Непрерывные течения

Будут рассмотрены виды движения частицы, обусловленные сопротивлением жидкости при непрерывном течении, течении со скольжением и свободномолекулярном течении, а также броуновское движение, рассмотрение которого включено только ради общности представления эффектов, влияющих на движение частицы. [c.29]

Режим непрерывного течения, характеризующийся сверхзвуковой скоростью истечения и равенством внешнего давления р и давления р в выходном сечении сопла, называется расчетным. В этом случае из сопла вытекает газовая струя постоянного сечения, во всех точках которой давление равно р (рис. 9.13). [c.314]

Рассмотрим стационарное, непрерывное течение вязкого теплопроводящего газа по каналу. В наиболее общем случае, когда течение сопро- [c.322]

До сих пор рассматривались только непрерывные течения с твердыми границами. Но, как указывалось в п. 5.6, границами области течения могут служить также свободные поверх- [c.249]

До сих пор рассматривались только непрерывные течения с твердыми границами. Но, как указывалось в 6 гл. 5, границами области течения могут служить также свободные поверхности, т. е. поверхности раздела жидкой и газовой сред. Естественными признаками свободных поверхностей являются постоянство давления и равенство нулю нормальной составляющей скорости вдоль них. Иными словами, свободная поверхность представляет собой поверхность тока с постоянным давлением. Течения, имеющие в качестве границ свободные поверхности, называют струйными. [c.271]

Непрерывное течение газа рассматривается в термодинамике как внутренне равновесный пр оцесс, при котором каждая из макроскопических частей движущегося газа находится в термодинамическом равновесии и имеет вполне определенные значения параметров состояния, непрерывным образом изменяющиеся во времени и пространстве. [c.257]

Рассмотрим стационарное, или установившееся, непрерывное течение газа по трубе. В наиболее общем случае, когда течение сопровождается подводом тепла к движущемуся газу, а последним совершается полезная работа над некоторым внешним объектом (эта работа называется также технической работой ) и, кроме того, геометрическая высота h центров тяжести сечений трубы изменяется, уравнение течения согласно уравнению (7-21), а также (2-8) примет вид [c.265]

Режим непрерывного течения, характеризующийся сверхзвуковой скоростью истечения и равенством внешнего давления р и давления рг в выходном сечении сопла, называется расчетным. [c.280]

Нужно отметить следующее положение. Так как в процессе перехода однокомпонентной среды через пограничные кривые ее теплоемкости, коэ ициенты давления, теплового расширения и другие физические величины изменяются скачком, в то время как внутренняя энергия, энтропия и вообще функции состояния сохраняют непрерывное течение, то в условиях термодинамически равновесного перехода поведение среды в целом характеризуется теми же признаками, которые свойственны фазовым превращениям второго рода. Конечно, изменения, возникающие в системе при ее переходе через пограничную кривую, представляют собой явления, по своей природе и происхождению совершенно отличные от тех, которые обычно относят к фазовым переходам второго рода. Сказанное здесь следует понимать в том смысле, что скачкообразные изменения ряда характерных макроскопических величин [c.26]

При непрерывном течении сравнительно толстой пленки с увеличением подводимой к ней теплоты число центров парообразования на поверхности растет и наступает момент, когда пузыри смыкаются, образуя сплошную паровую пелену, резко снижающую теплоотдачу,— наступает кризис 1-го рода. В условиях этого кризиса происходит пленочное кипение, теплоотдача падает в десятки раз, а температура стенки соответственно возрастает. Переход к докризисному состоянию возможен лишь при большом снижении интенсивности теплового потока. Переходы в области кризисных явлений совершаются скачкообразно. При малой степени влажности кризис теплоотдачи (второго рода) возникает уже при низких тепловых нагрузках. Сплошная пленка при этом разрывается. При разрывах пленки испарительное влагоудаление мало эффективно. [c.240]

Зачастую нелинейность задачи теплопроводности с учетом лучистого теплообмена определяется не только нелинейностью в граничных условиях, но и зависимостью от температуры теплофизических характеристик материалов тел, участвующих в теплообмене. В этом случае для того, чтобы иметь возможность решать задачу теплопроводности на / -сетках с постоянными параметрами и на моделях с непрерывным течением процесса решения во времени, необходимо применять различного рода подстановки, что приводит к изменению вида граничных условий. Задача при этом существенно усложняется. Поступим подобно тому, как это сделано в предыдущих главах, где, в частности, для преобразования нелинейного уравнения теплопроводности применялась подстановка Кирхгофа (VI. 15). [c.151]

Это соотношение может служить дополнительным граничным условием при замене непрерывного течения ударной волной. Условие (4) является независимым от условий, выражающих непрерывность потоков массы, импульса, энергии и касательной составляющей электрического поля. При распространении магнитогидродинамических ударных волн по непроводящему газу соотношение (4) заменяет известное соотношение [c.218]

Определяя а по наклону кривых релаксации, рассчитали % с помощью уравнения (3.41) и получили [86, 87] соотношение между расчетной величиной % и напряжением в заданный момент времени (рис. 3.50). Это соотношение на начальной стадии релаксации (при высоком уровне напряжений и высокой скорости деформации) выражается серией прямых, различающихся в зависимости от начальной деформации. При непрерывном течении времени для стали 2,25 Сг—1Мо и нержавеющей стали 18—8Nb получили соотношение а—г , выражающееся практически единственной прямой. Однако для стали с 13 % Сг получили группу параллельных прямых, различающихся в зависимости от величины начальной деформации. Начальную стадию релаксации рассматривают как релаксацию первого периода, а продолженную [c.91]

Хорошо известна теорема, которую, следуя Гельмгольцу [15 19], можно сформулировать следующим образом Диссипация энергии в медленном течении меньше, чем в любом другом непрерывном течении несжимаемой сплошной среды, совместимом с теми же граничными условиями . Другими словами, если рассматривать класс непрерывных векторных полей v, удовлетворяющих заданным граничным условиям на скорость на некоторой [c.111]

Допустим, что Я оч О. Тогда из (4.8) следует, что р1 = ро и Н =Нй, т. е. разрыв вырождается в непрерывное течение. В случае, когда [c.101]

Наряду с указанным формальным направлением развились реалистические направления, учитывающие в определенных местах потоков нарушения непрерывности их величин. Наблюдения показывают, что формальные построения могут быть применены лишь к явлениям, протекающим в областях а) умеренно больших скоростей, б) умеренно высоких температур и в) разрежений, соответствующих умеренно низким давлениям. При высоких, так называемых сверхзвуковых скоростях, в течениях газов могут возникать разрывы, нарушающие непрерывность течений газов, сохраняющуюся при дозвуковых скоростях. Такие явления изучаются в настоящее время в специальной области знания — в газодинамике. [c.6]

Следует подчеркнуть, что приведенный анализ влияния заполнителя на напряженно-деформированное состояние в окрестности края полости годится только для случая непрерывного течения несжимаемого заполнителя при наличии разрывов или упругости заполнителя вблизи края трещины, вообще говоря, появляется также ненулевая компонента Ki нормального разрыва. [c.80]

Олово из порошка превращалось в твердое тело при 3000 атм и, подобно свинцу, текло при 5000 атм. В отличие от свинца течение вскоре прекращалось. При увеличении давления до 5500 атм текучесть возобновлялась. Давление не достигло еще 7500 атм, когда стало наблюдаться непрерывное течение. Такое поведение обладает всеми физическими признаками эффекта Савара—Массона (Порт-вена — Ле Шателье), обычно изучавшегося при очень низком гидростатическом давлении Спринг был первым, кто наблюдал это явление при высоком давлении. [c.73]

Естественно, возникали вопросы существуют ли в действительности потенциальные, непрерывные течения с местными сверхзвуковыми зонами Обязательно ли при течениях с местной сверхзвуковой зоной должен возникать скачок уплотнения, разрушается потенциальное течение Почему появляются скачки уплотнения Во всяком случае, в то время считалось более правдоподобным и этому способствовали результаты опытов (например, опыты Т. Стентона, В. Г. Гальперина, Г. Н. Абрамовича), что переход через скорость звука влечет за собой нарушение непрерывности потока, возникновение скачков уплотнения. [c.332]

Фиг. 19. Схема циклов шовной сварки (/ — сила тока, Р — давление, 5 — перемещение роликов, а— шаг подачи роликов) а — с непрерывным перемещением электрода относительно детали и непрерывным течением тока б — с непрерывны перемещением электрода относительно детали и с прерывистым включением тока в — шаговая сварка

Применение рассмотренной схемы метода характеристик ограничено непрерывными течениями без ударных волн, на возникновение которых указывает пересечение соседних характеристик одного семейства и появление огибающей этих характеристик. [c.594]

Отметим, далее, что при 0 О, т. е. когда точка Р стремится к двойной точке А на ударной поляре, скачок становится все более слабым и условия за ним приближаются к условиям непрерывного течения без скачка. Таким [c.601]

Так как это количество жидкости не зависит от г, то из этого следует, что через всякую сферическую поверхность протекает одинаковое количество жидкости. Поэтому, если взять область, ограниченную двумя сферическими поверхностями (г, и г ), то в единицу времени через большую сферическую поверхность будет втекать столько же жидкости, сколько будет вытекать через меньшую сферическую поверхность. Следовательно, непрерывность течения соблюдается. Конечно, в этом можно было бы убедиться просто поверкой равенства дН д2ф [c.128]

Режим непрерывного течения, характеризующийся сверхзвуковой скоростью истечения и равенством внешнего давления р и давления рг в выходном сечении сопла, называется расчетным. Если уменьшить внешнее давление р по сравнению с расчетным давлением р2, то характер движения газа внутри сопла не нарушается, однако выходящая из сопла струя газа становится пульсирующей. В отличие от всех других случаев давление газа в выходном сечении сопла при этом не равно внешнему давлению, но больше его и имеет независимо от внешнего давления постоянное значение рг. [c.211]

Соотношения (1.3.11) —(1.3.14) плп их обобщения, характеризующие физико-химпческпе свойства фаз, соотношения или их обобщения типа (1.3.17)—(1.3.19) вместе с соотношениями для 21 — - 12 (12)1 и <2i2 — 12 (12)2 характеризующими тепловое взаимодействие фаз, а также уравнения кинетики для ij), /j-j при заданных внешних воздействиях (g , g. замыкают систему уравнений (1.3.25) в области непрерывного течения. [c.39]

Леко видеть, что не могут реально осуществляться также и качки, соответствующие участку над точкой О (vi > С], 2 < s). Такой скачок перемещался бы относительно находящегося перед ним газа со сверхзвуковой скоростью, а потому его возникновение никак не отражалось бы на состоянии этого газа. Это значит, что скачок должен был бы возникнуть вдоль поверхности, заранее определяемой условиями обтекания (поверхность, на которой при непрерывном течении достигались бы необходимые условия начала быстрой конденсации). С другой стороны, скорость скачка относительно остаюндегося позади него газа в данном случае была бы дозвуковой. Но уравнения дозвукового движения не имеют, вообще говоря, решений, в которых все величины принимают заранее определенные значения на произвольно заданной поверхности ). [c.690]

Таким образом, непрерывное течение начиная с некоторого момента становится невозможным. Возникает вопрос как описывать такое течение в рамках механики сплошной среды. Поступают следующим образом вводится поверхность разрыва — ударная волна. При распространении волн сжатия конечной амплитуды профиль волны за счет сил давления стремится сделаться как можно круче. В то же время за счет диссипативных процессов профиль сглаживается. В результате действия этих факторов возникает зона с резким изменением параметров, которая разделяет две области среды возмущенную и невозму-щенную, — зона ударного перехода. В этой зоне градиенты величин, характеризующих состояние газа — плотности, давления, скорости, — очень велики. Протяженность ударного перехода в газах составляет несколько длин свободного пробега молекул. Для расчета зоны ударного перехода уравнения механики сплошной среды неприменимы, необходимо пользоваться молекулярно-кинетическими представлениями. [c.17]

При изучеиии движения упругой жидкости можно считать, что любой, сколь угодно малый объем движущегося рабочего тела находится в термодинамическом равновесии и характеризуется определенными значениями параметров. Параметры (в общем случае все параметры) непрерывно изменяются при переходе от одного сечения канала к смежному. При сделанном допущении и при отсутствии сил трения процесс непрерывного течения жидкости будет равновесным и, следовательно, обратимым. При течении с трением процесс будет необратимым. [c.199]

Для задач, связанных с рассмотрением быстротекущих смесей, роль таких моделей существенно увеличивается вследствие многообразия взаимодействующих факторов. Достаточно оби ей. можно считать трехслойную модель, в которой одна фаза заполняет ядро течения и несет в себе диснергироваипую часть другой фазы. Остальная часть последней образует непрерывное течение вдоль стенок канала. Простейший вариант такой модели был уже рассмотрен в гл. 6. [c.264]

Гидродинамическая сила Р<г соответствует действию массы жидкости Q, которая при непрерывном течении со средней относительной скоростью W набегает на р абочие 1Колеса в точках входа / и 3 и после полного поворота на 180° покидает их в точках выхода 2 и 4. Величину силы Pd определяют по закону количества движения. Принимая во внимание рис. 13, можно написать общее выражение [c.80]

Решение на этих интеграторах осуществляется при дискретной разбивке пространственной координаты и непрерывном течении времени. Основные недостатки гидро- и воздушнодинамических интеграторов проявляются при попытках решения с их помощью задач теплопроводности с переменными коэффициентами. [c.381]

Эшлиман [ ] измерил напряжение и скорость растяжения при непрерывном течении жидкой струи ЗОн-57% растворов поливинилового спирта в диацетоновом спирте при комнатной температуре (вязкость пуаз). Было обнаружено возрастание продольной вязкости с увеличением скорости удлинения, в то время как обычная вязкость снижалась с возрастанием скорости сдвига. Все же сомнительно, чтобы в этих экспериментах на самом деле измерялась продольная вязкость, определяемая как отношение растягивающего напряжения к скорости удлинения в условиях стационарного течения, т. е. когда обе эти величины уже достигли постоянных значений. По крайней мере в одном случае растягивающее напряжение еще возрастало в области, где скорость удлинения достигла постоянной величины Р ]. Однако, вне всяких сомнений, поведение при продольном течении значительно отличалось от сдвигового например, при явном повышении продольной вязкости с возрастанием скорости удлинения обычная вязкость в некоторых случаях оставалась почти не зависящей от скорости сдвига. [c.292]

Найдем на оси х область, от которой зависит течение в произвольной то4ке Р плоскости х, t. Характеристики, проходящие через точку Р, пересекают ось х в точках А ж В (см. рис. 3.2). Состояние среды в точке Р полностью определяется заданием начальных условий на отрезке АВ и не зависит от исходного состояния среды вне его. Отрезок АВ называется областью зависимости решения в точке Р(х, i). Из рис. 3.2 также видно, что влияние начального состояния среды на отрезке АВ на течение в последующие моменты времени ограничивается характеристиками АО слева и ВС справа. Область, заключенная между осью х и указанными характеристиками,, называется областью влияния начальных возмущений, заданных на отрезке АВ оси х. При определении областей зависимости и влияния предполагалось, что характеристики одного семейства не пересекаются друг с другом, что справедливо для непрерывного течения. [c.86]

Уравнение адиабатичности можно рассматривать как уравнение вдоль С-характеристик, означающее, что по направлению траектории частиц — и сохраняется энтропия й8 — 0. Отметим, что член йР1рс в адиабатическом течении не есть полный дифференциал, так кгГК скорость звука зависит не только от давления, но и от энтропии. Из формул (3.34) и (3.35) следует, что вдоль характеристик переносятся определенные комбинации величин, характеризующих непрерывное течение сжимаемой среды. [c.88]

Аналогичное заключение можно сделать для любой линии тока внутри области деформирования фис. 63, в). Для непрерывного поля скоростей образом физического течения в плоскости Z при отображении ее на плоскость IVкомплексного потшциала является непрерывное течение в прямолинейной полосе шириной FoAo- Для разрывного физического течения его образ также является разрывным. Покажем принцип построения разрывного течения в плоскости IV на примере физического течения, приведенного на рис. 63. [c.217]

Поэтому при постоянном напряжении скорость деформации также постоянна, а это означает, что имеет место непрерывное течение. Кроме того, полагая и Гр постоянными, имеем линейное соотношение между напряжением и скоростью деформации. Если напряжение и деформация тангенциальные, то это есть закон Ньютона, если нормальные, как предположено в равенстве (IX. 6), то это — закон Троутона. [c.154]

Франкль, Гудерлей и Буземан ввели предположение, что непрерывный ноток является исключением и может существовать только для определенных обводов тела при этом изменение формы контура тела при некотором числе М набегающего потока или изменение этого числа при фиксированном контуре приводит к возникновению скачков уплотнения. Этой точке зрения противостояла другая, основанная на найденных к этому времени точных примерах непрерывных течений с околозвуковыми скоростями (например, решения Дж. М. Лайтхилла — 1947 и Т. Черри — 1949). Все это дало основание некоторым ученым думать, что можно практически осуществить непрерывное течение около профиля произвольной формы. Подобную точку зрения высказывал, например, М. Шефер (1956). Так возникла, по выражению Л. Берса, околозвуковая полемика . Экспериментальные данные нисколько не проясняли картину. Так же, как и в 30-х годах, эксперименты 40-х годов указывали на то, что переход через скорость звука происходит либо с образованием ударных волн, либо течение становится неустановившимся, а позднее, в 1953 г., обнаружили непрерывное околозвуковое течение. Противоречие между теоретическими и экспериментальными данными, между данными отдельных экспериментов в то время не могло быть объяснено. Однако это не [c.334]

При прохождении постоянного тока через электроды и электролит поверхность заготовки подвергается анодному растворению и на ней образуется токонепроводящая пленка, которая снимается перемещающимся или вращающимся инструментом, обеспечивая непрерывное течение процесса растворения металла. Кроме того, инструмент и заготовка способны при определенных условиях возбуждать искродуговые разряды. При приближении (подаче) вращающегося диска к заготовке происходит контакт их по отдельным выступам, на небольших участках которых удалена пленка. При достаточно высоком напряжении, регулируемом реостатом, на малых участках поверхности возникают кратковременные дуговые разряды. Эти разряды, развивая высокую температуру, выплавляют металл на заготовке и на месте выступов возникают впадины. В результате соседние участки оказываются выступами, которые при дальнейшем сближении инструмента с заготовкой будут также выплавляться и т. д. [c.617]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...