Момент электромагнитного поля и Среды

Оператор взаимодействия электромагнитного излучения с активной средой может быть представлен в виде суммы членов, пропорциональных произведению компонент вектора напряженности электромагнитного поля и электрического момента активного центра. [c.35]

В связи с указанными общими, по существу равноправными возможностями выставления различных условий при определении динамических свойств электромагнитного поля, а также в связи с анализом уравнения моментов для электромагнитного поля и формулы для пондеромоторного момента можно в качестве универсального и естественного условия выбрать тензор Минковского как тензор энергии — импульса электромагнитного поля. Если принять это условие, то им нужно руководствоваться не только для описания динамических свойств электромагнитного поля, но и при построении моделей материальных сред. [c.321]

Поляризационный метод контроля основан на том явлении, что электромагнитное поле является полем взаимосвязанных векторных величин — напряженности электрического Е и магнитного Н полей, т. е. электромагнитное поле обладает поляризацией. Понятие поляризации электромагнитной волны непосредственно связано с векторным характером уравнений Максвелла, описывающих процессы распространения волн в пространстве. Для данного момента времени в каждой точке среды векторы Е и Н фиксированы. Однако их положение может изменяться под воздействием внешних условий, вызывающих изменение свойств пространства, расположенного между приемником и излучателем. [c.135]

Все атомы и молекулы обладают собственными моментами количества движения но в силу хаотичности движения сумма этих моментов равна нулю. Однако при некоторых условиях (наличие электромагнитного поля, реологических свойств жидкости) сумма внутренних моментов будет отлична от нуля. В классической механике сплошной среды внутренние моменты К не учитываются. [c.19]

Рассмотрим теперь при условиях (5), (6) и (10) задачу о поршне. Пусть при = о газ, температура которого Т < Т, заполняет полупространство X > 0. Газ находится в электромагнитном поле, напряженности которого Еу = Я , Н = Яд. В момент = 0 плоскость, ограничивающая газ, начинает двигаться с постоянной скоростью 11 в сторону газа. Если не интересоваться явлениями, происходящими в масштабах, меньших или равных ширине ударной волны, то среду можно считать идеальной. Задача в этом случае будет автомодельной, и ее решение будет состоять из распространяющейся от поршня электромагнитной и следующей за ней магнитогидродинамической ударной волны. [c.219]

Для количественного описания явлений сложения (вычитания) частот нужно использовать уравнения Максвелла, которые дают замкнутое описание, если известна связь их правых частей (поляризации, плотности квадрупольных моментов и т. д.) с падающим электромагнитным полем. Эта связь задается материальными уравнениями среды. В простейшем случав немагнитной среды без пространственной дисперсии материальные уравнения имеют вид [1-8] [c.9]

Резонатор лазера (система зеркал, между которыми располагается активная среда) обеспечивает обратную связь между световой волной, испущенной какой-либо частью атомов вещества, и атомами, еще находящимися в возбужденном состоянии. В результате этого происходит упорядочение испускания фотонов атомами активного вещества независимо от момента самого акта испускания, т. е. переходы между верхним и нижним лазерными уровнями осуществляются когерентно. Одновременно лазерное излучение оказывается также монохроматическим. Благодаря применению резонатора лазерное излучение обладает и еще одним отличительным свойством высокой направленностью. Все вместе это приводит к тому, что с помощью лазерных источников света можно создать напряженности электромагнитного поля, близкие к внутриатомным. [c.672]

А теперь представим себе, что один из ионов хрома (под действием теплового электромагнитного поля резонатора или же самопроизвольно) перешел со второго на нижний уровень, излучив квант соответствующего этому переходу света. Пройдя по кристаллу, фотон заставит встречавшиеся на его пути ионы хрома также вернуться на нижний уровень, излучив положенную порцию света. Если излучение пошло под углом к оси кристалла, то оно несколько раз отразившись от одного зеркала к другому, выйдет за пределы кристалла, не успев столкнуть на нижний уровень достаточное количество ионов хрома. Но тот же квант, испущенный запальным ионом хрома вдоль оси кристалла, будет отражаться от одного зеркала к другому до тех пор, пока все ионы хрома не перейдут на нижний уровень. Процесс будет развиваться, как лавина, за время менее одной десятитысячной секунды высвобождая всю энергию, запасенную активной средой. Произойдет световой взрыв кристалл излучит мощный импульс света. (Одно из зеркал делают слегка прозрачным, чтобы вспышка в критический момент вырвалась из него.) Яркий красный луч будет очень близок к параллельному. Как только батарея конденсаторов полностью разрядится, лампа-вспышка погаснет, и вслед за ней прекратится излучение и рубина. [c.95]

Книга содержит систематическое изложение теоретической механики и основ механики сплошных сред. Большое внимание уделено фундаментальным понятиям и законам механики Ньютона — Галилея, законам изменения и сохранения импульса, кинетического момента и энергии, уравнениям Лагранжа, Гамильтона и Гамильтона — Якоби для класса обобщенно-потенциальных сил, а также законам механики сплошных сред, на единой основе которых рассматриваются идеальная и вязкая жидкости, упругое тело. В книге подробно излагаются-, задача двух тел и классическая теория рассеяния, законы изменения импульса, кинетического момента и энергии относительно неинерциальных систем отсчета, теория линейных колебаний систем под действием потенциальных, гироскопических и диссипативных сил, метод Крылова — Боголюбова для слабо нелинейных систем, методы усреднения уравнений движения. Книга содержит большое количество примеров интересных для физиков, в частности рассматриваются примеры на движения зарядов в заданных электромагнитных полях, задачи на рассеяние частиц, колебания молекул, нелинейные колебания, колебания систем с медленно меняющимися параметрами, примеры из магнитогидродинамики. Книга рассчитана на студентов и аспирантов физических специальностей. [c.2]

Что касается симметричности тензора напряжений, то, например, в жидких ферромагнетиках очень часто нельзя пренебрегать внутренним вращением частиц, усиливающимся под действием электромагнитного поля. В этом случае надо пользоваться уравнением сохранения момента количества движения в его полном виде (2.42). В большинстве сред, однако, обычно принимают, как и в нейтральной среде [c.341]

Отметим, что наличие в (3.5) квадрупольного момента, зависящего от времени, приводит к необходимости дать новое определение вектора Пойнтинга в этом случае он определяется величиной, стоящей в скобках в уравнении (3.5). Из (3.5) следует, что сумма потока энергии из элемента объема и работы, совершенной полем над единицей объема материальной среды, равна уменьшению плотности энергии, запасенной электромагнитным полем, [c.112]

Нелинейность в электродинамике появляется и по другой причине. Электрические и магнитные поля создают не только силы (квадратичные по полю) в проводниках, поляризующихся и намагничивающихся материалах (в пространственно неоднородных полях для последних двух случаев), но и моменты сил, которые, в частности, приводят к выстраиванию электрических и магнитных диполей вдоль приложенных электрического и магнитного полей соответственно, если такого упорядочивания не было ранее. Этот момент сил квадратично зависит от векторов электромагнитных полей. При макроскопическом описании сплошной среды наличие ненулевой плотности объемного момента сил проявляется в отсутствие симметрии тензора напряжений. Этим обстоятельством наряду с другими пренебрегают в классической линейной теории пьезоэлектричества, но оно очень важно при описании кристаллов сегнетоэлектрика и ферромагнетика. [c.13]

Но это еще не все в XIX столетии было обнаружено, что при действии электрического поля на заряженное тело, пространственно неоднородного электрического поля на поляризующееся тело и пространственно неоднородного магнитного поля на намагниченное тело в нем возникает плотность массовых сил. Кроме того, на электрический диполь, помещенный в электрическое поле (например, между обкладками конденсатора), и на магнитный диполь (стрелка компаса), находящийся в магнитном поле (между полюсами магнита или в магнитном поле Земли), действует момент сил, пока диполь не приобретает определенную ориентацию. Наконец, открытия в молекулярной физике и квантовой механике в XX столетии показывают, что некоторым материальным телам можно приписать плотность спина (внутренний момент импульса), который проявляется в макроскопически наблюдаемых эффектах. Поэтому естественно рассмотреть следующие общие уравнения, описывающие среды в электромагнитных полях, которые заменяют уравнения (2.4.20), (2.4.21), (2.4.24), (2.4.26) и (2.8.10) [c.158]

Таким образом, если, например, мы хотим в механике сплошной среды описывать движения Реальных сред в электромагнитных полях, то мы должны вводить в рассмотрение собственные моменты к и определять ь омент количества движения объема V сплошной среды с учетом этих моментов по (3.3). [c.151]

Уравнения моментов, аналогичные уравнениям (5.28), можно написать отдельно также и для материальной среды. В уравнениях для материальной среды в правой части будут присутствовать со знаком плюс компоненты тензора пондеромоторного момента за счет действия поля на среду. Помимо этого, в правой части уравнений моментов для среды могут присутствовать еще моменты, обусловленные внутренними взаимодействиями между частицами самой среды и другими посторонними объектами (другие тела и не электромагнитные поля). [c.317]

Если модель материальной среды фиксирована, а из опытов определены компоненты пондеромоторного момента (например, момент, действующий на элементарную магнитную стрелку со стороны поля), то соотношение (5.29) можно рассматривать как связь между компонентами 8 и Если по дополнительному условию, входящему в определение электромагнитного поля, эти величины не зависят от каких-либо новых существенных характеристик поля, то соотношения (5.29) и соответственно (5.28) должны удовлетворяться тождественно подобно (5.27). [c.317]

Кристалл, в смысле его поведения в электромагнитном поле, во многом аналогичен уже упомянутой модели диэлектрических щариков. Под действием длинноволнового электрического поля Е (длина волны а, где а — размер щариков) в такой среде , как это сразу ясно, возникает не только длинноволновая индукция О, но и коротковолновая поляризация (и индукция), порождающая коротковолновое электрическое поле. Но коротковолновое поле Е в неоднородной среде в свою очередь может вызывать длинноволновую поляризацию (именно это и отражено в (4.4) и (4.16) ). Поэтому уравнения поля в общем случае как раз и не распадаются на уравнения для отдельных фурье-компонент. Если составляющие среду шарики (атомы) распределены в среднем (в среднем по ансамблю или в среднем за длительное время) равномерным в пространстве образом, то при рассмотрении средних величин коротковолновые составляющие исчезают. Это и отвечает однородной в пространстве среде, причем однородность понимается в статистическом смысле. Данная однородная в среднем среда в определенный момент времени всегда, конечно, пространственно неоднородна, но соответствующие отклонения от среднего считаются флуктуациями. При учете флуктуаций длинноволновое поле порождает коротковолновое поле и в однородной (в среднем) среде. [c.134]

В случае однородной среды рядом расположенные малые объемы среды становятся при воздействии электромагнитной волны источниками вторичных волн одинаковой интенсивности. Это означает, что они приобретают под действием переменного поля электромагнитной волны равные между собой электрические моменты, изменением которых во времени и вызывается вторичное излучение. Но величина суммарного электрического момента определяет собой диэлектрическую проницаемость и показатель преломления среды. Таким образом, если показатель преломления для разных участков среды имеет одинаковое значение, такая среда является оптически однородной. Отсюда следует, что при постоянном [c.111]

Поскольку спектр излучаемого диполем поля воспроизводит спектр колебаний этого диполя, то происходит генерация средой электромагнитного излучения суммарной и разностной гармонии. Как следует из уравнений Максвелла, амплитуда гармоник определяется плотностью дипольного момента единицы объема Р = = Nqx, где N - число осцилляторов в единице объема. Оценим Р в резонансной и нерезонансной ситуациях. В первом случае [c.8]

Действие электрического поля электромагнитной волны на электрон в атоме вызывает его смещение из положения равновесия. Относительное смещение отрицательного и положительного зарядов проявляется в том, что атом приобретает дипольный момент. Вещество оказывается поляризованным. Макроскопической характеристикой поляризованности вещества служит вектор Р, который равен отношению векторной суммы дипольных моментов всех атомов в физически бесконечно малом элементе среды к объему этого элемента. [c.73]

В отличие от методов кинетических уравнений, приведенных выше, при более строгом анализе работы лазера необходимо учитывать, что под действием электромагнитного поля внутри его резонатора атомы активной среды начинают осциллировать подобно микродиполям. Эти диполи создают макроскопическую поляризацию Р, численно равную электрическому моменту единицы объема активной среды. Макроскопический дипольный момент действует как источник излучения, т. е. возбуждает собственное электромагнитное поле, приводящее к изменению электромагнитного поля в резонаторе. Таким образом, в результате взаимодействия электромагнитного поля и среды внутри резонатора устанавливается самосогласованное электромагнитное поле. Самосогласованную теорию лазеров можно строить двумя методами 1) полуклассическим — взаимодействие электромагнитного поля со средой описывается уравнениями классической электродинамики 2) квантово-механическим — взаимодействие описывается квантово-механическими уравнениями (в этих методах среда описывается уравнениями квантовой механики). Первый метод является менее строгим, например, с его помощью нельзя учесть шумы лазера, статистические свойства света и рассмотреть эффекты спонтанного излучения, определяющие условия в начале генерации лазеров. Однако в целом ряде задач этот метод является основным для качественного и количественного анализа работы лазера. [c.22]

Разделение общего суммарного тензора энергии — импульса и тензора моментов, имеющих общую электромагнитную природу, на соответствующие тензоры отдельно для поля и отдельно для среды, вообще говоря, можно производить согласно условиям по-разному. При определенной сумме фиксирование этих величин для среды определяет однозначно их значение для поля, и наоборот. Пользуясь этим, целесообразно при оперировании с различными материальньши средами определять импульс, энергию и момент электромагнитного поля всегда одним и тем же способом. [c.320]

Рассмотрим поляризацию среды под действием внешнего электромагнитного поля (см. 16.1). Согласно электронной теории электроны в атомах и молекулах диэлектрика находятся в положении равновесия. Под действием внешнего поля они смещаются из положения равновесия на некоторое расстояние г, превращая атом в электрический диполь с моментом р = ег. Если в единице объема среды имеется N атомов одного сорта и в каждом атоме смещается только один электрон, тогда электрический момент единицы объема (поляризованность среды) равен Р = Л р = Л ег. Если в среде имеются разные заряженные частицы, то поляризованност1з [c.90]

ЗАКОН сохранения [количества движения ( при любом взаимодействии между телами, образующими замкнутую систему, скорость движения центра инерции этой системы не изменяется в электромагнитном поле в замкнутом объеме, ограниченном поверхностью, остается неизменным механический импульс и импульс электромагнитного поля ) массы масса (вес) веществ, вступающих в реакцию, равна массе (весу) веществ, образующихся в результате реакции материи в изолированной системе сумма масс и энергий постоянна момента углового если на систему не действуют моменты внешних сил (замкнутая система), то ее полный угловой момент остается постоянным по величине и направлению магнитного потока магнитный поток связан с частицами среды и перемещается вместе с ними массы масса тела не зависит от скорости его движения, а масса изолированной системы тел не изменяется при любых происходящих в ней процессах даркуляции скорости при движении идеальной жидкости баротронной в потенциальном поле массовых сил циркуляция скорости вдоль произвольного контура, проведенного через одни и те же частицы жидкости, не изменяется с течением времени энергии ( энергия не может исчезать бесследно или возникать из ничего механической в замкнутой механической системе сумма механических видов энергии (потенциальной и кинетической, включая энергию вращательного движения) остается неизменной ) и превращения энергии при любых процессах, происходящих в изолированной системе, ее полная энергия не изменяется энергии электромагнитного поля убыль энергии [c.237]

Выражение (11.106) можно получить, если соотношение j = A E, справедливое, вообще говоря, для неподвижного проводника,, применить в системе отсчета S y относительно которой данный проводяш,ий элемент среды в данный момент времени покоится. В самом деле, указанная система S в данный момёнт времени движется со скоростью v проводящего элемента относительно системы S, в которой, изучается движение жидкости и электромагнитного поля. Тогда согласно принципу Галилея [c.516]

Лоренц (ЬогеШг) Хендрик Антон (1853-1928) — известный нидерландский физик-теоретик. Окончил Лейденский университет (1872 г.). Научные труды относятся к областям электродинамики, термодинамики, статистической механики, оптики, квантовой теории, атомной физики и др. Создал классическую электронную теорию вещества, базирующуюся на анализе движения дискретных зарядов, и на основе ее, в частности, вывел зависимость диэлектрической проницаемости от плотности диэлектрика (формула Лоренца-Лоренца), дал выражение для силы, действую1цей на движущийся в электромагнитном поле заряд (сила Лоренца), развил теорию дисперсии света. Предсказал явление расщепления спектральных линий в сильном магнитном поле (Нобелевская премия (совместно с П. Зееманом) в 1902 г.). Создал электродинамику движущихся сред. Вывел в 1904 г. формулы, связывающие между собой пространственные координаты и моменты времени одного и того же события в разных инерциальных системах отсчета (преобразование Лоренца). Впервые получил зависимость массы электрона от скорости. Своими работами подготовил переход к квантовой механике и теории относительности. Ряд исследований по кинетической теории газов, кинетике твердых тел, электронной тео рии металлов (1904 г.). [c.261]

Рассмотрим сначала многочастичную теорию поляризуемости в задаче комбинационного рассеяния света. Теория строится на базе обобщений теории Плачека, изложенной в 3. Основу многочастичной теории поляризуемости составляет вычисление сечения рассеяния света кристаллом методом функций Грина с учетом всех взаимодействий. Как обычно, можно считать, что электромагнитное поле вызывает появление флуктуирующего дипольного момента в среде, который переизлучает рассеянное поле. Этот момент возникает благодаря электронной поляризуемости среды, которая в свою очередь изменяется вследствие ангармонического взаимодействия между фононами. В частности, имеются компоненты момента на сдвинутых частотах, соответствующие процессам рождения и уничтожения одного или нескольких фононов. Однако вследствие взаимодействия отдельные фононы не соответствуют дискретным уровням (как при бесконечном времени жизни) и распадаются на другие фононы. [c.62]

Временная нелокальность проявляется в оптической дисперсии среды. Действительно, для истолкования дисперсии необходимо учитывать инерционные свойства электронов, атомных ядер и ионов вещества. А такая инерционность и приводит к нелокальной связи по времени между D и Е. Пренебрегая пространственной нело-кальностью, будем рассуждать так, как если бы во всем пространстве электромагнитное поле было однородно и менялось только во времени. Действием магнитного поля будем пренебрегать. Рассмотрим сначала импульсные воздействия на среду. Допустим, что от момента = О в течение времени dt среда подверглась воздействию электрического поля Е, а по истечении этого промежутка поле в среде снова обратилось в нуль. Такое воздействие может рассматриваться как электрический толчок, возбуждающий регулярные колебания электронов, атомных ядер и ионов среды. Эти колебания не прекращаются после прекращения действия поля, но продолжаются дальше в силу конечности масс колеблющихся частиц, В этом и проявляется временная нелокальность связи между отклонением частиц из положений равновесия и электрическим полем, а следовательно, между поляризацией Р или индукцией D среды и полем Е. [c.584]

Вещество , с которым имеет дело механика сплошных сред, содержит составляющие, также являющиеся объектом исследования электродинамики, и комбинация этих двух дисциплин рано или поздно должна была возникнуть. И это признали Дж. К. Максвелл и пионеры релятивистской физики. Максвелловский тензор напряжений — плод такой комбинации. Электродинамика сплошных сред изобилует эффектами для изложения они удачно разделяются на два существенно разных класса в зависимости от того, играет ли главную роль влияние напряжений, деформаций или скоростей деформаций на электрические и магнитные свойства вещества (например, влияние деформаций на электропроводность в эффекте эластосопро-тивления) или на первый план выдвигаются силы и моменты сил, создаваемые электромагнитными полями. [c.11]

Уравнение (2.4.25) или (2.4.26)—общая локальная форма второго уравнения Эйлера — Коши. Внутренний спин может появиться из квантовомеханических рассмотрений (как в случае ферромагнитных тел см. гл. 6). Что касается объемных моментов сил, то они наиболее часто возникают из-за действия электромагнитных полей в намагничивающихся или поляризующихся средах (см. гл. 3). Если все эти эффекты несущественны и не имеют значения моментные напряжения (последний может также иметь квантовомеханическую природу, см. гл. 6), то Sij = О, Сц = О, mkii = О и уравнение (2.4.26) сводится к хорошо известному уравнению [c.103]

Балансные или полевые уравнения нерелятивистской электродинамики сплошных сред состоят из балансных уравнений для самих электромагнитных полей — уравнений Максвелла, с которыми мы имели дело в 3.2, и не зависящих от геометрии и структуры материала уравнений, выражающих фундаментальные аксиомы механики и термодинамики сплошных сред, а именно законы сохранения массы (для замкнутых однокомпонентных систем), импульса, момента импульса, энергии и второй закон термодинамики. Уравнения Максвелла здесь повторять не будем. В остальных уравнениях мы должны учесть электромагнитные слагаемые, выражения для которых были найдены в 3.3 и 3.4. Общая формулировка уравнений Максвел-, ла в 3.2, очевидно, показывает, что при рассмотрении движущейся внутри тела поверхности разрыва a(i) надо иметь дело с более общей и более полной формулировкой балансных уравнений в интегральной форме, чем с той, которая дана в 2.4. [c.194]

Вторая часть начинается с математической главы, посвящённой спектральной теории случайных полей (в том числе и полей, являющихся не однородными, а только локально однородными) далее подробно излагается теория изотропной турбулентности (основное внимание здесь уделено различным методам замыкания уравнений для моментов гидродинамических полей изотроп-, ной турбулентности в несжимаемой жидкости, но приводятся также и некоторые выводы, относящиеся к сжимаемому случаю) рассматриваются общие представления об универсальном локальном строении турбулентности при больших числах Рейнольдса и их следствия (включая и вопрос об относительной диффузии, т. е. увеличении размера облака примеси, переносимого турбулентным потоком) и исследуются спектральные характеристики турбулентности в расслоенной жидкости приводятся основные сведения о распространении электромагнитных и звуковых волн в турбулентной среде и, наконец, рассматривается общая формулировка проблемы турбулентности, опирающаяся на изучение характеристических функционалов гидродинамических полей. [c.34]

Связь между DuE, j ж Е, В ж Н зависит от характера взаимодействия электромагнитного поля е веществом и может иметь очень сложный вид. Она может быть нелинейной, нелокальной, учитывать анизотропию и наследственвые свойства ( память ) среды. Последнее означает, в частности, что значения векторов JD, В ш j в какой-либо точке г и в момент времени t могут зависеть от значений векторов Е ъН ъ других точках пространства и в предшествующие моменты времени. Такая связь между векторами приводит к появлению частотной и пространственной дисперсии, существенно влияющей на процессы распространения волн. Эти вопросы будут рассмотрены -в последующих главах. Здесь же мы будем [c.31]

В однородных диэлектриках электрическое поле волны вызывает поляризацию молекул среды. Простейшая модель диэлектрика — совокупность нейтральных молекул. В нейтральных молекулах заряды электронов точно компенсируют заряды ядер, причем для большинства диэлектриков центры отрипательных н положительных зарядов совпадают. В этом случае в отсутствие электромагнитного поля молекулы не обладают дипольным моментом. Под действием поля волны происходит смещение электронов (ионы при этом можно считать неподвижными, поскольку их масса велика по сравнению с массой электронов) и каждая молекула поляризуется — приобретает дипольный момент р = ег. Если диэлектрик однороден и в единице объема содержится N одинаковых молекул, то вектор объемной плотности поляризации равен Р = Мр. [c.66]

Своеобразную особенность излучения Черенкова — Вавилова — его угловое распределе11ие — можно получить из следующих общих соображений. Допустим, что в прозрачной однородной среде с показателем преломления п движется электрон с постоянной скоростью V. Своим полем движущийся электрон возбуждает атомы и молекулы среды, которые становятся центрами излучения электромагнитных волн. При равномерном движении электрона эти волны когерентны и могут интерферировать между собой. Если скорость электрона V больше фазовой скорости света в среде с-=Со1п (со — скорость света в вакууме), то волны, исходящие от электрона в различные моменты времени, при определенных условиях могут приходить в точку наблюдения одновременно. [c.264]

Плоскополяриаованное колебание Е можно представить в виде двух круговых противоположно направленных колебаний (рис. 11.21, а) Е,, поляризованного по кругу вправо, и Еа, поляризованного по кругу влево. В каждый момент времени эти составляющие образуют с плоскостью колебаний АА равные углы и в сумме дают вектор Е, лежащий в этой плоскости. Если такие колебания попадают в среду, в которой скорость распространения право-и левополяризованной составляющих оказывается неодинаковой, например е, < Са, то колебание Ej будет отставать от колебания Ез и по выходе из среды между ними возникнет разность фаз S. Складываясь, колебания Ei и Е дают снова плоскополяризованное колебание Е, но с плоскостью колебаний ВВ, повернутой относительно начального положения этой плоскости АА на угол 6/2 в направлении вращения более быстро распространяющегося колебания Ej (рис. 11.21, б). Такое явление поворота (вращения) плоскости колебаний или соответственно плоскости поляризации плоскополяризованной электромагнитной волны происходит при прохождении ее через намагниченный ферро- и ферримагнетик в направлении приложенного намагничивающего поля Н (в продольном магнитном поле). Это явление было открыто Фарадеем и называется эффектом Фарадея В металлических ферромагнетиках, сильно поглощающих электромагнитные волны, явление Фарадея можно наблюдать лишь в тонких пленках. В ферритах с высоким удельным электрическим сопротивлением, слабо поглощающим энергию электромагнитной волны, эффект Фарадея может быть реализован в образцах длиной в [c.307]

Таким образом, в слабых Электрических полях поляризация диэлектрика пропорциональна напряженности электрического поля. При воздействии на среду гармонической электромагнитной волной Е = А QS (wt — Kz) поляризация диэлектрика изменяется во времени по закону р = ро os at с той же частотой, что и частота падающей электромагнитной волны. Изменение поляризации во времени определяется изменением электрического момента диполей, поэтому в диэлектрике возникает переизлученное поле той же частоты. [c.75]

Из-за отсутствия у нейтронов электрич. заряда они глубоко проникают внутрь большинства материалов, что позволяет рассматривать их как достаточно прозрачные среды для распространения нейтронных волн. Большая часть нейтронно-оптич. явлений имеет аналогию с оптич. явлениями, несмотря на различную природу полей нейтронного и светового излучений. Световые волны описываются ур-ниями Максвелла, а нейтронная волна (нейтронная волновая ф-ция) подчиняется ур-нию Шрёдингера. Распространение волн в среде, согласно Гюйгенса принципу, связано с их рассеянием и доследующей интерференцией вторичных волн. В случае нейтронов рассеяние обусловлено гл. обр. их короткодействующим сильным взаимодействием с атомными ядрами, в случае световых волн — дальнодейст-вующим электромагнитным взаимодействием с электронами атомных оболочек. Наличие у нейтрона магн. момента приводит к взаимодействию с магн. моментами атомов, на чем основано т. н. магнитное рассеяние нейтронов, не имеющее аналогии в оптике. Неупругое рассеяние нейтронов можно сопоставить с комбинационным рассеянием света. В отличие от векторной световой волны, нейтронная волна является спинором. Поэтому все поляризац. явления в Н. о., связанные с наличием у нейтрона спина, существенно отличаются от оптических, хотя и здесь есть аналогии напр., поляризации нейтронов можно (в нек-ром приближении) сопоставить круговую поляризацию света. В Н. о. в нек-рых случаях имеет место двойное лучепреломление и дихроизм (см. ниже). [c.273]

Измерение электромагнитных моментов ядер в возбуждённых состояниях. Для этого развиты методы, основанные на наблюдении прецессии ядерного спина за счёт сверхтонкого взаимодействия магн. дипольного момента ядра с внеш. магн. полем или электрич. квадрупольного момента с градиентом злектрич. поля, создаваемого внешними по отношению к ядру полями, напр, внутрикристал-лическим полем. Для состояний с временами жизни более 10 с частота прецессии может быть измерена методами возмущённых угл. распределений у-квантов и угл. корреляций. По частоте прецессии может быть определён соответств. ядерный момент, если внеш. поле известно из независимого эксперимента. С др. стороны, ядра с известными магн. дипольными и электрич. квадрупольными моментами изомерных состояний интенсивно используются как зонды в кондснсир. средах для определения действую-П1ИХ на эти ядра электрич. и магн, полей, создаваемых электронами атомных оболочек, и их зависимости от внеш. параметров (темп-ры, давления и .др,). [c.658]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...