Газы, вязкость

Однако при очень высоких температурах, когда тепловое движение молекул жидкости все больше приобретает характер теплового движения газа, вязкость жидкостей начинает возрастать с повышением те.мпературы, так же как и в случае газов. [c.20]

В широком диапазоне изменения давления газа вязкость газа определяется парными соударениями составляющих его частиц. Нижняя граница этого диапазона определяется условием, согласно которому характерная длина пробега частиц газа много меньше размеров рассматриваемой емкости с газом. В случае, если размер емкости —10 см, указанная граница соответствует давлению 1 Па (10 2 мм рт. ст.). Верхняя граница определяется условием идеальности газа, согласно которому длина свободного пробега частиц много больше среднего расстояния между ними Указанное условие, при [c.364]

В газах вязкость обусловлена хаотическим движением молекул, благодаря которому происходит обмен количеством движения. При относительном сдвиге слоев газа этот обмен создает тенденцию к выравниванию скоростей, т. е. препятствует сдвигу и порождает силу внутреннего трения (вязкости). Для совершенного газа напряжение Тц можно вычислить, применив теорему импульсов к массе молекул, пересекающих единичную площадку на поверхности раздела сдвигаемых слоев. В результате получается формула, имеющая такую же структуру, как и формула (1.11). Следовательно, последняя справедлива как для жидкостей, так и для газов, и различие этих сред проявляется только в закономерностях изменения коэффициента вязкости. [c.16]

Это свойство не означает отсутствия сопротивления сдвигу в среде. Несмотря на текучесть, газы сопротивляются сдвигающим усилиям. Сопротивление проявляется в том, что данной силой можно обусловить только определенную скорость деформации и для ее увеличения нужно увеличить силу. Свойство среды сопротивляться сдвигающим усилиям называют вязкостью или внутренним трением. В газах вязкость обусловлена хаотическим движением молекул. Так, при относительном смещении слоев газа со скоростями ии и + Аи (рис. 2) благодаря тепловому движению молекул происходит их перемещение из слоя в слой и соответствующий перенос количества движения. Это приводит к выравниванию скоростей слоев, обусловленному появлением силы Тц, препятствующей их относительному сдвигу. [c.9]

Движение малых капель при Re 1 анализировалось в 5.5. Скорость движения капель в жидкой или газообразной среде практически до Re < 1 определяется соотношением (5.24а). Для случая падения капель в газе вязкость внешней среды намного меньше вязкости жидкости в капле, что позволяет использовать для расчета скорости падения капель формулу Стокса (5.24) [c.225]

Итак, важные физические константы газа— вязкость fx и теплопроводность А. —зависят от длины свободного пробега молекул 7,. Следовательно, эта величина будет оказывать влняние и на теплоотдачу. На этот процесс оказывает влияние и характерный размер тела I. Совместное влняние этих величин (1 , I) на теплоотдачу в разреженном газе наилучшим образом оценивается отношением [c.237]

У слабо сжатых газов вязкость растет с температурой у жидкости, наоборот, вязкость снижается с повышением температуры. У газов, находящихся под большим давлением, в некоторых интервалах температур влияние температуры на вязкость различно. Это обстоятельство указывает на различный молекулярный механизм вязкости у газов и жидкостей. [c.15]

Для газов вязкость возрастает с повышением температуры пропорционально величине]/ Т, где Т — температура среды в °К. [c.60]

Дано описание двух классов пространственных движений жидкости и газа, обладающих большим функциональным произволом и характеризуемых свойством линейности основных параметров течений по части пространственных координат. Построенные классы решений позволяют учесть такие свойства сплошной среды, как теплопроводность и электропроводность для газа, вязкость и электропроводность для жидкости в приближении Буссинеска. Для невязкого газа исследована связь описанных течений с теорией бегущих волн ранга три — тройных волн. Получены в качестве спецификаций исходных классов течений определенные системы уравнений, описывающие новые типы вихревых тройных волн, обладающих функциональным произволом. Построены серии точных решений. [c.197]

При стационарных течениях реальных газов в упругих (деформируемых) средах следует учитывать зависимости свойств пласта (проницаемости) от давления, а также реальных свойств газа (вязкость и коэффициент сжимаемости) от давления. [c.214]

Согласно представлениям кинетической теории газов вязкость газа следует рассматривать как процесс обмена количествами движения между соседними слоями жидкости, движущимися с различными скоростями, и притом как процесс, вызванный собственным движением молекул. Следовательно, на выравнивание скоростей соседних слоев жидкостей надо смотреть как на своего рода диффузию (диффузию количества движения) и применять к ней соотнощения такого же вида, как выведенные в 14 гл. II. Так, например, касательное напряжение и здесь будет равно ри и, однако, в противоположность тому, что было раньше, теперь скорости и и у представляют собой не турбулентные пульсации, а скорости молекул (см. в связи с этим замечание в конце 4, п. е). [c.145]

Наиболее распространенной моделью среды в газовой динамике является однородный невязкий нетеплопроводный газ. Из-за больших скоростей движения газа вязкость и теплопроводность в основном потоке оказываются несущественными и их часто можно отбросить. Таким образом, тензор вязких напряжений а и вектор немеханического переноса тепла q будем считать тождественно равными нулю. Диффузия в однородном газе также отсутствует. [c.27]

Газы — Вязкость — Коэффициент динамический 2 — 143 [c.406]

Если вместо жидкостной смазки применить газовую (воздушную), то ввиду очень малого значения вязкости газов (вязкость воздуха примерно в 100 раз меньше вязкости керосина, имеющего самую низкую вязкость из всех жидких смазочных материалов) подшипники скольжения с газовой смазкой способны работать с практически неограниченной частотой вращения валов при КПД, близком к 100% (потери на трение и на нагрев у этих подшипников ничтожны). [c.205]

Э. Причина различия в том, что в газах вязкость определяется скоростью хаотического теплового движения молекул, а в жидкостях -подвижностью молекул, во многом зависящей от действия молекулярных сил. [c.83]

Согласно кинетической теории газов, вязкость идеального газа не зависит от давления. В реальных газах это правило выполняется довольно точно в тех диапазонах температур и давлений, где сами газы подчиняются уравнению состояния идеального газа. Однако при очень высоких давлениях, при которых средний свободный путь молекул газа незначительно превышает размер самих молекул, вязкость все же увеличивается. Для большинства газов можно принять вязкость, независящей от давления в диапазоне давлений 0,1—70 ama. При дальнейшем увеличении давления вязкость возрастает очень быстро. Например, углекислый газ при температуре 20° С имеет вязкость [c.34]

Наиболее строгие теоретические методы исследования явлений переноса проанализированы в известной монографии Гиршфельдера, Кертисса и Берда [16]. Из рассмотренных в ней теорий явлений переноса в плотных газах и жидкостях наиболее пригодна для практического использования теория, предложенная Энскогом [211]. Хотя она развита для газов, состоящих из твердых сферических молекул, ее можно применить и для реальных газов. Вязкость сжатых газов можно рассчитать с помощью уравнения Энскога [c.186]

Вязкость жидкости и газа. Вязкостью (внутренним трением) жидкости или газа называют их свойство оказывать сопротивление перемещению одной их части относительно другой. При этом возникает тангенциальная (касательная) сила Р, вызывающая относительный сдвиг слоев жидкости или газа и определяемая из закона вязкого течения Ньютона [c.228]

В качестве примера приведем к гамильтоновой форме уравнения движения системы п частиц переменной массы, движущихся с релеевской диссипацией в потоке газа. Вязкость газа учитываем только при взаимодействии газа с частицами. Не будем уточнять природу этих частиц, а предположим, что они бесструктурны. В частности, это могут быть жесткие щарики. Влияние среды на частицы заменим внешними силами. Учитываем только гидродинамическое взаимодействие между частицами и средой, тепловым взаимодействием пренебрегаем. [c.165]

Рассмотрим движение идеальной сплошной среды (жидкости или газа), вязкость и теплопроводность в которой отсутствуют. Закон Ньютона для сплошной среды — произведение массы единицы объема среды на ее ускорение равно действующей силе — в координатах неподвижного пространства (координаты Эйлера) запишется в виде [c.9]

Ударная волна представляет собой математический разрыв только в предельном случае невязкого газа вязкость и теплопроводность сглаживают разрыв. Практически прп нормальных условиях толщина ударной волны является величиной порядка средней длины свободного пробега молекул. [c.330]

Под вязкостью понимают свойство жидкости оказывать сопротивление перемещению ее частиц. Физической причиной вязкости является молекулярное взаимодействие. Вследствие различия в молекулярной структуре капельных жидкостей и газов различна и природа их вязкостей. В жидкостях вязкость есть проявление сил сцепления между молекулами, в газах она -результат взаимодействия, обусловленный хаотическим движением молекул. Поэтому при повышении температуры в газах вязкость увеличивается за счет более интенсивного движения молекул. Наоборот, в капельных жидкостях повышение температуры приводит к снижению вязкости, т.к. происходит увеличение среднего расстояния между молекулами. [c.7]

Влияние давления, может быть, лучше всего отражает рис. 9.10, который, хотя и приблизительно, показывает ход изменения вязкости как с давлением, так и с температурой. Этот рисунок будет обсуждаться позднее сейчас необходимо лишь заметить, что вязкость дана в приведенном виде, т. е, делится на значение вязкости в критической точке (т)/г1с). Нетрудно установить, что при низких приведенных давлениях, за исключением области, близкой к состоянию насыщенного пара, влияние давления невелико. Более низкий предел кривых Рг свидетельствует о состоянии разбавленного газа, описанного в разделе 9.4, В таком состоянии газа вязкость возрастает с температурой. При высоких приведенных давлениях видно, что имеется широкий диапазон температур, где т) уменьшается с температурой. В этой области поведение вязкости близко воспроизводит жидкое состояние, и, как хорошо показано на рис. 9.12, возрастание температуры приводит к снижению вязкости. Наконец, при очень высоких приведенных температурах опять проявляется, но малое, влияние давления на вязкость и дг /дТ > 0. Эта последняя область характерна для многих постоянных газов, перечисленных на рис. 9.8. [c.368]

Возвратимся к формулам (1-5-47) и (1-5-48) и рассмотрим эйлеровский газ, т. е. газ, вязкость которогЬ равна нулю. В этом случае составляющие тензора нормальных давлений равны [c.42]

Коэффициенты диффузии в жидкостях. Как и в случае газов, оказывается удобным выразить коэффициент диффузии компонента жидкой смеси через вязкость жидкости и числа Шмидта компонентов. Для этой цели приводится рисунок П-6 в приложении с кривыми изменения вязкости различных насышенных чистых жидкостей в зависимости от температуры. В противоположность газам вязкость жидкостей всегда уменьшается с ростом температуры. Кроме того, по сравнению с газами вязкость жидкостей имеет значительно больший порядок величины. На вязкость жидкости почти не влияют умеренные изменения давления. [c.129]

Результаты решения получены в виде рядов чисел, определяющих значения координат частицы и составляюш,их скоростей в дискретные моменты времени. По этим данным построены траектории частиц крупностью от 50 до 1000 мк и плотностью от 1400 до 2800 кг м в камерах диаметром 300, 1500, 2500 при различных физических свойствах несуп],его газа (вязкость, плотность, температура), скоростях входа от 5 до 25 м сек и отношениях / вх / вых [1]- [c.68]

Эта композиция добавляется в циркулирующий абсорбент для обработки газа (непрерывно или периодически) в количестве, необходимом для обеспечения достаточного торможения коррозии untf для того, чтобы поддерживать циркулирующую абсорбционную среду в неагрессивном состоянии по отношению к металлическому оборудованию установки. В частности, необходимо обеспечивать коррозионную защиту оборудования части установки которая работает при повышенных температурах (99 °С и выше), главным образом регенератора, в котором осуществляется очистка газа. Вязкость ингибитора можно изменять добавлением незначительного количества воды. [c.89]

Для большинства газов вязкость при давлениях от О до 50 кПсм практически не зависит от давления (изменяется на [c.61]

Зиая законы взаимодействия молекул, можно, как это будет показано в главе III, определить переносные свойства газов (вязкость, теплопроводность, диффузию и т. д.). Измеряя эти величины, также можно определить параметры, входящие в формулу потенциала взаимодействия. [c.13]

Г азопроницаемость огнеупорных изделий определяется по ГОСТ 11573—65 и зависит в основном не от общего объема пор, а от количества сквозных пор, их размера и формы. За единицу газопроницаемости принимают такую ее величину, когда через поперечное сечение образца в 1 м при его длине 1 м протекает в 1 с 1 м газа вязкостью 1 пз при перепаде давления 0,1 МПа. Газопроницаемость шамота Э-Ю-", динаса 7-10- динасового легковеса (Пк=47%)—0,03 м Х Хм/(м2-с-Па). С повышением температуры газопроницаемость уменьшается, так как увеличивается вязкость газов и уменьшается масса газа в единице объема. Например, газопроницаемость динаса при 1000 °С в 2 раза ниже, чем при 20 °С. [c.412]

Требуемых кондиций по обессмоленности газа достигают либо улавливанием смол из газа в более крупных установках, либо тонкой очисткой газа от смол. При этом особую трудность представляет улавливание смоляного тумана, состоящего из мельчайших пузырьков газа в смоляной оболочке. При охлаждении газа вязкость смолы увеличивается и смоляной туман становится весьма устойчивым. Смоляные пузырьки могут проходить даже через частые фильтрующие насадки. [c.316]

И при М==10 превосходит температуру набегаюьцего потока более чем в двадцать раз (при 7=1,4). Появление области с очень высокой температурой при гиперзвуковом обтекании тел воздухом и другими газами приводит ко второй особенности таких течений (первая выражена неравенством (23.1), а именно — к проявлению эффектов, связанных с поведением реальных газов при высокой температуре. Для учета этих эффектов вместо модели совершенного газа для воздуха или других смесей газов вводятся более сложные модели модели термодинамически равновесного газа с учетом протекания в нем физико-химических процессов — возбуждения внутренних степеней свободы молекул и атомов, диссоциации молекул, химических реакций между компонентами смеси, ионизации атомов и молекул модели, в которых учитывается конечная скорость протекания названных физико-химических процессов (модели термодинамически неравновесного или релаксируюихего газа) модели с учетом процессов молекулярного переноса в газе—вязкости, теплопроводности, диффузии, а также с учетом излучения. В последних моделях нужно принимать во внимание и то, что при высокой температуре обтекающего тела газа поверхностный слой тела может разрушаться, в результате чего поток вблизи тела будет содержать газообразные (а иногда — и испаряющиеся твердые и жидкие) продукты разрушения тела. [c.400]

Газопроницаемость огнеупорных изделий определяется по ГОСТ 11573—65 (с изм.) и зависит в основном не от общего объема пор, а от количества сквозных пор, их размера и формы. За единицу газопроницаемости принимают такую ее величину, когда через поперечное сечепиэ образца в 1 м при его длине 1 м протекает в 1 с 1 м газа вязкостью 0,1 Па-с при перепаде давления 0,1 МПа. Газопроницаемость, м м/(м -с-Па), шамота класса А (Яо=17—20%) равна 0,8—1,2 магнезита (Яо = 20— 27%)—0,16 плотного магнезита (Яо = 4—12%) — 0,07—0,3 динаса (Яо=23 %) —0,4—1 динасового легковеса (Яо = 47%)—28 карборунда (Яо=15%)—0,8. С повышением температуры газопроницаемость уменьшается, так как увеличивается вязкость газов и уменьшается масса газа в единице объема. Например, газопроницаемость динаса при 1000°С в два раза ниже, чем при 20 °С. [c.383]

Если градиент концентрации легирующего элемента является потенциалом, определяющим характер и направление их диффузии, то кинетика реакций кислородообмена, протекающих в твердой и жидкой фазах, зависит от раскислительной способности элементов. Последняя характеризуется изобарным потенциалом окислов при различных концентрациях и температурах (рис. 19) [81]. Эти два взаимно протекающих процесса (диффузия и окисление) по существу определяют поведение и направление диффузии легирующих элементов до наступления равновесного состояния. Естественно, что при этом значительное влияние оказывают и такие факторы, как исходное содержание элементов в основном металле, температурные условия в зоне резки, длительность сосуществования твердого металла и жидких окислов, а также их физические свойства (газопроницаемость, растворимость газов, вязкость, температура плавления шлаков и т. д.). [c.36]

Экспериментально вопрос наиболее обстоятельно был исследован Зигом [27], который показал существование при ветре дополнительного затухания звука, превосходящего затухание, связанное с молекулярными свойствами газа (вязкостью, теплопроводностью и эффектом Кнезера). Результаты Зига сводятся в основном к следующему. В интервале частот 250—4000 Гц при слабом ветре (1—2 м/с или при почти полном штиле) значительных колебаний интенсивности звука (федингов) не наблюдается, но интенсивность звука падает с увеличением расстояния. При этом коэффициент затухания а равен 1,5—2,2 дБ на 100 м ). Зависимости от частоты коэффициента а Зиг не обнаруживает. Однако следует иметь в виду, что точность наблюдений Зига невелика, направленность источника учтена не была и условия, при которых снимались точки для разных частот, не вполне тождественны. Поэтому вряд ли этот результат является вполне достоверным. Скорее речь может идти лишь о порядке величины а, который в интервале 250—4000 Гц оказывается неизменным. [c.70]

Горение сопровождается выделением тепла ц изменением свойств газов — вязкости и плотности, что влияет на xapai rep дрижения потоков и их перемешивание. [c.117]

Вязкость — это свойство частиц данного вещества прилипать друг к другу и к поверхности тел. Вязкость различна у разных веществ. Например, мед имеет очень высокую вязкость, вода — меньшую, а воздух — еще меньшую. Вязкость газа или жидкости можно охарактеризовать силой сопротивления трения двух пластинок, площадью ъ каждая, движущихся одна относительно другой со скоростью 1 м1сек и расположенных друг от друга на расстоянии 1 ж, причем между этими пластинками располагается та жидкость или газ, вязкость которых исследуется. Для воздуха эта сила составляет 1,82 г, для воды — 100 г. Вязкость всех веществ зависит от температуры. У воздуха она растет с увеличением температуры. А так как температура воздуха с высотой падает, то вязкость более высоких слоев атмосферы меньше, чем низких. Однако и у земли вязкость воздуха меняется в зависимости от изменения температуры. [c.18]

Эта система уравнений справедлива для так называемого совершенного газа. Вязкость л и теплопроводность Л для совершенного газа являются функциями только температуры. Наиболее распространенной является формула Саттерленда. Например, для вязкости [c.112]

При рассмотрении основных законов движения газа мы будем применять те же допущения, которые были использованы ранее при выводе уравнения силы тяги движение газа считается установившимся и одномерным. Кроме того, в данном разделе мы не будем учитывать влияния на течение газа вязкости и соответ-стпуюл(лх ей сил трения. [c.75]

Кислые шлаки обычно бывают очень вязкими и длинными, ири этом чем выше кислотность шлаков, тем больше их вязкость. Основные шлаки — короткие. Шлаки должны обладать небольшим удельным весом, чтобы легко всплывать на поверхность сварочной ванны. Слой шлака, покрывающий шов, в жидком виде и в процессе затвердевания должен легко пропускать газы, выделя-юн ,иеся из металла шва. [c.99]

Сварка на повышенных силах тока приводит к получению металла швов с пони/кенными показателями пластичности и ударной вязкости, что вероятно объясняется повышеппыми скоростями охлаждения. Свойства металла шва, выполненного на обычных режимах, соответствуют свойствам металла шва, выполненного электродами типа Э50А. В промышленности находит применение и сварка в углекислом газе порошковыми проволоками. Технология этого способа сварки и свойства сварных соединений примерно те же, что и при использовании их при сварке без дополнительной защиты. [c.227]

Механизированные процессы сварки ферритных хромистых сталей (сварка в углекислом газе, а также под флюсом) при использовании сварочных материалов, дающих ферритные швы, не обеспечивают улучшения вязкости швов даже после высокого отпуска, хотя отпуск несколько улучшает коррозионные характеристики сварных соединений сталей типа 08Х17Т. Более распространены [c.275]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...