Температура покоя

Температура которую текущая среда принимает при скорости, равной нулю, называется температурой торможения или температурой покоя. Разность (АГ)ад == Tq — Too между температурой торможения и температурой набегающего течения называется повышением температуры вследствие адиабатического сжатия. [c.259]

Направляющие с трением качения очень мало чувствительны к изменениям температуры, а также имеют малые и весьма близкие по величине коэффициенты трения покоя и движения. Поэтому они обеспечивают плавность хода и реверсирования, недостижимую для направляющих с трением скольжения. [c.447]

Мы рассмотрели колебания нерелятивистской плазмы. Однако в ряде случаев необходимо учитывать и релятивистские эффекты. Это, во-первых, случай достаточно высоких температур, когда энергия теплового движения частиц 0=кТ сравнима с их энергией покоя тс , и, во-вторых, рассмотрение явлений, обусловленных той частью распределения частиц по скоростям, для которой скорость частиц сравнима со скоростью света (это возможно даже при нерелятивистской температуре). [c.134]

Всякий термодинамический процесс может возникнуть только при нарушении механического или термического равновесия, т. е. при сжатии или расширении газа (давление среды больше или меньше давления газа), при нагреве или охлаждении газа (температура среды больше или меньше температуры газа). Чем сильнее нарушается равновесие, тем быстрее в общем случае проходит процесс и тем более резко будет нарушаться состояние покоя газа в газе возникают конвекционные токи, вызываемые разностью температур в массе газа, и вихревые движения, вызываемые разностью давлений. Для газа, находящегося в таком неустойчивом состоянии, уравнение состояния не может быть применено до тех пор, пока газ не придет в состояние равновесия. Для того чтобы во время этих изменений уравнение состояния было бы справедливо, необходимо, чтобы газ во всей своей массе имел одинаковые давления и температуры, а для этого необходимо, чтобы изменения его состояния происходили очень медленно, вернее, даже бесконечно медленно. Бесконечно медленные изменения состояния газа возможны только при условии наличия бесконечно малых разностей давлений и температур газа и окружающей среды. Процессы, происходящие при бесконечно малых разностях давлений и температур, называются равновесными процессами, а так как они протекают бесконечно медленно, то их называют иногда квазистатическими (дословный перевод с латинского почти равновесными). [c.48]

При внедрении в преграде можно выделить три области область внедрения, область возмущенного состояния и область покоя (рис. 49), размеры и конфигурация которых зависят от скорости внедрения, массы и геометрической формы внедряющегося тела, свойств преграды и других факторов. Большая часть кинетической энергии внедряющегося тела переходит в тепловую, при этом в области внедрения развиваются высокие температура и давление, материал преграды сильно разогревается и при наличии большого давления находится в жидком или газообразном состоянии в условиях ударного сжатия. Ударное сжатие характеризуется ударной адиабатой р = р (р), которая предполагается известной. Покажем, каким образом по известной ударной адиабате материала среды можно определить ру (У), Г и Г, знание которых важно при изучении процесса внедрения тела в преграду. При ударном сжатии состоянию среды соответствуют давление р и объем V, его начальному состоянию — давление Ро и объем Уд причем для сильных ударных волн (что имеет место при внедрении) давлением Ро Р можно пренебречь. Единице массы среды сообщается работа р (Уд — У), половина которой превращается в кинетическую энергию (1/2) р (Уд — У) = где V — скорость частиц на фронте ударной волны. Остальная работа идет на повышение удельной внутренней энергии (1/2) р (Уд — V) = Е—Ед. Приращение внутренней энергии Е — Ед складывается из тепловой составляющей (/1, характеризующей энергию колебания частиц около их положения равновесия, и упругой составляющей Цд, которая ха- [c.158]

Параметры газа в состоянии покоя при адиабатическом процессе без потерь энергии будем называть параметрами заторможенного газа. Определим температуру, давление, плотность, энтальпию и скорость звука заторможенного газа. [c.133]

При переходе к макроскопическим масштабам отдельные акты поглощения, суммируясь, приведут к некоторому поглощению нейтронного потока, а суммарное действие большого числа актов рассеяния приведет к двум макроскопическим процессам — к замедлению нейтронов и к их диффузии. Замедление нейтронов с энергией выше тепловой происходит даже при упругих столкновениях с ядрами. Действительно, до столкновения ядро покоится, а после столкновения приходит в движение, получая от нейтрона некоторую энергию. Поэтому нейтрон замедляется. Однако это замедление не может привести к полной остановке нейтронов из-за теплового движения ядер. Энергия теплового движения ядра имеет порядок kT. Если нейтрон замедлится до этой энергии, то при столкновении с ядром он может с равной вероятностью как отдать, так и получить энергию. Другими словами, нейтроны с энергией kT находятся в тепловом равновесии со средой. При комнатной температуре нейтроны с энергиями поря 1,ка kT = 0,025 эВ, как мы уже говорили в 2, являются тепловыми. Поглощение и диффузия нейтронов происходят как во время замедления, так и после окончания этого процесса. [c.545]

Если известны скорость газа да, давление р и температура Т, то по формулам (77.7) могут быть определены местная скорость звука с и плотность газа р характеристики этого газа, но приведенного к состоянию покоя, вычисляются по следующим формулам по формуле [c.295]

П р и м е р 43. Газ, имеющий температуру Г = 350 К, вытекает через короткое сопло из баллона давление в выхлопном отверстии сопла р = =20 ama и скорость w = 250 м/сек. Определить критические характеристики потока и их значения в состоянии покоя газа (в баллоне), если известно Л = 50 ж/ К й=1,4- и теплоемкость Ср = 0,3 ккал/кГ°С. [c.319]

Определить температуру 7 , давление р и плотность рд этого потока при адиабатическом торможении до состояния покоя, а также найти скорость звука q в потоке. [c.144]

Кроме указанных уравнений, имеем ещё условия в бесконечности и граничные условия в бесконечности впереди и в направлениях, перпендикулярных к скорости тела, жидкость покоится I Ь оо = - О, а плотность и абсолютная температура имеют заданные значения и вц. [c.70]

Абсолютная температура рабочего тела является мерой интенсивности теплового движения молекул. При тепловом равновесии двух тел, когда теплообмен между ними отсутствует, температура их одинакова. Абсолютная температура всегда положительна, а нулевое значение ее соответствует состоянию полного покоя молекул. Шкала, в которой температура отсчитывается от этого состояния, называется термодинамической шкалой Кельвина. Измеренная по этой шкале температура обозначается 7 К. В технике же принята международная стоградусная шкала — шкала Цельсия, в которой отсчет ведется от состояния тающего льда при нормальном давлении (соответствующего абсолютной температуре 7=273,15 К). Измеренная по этой шкале температура обозначается °С. Величина градуса в обеих шкалах одинакова, поэтому пересчет с одной шкалы в другую производится по формуле 7=г +273,15. [c.7]

Основная идея принципов введения средних характеристик потока совершенного газа в данном сечении канала состоит в определении термодинамических характеристик в мысленно адиабатически обратимым путем заторможенном до состояния покоя газе (давления торможения р и удельного теплосодер жания для идеального совершенного газа) или введении некоторого мысленно определенного поступательного движения газа в данном сечении с постоянными по сечению скоростью г ср, давлением р и температурой Т. Вместо поступательного движения в некоторых приложениях требуется введение простых канонических течений с закруткой. [c.90]

В момент пуска машины момент трения достигал максимальной величины, соответствующей моменту трения покоя. Как только возникало скольжение, момент трения уменьшался. Температура на поверхности трения сначала резко возрастала, затем плавно снижалась. На фиг. 31 показано изменение во вре- [c.71]

Проекция уравнения движения на ось у для простоты здесь не выписана. Это не приводит к ограничению общности выводов при анализе условий подобия. В уравнении движения р есть та часть полного давления Р, которая не связана, с гидростатическим приростом давлений Рст в состоянии покоя, когда во всей, системе температура tm постоянна и плотность равна р . Итак, р=Р—рст, где [c.55]

Подобно представлению древних о Земле, процесс горения покоится на трех китах топливе, окислителе й теплоте с определенным температурным уровнем, достаточным для воспламенения возникающей горючей смеси. Необходимое и достаточное условие устойчивого горения — своевременный и бесперебойный подвод топлива и окислителя при обеспечении постоянной температуры в зоне их встречи. Нарушение этого условия или отклонение отдельных его компонентов от расчетного количества дестабилизирует процесс и даже приводит к срыву. Самую простую и убедительную иллюстрацию этого дает упомянутая свеча. [c.176]

Действие упругих сил проявляется непосредственно после открытия или закрытия распределительного устройства, вносящего возмущение в установившееся состояние воздуха (движения или покоя). При открытии распределителя вблизи него зарождается струйное движение частиц воздуха, в результате чего в воздухопроводе начнется процесс превращения потенциальной энергии воздуха в энергию его движения. При закрытии распределителя будет иметь место обратный процесс. В обоих случаях процесс превращения энергии будет сопровождаться изменением давления по длине воздухопровода от места возмущения путем последовательного нарушения равновесия слоев воздуха. Такое изменение давления в воздухопроводе по длине его, называемое в пневматике воздушной волной или волной давления, характеризуется колебательным движением частиц воздуха. Скорость распространения воздушной волны вдоль воздухопровода зависит от упругости и плотности воздуха, которые, в свою очередь, являются функциями температуры [c.176]

Определить температуру, давление и плотность зтого потока при изэнтропическом торможении до состояния покоя и скорость звука в этом потоке. [c.178]

Цель экспериментальных исследований — определение влияния шероховатости и нагрузки на коэффициент трения покоя при температуре 18—20° С. [c.158]

Данные для расчета оформлены в виде двух файлов сведения о материале конструкция узла и условия его эксплуатации. Сведения о материале содержат наименование марку название предприятия-изготовителя номер стандарта (технического условия) на материал технологические данные — форму выпуска, наиболее производительный метод переработки в изделие, максимально и минимально достижимые толщины изделия, усадку и ее отклонение от номинального значения эксплуатационные данные — модуль упругости при сжатии при нормальной и повышенных температурах, влагопоглощение после 24 ч испытаний в воде и максимальное, теплопроводность, температурный коэффициент линейного расширения, трения покоя и движения при отсутствии смазки, разовом и периодическом смазывании. Файл Конструкция узла и условия его эксплуатации содержит рабочий диаметр и ширину подшипника, толщину полимерного слоя, тип корпуса, его диаметр и толщину, диаметр и длину участков вала, условия смазывания, допустимый зазор, температуру окружающей среды, нагрузку на подшипник, максимальную частоту вращения вала или подшипника. После введения данных в программу предусмотрена их распечатка для удобства анализа получаемых результатов. [c.93]

Различают два вида механической энергии кинетическую (энергию движения) и потенциальную (энергию положения, покоя). Например, если камень поднять на некоторую высоту, то он будет обладать потенциальной энергией. При своем падении камень будет приобретать кинетическую энергию за счет уменьшения потенциальной. Все тела, п том числе и пар, состоят из мельчайших частиц — молекул. Тепловая энергия пара зависит от его температуры и давления. Чем выше температура пара, тем больше кинетическая энергия движущихся молекул, чем выше его давление, тем чаще и сильнее ударяются молекулы пара о стенки сосуда. [c.5]

Формула эта — основа теории теплоемкостей, принадлежащей Эйнштейну , которая покоится на следующих представлениях. В твердом теле каждый атом может колебаться вокруг своего положения равновесия по всем возможным направлениям. Каждый атом обладает определенным собственным периодом колебания при данной температуре Т он обладает энергией, выражаемой предыдущей формулой, если предположить, например, что тело заключено в оболочку, температура которой равна Т и в которой существует, следовательно, черное излучение, соответствующее этой температуре. Если взять производную этого выражения для энергии атома по температуре, то получится то, что может быть названо теплоемкостью атома, т. е. количество энергии, [c.87]

В ультразвуковом диапазоне, где частота колебаний велика, вследствие тепловой инерции нити периодическое изменение ее сопротивления нельзя наблюдать непосредственно, как это еще возможно в слышимом диапазоне. Здесь можно регистрировать лишь постоянное отклонение температуры нити от температуры покоя (эффект постоянного охлаждения). С этой целью НИТЬ включается в схему чувствительного моста Уитстона. Толщина платиновой подогреваемой нити должна составлять лишь несколько микрон так называемые воластоновы нити) длина ее составляет обычно 15—20 мм. В силу столь малых размеров такие нити почти не нарушают звукового поля, что и является преимуществом термических приемников, применяемых для исследования как стоячих, так и бегущих волн. [c.144]

Вопрос о размерности имеет чрезвычайно важное значение для понимания проблемы физических констант. Подавляющее большинство физических постоянных имеет размерность, т. е. помимо числового значения констант в таблицах указываются и их единищл. Например, скорость света с = 2,997 10 метров (м), деленных на секунду (с) (приводится округленное значение с)-элементарный заряд е=1,6 10 кулон (Кл), 1 Кл=1,610 ампер (А), умноженных на секунду постоянная Планка А = 6,62 10 джоулей (Дж), умноженных на секунду, или, раскрывая размерность джоуля, А = 6,62 10 м кг с масса покоя электрона /и,=9,1 10 кг и т. д. Размерность любой физической величины отражает ее связь с величинами, принятылш за основные при построении системы единиц. В приведе1шых вьппе примерах используется Международная система единиц (СИ), в которой основными единицами являются метр, килограмм, секунда, ампер, моль (для измерения количества вещества), кельвин (для измерения температуры) и кандела (для измерения силы света). В другой часто применяемой в физике системе — СГС — основными единицами выбраны сантиметр, грамм и секунда. [c.39]

В модельном теплообменнике передний ( )ронт изменения температуры распространяется со скоростью w = w — (точки 4, 5, 6 на рис. 4.15,6). Поскольку жидкость во втором потоке покоится, понятие распространяющегося заднего фронта теряет смысл. Фактически все точки на оси координат х в исходном теплообменнике, определяющие положение заднего фронта изменения температуры в процессе его движения, совпадают с точкой 1 на рис. 4.15,6, которая является точкой входа модельного теплообменника. В системе отсчета в модельном теплообменнике эта точка имеет координату ЛГ) = 0. В результате получаем, что на входе модельного теплообменника температура меняется во времени так же, как она меняется на заднем фронте изменения температуры в исходном теплообменнике. Так как этот фронт движется со скоростью W2 и после его прохождения в теплообменнике устанавливается стационарный режим, граничные условия на входе в модельный теплообменник имеют вид [c.166]

Клаузиус, рассматривая Вселенную как замкнутую систему, испытывающую непрерывный ряд превращений, прищел на основании закона возрастания энтропии замкнутой системы к выводу, что по истечении достаточно больщого промежутка времени энергия Вселенной утратит полностью свою способность к превращениям, все имеющиеся во Вселенной разности температур выравняются, всякое макроскопическое движение прекратится и Вселенная перейдет в состояние покоя или тепловой смерти. Эта реакционная тео(рия, с неизбежностью приводящая к божественному происхождению или первоначалу Вселенной, подверглась уничтожающей принципиальной критике со стор.оны Энгельса, который показал, что теория тепловой смерти Вселенной противоречит основному абсолютному закону природы о сохранении и превращении энергии и неуничтожаемости движения. [c.107]

Однако предположение, что давление в местах контакта между льдом и каким-либо другим телом, например полозьями санок или коньками, достаточно для того, чтобы понизить температуру плавления на 10—20 , в результате чего даже на морозе сможет образоваться жидкая прослойка воды, легко опровергнуть ссылкой на общеизвестные факты. Для плавления любого тела необходим подвод тепла, которое тратится на скрытую теплоту плавления. Подвод тепла происходит с некоторой скоростью, т. е. требует определенного времени. Поэтому только в состоянии покоя или скольжения с очень малыми скоростями тепло успевало бы притекать к точкам контакта между льдом и скользящим телом для того, чтобы могла образовываться водная пленка. При больших скоростях, которые развивают, например, конькобежцы, лед не успевал бы таять за недостатком времени для притока тепла извне. Помимо того, высокие давления, требующиеся в местах действительного контакта для понижения температуры плавления льда на 10—20 , во много раз превьппают сопротивление льда пластической деформации они обусловливали бы такое увеличение площади действительного контакта, что первоначальные высокие удельные давления резко снизились бы и плавление льда не могло бы иметь места. [c.214]

При трении приходится учитывать поверхностную температуру и объемную температуру, ппскольку мы делаем различия между объемными и поверхностными свойствами материала. Кроме того, под влиянием температуры возникают глубокие структурные изменения, пооисходят химические реакции, в результате чего получаются новые вещества. Поэтому вряд ли можно рассчитывать, что уравнение для расчета кинетического трения получится столь же простым, как уравнение для расчета коэффициента трения покоя. [c.84]

Основные недостатки фторопласта 4 (тефлона) — низкие твердость и износостойкость, а также холодотекучесть, что затрудняет его применение в чистом виде. Армировать же фторопласт обычно технологически достаточно сложно и не всегда эффективно. Однако в условиях автоматической компенсации износа направляющих допустимо применять его и в чистом виде (см. ниже). Область высоких скоростей скольжения фторопласта 4 также ограничивается температурными явлениями на поверхности трения. При повышении температуры фторопласт размягчается и начинает не изнашиваться, а строгаться [1]. Наиболее ценные антифрикционные свойства фторопласта 4 проявляются при малых скоростях. Так, проведенные на машине МВТУ испытания показали, что фторопласт 4 имеет практически постоянный коэффициент трения (f = 0,035ч-0,055) в диапазоне скоростей v = 0,2 12 м/мин при легкой смазке, который при переходе от покоя к движению практически не изменяется. В результате обеспечивается плавное движение суппорта или стола. При сухом трении коэффициент трения фторопласта 4 быстро возрастает с повышением скорости. При скоростях скольжения, меньших 1 м/мин, коэффициент трения фторопласта 4 составляет 0,1—0,15. Отсутствие скачкообразного движения при малых перемещениях —одно из главных преимуществ фторопласта 4. [c.140]

Примечательно, что этот новый тип поведения систем наблюдается в типичных ситуациях, давно известных классической гидродинамике. Примером, впервые проанализированным с упомянутых мной выше позиций, может служить так называемая неустойчивость Кенара . Рассмотрим поведение горизонтального слоя жидкости, находящегося между двумя бесконечно большими параллельными друг другу плоскостями в постоянном гравитационном поле. Пусть температура нижней плоскости поддерживается равной Ti, а верхней — Тг, и пусть Т >Т2- Когда величина обратного градиента Т - Т2)I Т -Т2) становится достаточно большой, система выходит из состояния покоя и начинается конвекция. Производство энтропии возрастает, ибо конвекция создает новый механизм переноса тепла. Более того, состояние потока, инициируемого нарушением устойчивости системы, отвечает большей степени организации системы, чем состояние покоя. Действи- [c.129]

Это периодическое схватывание и разобщение манжеты с валом вызывает колебание температуры поверхности, причем с той же частотой. Перемежающееся прихватывание манжеты к поверхности вала может возникнуть лишь в том случае, если козффи-циенг трения скольжения меньше, чем коэффициент трения покоя, и может быть устранено подбором соответствующего смазочного вещества. [c.23]

СИЛА [Магнуса действует на тело, вращающееся в набегающем на него потоке жидкости или газа, направленная перпендикулярно к потоку и оси вращения нормального давления — часть силы взаимодействия тел, направленной по нормали к поверхности их соприкосновения оптическая линзы в воздухе — величина, обратная фокусному расстоянию линзы поверхностная приложена к поверхности тела подъемная — составляющая полной силы давления на движущееся в газе или жидкости тело, направленная перпендикулярно к скорости тела равнодействую1цая эквивалентна действию на тело системы сил света — отношение светового потока, распространяющегося от источника в рассматриваемом направлении внутри малого телесного угла, к этому углу термоэлект-родви ку цая возникает в электрической цени, составленной из разнородных проводников, контакты между которыми имеют различную температуру тока — отношение электрического заряда, переносимого через сечение проводника за малый интервал времени, к /гому интервалу трения (препятствует относительному перемещению соприкасающихся тел, слоев жидкости или газа качения действует на цилиндрическое или шарообразное тело, катящееся без скольжения цо плоской или изогнутой поверхности покоя имеет максимальное значение составляющей взаимодействующих тел и направлена по касательной к поверхности соприкосновения скольжения действует при движении соприкасающихся тел и направлена по касательной к поверхности их соприкосновения) тяжести — равнодействующая силы гравитационного взаимодействия тела с Землей и центробежной силы инерции, обусловленной вращением Земли фотоэлектродвижушая — ЭДС, возникающая в полупроводнике при поглощении в нем электромагнитного излучения электродвижущая (ЭДС) — характеристика источника тока, определяемая работой, затрачиваемой на перемещение единичного положительного заряда по замкнутому контуру] [c.275]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...