Импульс потока

Таким образом, П, есть i-я компонента количества импульса, протекающего в единицу времени через единицу поверхности, перпендикулярную к оси Xk- Тензор П/ называют тензором плотности потока импульса. Поток энергии, являющейся скалярной величиной, определяется вектором поток же импульса, который сам есть вектор, определяется тензором второго ранга. [c.29]

Рассмотрим газодинамические функции, которые используются в уравнении количества движения газа. Сумму секундного количества движения и силы давления газа в рассматриваемом поперечном сечении потока принято называть полным импульсом потока I [c.241]

Связь между параметрами газа в скачке уплотнения мы выше устанавливали исходя из того, что при переходе через прямой скачок сохраняются неизменными полная энергия, расход и импульс потока. Запишем те же уравнения с использованием газодинамических функций. [c.242]

Уравнение количества движения или импульса потока [c.242]

Выражения (121) и (122) могут быть применены также для вычисления тяги воздушно-реактивных двигателей в полете при этом в правой части необходимо вычесть так называемый входной импульс потока воздуха G w , где — расход воздуха,. а. Wb — скорость полета (см. 8 гл. I). [c.246]

ЛИШЬ осевую составляющую скорости. Это, однако, не так, поскольку при заданных параметрах торможения значения температуры, статического давления, плотности газа будут зависеть также от величины окружной (радиальной) составляющей скорости изменения последней будут влиять на значение расхода и импульса потока. Дело в том, что, согласно уравнению энергии и полученным из него соотношениям (101)—(103), связь между параметрами в потоке и параметрами торможения определяется изменением абсолютной скорости (или приведенной скорости, вычисленной по абсолютной скорости и полной температуре торможения), независимо от угла, составляемого скоростью с осью. [c.254]

Возможны и другие способы осреднения параметров неравномерного потока. Однако очевидно, что при любом способе осреднения параметров неравномерного потока сохраняется только часть его суммарных характеристик и неизбежно утрачиваются некоторые свойства потока. Мы видели, что в первом случае при осреднении изменялась энтропия, во втором — импульс потока. Можно указать и на другие условности, связанные с процессом осреднения параметров. Так, пусть в исходном потоке статическое давление р одинаково но всему сечению. После замены действительных параметров средними вычисленное но и статическое давление р окажется иным, чем в исходном потоке. То же возможно и в отношении величины приведенной скорости, полного давления и др., если они постоянны по сечению исходного потока. Отсюда следует, что в каждом реальном случае необходимо выбирать такой способ осреднения, который наиболее полно отражал бы особенности поставленной задачи. Так, например, при вычислении потерь или к. п. д. рационально пользоваться осреднением параметров потока, при котором выполняется уело- [c.272]

Запишем основные уравнения, связывающие параметры потока во входном и выходном сечениях цилиндрической смесительной камеры. Параметры эжектирующего газа во входном сечении будем отмечать индексом 1, параметры эжектируемого газа — индексом 2, параметры смеси в выходном сечении — индексом 3. Будем считать заданными все параметры потоков во входном сечении камеры и построим решение таким образом, чтобы из уравнений сохранения массы, энергии и импульса потока определить температуру торможения, приведенную скорость и полное давление смеси газов в выходном сечении камеры. [c.506]

Из общих уравнений процесса смешения потоков можно получить еще одну важную приближенную зависимость. Заменим в уравнении (10)полные импульсы потоков согласно (119) гл. V [c.545]

Импульс потока полный 241 Источник 108, 109 [c.595]

Тогда масса, количество капель, импульс (поток массы), внутренняя энергия i-й составляющей смеси, приходящаяся на единицу длпны канала, и соответствующие потоки этих величин через поперечное сечение Si равны [c.185]

Кроме потоков теплоты и вещества, диссипативными потоками являются поток электрического заряда и поток импульса. Потоком также считается скорость химической реакции. [c.164]

Выражения вида Qa + pf принято называть полным импульсом потока и выражать через газодинамические функции, записанные через критерий А, [1, 3, 15]. При заданных температурах в потоке газа удобнее и проще записать поток импульса через критерий М, воспользовавшись формулами связи [c.248]

Работа конденсирующего инжектора возможна в диапазоне величины и, определяемом максимальной и минимальной кратностью инжекции. При заданном противодавлении, которое должен преодолеть инжектор, минимальной кратности инжекции соответствует режим запаривания , при котором расход жидкости оказывается недостаточным для полной конденсации пара, а максимальной — режим захлебывания , при котором импульс потока пара недостаточен для пропускания через горло диффузора расхода смеси, образовавшейся в камере смешения. [c.135]

Импульсы потока воздуха, создаваемые голосовыми связками при произнесении звонких звуков Р., с достаточной точностью могут считаться периодическими. Соответствующий период колебаний наз. периодом осн. тона голоса, а обратная величина — частотой осн. тона (она лежит обычно в пределах от 70 до 450 Гц). При произнесении звуков Р. частота осн. тона изменяется. Это изменение наз. интонацией. У каждого человека свой диапазон изменения осн. тона (обычно немного более октавы) и своя интонация. Последняя имеет большое значение для узнаваемости голоса, Им- [c.388]

В этом состоит различие в природе потерь полного давления, обусловленных силами трения, и потерь ро в скачке уплотнения. Потери, связанные с трением, всегда сопровождаются потерями импульса потока. [c.97]

Индекс k указывает свойство, о котором идет речь (нормальный или тангенциальный импульс, поток тепла, число частиц и т. д.). [c.410]

Изотермическая атмосфера 35 Импульс, момент —209 Импульс, поток — направленный внутрь 207 [c.222]

Импульс потока в выходном канале определяется выражением [c.184]

Эти величины имеют определенный физический смысл. Толщина вытеснения есть расстояние, на которое отодвигаются от тела линии тока внешнего течения вследствие уменьшения скорости и изменения плотности в пограничном слое. Толщина потери ил1пульса есть толщина слоя газа с постоянными параметрами и импульсом, равным разности импульсов потока газа с неравномерной плотностью тока, но постоянной скоростью uq и потока с переменными значениями скорости и плотности. [c.302]

Различие между этими процессами состоит в том, что течение газов в начальном участке свободной струи происходит без воздействия внешних сил, т. е. при сохранении суммарного импульса потоков, в то время как при ускорении в сверхзвуковом сопле вследствии силового взаимодействия с его стенками суммарный импульс потока может измениться. В первом случае сверхзвуковой поток в сечении запирания существенно перерас-ширен в центральной части потока статическое давление значительно ниже, а скорость соответственно выше, чем на границе струи. [c.535]

Левая часть этого равенства определяет изменение количеств а движения в объеме Q, а правая — поток вектора импульса через поверхность 2 П — симметричный тензор второго ранга, называемый тензором плотности потока импульса. Поток вектора импульса через поверхность, перпендикулярную единичному вектору п, задается выражением pn+(Wn)pW. Компоненты тензора определяются так I[ih=pbik+9WiWk, где индексы i, k пробегают значения 1, 2, 3, соответствующие компонентам векторов и тензоров по осям х, у, z dik—O при i k и б==1 при i=k. Используя формулы Остроградского — Гаусса, получаем [c.41]

Поскольку хим, аномалии, свойственные СР-звёздам, не встречаются у звёзд, представляющих собой дальнейшую стадию эволюции F-, А-, в-звёзд (т. е. у красных гигантов), да и теория нуклеосинтеза внутри таких звёзд не предсказывает появления наблюдаемых аномалий, наиб, приемлемой и распространённой точкой зрения является представление о сепарации хим. элементов в атмосферах СР-звёзд при сохранении в ср. по звезде нормального хим, состава, В отсутствие перемешивания сепарация элементов может происходить под действием силы тяжести, т. е. в соответствии с барометрической формумй устанавливается разная шкала высот для элементов с разд. атомной массой. При этом тяжёлые элементы должны оказаться внизу. Однако в СР-звёздах избыток тяжёлых элементов, как правило, наблюдается в самых верх, слоях атмосферы, где образуются наблюдаемые спектральные линии, причём для образования этого избытка требуется подъём тяжёлых элементов из достаточно глубоких слоёв атмосферы, В связи с этим для объяснения сепарации хим. элементов в атмосферах СР-звёзд привлекают др. механизмы. Наиб, подробно обсуждался механизм диффузии под действием селективного давления света. При поглощении квантов в частотах спектральных линий (где велик коэф. поглощения) происходит передача импульса потока излучения звезды поглощающим атомам. Для тяжёлых атомов со сложной структурой термов и большим кол-вом уровней этот эффект, вызывающий движение поглощающих атомов наверх, будет суммироваться по всем оптич. переходам и может (при определ. условиях) значительно превысить силу тяжести. Такой процесс, бесспорно, должен иметь место в атмосферах звёзд, однако его количеств, оценка весьма сложна. Величина эффекта на каждом уровне атмосферы зависит от локальной темп-ры, определяющей населённости уровней, и от величины потока излучения, к-рый зависит как от темп-ры, так и от концентрации атомов. Зависимость силы, изменяющей концентрацию, от самой концентрации делает задачу нелинейной, а формирующиеся аномалии — зависящими от времени. Характерное время накопления аномалий путём селективной диффузии 10 — 10 лет. Попытки исследования этого механизма показали, что он может объяснить нек-рые аномалии, но во мн. случаях количеств, согласие с наблюдениями получить нельзя. Др. механизм, в принципе способный приводить сепарации элементов, связан с различием кинетич, сечений возбуждённых и невозбуждённых атомов и с асимметрией (по частоте) возбуждающего излучения (т. н. светоин- [c.410]

На этот слой действуют силы Со на границе направленная по потоку Uj на стенке,направленная против потока сила давления dp у направленная против потока. Поэтому изменение импульса потока жидкости в пределах ввделенного слоя выражается уравнением [c.77]

Звуки речи делятся на звонкие и глухие. Звонкие звук1 образуются с участием голосовых связок, в этом случае находящихся в напряженном состоянии. Под напором воздуха, идущего из легких, они периодически раздвигаются, в результате чего создается прерывистый поток воздуха. Импульсы потока воздуха, создаваемые голосовыми связками, с достаточной точностью могут считаться периодическими. Соответствующий период повторения импульсов называют периодом основного тона голоса Го. Обратную величину Го, т. е. 1/Го, называют частотой основного тона. Если связки тонкие и сильно напряжены, то период получается коротким и частота основного тона высокой для толстых, слабо напряженных связок частота основного тона получается низкой. Частота основного тона для всех голосов лежит в пределах 70... 450 Гц. При произнесении речи частота основного тона непрерывно изменяется в соответствии с ударением и подчеркиванием звуков и слов, а также для проявления эмоций (вопрос, восклицание, удивление и т. д.). Изменение частоты основного тона называется интонацией. У каждого человека свой диапазон изменения основного тона (обычно он бывает немногим более октавы) и своя интонация. Последняя имеет большое значение для узнаваемости говорящего. (Основной тон, интонация, устный почерк и тембр голоса служат для опознавания человека, и степень достоверности опознавания выше, чем по отпечаткам пальцев. Это свойство используют для аппаратуры, срабатывающей только от определенных голосов.) Импульсы основного тона имеют пилообразную форму, и поэтому при их периодическом повторении получается дискретный спектр с большим числом гармоник (до 40), частоты которых кратны частоте основного тона. Огибающая спектра основного тона имеет спад в сторону высоких частот с крутизной около 6 дБ/окт, поэтому для мужского голоса уровень составляющих около 3000 Гц ниже их уровня около 100 Гц примерно 30 дБ. [c.45]

Звуки речи делят на звонкие и глухие. Звонкие звуки образуются с участием голосовых связок, в этом случае находящихся в напряжении. Под напором воздуха, идущего из легких, они периодически раздвигаются, в результате чего создается прерывистый поток воздуха. Импульсы потока воздуха, создаваемые голо совыми связками с достаточной точностью, могут считаться периодическими. Соответствующий период повторения импульсов называют периодом основного тона, голоса То. Обратную величину /о=1/7" называют частотой основного тона. Если связки тонкие и сильна напряжены, то период получается коротким и частота основного тона — высокой для толстых, слабонапряженных связок частота основного тона низкая. Эта частота для всех голосов лежит в пределах от 70 до 450 Гц. При произнесении речи она непрерывно изменяется в соответствии с ударением и подчеркиванием, звуков и слов, а также для проявления эмоций (вопрос, восклицание, удивление и т. д.). Изменение частоты основного тона называют интонацией. У каждого человека свой диапазон изменения частоты основного тона (обычно он бывает немногим более октавы) и своя интонация. Последняя имеет большое значение-для узнаваемости говорящего. Основной тон, интонация, устный почерк и тембр (окраска) голоса могут служить для опознавания человека. При этом степень достоверности опознавания выше, чем по отпечаткам [c.47]

Смотреть страницы где упоминается термин Импульс потока : [c.8] [c.553] [c.243] [c.255] [c.369] [c.5] [c.69] [c.600] [c.132] [c.133] [c.76] [c.27] [c.27] [c.96] [c.399] [c.399] [c.105] [c.350] [c.27] [c.27] [c.93] [c.132] [c.133] [c.176] [c.347]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...