Характерная длина

Очевидный вывод заключается в том, что если одномерная модель допускает движение между ограничивающими пределами, не проходя полную длину амортизатора, то она скорее является моделью твердого тела, а не жидкости механическое уравнение этой модели будет содержать характерную длину, а не только временные производные. [c.241]

Исследуем вначале значение члена pg, представляющего объемную силу в уравнении (7-1.1). Если V — некоторая характерная скорость рассматриваемого течения, L — характерная длина, а g — модуль вектора g, то число Фруда определяется так [c.254]

Диапазоны встречающихся в приложениях размеров дисперсных частиц, способы их измерения показаны на рис. 0.1 в сравнении с характерными длинами волн различных видов электромагнитного излучения, размерами атома, кристалла и характерной длиной свободного пробега в газе в нормальных условиях ). [c.9]

Преобразуем уравнения движения вязкой несжимаемой жидкости к безразмерному виду введением в уравнения безразмерных величин как независимых переменных, так и искомых. Для независимых переменных, имеющих размерность длины, выберем характерную длину /, или масштаб длин. Для тела в форме шара в качестве масштаба длин можно взять радиус шара. Для крыла самолета за характерную длину обычно выбирают среднюю хорду крыла, являющуюся его характерной шириной. В качестве масштаба времени возьмем Т, для скоростей — К, давления — Р. Постоянные величины сами являются для себя масштабами. [c.578]

Геометрия Т-закручивающих устройств определяется шириной Ь и высотой а подводящего канала, диаметром d трубы, в которой формируется закрученный поток. Для циклонов характерна длина отводящего патрубка L, которая аналогична длине камеры энергоразделения для вихревых труб. Геометрическим параметром такого закручивающего устройства по данным [18] может служить безразмерный комплекс п = d(d- а)/аЬ (рис. 1.1,а). [c.12]

Прежде чем определить постоянную с, укажем предварительно на следующую существенную особенность рассматриваемого движения оно не имеет никаких характерных постоянных параметров длины, которые могли бы определить масштаб турбулентного движения, как это имеет место в обычных случаях. Поэтому основной масштаб турбулентности определяется самим расстоянием у турбулентное движение на расстоянии у от стенки имеет основной масштаб порядка величины у. Что же касается пульсационной скорости турбулентного движения, то она — порядка величины и. Это тоже следует непосредственно из соображений размерности, поскольку и — единственная величина с размерностью скорости, которую можно составить из имеющихся в нашем распоряжении величин а, р, у. Подчеркнем, что в то время как средняя скорость падает с уменьшением у, порядок величины пульсационной скорости оказывается одинаковым на всех расстояниях от стенки. Этот результат находится в согласии с общим правилом, что порядок величины пульсационной скорости определяется изменением Аи средней скорости ( 33). В рассматриваемом случае нет характерных длин /, на которых мол(но было бы брать изменение средней скорости Аи должно быть теперь разумным образом определено, как изменение и при изменении расстояния у на величину порядка его самого. Но при таком изменении у скорость и меняется согласно [c.245]

Свойства акустического течения наиболее типичным образом проявляются в условиях, когда характерная длина задачи (размеры препятствий или области движения) малы по сравнению с длиной звуковой волны, к, но в то же время велики по сравнению с введенной в 24 глубиной проникновения вязких волн [c.430]

На рис. И изображена (сплошной линией) волновая функция и(г), сшитая в точке г=а из (3.21а) и (3.216). Эта функция экспоненциально убывает при г>а, причем скорость ее убывания определяется коэффициентом у. Характерную длину [c.26]

Ранее существовало представление, согласно которому перенос молекулярного потока при транспортных процессах объяснялся прыжковым механизмом, причем прыжки происходят редко на расстоянии порядка межмолекулярного. Прыжок может произойти в том случае, когда расстояние между ближайшими соседями, окружающими частицу, таково, что она может выскочить из этого окружения. Согласно этому механизму диффузии должны существовать две характерные длины свободного пробега, одна из которых соответствует колебанию частицы в ячейке, а другая имеет [c.192]

В широком диапазоне изменения давления газа вязкость газа определяется парными соударениями составляющих его частиц. Нижняя граница этого диапазона определяется условием, согласно которому характерная длина пробега частиц газа много меньше размеров рассматриваемой емкости с газом. В случае, если размер емкости —10 см, указанная граница соответствует давлению 1 Па (10 2 мм рт. ст.). Верхняя граница определяется условием идеальности газа, согласно которому длина свободного пробега частиц много больше среднего расстояния между ними Указанное условие, при [c.364]

Молекула Характерная длина волны, см Ig (Л /Л/ ) [c.1218]

В качестве параметров с независимыми размерностями в гидромеханике обычно выбирают характерные длину /, скорость v и плотность р, которые входят в каждую из безразмерных комбинаций Л . [c.129]

Здесь я, Р — параметры, подлежащие определению L — характерная длина. Можно показать, что профиль скорости, получаемый с использованием (8.62), в случае течения у непроницаемой пластины сводится к известному универсальному виду (8.59). [c.286]

Здесь S p = — характерная плошадь 1 р — характерная длина (раз- [c.466]

Когда радиусы частиц а значительно превышают характерные длины волн (а Ь), сечения поглощения и рассеяния 5 практически постоянны и определяются соотношениями геометрической оптики 5 =яа , 5 " = 2яа Кроме того, при а > Ьв частицы рассеивают энергию в основном в направлении падающего излучения (эффект Ми), поэтому энергия, рассеянная частицами, из основного падающего потока практически не вычитается. [c.406]

Поэтому в качестве характерной длины и характерного времени, на которых меняются характеристики среды, можно принять [c.95]

Соотношению (9.34) соответствует штрих-пунктирная линия на рис. 61 (/ — характерная длина, введенная вместо единичной). [c.527]

Для некоторых случаев движения тел в морской воде число Re может Б зависимости от характерной длины меняться от сотых долей единицы до нескольких десятков. [c.403]

Если взять в качестве характерной длины генератора 10 м и выбрать магнитное поле с индукцией, равной 10 ООО Гс, то необходимой для этих условий проводимостью газа будет о = [c.458]

Предположение об однородности напряженного состояния при решении задач концентрации напряжений не обязательно. Действительно, если попе напряжений меняется в зависимости от координат, то всегда можно указать характерную длину, на которой происходит это изменение, и если размер концентратора достаточно мал по сравнению с этой характерной длиной, то напряженное состояние можно считать однородным и переносить граничные условия па бесконечность. [c.273]

Проиллюстрируем это на примере вращающегося диска. Формулы (8.12.9) указывают, что распределение напряжений в диске неоднородно, характерная длина, на которой они меняются, есть радиус диска Ь. При 3 V л 2 [c.273]

Перфокамеру рассчитывают на базе перечисленных вьше от-носителы 1х соотношений характерные диаметры — rf,= 5, d2= 1,36, dj= 1,73, 2 мм характерные длины — /,= 1,45, /j= 1,0- 1,1, /3= 1,0 толщина стенки 6 = 0,5 мм. Отверстия выполняются, как показано на рис. 7.24, со смещением на угол Р = 45° в одну и другую стороны от первоначальной серии из 4-х отвер- [c.338]

Если излом траектории в момент бифуркации не учитывается, то g2 = onst и из (16.85) следует g2 = 0, g2°=g2- Характерная длина I может быть принята равной Ь. [c.350]

В эту систему пяти уравнений, определяющих неизвестные функции V, р7р, Т, входят три параметра v, х и g- 3. Кроме того, в их решение входят характерная длина h и характерная разность температур 0. Характерная скорость теперь отсутствует, поскольку никакого вынужденного посторонними причинами движения нет, и все течение жидкости обусловливается ее неравномерной нагретостьго. Из этих величин можно составить две независимые безразмерные комбинации (напомним, что температуре надо при этом приписывать особую размерность — см. 53) В качестве них обычно выбирают число Прандтля Р = v/x и число Рэлея ) [c.308]

Итак, старая теория Лондонов справедлива лишь в том случае, когда глубина проникновения больше параметра i/q, /g-(w/A(0), играющего роль размера пары. В этом случае в ядре К (q) существенны лишь волновые векторы q < q. и связь между и становится локальной (коэф-фищ1ент пропорциональности между /, и не зависит от q). Наоборот, когда велико по сравнению с глубиной нроникновения (случай Пип-парда), имеет место новая теория, в которой связь между j и А ужо нелокальна. Любопытно, что характерная длина не зависит от температуры. [c.904]

Это расстояние совпадает с характерной длиной х р, определяемой (12.2.18), на которой в недиспер-гируюшей среде, обладающей теми же нелинейными свойствами, образуется ударная волна. Поэтому величина г1, задаваемая (12.3.16), характеризует длину взаимодействия, на которой максимально проявляются нелинейные эффекты. [c.385]

Температуры частиц, которые устанавливаются при гетеро-геппом режиме горения частиц углерода, металлов и др., могут достигать значений порядка 3000 К. Для таких температур характерная длина волны излучения, на которую приходится максимум энергии спектра, может быть оценена из рав- [c.405]

Для аэровзвесей среднее расстояние между частицами обычно значительно превышает указанное значение характерной длины волны Ьц. в таком случае частицы можно считать как бы невзаимодействующими (Н. Hulst, 1957), и для определения коэффициентов поглощения и рассеяния достаточно решить задачу о поглощении и рассеянии теплового излучения на отдельной частице, которое описывается уравнениями Максвелла, заданными вне и внутри частицы с граничными условиями на ее поверхности. Решение в рядах этой задачи для сферических частиц получено Ми (см. М. Born, Е. Wolf, 1968). Для углерода рассчитанные по теории Ми данные имеются в монографиях S. Soo (1967), А. Г. Блоха (1967). [c.406]

Следует отметить немонотонн5Ю зависимость структуры, в частности, таких ее параметров, Kait длина волны L и характерная длина затухания пульсаций d, от параметра NUj, определяющего теплообмен в осцилляциопной зоне волны. Это видно из рис. 6.4.6 и 6.4.7 и, кроме того, следует из немонотонной зави- [c.82]

Здесь использованы безразмерная пространственная координата X. отнесенная к характерной длине пласта, безра шерное время г, пропорциональное объему докаченной жидкости, безразмерные интенсивности фазовых переходов отнесенные [c.325]

Бимоментная нагрузка, таким образом, характеризует самоурав-новешенную систему сил, приложенных на конце стержня. Первые три члена формулы (9.15.7) определяют напряженное состояние, распространяющееся сколь угодно далеко от торца, бимоментная нагрузка в тонкостенных стержнях вызывает напряжения, затухающие на характерной длине d, наконец, оставшаяся самоуравновешенная нагрузка вызывает напряжения, которые в рассматриваемой приближенной теории не принимаются во внимание. [c.317]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...