Кривая давления

Рис. 161. Зависимость растворимости кислорода воздуха в воде от температуры. Цифры на кривых — давление, ат

Кривые давлений диссоциации по этим уравнениям приведены на рис. 9.7, но эти кривые характерны для насыщенных растворов. Области между кривыми характеризуют ненасыщенные растворы, которые могут существовать в системе железо — кислород в зависимости от температуры и концентрации кислорода. Такими фазами в системе железо — кислород будут [c.321]

Для определения равнодействующей строят диаграмму давлений движущих усилий (рис. 201). На ней цифрой I отмечены линии развернутой индикаторной диаграммы, цифрой 2 — кривые давлений силы инерции, нанесенные на каждый ход поршня. Штриховой линией дана линия давления сил тяжести. [c.194]

Фиг. 30. Эффект Джоуля—Томсона ад для азота в зависимости от температуры при различных (отмеченных на кривых) давлениях.

При изменении температуры (давления) раствора, кривая давления пара которого имеет максимум, состав пара раствора и состав азеотропной смеси изменяются в одном и том же направлении [c.144]

При обтекании круглого цилиндра реальной жидкостью распределение давлений, как видно из рис. VII.7, существенно отличается от теоретического. Оставаясь симметричной относительно оси абсцисс, кривая давлений для действительной жидкости будет несимметричной относительно оси ординат. Такая несимметрия вызовет появление проекции силы на направление движения — силы сопротивления. Следует отметить, что вид кривой распределения давлений будет зависеть для данного цилиндра от скорости потока, а точнее — от числа Re. Причем с увеличением числа Re распределение давлений будет приближаться к распределению давления на цилиндре, обтекаемом идеальной жидкостью. [c.170]

Когда к индивидуальному компоненту (например, углеводороду) добавляется второй, третий компоненты, т. е. вводятся новые переменные, фазовое состояние системы значительно усложняется. Например, для однокомпонентной системы кривая давления насыщения пара на графике давление—-температура (см. рис. 1.10) является одновременно кривой точек начала кипения и кривой точек росы (конденсации). Для бинарных или многокомпонентных систем кривые точек начала кипения и точек росы не совпадают. Эти кривые для многокомпонентных систем образуют сложную фазовую диаграмму, причем для каждого состава она своя. И знание ее при разработке нефтяных и газовых месторождений крайне важно. [c.19]

С увеличением диаметра коллектора круглого сечения давление грунта и временной внешней нагрузки достигают значительных величин. Для уменьшения усилий в стенках, а следовательно, и их толщины своду канала придают такое очертание, при котором кривая давления проходит в средней трети толщины свода. Этим требованиям удовлетворяет полуэллиптическое сечение (рис. 22.2, в). [c.309]

По найденному расходу можно вычислить потери напора на отдельных участках (например, h =S Q и т. д.) и построить кривую давления (пьезометрическая кривая), которая будет иметь вид ломаной линии (см. рис. 6.3). [c.276]

Непрерывный ряд твердых растворов возникает, если для компонентов А ч В в основном соблюдаются правила изоморфного замещения. Для построения кривых начала кристаллизации (кривых ликвидуса) мы должны рассмотреть условия равновесия в системе жидкий — твердый растворы. Равновесное состояние должно характеризоваться равенством парциальных давлений. Парциальное давление пара растворителя над раствором описывается законом Рауля Ра Ра а, где р% — давление пара чистого жидкого компонента А при заданной температуре Ха — его мольная доля. Исходя из законов термодинамики, кривые давления чистого растворителя в жидком (кривая А — А ) и твердом (кривая В — В ) состояниях должны лежать выше кривых парциального давления того же вещества в жидком (кривая О — О ) и твердом (кривые С —С, Р — Р и К — К ) растворах (рис. 35). Кривые А — А и В — В пересекаются в точке /, абсцисса которой указывает температуру кристаллизации Тх чистого компонента А. Если из жидкого раствора, характеризуемого кривой О — О, кристаллизуется чистый компонент А, температура его кристаллизации Т2 соответствует точке 2. Если из жидкой фазы (кривая О — О ) кристаллизуется не чистый компонент А, а его твердый раствор (кривые С — С, Р — Р и К Л"), температуры начала кристаллизации, характеризуемые точками Л,и 5, могут лежать выше и ниже температуры в зависимости от концентрации компонента А в твер,[гом растворе конкрет- [c.68]

По ряду точек кривой давления, взятых по второму графику, пользуясь первым графиком, определить подачу насоса Q и построить зависимость Q = f l). По Qn = f l) построить характеристику скорости движения плиты v = f(t). [c.120]

По характерным точкам кривой давления, взятым из второго графика, пользуясь первым графиком, определить расход масла, поступающего в гидроцилиндр. [c.124]

S—i в масштабе строят по точкам соответствующую кривую давления — изобару. Поступая далее таким же образом, строят изобары для других давлений. [c.109]

На этой диаграмме точка / отображает состояние конденсата, соответствующее его выходу из конденсатора. Поскольку температура конденсата в этом состоянии равна его температуре кипения при давлении Р2, точка 1 должна находиться на нижней пограничной кривой. Давление Р2 очень мало, поэтому эта точка расположена вблизи оси абсцисс. [c.117]

Процесс горения топлива складывается из двух периодов периода горения, характеризуемого небольшим количеством выделяющегося тепла (на диаграмме отображается пологой кривой (/—2), и периода интенсивного горения, характеризуемого резко увеличивающимся количеством выделяющегося тепла и повышением давления (кривая давления 2—3— сгорания топлива круто поднимается вверх). П период называют периодом видимого сгорания. Основная часть топлива сгорает до достижения максимального [c.431]

Действие кривой на точку выражается нормальной силой МЫ, которая называется нормальной реакцией. Точка М оказывает на кривую давление, равное и противоположное этой реакции. Если точка находится в равновесии, то нормальная реакция равна силе Р, но противоположна ей, а давление точки на кривую есть сама сила (рис. 66). [c.119]

Av — отношение приращения объема масла при давлении Р к объему масла при Ртах (Ртах — максималь-ное давление в средней части кривой давления). [c.113]

На рис. 1.8 приведены типовые кривые давления для твердых [1), среднетвердых (2) и мягких (3) покрышек. Технологическими нагрузками в печатном устройстве являются сила натиска, т. е. суммарное давление на контактную площадку, и сила сопротивления качению печатного цилиндра по поверхности формы. [c.17]

Как было доказано ранее /1/ истинное значение подъемной силы графически изображается объемом фигуры ограниченной кривой давления воздуха. [c.97]

Аналогичные по характеру кривые получаются при прошивке тупым пуансоном а (фиг. 325). Однако в этом случае абсолютные величины усилий несколько выше, что видно из сравнения кривых давлений (фиг. 327), полученных при прошивке трёх видов заготовок пуансонами с тупой и круглой формами торцевых частей. [c.399]

В главной камере намного ниже и процесс сгорания протекает мягче. Последнее явление вызвано большими сопротивлениями при перетекании газа, а также некоторым запаздыванием сгорания в главной камере при возрастающем объёме над поршнем. Кривая давления в цилиндре после в. м. т. протекает на участке аб выше линии давления в предкамере. При этом возникает обратный переток газов из рабочего цилиндра в предкамеру. Повышение давления в главном пространстве сгорания связано с неравномерным поступлением топлива в рабочий цилиндр в процессе выдувания из предкамеры и с понижением интенсивности горения в предкамере. Тепловое состояние предкамеры обеспечивает малое изменение периода запаздывания воспламенения топлива в предкамере в зависимости от числа оборотов. [c.255]

На рис. 8.12 приведена фазовая диаграмма воды, в которой тройная точка (нонвариантная система) обладает координатами 7 =273,15 К, /7=610,5 Па. Температура кипения при давлении 1,013 10 Па соответствует 373,15 К. Введение растворенного вещества (второй компонент) увеличивает число степеней свободы и константные точки растворителя начинают смещаться в зависимости от концентрации растворенного вещества. На этой же диаграмме штриховой линией нанесена кривая давления насыщенного пара над водным раствором некоторой постоянной концентрации С = onst. Пересечение штриховой кривой с изобарой р= 1,013 10 Па произойдет при температуре выше 373 К, а с кривой давления пара надо льдом — ниже 273,15 К. Все изменения константных точек могут быть вычислены или определены экспериментально. Для разбавленных растворов они прямо пропорциональны числу молей растворенного вещества. Расчетные уравнения, известные из курса химии [29], приведены ниже. [c.282]

Фиг. 29. Эффект Ддаоуля—Томсона для воздуха в зависимости от температуры при различных (отмеченных на кривых), давлениях (по данным Хаузена [82] график взят из работы [32]).

Остаточный газообразный гелий в образце может служить теилоиередаю-щей средой только до тех нор, нока давление не унадет значительно ниже 10 мм рт. ст. Экстраполяция кривой давления пара свидетельствует о том, что это заключение должно быть справедливо для температур выше 0,4° К. [c.561]

Однако ниже этой температуры давление затвердевания быстро приближается к постоянному значению. Для объяснения такого поведения существуют три возможности 1) Разность энтропий между жидким и твердым Не при - 0,5° К становится равной нулю вследствие фазового превращения в жидкости. 2) Тепловой контакт между солью и Не при этой температуре нарушается. Поскольку в этом эксперименте тепловой контакт осуществлялся в основном газообразным гелием, эта возможность не исключена (см. п. 68). 3) Если кривая давлений затвердевания имеет минимум, то методом закупоривающегося капилляра с понижением температуры ниже температуры минимума можно продолжать регистрировать давление в минимуме [170], так как при понижении температуры место закупорки образуется в капилляре выше—как раз в том месте, где температура равна температуре минимума. Померапчук [283] показал, что на кривой плавления должен наблюдаться минимум, если ориентация ядерных снпиов в твердом Не происходит при значительно более низкой температуре, чем в жидком Не Чтобы сделать выбор между этимп тремя возможностями, требуются дополнительные исследования. Однако нз рассмотрения фиг. 108 ясно, что давление плавления при абсолютном нуле положительно, так что стабильной фазой является жидкая фаза подобно тому, как это имеет место в случае Не. [c.577]

Рис. 4.7. Кривые давлении при скачке уплотнения внутри сопла Лазаля

Таким образом, коэффициент Джоуля—Томсона в критической точке равен величине, обратной угловому коэффициенту кривой давления как функции температуры в этой точке. Величина (8pjdT)y вблизи критической точки почти не изменяется, а (SVIdp)-j- расходится быстрее, чем Су, которая, по последним эксперимет альным данным, меняется по степенному закону Су- Т Т ,Г а= /з. [c.369]

Если заряд В. В. помещен в толстостенный цилиндр, то динамика взрыва принципиально отлична от вышеописанных (рис. 9). После инициирования вдоль заряда В. В. распространяется детонационная волна со скоростью Ь вправо, образующиеся продукты взрыва выталкиваются через левый торец цилиндра, зарождается волна разгрузки, которая распространяется вдоль цилиндра с меньшей скоростью, чем детонационная волна. В результате расстояние между фронтами волн с течением времени увеличивается. Детонационная волна, достигнув правого торца цилиндра, порождает волну разгрузки, которая распространяется в обратном направлении (влево) навстречу детонационной волне, идущей вправо по цилиндру. В точках А, В, В давления изменяются неодинаково, кривые давления р 1 в каждой из указанных точек изображены на рис. 9. В точке С давление действует больщее время, чем в любой другой точке цилиндра, продолжительность действия давления в этой точке определяется значениями скоростей волн детонации и разгрузки, а также длиной цилиндра, в котором помещен заряд В. В. Все вышеизложенное позволяет судить о влиянии формы заряда, его размещении на теле и ви- [c.16]

Из симметрии кривой давления, пост 1)оенной по уравнению (VI 1.45), следует, что главный вектор сил давления равен нулю. Это означает, что при равномерном движении сферы в идеальной жидкости она не испытывает никакого сопротивления. Оказывается, что полученный результат для сферы верен для всех конечных тел, обтекаемых пространственным потенциальным потоком. Это явление называют в гидродинамике парадоксом Даламбера. [c.181]

Давления и все другие гГараметры потока в секторе возмущения и за поворотом также могут быть рассчитаны и обычно приводятся в таблицах. На рис. VIII.8 показана кривая давлений в зависимости от угла 0. Так как число М при увеличении угла поворота потока растет, то давление падает. Аналитическое выражение для р (е) имеет вид [c.197]

Из выражения для d vldT-)p видно, что при v — ЗЬ, т. е. при V = эта п роизводная обращается в ноль. Но производная (d vldT ),, равна нулю в точке максимума инверсионной кривой. Следовательно, в точке максимума инверсионной кривой объем газа равен критическому объему. Нетрудно доказать, что в точке максимума инверсионной кривой давление газа Pi — 9р, , а температура Г = ЗТ . [c.293]

Значения параметров в точке и (см. рис. 83) можно подсчитать, если воспользоваться соотношением ((543). В соответствии с этим Тц = 3 Т , == 3- 132,6 = 397,8 К, что свидетельствует об удовлетворительном совпяленни с экспериментальной кривой. Давление / , согласно соотношсниЕО (646), = 9 = 9-3,84 = 34,56 МПа. [c.268]

В качестве примера можно привести диагностику топливной аппаратуры автомобильных дизелей на основании анализа законов изменения давления топлива в на-гнетательной магистрали (по исследованиям канд. техн. наук Т. X. Тастанбекова). Исследования показали, что наибольшую информацию несет диагностический сигнал при установке пьезодатчика у штуцера форсунки. Одновременное осциллографирование изменения этого давления и движения иглы и нагнетательного клапана, а также анализ развития факела топлива позволили выявить на осциллограмме впрыскивания топлива характерные точки и участки (рис. 175, е). Процесс подачи топлива продолжается всего около 0,005 с, но на кривой давления как функции угла повррота насоса можно выделить четыре участка I — повышение давления в нагнетательном [c.560]

Нарастание давления, начавщееся у точки В кольцевого зазора в подшипнике (рис. 245), казалось бы, если руководствоваться только формулой (а), должно непрерывно продолжаться до точки А , где угол клинового зазора обращается в нуль. Однако, как видно из рис. 245, нарастание давления уже заканчивается в точке Е, лежащей раньше точки а дальше, вплоть до точки С, находящейся е расширяющейся части кольцевого зазора, имеет место непрерывное уменьшение давления. На первый взгляд такой ход кривой давлений может быть объяснен влиянием инерции жидкости, так как по мере приближения к точке А1 скорость потока смазки непрерывно растет за счет сужения сечения, а на это увеличение скорости, на основании уравнения Бернулли, должно затрачиваться внутреннее давление. Однако, как известно, и мы это подчеркивали раньше, в условиях течения при малых зазорах влиянием инерции жидкости можно пренебречь. Поэтому объяснение явления уменьшения давления в области малых толщин слоя смазки будет иным, но также связанным с фактом увеличения екорости. Если скорости в кольцевом потоке смазки рассматривать в области сравнительно больших толщин слоя смазки, то средняя скорость в каждом отдельном сечении оказывается, как правило, меньше 0,5Уц, где Уц — окружная скорость цапфы. Вязкие же еопротивления, связанные с поддержанием таких скоростей, преодолеваются самим вращением цапфы без затраты на это внутреннего давления, даже наоборот, этот процесс сопровождается возрастанием давления. По мере же приближения к точке Л1, средняя скорость в потоке становится превышающей величину 0,ЬУц. В результате сопротивления течению жидкости, связанные с такими скоростями, не могут быть преодолены лишь за счет одного вращения цапфы необходимые для этого добавочные движущие усилия и получаются за счет падения давления. В части зазора, находящегося непосредственно за течение смазки происходит еще со средними скоростями, превышающими 0,ЬУц, поэтому для поддержания такой скорости недостаточно одного вращения цапфы, а требуется создание движущих усилий за счет дальнейшего снижения внутреннего давления, которое и продолжает падать вплоть [c.350]

Рассмотрим капельки воды, содержащей Na l, вышедшие в пар, перегретый при 105 кГ/см . По кривой давления пара [c.51]

Наглядно иллюстрируют сказанное кривые давлений в характерных сечениях сопла, построенные в функции относительного противодавления (рис. 3). Линия PJPi практически повторяет кривую относительных давлений в выходном сечении сходящихся сопел. Как видно из графиков, в интервале отношений PnplPi 0,6 давления в горле и в выходном сечении сопла совпадают с противодавлением. Из сопоставления кривых P IPj,, и Рм1Ру видно, что при сверхкритических режимах течения давление в выходном срезе убывает с уменьшением противодавления. [c.193]

А. М. Пирвердян [5] показал, что лучший результат получается (рассматривается тот же пример при отсутствии сорбции), если не ставить условия об удовлетворении уравнению установившегося движения, а подбирать р так, чтобы при х = I осуществлялась более высокая степень касания кривой давления с прямой р = Ро, например, если взять [c.253]

На фиг. 70 даны кривые давлений сгорания Pg при полной нагрузке в зависимости от чигла оборотов для двигателей с камерами вихревого типа. С увеличением числа оборотов давление сгорания видно из приведён- [c.250]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...