Область перехода

Следовательно, чем дальше состояние газа находится от области перехода в жидкость и чем больше расстояние между молекулами, тем меньше силы взаимодействия между ними и тем ближе состояние реального газа к идеальному. И, наоборот, чем ближе состояние газа к области жидкости, тем силы взаимодействия больше и тем значительнее его отклонение от свойств идеального газа. Таким [c.39]

Тормозному и,злучению соответствует изменение энергетического состояния электрона в заштрихованной области (переход между точками а н Ь). [c.47]

ВОЙ области переходы с вынужденным испусканием играют малую роль, а все испускание происходит главным образом за счет спонтанных переходов. В длинноволновой же области, наоборот, основную роль играют вынужденные переходы, а роль спонтанных переходов ничтожно мала. [c.146]

Ниже порогового циклического напряжения начинается область многоцикловой усталости. Между отдельными участками или областями полной кривой усталости можно наблюдать переходные области, в которых меняется наклон кривой усталости или даже появляются разрывы между отдельными участками (области около точек Б и В на рис. 4). В области перехода от малоцикловой к многоцикловой усталости меняется механизм деформирования и изменяются параметры связи между статическими и циклическими энергетическими характеристиками. [c.12]

Рассмотрим один полуэмпирический подход к определению параметров в переходной области. Область перехода заменим одной тачкой, а в качестве условия сращивания решений для ламинарного и турбулентного режимов течения используем пе-прерывность изменения толщины потери импульса. Это условие является наиболее оправданным с физической точки зрения, так как изменение толщины потери импульса характеризует воздействие вязких сил и тесно связано с величиной сопротивления. В качестве примера рассмотрим обтекание плоской теплоизолированной пластины потоком несжимаемой жидкости. Интегрируя уравнение импульсов (62) от О до Z, получим соотношение между коэффициентом сопротивления пластины длиной I и значени- [c.312]

Это соотношение справедливо для любого режима течения, в том числе и для течения при наличии области перехода от ламинарного к турбулентному пограничному слою. Таким образом, для определения коэффициента сопротивления достаточно определить толщину потери импульса в конце пластины. Как показано выше, при ламинарном течении величина б определяется формулой [c.313]

Если через Хк обозначить расстояние от кромки пластины до начала области перехода, а через Rkp — соответствующее число Рейнольдса, то толщина потери импульса в начале области перехода будет равва [c.313]

Зависимость коэффициента сопротивления от числа Рейнольдса в области перехода оказывается одинаковой при различных значениях hjr. Для режима течения с полным проявлением шероховатости величина t, может быть определена по формуле (186). [c.360]

В области перехода пузырькового кипения в пленочное зависимость q = f (М) имеет максимум. Режим, отвечающий максимальному значению тепловой нагрузки, называют критическим. Критические величины температурного напора, коэффициента теплоотдачи и тепловой нагрузки зависят от природы жидкости и давления, под которым жидкость находится. Например, для воды при атмосферном давлении А/ р = 25°, а р = 5,8 10 вт1(м град) и <7кр = 1,45 10 вт/м , т. е. при этих условиях тепловой поток больше, чем в начале развитого пузырькового кипения, в 250 раз. [c.408]

Рис. 7.42. Поглощение L-волны (10,3 МГц) в чистом олове в области перехода в сверхпроводящее состояние пунктир — поглощение в нормальном состоянии [323]

Сравнивая эти соотношения, видим, что энтропия в области перехода меняется непрерывно. [c.259]

Рис. 7.11. Профили безразмерной вязкости в пограничном слое на пластине в области перехода (кривые /, 2, 3, 4, 5 соответствуют Re -10 = 0,325 0,53 0,73 1,53 2,33)

Переходы н контакты. Весьма интересные и важные явления возникают в области перехода между частями твердого тела с различными электрическими свойствами. Например, два различных металла можно соединить сваркой в единое тело. Область, в которой эти металлы соединены, называется переходом металл-металл. При соприкосновении поверхностей двух различных металлов образуется область соприкосновения, которая называется контактом. Явления в контактах и переходах совершенно различны и их не следует путать. Для твердотельной электроники наиболее важное значение имеют переходы. [c.346]

Изменение потенциальной энергии электронов и дырок в области перехода [c.357]

Рассмотрим результаты экспериментальных исследований фазовых переходов второго рода. На рис. 3.29, 3.30 представлены экспериментальные данные теплоемкости Ср некоторых ферромагнетиков (Со, Fe) Б области точки Кюри. Для того чтобы зафиксировать значение теплоемкости в непосредственной близости к точке перехода внутри узкой флуктуационной области, необходимо проводить измерения с очень малым температурным шагом. Во многих случаях это условие очень трудно выполнить. Поэтому результаты измерений являются достоверными только на некотором удалении (доли градуса) от точки перехода. При анализе экспериментальных данных обращают на себя внимание два обстоятельства. Во-первых, скачки теплоемкости не выражены резко, поэтому изменение Ср имеет квазинепрерывный характер при прохождении точки фазового превращения. Во-вторых, обнаруживается сходство кривых, выражающих температурную зависимость Ср при фазовых переходах второго и первого рода (во всяком случае для области перехода от низкотемпературной к высокотемпературной фазе.) Это сходство особенно наглядно проявляется, если рассматривать не самую величину теплоемкости, а ее прирост в области фазового пс-ре.хода. В полулогарифмических координатах In Т Аср, [/Т экспериментально определенные точки в области фазовых переходов как второго, так и первого рода при Т Т образуют прямую линию. Причем тангенс угла наклона этой прямой практически равен —Elk, где Е — энергия образования вакансий. Таким образом, в реальном кристалле [c.256]

На рис. 1.6 приведена фазовая диаграмма для нормального вещества в координатах р. в, на которой показаны области существования отдельных фаз. Области перехода одной фазы в другую являются двухфазными областями. Каждая из таких областей ограничена пограничными линиями. При этом, если для области парообразования имеется критическая точка, для перехода твердой фазы в жидкую критической точки нет или. по крайней мере, она экспериментально не обнаружена, несмотря на то, что опыты проводились до очень высоких давлений. Исходя из теоретических предпосылок, также трудно ожидать наличия критической точки при плавлении, так как характер взаимодействия молекул в кристаллической и жидкой фазах различен, и поэтому трудно предполагать, что возможен непрерывный переход одной ИЗ фЗЗ Б другую. [c.12]

Область перехода или точка перехода характеризуется возникновением в пограничном слое интенсивных пульсаций скорости, давления, плотности (в сжимаемых средах) и т. п. Распределения скоростей по сечению в ламинарном и в турбулентном пограничных слоях, вообще говоря, резко отличаются друг от друга. Так же как и при турбулентных движениях в трубах, в турбулентном пограничном слое происходит интенсивное перемешивание макроскопических частиц жидкости в поперечном направлении, за счет этого в турбулентном пограничном слое происходит выравнивание средних скоростей. Вместе с этим прилипание на обтекаемых стенках приводит к появлению более резких градиентов скоростей вблизи стенок, что вызывает резкое увеличение поверхностных сил трения и соответственно сопротивления трения. [c.265]

В предпоследней графе табл. 6.12 приведены значения эффективного объема области перехода Ах, рассчитанные с помощью уравнения (6.16). В пределах каждого типа транзисторов можно ожидать отклонений в величинах Ах, обусловленных технологическими факторами. Кроме того, если вместо х использовать L, то возникнут отклонения из-за зависимости т от свойств материалов. Однако, как можно видеть из табл. 6.12, наблюдаются несколько большие изменения из-за неточности [c.317]

Исследование зависимости равновесного потенциала меди от скорости деформации показало (рис. 28), что нагружение металла в упругой области приводит к резкому разблагораживанию потенциала. Сдвиг возрастает пропорционально скорости деформации и при максимальной скорости деформации достигает 20 мВ. В области перехода от упругой к уп- [c.90]

ДЛЯ области перехода к собственной проводимости li li, = -E, 2 + kT n NjN,). [c.167]

Неподвижные объемные заряды создают в р—/г-переходе контактное электрическое поле с разностью потенциалов У, , локализованное в области перехода н практически не выходящее за его пределы. Поэтому вне этого слоя, где поля нет, свободные носители заряда движутся по-прежнему хаотично и число носителей, ежесекундно наталкивающихся на слой объемного заряда, зависит только от их концентрации и скорости теплового движения. Как следует из кинетической теории газов, для частиц, подчиняющихся клас- [c.220]

Значительное возрастание обратного тока наблюдается при появлении на поверхности полупроводника каналов проводимости. На рис. 8.37 показан р — п-переход, поверхность которого заряжена отрицательно. При большой плотности поверхностного заряда происходит образование инверсионного слоя на п-области перехода, который смыкается с р-областью. В этом случае говорят, что на поверхности га-области возник канал проводимости, (При большом положительном заряде на поверхности инверсионный слой 254 [c.254]

Известна также формула Формена [16], относящаяся в основном к области перехода разрушения от стадии устойчивого роста (пэрисовский участок) к ускоренному и отражающая влияние асимметрии нагружения, [c.190]

Область перехода от жидкостного трения к пблужидкостному, характеризующаяся резким увеличением коэффициента трения, называют граничной смазкой. [c.331]

Две последние области переходят в плоскости i, у, соответственно, в полуполосы 0частей уравнения, содержащие е. Эти области являются пограничными слоями (функции и, V поперек этих областей либо не меняются, либо меняются слабо). [c.181]

Широкие капилляры. Температурная зависимость расхода при постоянном гидростатическом напоре, полученная Алленом и Мейснером, уже приводилась нами на фиг. 47. Их исследования были дополнены дальнейшими измерениями, которые выиолнилн Джонс, Грейзон-Смит и Уилхелм [94] в Торонто. Эти авторы работали в области перехода Не I в Не II. Представляя результаты своих измерений в виде суммы вязкого и сверхтекучего членов, они получили значения вязкости для температур от точки кипения до 1,8° К. Малое количество результатов в области от 2,25 до 3,4° К, а также то, что их данные по вязкости Не I являются слишком завышенными, делают интерпретацию этих результатов сомнительной. [c.834]

Рис. 7.12. Профили безразмерной скорости в пограничном слое на пластине в области перехода (кривые /, 2, 3, 4 соответствуют Rej lO- = 0,127 0,53 0,73 3,43)

Рис. 7.12. Профили <a href="/info/112803">безразмерной скорости</a> в <a href="/info/510">пограничном слое</a> на пластине в области перехода (кривые /, 2, 3, 4 соответствуют Rej lO- = 0,127 0,53 0,73 3,43)

Reкp = 4-10 [эти числа Рейнольдса вычисляются согласно (1.10.1) соответственно по координатам начала и конца области перехода = х р и Хкр = Хкр см. рис. 1.10.1]. Эти значения иногда называют соответственно первым и вторым критическими числамиРей-н о л ь д с а. Указанная область перехода характеризуется быстрым нарастанием пограничного слоя и увеличением скорости вблизи стенки. В приближенных расчетах можно исходить из того, что ламинарный пограничный слой отделен от турбулентного областью перехода с бесконечно малыми размерами, т. е. поверхностью. Пересечение этой поверхности с обтекаемой стенкой фиксирует точку перехода. Координата этой точки определяется по критическому числу Рейнольдса [см. (1.10.1)], которое, в свою очередь, вычисляется как среднее между первым и вторым, критическими значениями этого числа. [c.90]

На рис. 7.3.2 представлены профили скоростей, соответствующие различной интенсивности вдува. Видна значительная деформация профилей в пристеночной области. На внещнем участке слоя характер течения сохраняется таким же, как и при отсутствии вдува, однако этот участок более удален от стенки вследствие значительного расширения пристеночной области. При этом толщина пограничного слоя существенно возрастает (рис. 7.3.3). Специфический характер изменения толщины слоя по длине модели свидетельствует о наличии переходного процесса при формировании профилей скоростей в начале пористого участка, что соответствует точкам перегиба на этих профилях. После области перехода наблюдается процесс повторной стабилизации пограничного слоя на проницаемой поверхности в условиях вдува. [c.461]

Экспериментальное определение точки или области перехода производят с помощью микротрубки полного нзпора, перемещая [c.324]

На рис. XV. 13 приведены опытные данные, полученные Хожаи-новым при течении ртути в магнитогидродинамическом канале прямоугольного сечения с отношением сторон 1 2,5 (0,78 X X 1,9 см ). В области ламинарного режима течения они удовлетворительно согласуются с точным решением Шерклифа. На этом же рисунке для сравнения приведены опытные данные Никурадзе полученные при течении воды в аналогичной трубе, что ooTBet" ствует случаю течения ртути при отсутствии магнитного поля. В области перехода ламинарного режима течения в турбулентный данные Никурадзе дополнены опытными данными Шиллера, по-лученными в трубе прямоугольного сечения с отношением сторон 1 2,8. [c.431]

Часто процесс адиабатического изменения состояния идеального газа при наличии сил трения рассматривают как политропический процесс. Ясно, что в случае адиабатического сжатия (рис. 5-7,а), когда кривая действительного процесса 1—2 лежит шравее изоэнтропы I—2 (и, тем более, изотермы 1—а), показатель политропы п будет больше к, т. е. n> p/ v, причем теплоемкость имеет положительный знак. При адиабатическом расширении (рис. 5-7,6) кривая процесса заключена между изотермой и изоэнтропой, и поэтому Сп имеет отрицательный знак при этом lтечение газа в виде политропического процесса с п, отличающимся от к, можно только при скоростях течения, достаточно удаленных от скорости звука, а весь процесс течения в целом (т. е. включая область перехода скорости течения через скорость звука) рассматривать как политропический процесс с постояяным значением показателя политропы (ил теплоемкости Сп) нельзя. На это свойство течений с трением первые обратили внимание Л. А. Вулис и И. И. Новиков. [c.173]

Нижние коллектора противоположных экранов для предотвращения распрямления гибов труб в области перехода к поду или экранам холодной воронки жестко связывают между собой. [c.89]

Жных в ней мелких пузырьков. С дальнейшим увеличением паросодержания некоторые из них сливаются, образуя крупные пузыри-пробки, соизмеримые с диаметром трубы. При пробковом режиме нар движется в виде отдельных крупных пузырей-пробок, разделенных прослойками нарожядкостной эмульсии с увеличением паросодержания происходит слияние уже крупных пузырей и образование так называемой стержневой структуры потока, при которой в ядре потока сплошной массой движется влажный пар, а у стенки трубы — тонкий кольцевой слой жидкости. Толщина этого слоя постепенно уменьшается по мере испарения после полного испарения жидкости эта область переходит в область подсыхания 6. Область подсыхания (дисперсный режим) наблюдается лишь в длинных трубах. [c.312]

Из таблицы видно, что большинство диодов с меньшими областями переходов и меньшими номинальными токами слабее подвергалось влиянию излучения. Наименьшее воздействие излучения на прямые характеристики при интегральном потоке 1,9-10 нейтрон 1см наблюдалось у диодов 1N252, [c.299]

Если пластины из кремния п- и р-тнпов приведены в тесный контакт, то свободные электроны и свободные дырки, диффундируя к поверхности р-п перехода, будут рекомбинировать, как показано на рис. 5.11, а, образуя слой, обедненный носителями заряда, который носит название обедненной зоны. При этом атомы примеси в области перехода, лишенные соответствующих дырок или элементов, превратятся в ионы. Эти донорные или акцепторные ионы, закрепленные в кристалле, создают электрическое поле, образующее электрический потенциальный барьер Uq, препятствующий дальнейшей миграции основных носителей, как показано на рис. 5.11,6. На рисунке показано, как меняется потенциал при пересечении р- -перехода. После того как два куска вещества приведены в соприкосновение, должно произойти выравнивание их уровней Ферми. Ток неосновных носителей, не встречающий потенциального барьера, достигает значения тока насыщения /нлс, а ток основных носителей блокируется потенциальным барьером qil . Значение потенциального барьера невозможно измерить каки.м-либо прибором, поскольку на измерительных контактах формируется такой же барьер противоположного знака. [c.98]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...