Течение сверхзвуковое

Рассмотренные выше случаи обтекания решетки пластин при углах атаки, отличных от нулевого, имеют место при минимальном противодавлении, когда внутри межлопаточных каналов и в пространстве за решеткой течение сверхзвуковое. [c.85]

В работе Б. С. Петухова и В. В. Кириллова описаны результаты экспериментального исследования теплоотдачи при течении сверхзвукового потока в трубе. Опыты проводились при М = 0,5 — 4 (коэффициент скорости к = 0,55 — 2,14) [c.388]

Если давление среды ра станет меньше давления в выходном сечении р2, то распределение давления вдоль сопла остается расчетным, как и в первом случае (р = Рг), потому что уменьшение давления ра не может распространиться вверх по течению сверхзвукового потока. [c.243]

Если М = и + и ) " / с < 1, то имеем "дозвуковое" течение (эллиптическая задача) если М >, то течение "сверхзвуковое" (гиперболическая задача). "Звуковой" линии перехода соответствует вязкоупругое число Маха, равное единице М = 1. [c.56]

При таком предположении точные уравнения газовой динамики становятся обыкновенными дифференциальными уравнениями. Это был первый и единственный пример, когда установившееся безвихревое течение сжимаемой жидкости было рассчитано точным методом. Работой Буземана были заложены основы так называемого метода конических течений сверхзвуковой аэродинамики, получившего бурное развитие в 40-х годах. [c.317]

Заслуживает внимания оригинальная схема ЦКТИ, в которой клапанная снсте.ма в некоторой степени является саморегулирующейся (рис. 4.4). Суть дела заключается в следующем. При полном открытии клапана, рассчитываемом на сверхкритический перепад давления, за его седлом, имеющим форму сопла Лаваля, течение сверхзвуковое. В обычно применяемых системах за седлом клапана [c.158]

На основании теоретических оценок можно показать, что для рассчитанного распределения параметров на характеристике первого семейства, проходящей через точку пересечения первой характеристики второго семейства с осью х (методом, предложенным в работах [1, 3]), остальное поле струи в центральной области описывается формулами течения сверхзвукового осесимметричного источника переменной интенсивности, определяемой некоторой функцией В [c.251]

Следующий пример (рис. 3) относится к обтеканию конфигурации, содержащей цилиндр с осью, перпендикулярной плоскости течения, сверхзвуковым потоком с = 6. Помимо цилиндра исследованная [c.208]

Ниже по потоку от звуковой линии течение сверхзвуковое. В каждой точке сверхзвукового течения возмущения распространяются вниз по потоку в угле, образованном линиями Маха двух разных семейств, проходящими через эту точку. Одна из этих двух линий Маха может в принципе касаться звуковой линии тогда возмущения из рассматриваемой точки достигнут звуковой линии и повлияют на течение в дозвуковой области. Поэтому вводится понятие предельной характеристики — это последняя (считая вниз по потоку) характеристика, имеющая общую точку со звуковой линией. Предельная характеристика служит границей между трансзвуковым и сверхзвуковым течениями в ударном слое. [c.172]

Аналогичным образом можно рассмотреть сферический сток, в котором скорость направленного к центру течения сверхзвуковая вне скачка (л > х ) и дозвуковая — между скачком и ядром (при [c.91]

Как показывают опыты, обтекание тел сверхзвуковыми потоками, так же как и течение сверхзвукового потока газа в различных соплах и насадках, обладает специфическими особенностями по сравнению с аналогичными течениями дозвуковых потоков газа. [c.339]

Вид уравнения для характеристик (5.2.5) в физической плоскости одинаков для всех случаев течения газа, если это течение сверхзвуковое и двухмерное. Но в плоскости годографа уравнения для характеристик будут различными в зависимости от вида течения. [c.212]

Уравнение (16) означает, что ортогональная проекция вектора и на нормаль п равна (по абсолютной величине) скорости звука. Но величина проекции ип вектора и не. может быть больше его модуля д = и . Поэтому равенство (16) возможно, только если выполнено неравенство (15), т. е. если течение сверхзвуковое. Следовательно, звуковые характеристики существуют только в сверхзвуковых течениях. Для них всегда абсолютная величина проекции вектора скорости на нормаль к характеристике равна скорости звука. [c.95]

В соответствии с определением 6.2 эти выводы показывают, что система уравнений установившихся течений является гиперболической, только если течение сверхзвуковое. На дозвуковых течениях существуют лишь контактные характеристики. [c.95]

Это уравнение принадлежит к числу простейших уравнений смешанного типа. Оно эллиптично в полуплоскости, соответствующей дозвуковому течению, и гиперболично в полуплоскости, где течение сверхзвуковое. [c.128]

Это уравнение имеет два вещественных корня, если и + > а . Следовательно, система является гиперболической в тех областях, где течение сверхзвуковое. Соответствующие характеристические уравнения имеют вид [c.199]

Если рассматривается течение сверхзвукового потока в канале с твердыми стенками, то параметры и, V, Р, Я на верхней и нижней стенках находятся из решения автомодельной задачи обтекания плоской стенки с известным углом наклона 0 (т) к оси X, причем 0 (х) = [г (х)]. Если же рассчитыва- [c.281]

Следующий пример расчета относится к течению сверхзвукового потока в плоском несимметричном сопле, применение которого возможно на гиперзвуковом летательном аппарате. Такое сопло имеет преимущество перед соплом Лаваля на режимах перерасширения, когда давление в окружающей среде больше давления на срезе сопла (см. гл. VIII, 2). Рассматривается плоское сопло с частично внутренним расширением с прямолинейной обечайкой. На расчетном режиме число М на входе в сопло равно Ми = 2, на срезе сопла Ма = 4 и отношение полного давления на входе в сопло к давлению в окружающей среде равно Лс = Рвх/рн = 152. Отношение площади на срезе сопла к площади на входе в сопло Р л равно = 6,35. Контур про- [c.291]

Характер течения сверхзвукового потока на выходе из сопла (см. рис. 4.10) возникает в зависимости от величины отношения давления ра в газе на срезе сопла к противодавлению, равному давлению рн в окружающей среде. Такое отношение обычно называют степенью нерасчетности (п = pJPh)- При п> 1 ра> Рн) струя газа недорасширена. Для уменьшения давления на выходе из сопла струе газа необходимо пройти через волну разрежения (см. рис. 4.10, а). При этом линии тока расходятся от оси потока (рис. 4.18, а). Так, пристеночная линия тока АВС поворачивается на угол Рс- [c.117]

На рис. 10.1 показано, что дуга радиусом а (критическая скорость) пере-секаег годограф скорости 2 в некоторой точке В. Это значит, что скорости, определяемые участком годографа, лежащим внутри области, ограниченной радиусом а, — дозвуковые, а скорости, определяемые участком годографа, лежащим вне этой области, — сверхзвуковые. В области, примыкающей к скачку уплотнения, течение сверхзвуковое, а вблизи поверхности конуса с углом —дозвуковое. Для еще большего угла конуса Р , > Рка годограф скорости 1 располагается левее дуги радиусом а и, следовательно, возмущенный поток полностью дозвуковой. Годограф 3 определяет полностью сверхзвуковое течение в возмущенной области около конуса с углом Ркз- [c.485]

Если скорость течения сверхзвуковая, то торможение потока произойдет скачком вдоль плоскости АС под углом р к первоначальному направлению течения (рис. 2.32). Вдоль плоскости АС как со стороны набегающего, так и со стороны заторможенного потока распределение давления равномерное. Следовательно, изменение количества движения массы газа происходит только в нормальном направлении к плоскости АС. Касательные со-ставяющие скорости течения газа вдоль плоскости АС до и после торможения равны друг другу Vlt = V2 Vт. [c.124]

Из того обстоятельства, что вниз по потоку от звуковой линии течение сверхзвуковое, следует, что в некоторой окрестности звуковой точки Е на ударной волне функция 3 ф) —невозрастающая. [c.236]

При начальных сверхзвза<овых скоростях уменьшение скорости в ядре течения (сверхзвуковое течение предполагается непрерывным) увеличивает иронускиую способность элементарных колец, находящихся в ядре течения, что способствует росту пограничного слоя, появлению местной зоны (около стенки) с дозвуковыми скоростями и восстанавливает давление. Эти процессы по мере развития дозвуковой зоны ускоряются, что и приводит к наступлению кризиса в том сечении трубы, (1А (1р [c.225]

Из уравнения (5.14) следует что если скорость потока до прямого скачка ы, больще соответствующей скорости звука й (Мх > 1). т. е. течение сверхзвуковое, то скорость потока за прямым скачком и всегда меньше соответствующей скорости звука Ог, т. е. течение дозвуковое. [c.199]

Легко проверить, что если течение дозвуковое (М1 < 1), то переход к условиям 2 всегда сопровождается уменьшением энтропии (52 — 5 < 0) и, следовательно, физически невозможен Если течение сверхзвуковое (М >1), то5г — %>0 и состояние 2 допускается вторым законом термодинамики. Итак, при адиабатическом процессе ударные волны могут иметь место только в сверхзвуковом потоке. [c.199]

Таким образом, если течение дозвуковое, то его возмущение в точке Р ео временем охватит все пространство n (x). Если же течение сверхзвуковое, то возмущение в точке Р локо-чизуется внутри конуса Ко- Из рис. 2, б непосредственно видно, что проекция вектора uq на нормаль к конусу Ко равна скорости звука со- Следовательно, Ко — характеристический конус рассматриваемого сверхзвукового установившегося течения. [c.96]

Пусть течение определено по одну сторону от некоторой линии тока (которую можно считать обтекаемой твердой стенкой) и и.меет следующую структуру. Течение всюду дозвуковое, кроме области П, ограниченной участком АВ линии и звуковой линией Z с концами в точках А и В (рис. 3), причем в Q течение сверхзвуковое. Taping 3 кие местные сверхзвуковые зоны могут возникать, например, на теле при его обтекании безграничным дозвуковы.м на бесконечности потоком, когда число Маха Моо > М/г (см. 23). Оказывается, что непрерывное течение в местной сверхзвуковой зоне неустойчиво в то.м смысле, что оно может разрушаться при сколь угодно малом из.менении границы . Это разрушение связано с появлением скачков уплотнения и нарушением безвихревого [c.290]

В случае решения прямой задачи для стационарного течения, кроме того, необходимо удовлетворить условию иепротекания на контуре сопла. Если в некоторой обласги сопла течение сверхзвуковое, то для определения параметров течения в этой области необходимо еще задать все искомые функции па некоторой поверхности АВ (рис, 1,5). Эта поверхность мон ет быть произвольно [c.36]

М = 0,37, а значение М = 1 достигается в расширяющейся части сопла при 7. Число Маха, полученное по замороженной скорости звука, определяет направление характеристик в двухфазных потоках и, если в расширяющейся части сопла М 1, то любые малые возмущения передаются вверх по потоку из области, где М < 1, что не имеет места в течениях чистого газа, где в расширяющейся части сопла течение сверхзвуковое. [c.299]

У.24. Картины течения сверхзвукового потока после выхода из сопла, изображенные на рис. 2.1У.9, возникают в зависимости от величины отношения давлений в газе на срезе сопла ра к противодавлению, равному давлению рн в окружающей среде. Такое отношение обычно называют степенью нерасчетности п=ра1ря). При п>1 ра>ри) струя газа является недорасширенной. Для уменьшения давления на выходе из сопла струе газа необходимо пройти через волну разрежения (рис. 2.1У.9, а). Линии тока при этом расходятся от оси потока (рис. 3.1У.З,а). Так, например, пристеночная линия тока ЛВС повернется на угол р. [c.485]

Ударная волна сильного семейства (участок РС поляры) обладает большей интенсивностью (большим отношением pjpi), образует больший угол <0 с направлением скорости и превращает течение из сверх- в дозвуковое. Волна же слабого семейства (участок Q поляры) обладает меньшей интенсивностью, наклонена к потоку под меньшим углом и практически всегда оставляет течение сверхзвуковым. [c.414]

Класс сквозных дисперсных систем характерен тем, что скорости компонентов в принципе не имеют по верхнему пределу физических ограничений типа рассмотренных выше (технические ограничения, разумеется, существуют—по экономическим соображениям, истиранию частиц, эрозии поверхности и пр.). По нижнему пределу скорости ограничены неравенствами у>0, Ut>0. В этом — одно из основных отличий данного класса дисперсных систем от всех остальных. Согласно определению в этот класс входят все полностью проточные системы и поэтому, например, можно рассматривать как течение потока газовзвеси (продуктов сгорания металлизированного топлива) сквозь ракетное сопло, так п медленное гравитационное движение непродуваемо и слоя в вертикальной колонне. В первом случае скорость может достигать сверхзвуковых величин, а во втором — сотых долей м1сек. Если аналогично числу псевдоожижения Nn ввести число Nn как отношение максимальных и минимальных скоростей, при котором сохраняется отличительная особенность данного класса дисперсных систем (одновременный и непрерывный проход компонентов), то для сквозных потоков получим Л п.макс, ИС-числяемое величиной в 4—5 порядков, т. е. Л п.макс [c.19]

Выводы о характере течений газа в трубах переменного сечения нашли применение в конструкциях сопел современных реактивных двигалелей и аэродинамических труб больших скоростей. Для получения больших сверхзвуковых скоростей выходящего из сопла газа следует сначала сопло сужать, чгобы получить звуковую скорость газа в узком сечении сопла, а затем сопло надо расширять для дальнейшего увеличения скорости выходящего из него газа (рис. 180). Наибольшая скоросгь, которая можег бьггь получена па выходе из сопла, зависит от плон],ади выходного сечения и должна обеспечиваться необходимым для каждой скоросги давлением на входе в сопло. [c.592]

В некоторых случаях процессы тепломассопереноса имеют ярко выраженный двухмерный характер, например, при транспирационном охлаждении передней части затупленных тел, обтекаемых высокоскоростным потоком. Для них характерно резкое уменьшение расхода охладителя вдоль внешней поверхности в направлении от лобовой точки давления окружающей среды и плотности теплового потока. Особенно значительное воздействие оказывает изменение внешнего давления, что приводит к существенному усложнению поля течения охладителя. Рассмотрим это на примере полусферической пористой оболочки [29, 30]. Полусферическая стенка обтекается сверхзвуковым потоком газа, распределение давления в котором вдоль поверхности р задается модифи- [c.73]

Прикладная газовая динамика. Ч.1 (1991) -- [ c.24 ]

Гидрогазодинамика Учебное пособие для вузов (1984) -- [ c.108 , c.209 , c.233 ]

Механика жидкости (1971) -- [ c.168 , c.312 , c.353 , c.360 , c.362 , c.391 , c.428 ]

Теоретическая гидродинамика (1964) -- [ c.27 , c.217 , c.363 , c.583 , c.585 , c.587 ]

Отрывные течения Том 3 (1970) -- [ c.2 , c.3 , c.3 , c.31 , c.213 , c.218 ]

Прикладная газовая динамика Издание 2 (1953) -- [ c.21 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...