Рассеяние частиц

ДС da — эффективный поперечник рассеяния частиц или дифференциальное сечение рассеяния, численно равное площади выделенного кольца. [c.161]

Кроме того, обнаруживается еще один интересный факт. В последнем случае (m,>m2) под одним и тем же углом в 1 возможно рассеяние частицы mi как с импульсом АС, так и с импульсом AD (рис. 4.14, е), т. е. в этом случае решение неоднозначно. Аналогично обстоит дело и с частицей Шг. [c.119]

Если же tni m.2, то физический смысл имеют оба знака перед корнем — ответ в этом случае неоднозначен под углом импульс рассеянной частицы может иметь одно из двух значений (это зависит от относительного расположения частиц в момент соударения). Последний случай соответствует векторной диаграмме, показанной на рис. 4.14, в. [c.130]

Глава 6 (Сохранение импульса ) и момента импульса). Задачи на удар и на движение спутника заслуживают подробного обсуждения. Можно вывести уравнения Резерфорда для рассеяния частиц (их решение дано в гл. 15). Примеры из астрономии заинтересуют более любознательных студентов, однако в минимальной программе их можно не давать. В демонстрации входят игрушечные ракеты, баллистический маятник, скамья Жуковского. [c.15]

Если рассеяние частиц происходит без изменения внутреннего состояния и числа сталкивающихся частиц, то такое рассеяние называется упругим. При упругом рассеянии изменяется только направление относительного импульса частиц. [c.27]

Рис. 25.. Движение (рассеяние) частиц в поле атомного ядра.

Рис. 29.3. Индикатриса рассеяния частицами, малыми по сравнению с К.

УПРУГОЕ РАССЕЯНИЕ ЧАСТИЦ [c.212]

Упругое рассеяние частиц [c.217]

В соответствии с законом сохранения импульса им пульсы обеих частиц в с. ц. и. после соударения по -прежнему должны быть равны по величине и противоположны по направлению. Кроме того, для упругого соударения, когда сохраняется суммарная кинетическая энергия частиц, не может измениться и абсолютная величина импульса. Таким образом, описание процесса рассеяния частиц в с. ц. и. сводится к повороту пары им-—> ——> [c.217]

Если угол рассеяния 0 неизвестен и диаграмма строится с целью отыскать его наряду со значениями импульсов для рассеянной частицы и ядра отдачи, то в схеме построения меняют местами 3 и 4 пункты. В этом случае точка В получается в результате пересечения с окружностью диаметра, проведенного под [c.218]

Углы рассеяния частиц Mi и М2 в л. с. к. связаны соотно-щением [c.219]

Для случая Mi>M2 (рис. 72) существует максимальное значение угла рассеяния частицы М в л. с. к. Оно определяется из условия [c.220]

Упругое рассеяние частиц 9 [c.229]

Если заряженная частица движется в плотной (конденсированной) среде, то, проходя мимо различных ядер этой среды в пределах р рмакс> она будет рассеиваться каждым из них на некоторый угол 6, среднее значение которого тем больше, чем меньше масса движущейся частицы (при данных z и v частиц). Этот процесс последовательных рассеяний частицы ядрами, мимо которых она движется, называется процессом многократного кулоновского рассеяния. Разумеется, проследить за всеми деталями этого процесса экспериментально невозможно. Однако можно измерить некоторое результирующее отклонение от первоначального направления частицы (угол многократного рассеяния), которое она приобретает, пройдя в среде заданный путь х, т. е. испытав некоторое определенное количество п актов рассеяния. Из предыдущего ясно, что угол многократного рассеяния тем больше, чем меньше (при прочих равных условиях) масса частицы. Так, например, след медленного электрона в фотоэмульсии из-за многократного рассеяния имеет существенно извилистый характер, в то время как след протона такой же скорости практически прямолинеен и для обнаружения эффекта многократного рассеяния нужны специальные очень точные измерения. Сильная зависимость величины угла многократного рассеяния от массы частицы может быть использована для ее определения. Для получения соответствующей формулы рассмотрим процесс многократного рассеяния более детально. [c.229]

Очень простое правило отбора, связанное с выполнением закона сохранения четности, возникает для упругого рассеяния частиц (например, нуклонов) на ядрах в процессе рассеяния I может изменяться только на четное число. Это заключение следует из того, что при упругом рассеянии ни состояние ядра, ни состояние бомбардирующей частицы, не изменяются. Единственное, что с ними может произойти,—это переориентация спина, при которой четность сохраняется. Но тогда должна сохраняться и четность волновой функции, описывающей относительное движение частиц. Отсюда следует, в соответствии с формулой [c.275]

Прежде чем перейти к описанию этих опытов, напомним основные положения квантовой механики, относящиеся к рассеянию частиц. [c.491]

Характер зависимости /(0) определяет угловое распределение рассеянных частиц. [c.492]

Таким образом, рассеяние частиц с малой энергией происходит не только сферически симметрично, но и с постоянным сечением. [c.497]

Так как для случая рассеяния частиц с равными массами справедливо соотношение (70. 1), то, заменяя в выражении [c.500]

Рассеянные протоны регистрировались ионизационной камерой ИК, которая могла быть установлена под различными углами 0 к направлению падающего пучка. Объем газа (на рисунке заштрихован), в котором происходит рассеяние частиц, попадающих в ионизационную камеру, можно рассчитать, исходя из размеров и расположения коллиматора и входных диафрагм Да ионизационной камеры. [c.49]

Рассмотрение задачи о поляризации при рассеянии двух частиц со спинами Si = S2=Va слишком сложно, чтобы его можно было сделать наглядным. Поэтому мы ограничимся рассмотрением более простой задачи о рассеянии частицы со спином Si = V2 на бесспиновом тяжелом центре (S2 = 0). В конце рассмотрения будут указаны особенности, которые следует учесть при решении точной задачи. [c.78]

Из.ложенное иллюстрирует простейшее, но нетривиа.льное решение. В действительности необходимо учитывать соотношение (9.9) и рассеяние частиц. Имеется ряд приближенных методов решений, не претендующих на точные результаты. [c.388]

Рассеяние частиц в кулоновом поле. Формула Резерфорда. Рассмотрим инфинитное движение точки массы т, которая движется в кулоновом центральном поле из бесконечности, имея в бесконечности скорость (рис. II1.9) и, следовательно, энергию [c.93]

Картина рассеяния частиц или картина распределения доудар-ных и послеударных скоростей изображена на рис. 9.4. [c.133]

Так как экспериментальному измерению поддаются величины п и dN dNlh = da), то формула Резерфорда применяется для оценки результатО В опытов по рассеянию частиц отталкивающими центрами. [c.162]

Сэр Дж. Дж. Томсон ) недавно выдвинул теорию, объясняющую рассеяние частиц, проходящих через тонкие слои вещества. Предполагается, что атом состоит из N отрицательно заряженных частиц с таким же количеством положительного электричества, равномерно распределенным внутри некоторой сферы. Отклонение отрицательно заряженной частицы в процессе прохождения сквозь атом объясняется двумя причинами 1) отталкиванием от частиц, распределенных в атоме, и 2) притяжением к положительному заряду атома. Предполагается, что отклонение частицы при пронизывании атома мало, тогда как среднее отклонение после большого числа встреч т принимается равным V 9. где 0 — среднее отклонение, вызванное одним атомом. Было показано, что число N электронов в атоме может быть вычислено из измерений по рассеянию заряженных частиц. Точность этой теории многократного отклонения была экспериментально проверена Краузером ) в более поздней работе. Его результаты, по-видимому, подтверждали основные заключения теории Томсона, и, принимая непрерывность распределения положительного электричества, Краузер сделал вывод, что число электронов в атоме превышает атомную массу приблизительно втрое. [c.442]

Статистический смысл эффективного сечения можно пояснить еще и так. Если частица (электрон, мезон, нуклон, атом, ион и др.) пролетает вблизи другой частицы, то в результате возникающего взаимодействия частица отклоняется от первоначального движения. Этот процесс называется рассеянием. Степень этого отклонения (рассеяния) зависит от того, насколько близко пролетающая частица приблизилась к другой частице и насколько сильное взаимодействие возникает между ними. Поэтому изучение рассеяния частиц дает важную информаци ю о характере и свойствах сил, действующих между частицами. [c.26]

Экспериментально находится значение той энергии ((эпред)> а-частицы (или протона), при которой рассеяние частиц переходит в аномальное [c.88]

Чем медленнее частица (чем меньше ее импульс р), тем меньше возможных значений может принимать ор битальное число I и тем меньше возможных (р < а) значений будет принимать параметр удара. Нетрудно подсчитать, например, что рассеяние нейтрона с энергией Г < 10 Мэе на протоне может происходить только с / = О и р = О (аналог центрального удара в классической механике). Наоборот, для быстрых частиц р велико и условие (19.2) может быть выполнено при разных значениях / и р. В этом случае каждое значение I будет определять свой закон углового распределения рассеянной частицы. (Подробнее квантомеханическая задача рассеяния будет рассмотрена в гл. XIII). [c.214]

Если направление движения рассеянной частицы известно (из опыта или из расчета по заданному параметру удара р и закону действия сил), то существует простой геометрический способ определения скорости второй частицы после рассеяния по известным значениям скорости и направления движения падающей частицы. Этот способ ноаит название импульсной диаграммы . [c.214]

Итак, для получения имиульсов рассеянной частицы и ядра отдачи надо сде лать следующие построения [c.218]

Тогда, согласно доказанному выше, отрезок AD изображает импульс рассеянной частицы ZBAD = Q — угол рассеяния частицы отрезок DB — им пульс ядра отдачи ZDBA= (i — угол рассеяния ядра отдачи М2 ZDOB = в — угол рассеяния [c.218]

Экспериментальная проверка формулы (19.28) показала, что в некоторых случаях она дает заниженный (рассеяние а-ча-стиц на гелии), а в некоторых завышенный (рассеяние протонов на водороде) результат по сравБению с экспериментом. Дело в том, что, кроме классического эффекта увеличения эффективного сечения за счет дополнительного вклада от ядер отдачи, рассеивающихся под тем же углом, что и падающие частицы, должен быть учтен квантовомеханический эффект обмена, связанный с неразличимостью обеих частиц. Сущность этого эффекта заключается в интерференции волн, описывающих движение рассеянной частицы и ядра отдачи, благодаря чему квадрат амплитуды суммарной волны (пропорциональный вероятности или сечению рассеяния) е равен сумме квадратов амплитуд обеих волн (пропорциональных вкладам в сечение от рассеянной частицы и ядра отдачи без учета интерференции). Соответствующие исправленные формулы были получены Моттом и имеют (в нерелятивистском приближении) следующий вид [c.226]

Комптон обратил внимание на то, что первая и вторая закономерности весьма сходны с картиной упругого рассеяния частиц, где энергия рассеянной частицы отлична от первоначальной энергии и зависит от угла рассеяния (см. 19, п. 1). В связи с этим он предложил квантовую интерпретацию явления рассеяния, согласно которой рентгеновские лучи надо рассматривать как поток частиц-фотонов, упруго рассеивающихся на других частицах —электронах. Так как электроны содержатся во всех атомах и для них выполняется условие Ef > Ее (связь с атомом несущественна), то рассматриваемый процесс можяо описать в любой среде как рассеяние фотона на свободном электроне. В связи [c.247]

Рассеянные протоны регистрировались ионизационной камерой ИК, которая могла быть установлена под различными углами 0 к направлению падающего пучка. Объем газа (на рисунке заштрихован), в котором происходит рассеяние частиц, попада- [c.509]

Ввиду того что (р — р)-рассеяние в области энергий примерно 1 Гэв, также можно интерпретировать в виде суммы двух процессов упругого и неупругого , причем сечения обоих видов рассеяния равны между собой, то но аналогии с рассеянием нейтронов на ядрах можно считать, что и здесь имеет место рассеяние частиц на черной сфере, которое должно сопровождаться дифракционным рассеянием. Тогда так же, как и раньше, Оу -Ь -t- Tny = 2nR . Однако в отличие от случая рассеяния нейтронов на ядре при взаимодействии двух протонов надо в качестве R брать удвоенный радиус протона [c.536]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...