Лоренца сила

Сумма усреднённых значений Лоренца сил, действующих на составляющие тело заряж. частицы, определяет макроскопич. силу, действующую на тело в эл.-магн. поле. [c.612]

Вектор М. и. входит явным образом в выражение для Лоренца силы, действующей на свободные электрнч. заряды и заданные токи [c.655]

К осн. физ. проявлениям М. п. относятся магн. часть Лоренца силы [c.665]

В магн. доле с индукцией В на частицы П. действует Лоренца сила в результате этого заряж. частицы П. вращаются с циклотронными частотами сод = еВ/тс по ларморовским спиралям (кружкам) радиуса рв= Гх/( в, где — перпендикулярная В составляющая скорости частицы (подробнее см. Магнитные ловушки). В Таком взаимодействии. проявляется диамагнетизм [c.595]

Сила, действующая на заряд q со стороны Э.п., равна F=qE. Кроме того, на движущийся заряд действует ещё и сила со стороны магнитного поля (см. Лоренца сила). [c.515]

ЭНЕРГИЯ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО ПОЛЯ —количе ственная характеристика эл.-магн. взаимодействия. Величина Э. э, п. может быть установлена ка основании измерения работы, производимой эл.-магн. полем (Лоренца силой) над носителями электрич. зарядов. Из определения напряжённости электрич. поля Е и индукции магн. поля В следует выражение для работы р, совершаемой над движущимися зарядами в единичном объёме в единицу времени [c.615]

Лоренца сила 19 Лошмидта парадокс 161, 164 [c.489]

ЛОРЕНЦА СИЛА-ЛОРЕНЦА—МАКСВЕЛЛА УРАВНЕНИЯ [c.19]

Учитывая (5), Лоренц, по аналогии с ф-лой (6), предположил, что микроскопич. поле действует па заряды с силой, объемная плотность к-рон равпа (см. Лоренца сила) [c.20]

Осн. причина Г. я.— искривление траекторий носителей заряда — эл-нов проводимости и дырок — в магн. поле (см. Лоренца сила). Траектории носителей могут существенно отличаться от траектории свободного эл-на в магн. поле — круговой спирали, навитой на магнитную силовую линию. Разнообразие траекторий носителей заряда у разл. проводников — причина многообразия Г. я. Мерой влияния магн. поля на движение носителей явл. отношение длины I свободного пробега носителей к радиусу кривизны траектории в поле Ш г = ср еЕ, р — ср. импульс). По отношению к Г. я. магн. поле считают слабым, если Я< < Но=ср/е1, и сильным, если Я Яо. При комнатной темп-ре для металлов и хорошо проводящих полупроводников Яо 10 —10 Э, для плохо проводящих полупроводников Яо 10 —10 Э. с понижением темп-ры I увеличивается и потому уменьшается Яо. Это позволяет, используя обычные магн. поля 10 Э, осуществлять условие Я Я . [c.107]

ИЗГЙБПОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ м а г н и т о д р е й ф о-вое излучение), возникает при движении за-ряж. частиц вдоль искривлённых силовых линий маги, поля. Конечно, ааряж. частица но может двигаться точно вдоль маги, силовой линии, т. к. в этом случае Лоренца сила., действующая со стороны маги, поля на частицу, обращается в пуль. В действительности у частицы наряду со скоростью вдол-ь магн. поля появляется дрейфовый компонент скорости ортогональный плоскости, касательной к силовой линии магн. поля [c.100]

Попадая в магн. поле Земли, ГКЛ отклоняются от первопач. направления вследствие действия на них Лоренца силы. На заданную широту вблизи Землп с данного направления приходят частицы только с энергией, превышающей нек-рое пороговое значение. Этот эффект наз. геомагн. обрезанием. Отклоняющее действие магн. поля проявляется тем сильнее, чем меньше геомагн. широта места наблюдения. Так, напр., с вертикального направления на экватор попадают протоны только с энергией эВ, на геомагн. широту 51° — с энергией %>2,5-10 зВ. Поскольку ГКЛ имеют падающий спектр, их интенсивность на экваторе меньше, чем на высоких шнро-тах,— т. н. широтный эффект КЛ. [c.473]

ЛАНДАУ УРОВНИ — квантованные значения энергии заряж, частиц (электронов и др.), движущихся в плоскости, перпендикулярной магн. полю. Согласно классич. механике, движение частиц с массой m и зарядом е в плоскости, перпендикулярной магн. нолю -ff, представляет собой периодич. движение по окружности под действием Лоренца силы с круговой частотой = = 1 е BJm (т. н. циклотронной частотой). В квантовой механике такому финитному движению по окружности соответствуют движения с квантованными значенияма энергии =( + /2) неотрпцат. целое чис- [c.574]

Для построения самосогласованной электронной теории Л.—М. у. (1) должны быть дополнены выражением для силы, действующей на заря ж. частигщ в эл.-магн. поле. Объёмная плотность этой силы Лоренца силы) равна [c.612]

Влияние магнитного поля Земли Я . В магн. поле Я(, на электрон, движущийся со скоростью о, действует Лоренца сила F = (—е/с)[гНо], под влиянием к-рой он вращается по окружности в плоскости, перпендикулярной Hfl, с гиромагв. частотой Траектория каждой за ряж. частицы — винтовая линия с осью вдоль Ио- Действие силы Лоренца приводит к измененкю характера вынужденных колебаний электронов под действием электрич. поля волны, а следовательно, к изме-вевию электрич. свойств среды. В результате ионосфера становится анизотропной гиротропной средой, электрич. свойства к-рой зависят от направления Р. р. и описываются не скалярной величиной е, а тензором диэлект-рич. проницаемости e,j. Падающая на такую среду волна испытывает двойное лучепреломление, т. е. расщепляется на две волны, отличающиеся скоростью и направлением распространения, поглощением и поляризацией. Если направление Р. р. то падающую волну [c.259]

УНИПОЛЯРНАЯ ИНДУКЦИЯ — частный случай электромагнитной индукции-, возникает при вращении проводящих тел, обладающих собсгв, намагниченностью либо помещённых во внеш. Marif поле. Традиц. схема опыта, иллюстрирующая У. и., пр шедена на рис. К вращающемуся с пост. угл. скоростью однородно намагниченному проводящему цилиндру при помощи двух скользящих контактов (О—на оси и С—на образующей цилиндра) и неподвижных проводов подсоединён вольтметр (К), измеряющий наводимую в замкнутой цепи эдс. Если вольтметр идеальный, т.е. имеет бесконечное внутр. сопротивление, ток в цепи отсутствует и Лоренца сила, действующая на подвижные носители заряда в цилиндре, равна нулю [c.224]

Электродинамика. Состояние эл.-магн. поля в теории Максвелла характеризуется двумя осн. векторами напряжённостью электрич. поля Е и магн. индукцией В, являющимися ф-циями координат и времени. Эл.-магн. свойства вещества задаются тремя величинами диэлектрич. проницаемостью е, магн. проницаемостью ц и уд. электропроводностью ст, к-рые должны быть определены экспериментально. Для векторов Е и В и связанных с ними вспомогат, векторов электрич. индукции D и напряжённости магн. поля Н записывается система линейных диф-ференц. ур-ний с частными производными — Максвелла уравнения. Эти ур-ния описывают эволюцию эл.-магн. поля. По значениям характеристик поля в нач. момент времени внутри нек-рого объёма и по граничным условиям на поверхности этого объёма можно определить и в в любой последующий момент времени. Векторы Вт В определяют силу, действующую на заряж. частицу, движущуюся с определ. скоростью в эл.-магн. поле (Лоренца силу). [c.315]

X. э. объясняется взаимодействием носителей заряда (электронов проводимости и дырок) с магн. полем. В магн. поле на электроны действует Лоренца сила F=e [Hv ] (v = —jjne—ср. скорость направленного движения носителей [c.414]

ЦИКЛОТРбИНАЯ ЧАСТОТА—частота ш, обращения заряж, частиц в пост. магн. поле Н в плоскости, перпендикулярной Н. Для свободной заряж. частицы Ц. ч. определяется из равенства Лоренца силы произведению массы частицы на центростремительное ускорение [c.429]

Др. тип эффектов Э. и. связан с движением материальных сред (проводников, изоляторов, тв. тел, жидкостей, газов, плазмы) в стационарном магн. поле В (г). На заряж. частицы в движущихся телах действует магнитная Лоренца сила F" = (el ) [vB] (и—скорость носителей заряда), приводящая к разделению зарядов противоположных знаков, к генерации электрич. токов в проводниках, к поляризации диэлектриков. Индуцируемь1с электрич. поля при этом потенциальны (то. Е— — j )dBjdt = Q). Усреднённые по физически малому объёму силы F" имеют плотность / " = (1 /с) 0 iS] и совершают механич. работу с мощностью [c.537]

С помощью т. н. лоренцевой Э. м., в к-рой изучают явления, обусловленные Лоренца силой, исследуют внутр. маги, и электрич. поля или внеш. поля рассеяния, напр, поля маги, доменов в тонких плёнках (рис. 5), ссгнетоэлек-трич. доменов, поля головок для магн, записи информации и т. п. [c.550]

Э. э. обусловлен разделением траекторий носителей заряда (переносящих ток у) Лоренца силой. Сила, действующая на носители заряда в магн. поле, в среднем компенсируется электрич. полем Холла (см. Холла эффект). Полная компенсация имеет место лишь для носителей заряда, движущихся с нек-рой ср. скоростью траектории более быстрых (горячих) носителей заряда отк.юняются к одной стороне образца, более медленных (холодных) — к противоположной, что и приводит к Возникновению градиента темп-ры поперёк образца. Знак Э. э. не зависит от знака носителей. [c.643]

Лондоновские уравнения 133 Лоренца сила 98 [c.324]

В рамках классич. электродинамики возникновение эдс У. и. объясняется тем, ч го ири движении образца на свободные электроны действует Лоренца сила. Поэтому оии перемещаются перпендикулярно направлениям г и В до тех нор, нока в образце не возникнет противоположно направленное электрич. поле. Наиболее последовательное объяснение явления У. и. дается в относитсльности теории. [c.250]

Определение импульса заряженных частпц производится по данным измерений радиуса кривизны их траекторий в магнитном поле. В однородном маг-интном поле частицы движутся по винтовым липпя.м (см. Лоренца сила). [c.153]

Лоренца сила (е — электрич. заряд, V — скорость его двюкепия) [c.378]

Сма Лоренца - сила, действующ на заряженную частицу, движуку в электромагнитном поле. [c.161]

Лоренца сила, 34. 210 лоренцсв контур, 215, 292 Лоренц—Лоренца модель, 236 луч [c.327]

Смотреть страницы где упоминается термин Лоренца сила : [c.553] [c.929] [c.70] [c.197] [c.483] [c.489] [c.55] [c.527] [c.611] [c.651] [c.24] [c.32] [c.442] [c.450] [c.102] [c.611] [c.632] [c.239] [c.160] [c.341] [c.472] [c.179] [c.489]

Теория сварочных процессов (1988) -- [ c.35 , c.76 , c.79 ]

Физика низких температур (1956) -- [ c.198 ]

Оптические волны в кристаллах (1987) -- [ c.27 ]

Физическое металловедение Вып I (1967) -- [ c.98 ]

Теория и приложения уравнения Больцмана (1978) -- [ c.19 ]

Электронная и ионная оптика (1990) -- [ c.13 , c.56 ]

Введение в нелинейную оптику Часть1 Классическое рассмотрение (1973) -- [ c.10 , c.240 ]

Основы оптики (2006) -- [ c.34 , c.210 ]

Основы техники ракетного полета (1979) -- [ c.199 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...