удобней рассматривать ядерные реакции в системе центра инерции (в С-системе), в которой покоится общий центр тяжести обеих частиц А и а) и обе частицы движутся навстречу друг другу до соударения и разлетаются в противоположные стороны после соударения с равными, но противоположно направленными импульсами = — а аС ). [c.266]

В лабораторной системе координат время жизни больше, чем собственное время жизни [c.342]

Лабораторная система координат 266, 267 [c.394]

Подвижными , относительными системами при этом явятся, например, земные , т. е. жестко связанные с вращающейся Землей, лабораторные системы координат, а также различные планетные системы. [c.143]

Измерение различного рода экспериментальных величин (углов, расстояний, скоростей и т. д.) производится в системе координат, связанной с местом, где ставится опыт, — с лабораторией. Такая система называется лабораторной системой координат (л. с. к.). Ею очень удобно пользоваться благодаря экспериментальной наглядности выраженных в ней результатов. [c.214]

Обычно в это выражение подставляют значения полной энергии и полного импульса двух 2я-мезонов, относящиеся к лабораторной системе координат (где они непосредственно измеряются). [c.281]

QI (М -Ь ) М в лабораторной системе координат (ЛСК), [c.1101]

Определим теперь преобразования координат и индексов в прямой и обратной решетках при изменении систем координат. Необходимость подобного преобразования связана в первую очередь с неоднозначностью выбора элементарной ячейки и, как следствие, с неоднозначностью выбора осей координат. Помимо этого при проведении экспериментальных исследований необходимо устанавливать связь между кристаллографической системой координат и лабораторной системой координат, связанной с экспериментальной установкой и т. д. [c.157]

Понятие движения бессодержательно, если не указана система отсчета (система координат), относительно которой происходит перемещение объекта исследования. Выбор системы координат зависит от воли исследователя или местонахождения наблюдателя. Поэтому один и тот же процесс может быть описан в разных системах отсчета. Часто системы отсчета, удобные для лабораторного изучения процесса, называют лабораторными. В одних случаях в качестве лабораторной системы координат может применяться система отсчета, привязанная к поверхности Земли, в других — система отсчета, неподвижная относительно центра инерции автономного объекта (спутника, самолета и т.д.). Часто удобно анализировать процессы в системе отсчета, закрепленной на граничной поверхности области протекания явления, т.е. на стенках канала, на поверхности сосуда и т.д. [c.12]

В качестве примера (рис. 1.2, а) показана картина всплывания газового пузырька в спокойной жидкости при наблюдении из системы отсчета, в которой жидкость и стенки заключающие ее сосуда неподвижны (лабораторная система координат). Для этой задачи можно также выбрать систему отсчета, привязанную к центру инерции пузырька. Тогда картина процесса в этой собственной системе координат примет вид рис. 1.2,6 вместо стационарного всплывания неподвижный пузырек обтекается встречным потоком жидкости. [c.13]

Пусть известно, что в точке М на межфазной поверхности скорость движения поверхности относительно лабораторной системы координат Xj равна С (рис. 1.13, <з). Если теперь поместить в точку М начало новой координатной системы п, т , которая движется со скоростью С, то в этой новой системе отсчета точка доказывается неподвижной (рис. 1.13, б). Такая система координат, привязан- [c.46]

При расшифровке этих выражений задача сводится к записи в лабораторной системе координат составляющих скорости и , теплового потока и компонент тензора вязких напряжений и [c.54]

Интегральное сечение характеризует интенсивность реакции. Так, если в реакции получается новый изотоп, то его количество пропорционально интегральному сечению соответствующей реакции. Дифференциальное сечение рассеяния, в отличие от интегрального, зависит от выбора системы координат. Подавляющее большинство экспериментальных исследований проводится в лабораторной системе координат (ЛС), в которой мишень покоится. Теоретические исследования удобнее производить в системе центра инерции (СЦИ), в которой покоится центр инерции сталкивающихся частиц. Формулы перехода из одной системы в другую приведены в приложении И. В ядерных реакциях в узком смысле слова обычно масса налетающей частицы во много раз меньше массы ядра, так что при не очень высоких энергиях центр инерции почти совпадает с координатой ядра, т. е. ЛС и СЦИ практически совпадают. Наиболее сильно эти системы различаются в реакциях при сверхвысоких энергиях, когда кинетическая энергия налетающей частицы во много раз превосходит сумму масс покоя обеих сталкивающихся частиц. В этом случае СЦИ движется относительно ЛС со скоростью, близкой к скорости света. [c.115]

Рис 34. Рассеяние двух частиц а лабораторной системе координат. [c.102]

О движении одного тела не дает, таким образом, того угла рассеяния, который непосредственно измеряется в лабораторной системе координат. [c.102]

Однако в системе координат, движущейся вместе с центром масс рассматриваемых частиц, положение будет совершенно иным. В этой системе общее количество движения взаимодействующих частиц будет, конечно, равно нулю, т. е. эти частицы будут иметь равные, но противоположно направленные количества движения. На рис. 35 показана картина рассеяния, представляющаяся наблюдателю, движущемуся вместе с центром масс системы. До рассеяния эти частицы движутся навстречу друг к другу, а после рассеяния — друг от друга. Поэтому угол 0 между начальным и конечным направлением относительного вектора должен быть таким же, как угол рассеяния каждой частицы относительно центра масс системы. Таким образом, зависимость между углами рассеяния 0 и О можно получить посредством перехода от системы координат, связанной с центром масс этих частиц, к лабораторной системе координат. [c.102]

Г и V — радиус-вектор и скорость частицы 1 в лабораторной системе координат [c.102]

R и R — радиус-вектор и скорость (постоянная) центра масс частиц в лабораторной системе координат. [c.103]

В случае mi = m2 максимальный угол рассеяния, наблюдаемый в лабораторной системе координат, равен ЭО". Соответствующее поперечное сечение рассеяния будет тогда равно [c.104]

Описанное рассеяние молено назвать упругим в том смысле, что кинетическая энергия системы остается после рассеяния такой же, как и до рассеяния. Однако скорости частиц в лабораторной системе координат не будут при этом оставаться неизменными. Рассмотрим, например, рассеивающую частицу. Вначале она находится в покое, а после рассеяния приобретает некоторую скорость, а следовательно, и кинетическую энергию. Но так как кинетическая энергия системы должна остаться неизменной, то рассеиваемая частица должна уменьшить свою скорость и свою кинетическую энергию. Таким образом, процесс рассеяния сопровождается переносом кинетической энергии от [c.104]

Несмотря на свою актуальность, расчеты по переходу от лабораторной системы координат к системе, связанной с центром масс, а также по переносу кинетической энергии не являются особенно современными или квантовыми по своей природе. Не получила здесь распространения и классическая механика. Все, что здесь в сущности применяется, — это законы [c.105]

Рассмотрим ситуацию, когда источник плоской световой волны движется со скоростью в направлении распространения, а наблюдатель Н неподвижен. Пусть скорость распространения световой волны с, а Хо — длина волны при неподвижном источнике. Наблюдатель определяет частоту световой волны, отсчитывая число периодов волны, пробегающих мимо него в единицу времени. Временной период световой волны в системе координат, связанной с движущимся источником, равен Xq = Яо/с. В неподвижной системе координат расстояние между ближайшими точками волны, имеющими одинаковую фазу, составит величину X = Хц vTq. Знак минус соответствует случаю, когда направления движения источника и распространения волны совпадают, а знак плюс берется в случае противоположных направлений. Величина к представляет истинный период световой волны, проходящей мимо наблюдателя в лабораторной системе координат. [c.278]

Энергия взаимодействия магн. момента р. с внеш. магн. полем Н, направленным по оси z лабораторной системы координат, даётся ф-лой [c.190]

Из механики известно, что ориентацию любого трехмерного тела в пространстве удобнее всего описывать с помощью углов Эйлера. Молекулярная система координат х, у, z и лабораторная система координат х, у, Z изображены на рис. 5.12, где указаны также три угла Эйлера а, /3 и 7, [c.188]

Время жизни частицы т — срегняя продолжительность существования нестабильных элементарных частиц. Обычно различают время жизни в системе координат, связанной с частицей т,, (собственное время жизни), и время жизни в неподвижной (лабораторной) системе координат т . Согласно теории относительности между этими величинами существует соотношение [c.342]

Мы рекомендуем читателю получить эти результаты самостоятельно, воспользовавшись инвариантностью выражения 2 — р2(Л = jpiy (записав его при пороговом значении энергии в лабораторной системе координат и в системе центра инерции). Напомним, что входящие в инвариант Е w Р обозначают полную энергию и суммарный импульс взаимодействующих частиц (ср. п. 3, 79). [c.251]

Невозможность образования пары в пустом пространстве вытекает также из следующего простого рассуждения. Предположим, что такой процесс возможен в некоторой (например, лабораторной) системе координат. Тогда, согласно иринцииу относительности, он должен наблюдаться в любой другой системе координат, движущейся относительно данной равномерно и прямолинейно. В каждой из этих новых систем -кванты будут иметь другую частоту, величина которой изменяется из-за эффекта Допплера. Выберем среди них такую систему координат, чтобы частота -квантов v в ней была меньше [c.251]

Из последней формулы видно, что если спин ядра равен нулю или половине, то внешний квадрупольный момент равен нулю даже при отличном от нуля Qq. 0 объясняется тем, что за счет упоминавшихся квантовых флуктуаций ось симметрии ядра при спинах нуль и половина ориентирована хаотично, так что распределение заряда в лабораторной системе координат становится сферически симметричным. Непосредственно на опыте может измеряться только внешний квадрупольный момент Q. Понятие же внутреннего квад-рупольного момента является приближенным, модельным. Это и понятно, поскольку систему координат, связанную с ядром, можно точно определить только для макроскопического ядра, слабо деформируемого при переходах в возбужденные вращательные состояния. [c.67]

Приведение задачи о рассеянии к лабораторной системе координат. В предыдущем параграфе мы рассматривали рассеяние частиц в поле неподвижного заряда, т. е. изучали движение одной точки. На практике, однако, в этом процессе всегда участвуют два взаимодействуюш,их тела, например в опыте Резерфорда мы имеем а-частицу и атомное ядро. При. этом вторая частица не является неподвижной, а перемещается в результате взаимодействия с первой. Но мы знаем, что задачу о движении двух тел, находящихся под действием центральной силы взаимного притяжения или отталкивания, можно свести к задаче о движении одного тела. Поэтому может показаться, что единственная поправка, которую нам надлежит сделать, состоит в замене массы т на приведенную массу ц. Однако в действительности вопрос этот не так прост. Дело в том, что измеряемый в лабораторных условиях угол рассеяния (мы обозначим его через ) есть угол между конечным и начальным направлениями движения частицы ). В то же время угол 0, вычисляемый по формулам соответствующей задачи для одного тела, есть угол между конечным и начальным направлением [c.101]

Пусть эл.-магн. волна частоты и в лабораторной системе координат распространяется по оси 2(колебания -волиы происходят в плоскости хуУ. [c.603]

К. л. были предсказаны А. М. Балдиным и открыты окснерлмснтально на синхрофазотроне в Дубне в 1971. Было обнаружено, что ядро дейтерия с энергией 5 ГэВ на нуклон при столкновении с ядром углерода с вероятностью песк. процентов порождает пионы с энергией до 8 ГэВ (в лабораторной системе координат). [c.535]

Единичный вектор дипольного момента жестко связан с молекулой. Обьпшо известны его проекции на оси молекулярной системы координат (МС), связанной с молекулой. Электрический вектор поляризации и единичный вектор п дипольного момента в формулах (13.48), наоборот, заданы в лабораторной системе координат (ЛС). Поэтому нам необходимо знать связь компонент дипольного момента в ЛС и МС. [c.188]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...