Течение циркуляционное

На динамическое взаимодействие оказывают влияние индивидуальная особенность аэродинамического сопротивления падающих частиц (а.с. п.ч) - коэффициент сопротивления одиночной частицы ( /о), а также коллективная особенность а.с.п.ч. при совместном падении в потоке материала - приведенный коэффициент сопротивления частицы ( / ) (см. раздел 2). Нри перегрузке нагретых материалов на эжекцию воздуха оказывает влияние также интенсивность межкомпонентного теплообмена (см. раздел 3). Удаление непроницаемых стенок от оси потока (го) создает разные условия подтекания воздуха и облегчает или усложняет процесс эжекции. Нри отсутствии ограждения (го оо) проявляется эжекция воздуха свободным потоком частиц. Нри этом в потоке формируется ускоренное струйное течение эжектируемого воздуха (см. раздел 4). Нри приближении стенок ограждения к потоку условия подтекания воздуха ухудшаются, и, помимо нисходящего потока воздуха, может возникнуть восходящее течение (циркуляционное течение). Когда Го<К, имеем случай падения частиц в желоб, при этом в желобе постоянного сечения формируется равномерное движение эжектируемого воздуха. [c.21]

Все ламинарные течения являются вискозиметрическими (хотя обратное утверждение несправедливо в гл. 5 некоторые из обсуждавшихся вискозиметрических течений характеризовались отличными от нуля инерционными силами). Хотя ламинарные течения возможны и для неньютоновских жидкостей, было показано [7], что в общем случае стационарное прямолинейное течение по трубе постоянного сечения для неньютоновских жидкостей невозможно, за исключением очень небольшого числа геометрий поперечного сечения (например, круглые трубы или бесконечные щели). Вторичные течения, т. е. циркуляционные течения в плоскости поперечного сечения, возникают как только принимаются во внимание отклонения от ньютоновского поведения. [c.260]

Неоднородность потока определялась по замерам полного и статического р давлений в сечении 1—1 непосредственно перед слоем и статического давления в сечении 2—2 за ним. Трубки полного давления укладывались в зернистый слой так, чтобы их приемники были заподлицо с верхней границей слоя. Таким образом, измерялась нормальная к поверхности слоя составля-динамического давления. Статическое давление измерялось на стенках аппарата, причем сечения 1—1 и 2—2 выбирались так, чтобы влияние циркуляционных течений было минимальным. При обработке использовались выражения [c.270]

В отсутствие ПАВ и циркуляционных течений, возникающих под действием силы тяжести, скорость движения фаз на поверхности раздела достигает своего максимального значения при 0 = 7с/4. [c.80]

Модель циркуляционных течений в барботажном елое [c.223]

Следовательно, для того чтобы построить модель циркуляционных течений, необходимо представить всю область, занимаемую газожидкостной системой, в виде однородной среды с изменяющейся в пространстве плотностью. Используя так называемую модель потока дрейфа [63], которая позволяет определить коэффициент трения между пузырьками п жидкостью, величину среднего газо-содержания можно выразить следующим образом [c.224]

Таким образом, для определения профиля циркуляционных течений в рассматриваемой газожидкостной смеси необходимо решить систему, состоящую нз пяти уравнений уравнения неразрывности (5. 6. 1), двух уравнений движения для компонент скорости и (о. 6. 2), (5. 6. 3) и двух уравнений сохранения энергии для /с II в (5. 6. 13), (5. 6. 14). Пять произвольных постоянных б о, Са, и 3., входящие в эти уравнения, являются эмпирическими константами. [c.226]

Перейдем к сравнению турбулентных характеристик циркуляционных течений в газожидкостном слое. На рис. 71 показаны зависимости кинетической турбулентной энергии от радиальной координаты. Как видно из рисунка, теоретические п экспериментальные значения к отличаются почти в два раза. [c.228]

Будем для определенности считать, что концентрация целевого компонента в газе больше концентрации целевого компонента в жидкости (>Со)- Со временем концентрация целевого компонента вблизи области циркуляционного течения будет расти. Поскольку этот рост происходит в основном за счет диффузионного механизма, скорость роста концентрации достаточно мала, так что на границах внутренних диффузионных пограничных слоев и на границе внутреннего следа концентрацию целевого компонента можно считать величиной, достаточно медленно меняющейся во времени. [c.259]

Известно [11], что течение жидкости вне циркуляционной области носит потенциальный характер. Тогда компоненты скорости к,, и к, определяются при помощи соотношений (2. 5. 5), (2. 5. 6). Перейдем в этих соотношениях от переменной г к безразмерной переменной =(г—Я)/Н. В первом порядке по величине эти соотношения преобразуются к виду [c.259]

Для получения приближенного решения заменим в (6. 4. 51) поверхность интегрирования а на часть конической поверхности, перпендикулярной сфере, ограничивающей область циркуляционного течения. После громоздких преобразований получим [92] [c.263]

Сравнивая две картины обтекания цилиндра идеальной жидкостью — ту, при которой нет подъемной силы (рис. 349), и ту, при которой она существует (рис. 350), нетрудно обнаружить следующее. Вторая картина получается из первой, если на течение, соответствующее первой картине, наложить замкнутое течение жидкости вокруг цилиндра в направлении часовой стрелки (рис. 351). При этом мы можем забыть , что жидкость обладает вязкостью и что цилиндр вращается. Необходимо только, чтобы вокруг цилиндра, кроме полного обтекания потоком, возникло еще циркуляционное течение. [c.564]

Такое течение жидкости вокруг обтекаемого тела называется циркуляционным течением или циркуляцией. Наличие циркуляции обусловливает разность скоростей над цилиндром и под ним, т. е. существование подъемной силы. Зная скорость циркуляционного течения, можно найти величину подъемной силы. [c.564]

Образование циркуляционного течения вокруг крыла нетрудно объяснить, если воспользоваться законом сохранения момента импульса. До начала движения крыла в неподвижной жидкости момент импульса системы крыло — жидкость равен нулю. В начале движения на задней кромке крыла возникает вихрь (рис. 120), который затем срывается и уносится назад. При отрыве вихря от крыла масса жидкости, уносимая вихрем, имеет определенный момент импульса. По закону сохранения момента импульса, оставшаяся жидкость получает противоположный момент импульса и в систе.ме отсчета, связанной с крылом, вокруг крыла возникает замкнутое циркуляционное течение в направлении, противоположном вращению в вихре. В циркуляционном течении частицы жидкости не вращаются, а как бы поступательно движутся по замкнутым траекториям. [c.151]

Циркуляционное течение складывается с течением набегающего потока. При этом над крылом скорости того и другого течения совпадают по направлению, а под крылом направлены противоположно (см. рис. 120). Следовательно, циркуляционное течение увеличивает скорость потока над крылом и уменьшает ее под крылом. В результате этого давление под крылом возрастает, а над крылом уменьшается. Это и обусловливает возникновение подъемной силы крыла. [c.151]

В заключение отметим, что течение, подобное циркуляционному, возникает и при поступательно.м движении вращающегося цилиндра в воздухе или жидкости. При этом на цилиндр действует подъемная сила, перпендикулярная скорости поступательного движения. Она вызывает отклонение цилиндра от первоначального направления движения (рис. 121). Это явление получило название аффекта Магнуса. [c.151]

Для получения циркуляционного обтекания окружности наложим на рассмотренный выше поток чисто циркуляционное течение от единичного вихря, поместив его в начало координат, т. е. в центр окружности. Скорость, индуцированная точечным вихрем с циркуляцией Г, по величине равна Г/(2яг) и направлена всегда по нормали к радиусу-вектору. [c.21]

Рассмотрим теперь другой крайний случай обтекания крыла — чисто циркуляционное обтекание. Под чисто циркуляционным течением будем понимать течение, обусловленное только наличием циркуляции вокруг профиля при отсутствии набегающего потока, когда и = О, Г 0. Примером чисто циркуляционного течения является рассмотренное в гл. II круговое течение, поле скоростей которого вызвано одиночным вихрем. В случае чисто циркуляционного течения отсутствуют передняя и задняя критические точки, и линии тока представляют собой замкнутые кривые, огибающие профиль. Такое течение независимо от значения циркуляции требует наличия бесконечной скорости в точке, лежащей на задней кромке профиля и, следовательно, так же как бесциркуляционное течение, не может быть реализовано без отрыва потока. [c.23]

Общий случай плоскопараллельного обтекания крыла может быть получен наложением этих двух предельных случаев течения бесциркуляционного и чисто циркуляционного. Как можно убедиться из построения картины обтекания, в результате наложения на бесциркуляционное течение чисто циркуляционного течения задняя критическая точка прн положительном значении циркуляции (Г > 0) сдвигается к хвостовой, а при отрицательном (Г < 0) — к лобовой части профиля ). [c.23]

Очевидно, что при некотором вполне определенном значении циркуляции Г вокруг крыла задняя критическая точка совпадет с задней острой кромкой профиля (рис. 10.8, б). В этом единственном случае циркуляционное течение может быть физически реализовано безотрывным образом. При всех других значениях циркуляции требуется обтекание задней кромки, что, как указывалось, невозможно без отрыва потока. [c.23]

Остроградского — Гаусса 181 Теория разностных схем 268—273 Течение безотрывное циркуляционное 25 [c.300]

Картина течения при поперечном обтекании трубы показана на рис. 6.2. На фронтовой части трубы образуется пограничный слой, толщина которого достигает наибольшей величины вблизи ф = 90°. В этой зоне происходит отрыв потока -от поверхности, и кормовая часть трубы омывается сильно завихренным потоком с обратными циркуляционными токами. [c.332]

Восьмое представление Г. И. Таганов и другие /200/ в качестве одной из возможных максимально упрощенных моделей движения в пристенной об ласти турбулентного пограничного слоя рассматривают стационарную модель пространственного ячеистого течения Куэтта, в которой наложенное циркуляционное движение в равномерно расположенных ячейках обеспечивает как спускание жидкости к стенке, так и подъем ее от стенки. [c.27]

Рассмотрим теперь течение, направленное слева направо вокруг цилиндра. Как показано на рнс. 15, структура линий тока полностью симметрична, так что не может появиться равнодействуюгцей силы (парадокс Даламбера). Наложим на это течение циркуляционное движе- [c.40]

Вернемся опять к фиг. 14 , на котор.зй изображено течение вокруг окружности с центром в точке г/, проходящей через точки — а и -1 а, причем плоскость г повернута по часовой стрелке на угол а. Наложим на это течение циркуляционное течение, причем величину циркуляции подберем так, чтобы задняя (правая) кри тическая точка оказалась как раз в точке Н- а. Если теперь отобразить при помощи функции (3) плоскость г на плоскость то обтекаемая окружность перейдет в дугу окружности, расположенную косо по отношению к течению, а течение вокруг окружности — в течение вокруг этой круговой дуги. При этом величина циркуляции подбирается так, чтобы задняя критическая точка на плоскости г отобрази-.чась в задний конец круговой дуги на плоскости С, т. е. чтобы не было обтекания задней кромки ребра. Если бы изогнутая пластинка или ее хорда имела больший угол атаки, то для достижения гладкого обтекания заднего ребра необходимо было бы взять большую циркуляцию, что находится в полном согласии с опытом именно, при увеличении угла атаки возрастает подъемная сила, а с нею и циркуляция. Изображенное на фиг. 148 течение вокруг пластинки, изогнутой по дуге круга и наклоненной относительно направления натекания, уже довольно близко напоминает течение вокруг крыльев, применяемых на практике, если только не считать обтекания передней кромки. [c.189]

ПОДЪЁМНАЯ СЙЛА, составляющая полной силы давления жидкой или газообразной среды на движущееся в ней тело, направленная перпендикулярно к скорости тела (к скорости центра тяжести тела, если оно движется непоступательно). Возникает П. с. вследствие несимметрии обтекания тела. Напр., несимметричное обтекание крыла (рис. 1) можно представить как результат наложения на симметричное течение циркуляционного потока [c.559]

В [1о] впервые было экспериментально показано, что циркуляционное течение внутри сферического пу.зырька га,за представляет собой сферический вихрь Хплла. Вид линий тока газа приведен на фотоснимке (рис. (1) для пузырьков во.здуха диаметром 7 — 9 мм, свободно всплывающих в водпо-глппернновом растворе.. Значения критерия Рейнольдса для жидкой фа.зы лежат в интервале 1 < Ке < 20. [c.24]

В данном разделе будет рассмотрена постановка и решение задачи о течениях внутри и вне пузырька, помеш енного в однородное внешнее электрическое поле с напряженностью Е. Известно, что взаимодействие электрического поля с зарядами, индуцированными на поверхности пузырька газа, приводит к по-яилению дополнительных тангенциальных напряжений, которые создают циркуляционные течения фаз в области, прилегаюш ей к межфазной границе (рис. 28). Изменение характера взаимодействия между сплошной и дисперсной фазами, вызванное воздействием электрического ноля, влияет как на гидродинамические характеристики газожидкостной системы, так и на скорость тепломассообменных процессов, осуш,ествляемых в данной системе. [c.77]

Первые члены в правой части соотношений (2. 9. 23), (2. 9. 24) представляют собой решение Адамара—Рыбчинского соответственно (2. 3. 7), (2. 3. 8), второй член определяет вид линий тока циркуляционных течений, возникаюш их при воздействии электрического поля на неподвижный пузырек газа. Безразмерный критерий РР (2. 9. 25) характеризует соотношение электрических и гравитационных сил, действующих на рассматриваемую систему. Третий член в правой части (2. 9. 23), (2. 9. 24) описывает изменение картины линий тока вблизи поверхности пузырька, обусловленное наличием ПАВ и появлением градиента поверхностного натяжения. [c.81]

В данном разделе в рамках феноменологического подхода дается постановка и решение задачи о нахождении профиля циркуляционных течений, возникающих в газожидкостном слое в результате взаимодействпя восходящего потока пузырьков газа с жидкостью (рис. 66). [c.223]

Таким образом, рассмотренная в данном разделе модель циркуляционных течений в газожидкостном слое позволяет с достаточной степенью точности определпть такие гидродинамические параметры смеси, как средняя скорость и ее пространственное [c.228]

Модель Ньюмена, учитывающая чисто диффузионный механизм массоперепоса в газовой фазе, может быть применена только для очень маленьких газовых пузырьков, диаметр которых не превышает 0.3 мм. Согласно эксперимента.льным данным [841, в пузырьках газа диаметром более 0.3 мм существует развитое течение газа, представляющее собой вихрь Хилла (см. рис. 6). Рассмотрим модель массопереноса, учитывающую наличие циркуляционного течения внутри газовых пузырьков [82 ( (модель Кронига — Бринк). Будем считать, что Ре со. Перейдем в уравнении (6. 1. 1) с краевыми условиями (6. 1. 2) —(6.1.4) и замыкающими соотношениями (6. 1. 5), (6. 1.6) к криволинейной системе координат (рис. 74). Семейство координатных линий I здесь выбрано таким образом, чтобы оно с точностью до постоянного множителя совпадало с линиями тока [)р=соп81. Второе семейство координат ортогонально первому [c.239]

Как известно, вблизи передней поверхности пузырька образуется тонкий диффузионный пограничный слой, в котором происходит скачок значения концентрации целевого компонента от Со до Со. Эта область обозначена цифрой III. В разд. 2.7 было также указано, что циркуляционное течение за газовым пузырьком имеет структуру вихря Хилла (внутренняя область циркуляционного течения обозначена цифрой IV). Следовательно, вблизи задней поверхности пузырька происходит интенсивное перемешивание жидкости и основное сопротивление массопереносу от задней поверхности пузырька сосредоточено в тонком пограничном слое вблизи этой поверхности (зона V). [c.258]

Поскольку в рассматриваемой системе Ве 1, То Ре 1. В этом случае можно утверждать, что основная масса целевого компонента из указанных пограничных слоев III, V будет сноситься конвективным течением в узкую область вблизи поверхности сферы, отделяющей зону циркуляционного течения жидкости от остальной области. При этом целевой компонент пз области III сносится в область VI, примыкающую к сферической поверхности с внешней стороны, а из области V — в область VII, примыкающую к сферической поверхности с внутренней стороны. Вблизи задней критической точки циркуляционного течения (точка В) поток жидкости, текущей вблизи границы зоны циркуляционного течения, раздваивается. При этом целевой компонент, находившийся в зоне VI, далее переносится в зону диффузионного следа VIII, а целевой компонент из зоны VII переносится в область внутреннего следа, расположенного внутри циркуляционной зоны вблизи оси симметрии (зона IX). Вблизи задней критической точки пузырька (точка А) область внутреннего следа сли- [c.258]

Из соотношения (6. 4. 40) следует, что в случае Ре 1 длина диффузионного следа намного больше радиуса зоны циркуляционного течения Ь р- И. На расстояниях порядка Я концентрация целевого компонента меняется па величину с Я/Ь) с(1/Ре -), т. е. почтине меняется. Поэтому можно считать, что при движении вдоль линии тока во внутреннем следе концентрация целевого компонента также остается практически постоянной. [c.261]

Сформулируем систему уравнений и граничных условий, описывающих массоперенос в диффузионных пограничных слоях. Поскольку объем пространства, занимаемый пузырьком газа, много меньше объема циркуляционной зоны, течение жидкости вблизи задней поверхности пузырька можно описывать при помощи вихря Хилла [92]. Соответствующая функция тока имеет вид [c.261]

Здесь Е 1) определяет величину концентрации целевого компонента во внутренней области циркуляционных течений (зона IV) С (у) — неизвестная функция, задающая распредедение концентрации целевого компонента в области внутреннего следа (зона IX). [c.262]

В работе [67] бы.ло рассчитано предсказанное Хадамардом [301] влияние внутреннего циркуляционного течения на интенсивность переноса массы от сферических частиц жидкости при Не< 1. Бы.л вычис.лен коэффициент массообмена непрерывной фазы для типичных систед жидкость — жидкость и газ — жидкость II выполнено сравнение с аналогичными расчетами для твердых сферических частиц (фиг. 3.3). Результаты расчетов приведены на фиг. 3.4 в виде зависимости чис.ла Шервуда (Зй = 2аксЮ, где А с — коэффициент массообмена, В — коэффициент диффузии) [c.109]

Циркуляционными центробежными газовыми струйными течениями отделяют капельную жидкость и мехпримеси от газа, интенсифицируют массообмен. [c.6]

Такое безотрывное бесциркуляционное течение (при Г = 0) является единственно возможным случаем, при котором бесциркуляционное течение реализуется в действительности в прочих случаях оно является лишь мысленной составляюш ей частью истинного течения, включаюгцего также и циркуляционный поток. [c.25]

В таком случае ф увеличивается при каждом полном обороте на величину 2п, в связи с ем указанное в гл. V циркуляционное течение можно назвать квазипотенциальным. [c.128]

Г > 4лиоГо. Поскольку sin 0 р не может быть больше единицы, для этого случая на поверхности цилиндра нет ни одной критической точки. Более подробный анализ показывает, что точка с нулевой скоростью расположена внутри потока на петлеобразной линии тока, ограничивающей замкнутую область вблизи поверхности цилиндра, в которой происходит циркуляционное течение (рис. 7.10, в). [c.228]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...