Постоянная энергии

Точка движется под действием силы всемирного тяготения Р — т 11г . Выразить постоянную энергии К (см. задачу 51.7) через элементы траектории точки и гравитационный параметр р. [c.391]

Под люминесценцией при стационарном режиме понимается люминесцентное излучение, происходящее с постоянной энергией в единицу времени в течение достаточно конечного промежутка времени. [c.368]

В зависимости от раз.пичных начальных условий имеем семейство концентрических эллипсов, отличающихся друг от друга только одним параметром — постоянной энергии. Начало координат (поло-X жение равновесия гармонического осциллятора) в соответствии с общепринятой классификацией особых точек представляет собой центр. [c.213]

Изменяя значение постоянной энергии Ь, получаем семейство гипербол, асимптотически приближающихся к прямым [c.225]

Рассмотрим эволюцию фазовых кривых при изменении постоянной энергии h в пределах —< h < -foo. Выделим следующие случаи. Случай 1 h = —ui . Допустимыми будут значения [c.227]

Тем самым тип орбиты зависит только от знака h постоянной энергии. Возможны следующие случаи. [c.261]

Зададим модуль скорости в точке М. Тем самым задана постоянная энергии Н. Справедлива формула [c.264]

В рассматриваемом случае функция Я не зависит явно от времени. Поэтому справедлив принцип Якоби (следствие 8.12.3). Вычислим действие по Мопертюи для фазовой кривой, соответствующей постоянной энергии О- [c.690]

Установленная верхняя граница реализации разрушения, в пределах которого сохраняется постоянной энергия активации uf, (или Li), позволяет при- [c.322]

Постоянная к называется постоянной энергии и определяется из начальных условий. [c.134]

Постоянная энергии /г зависит лишь от у о и ч. [c.373]

Последнее равенство вытекает из функции W от постоянной энергии /г. [c.374]

В решение входят шесть постоянных интегрирования три постоянные площадей, постоянная энергии и постоянные интегрирования 0 и С. [c.426]

Ниже приводятся значения пороговых температур для трех инструментальных материалов при постоянной энергии пучка, равной [c.174]

Для изотропного материала и сферических поверхностей постоянной энергии уравнение Больцмана ( 3.7) имеет простое решение [c.258]

В теории Блоха [59] процессами переброса (14.26) пренебрегается и считается, что (q) = 9 (q), т. е. распределение фононов считается равновесным кроме того, предполагается, что отклонение распределения электронов от равновесного не влияет на распределение фононов. Все поверхности постоянной энергии предполагаются сферическими, и если, кроме того, функция и х) в соотношении (13.1) считается сферически симметричной, то можно показать, что для поперечных фононов С обращается в нуль, а для продольных фононов С не зависит от q и но величине—порядка С- [c.261]

Ясно, что лучше всего было бы определить точную волновую функцию электронов, движущихся в металле с беспорядочно распределенными примесными центрами, и вычислить среднее значение -Ь (г )ф(г) по поверхности постоянной энергии. Однако решение такой задачи сопряжено с непреодолимыми трудностями. Можно ожидать, что когерентность волновой функции возбужденного состояния (для основного состояния это не обязательно так) будет нарушаться на расстоянии порядка средней длины свободного пробега. Поэтому введение предложенного Пиппардом множителя является разумным. Необходимость такого множителя вытекает из следующих рассуждений. Предположим, что центры рассеяния беспорядочно распределены в перпендикулярном к оси х слов шириной w и что вне этого слоя примеси отсутствуют, как это показано на фиг. 9. Тогда решения уравнения Шредингера вне слоя имеют вид плоских волн. Если предположить, что рассеяние некогерентно, то можно с помощью общей теории рассеяния точно вычислить (ф (г ) ф (г)) при условии, что гиг лежат вне слоя. [c.717]

Это и есть приближенный закон Дебая С Т". При достаточно низких температурах он соблюдается вполне хорошо, поскольку в этой области температур возбуждены лишь колебания акустической ветви, отвечающие длинным волнам. Это именно те колебания, которые можно трактовать как упругие колебания непрерывной среды (континуума), описываемые макроскопическими упругими постоянными. Энергии коротковолновых фононов слишком велики, чтобы они в сколько-нибудь заметном числе могли заселять соответствующие уровни при низких температурах. На языке выражения (1.31) это эквивалентно тому, что число заполнения фононов небольшое. [c.41]

Стационарные состояния. Уравнение Шредингера (16.1) описывает состояние движения корпускулы, которое не изменяется во времени и осуществляется при постоянной энергии [c.98]

S1.19(S0.19). Точка движется под действием силы всемирного тяготения F == Выразить постоянную энергии Л (см. за> [c.391]

Очевидно, что одной из главных трудностей на пути создания ускорителей на встречных пучках является проблема обеспечения достаточной светимости, так как плотность частиц в пучке на много порядков ниже, чем в мишени. Для эффективного повышения светимости применяются накопительные кольца. Накопительное кольцо — это синхротрон, в котором поток частиц не ускоряется, а сравнительно долго (до нескольких часов) обращается с постоянной энергией. [c.480]

Положение уровней может быть проверено непосредственными опытами. Прежде всего сюда относятся опыты с электронным ударом (рис. 7). В центре эвакуируемого- сосуда установлен горячий катод К. Испускаемые им электроны ускоряются полем, приложенным между катодом и анодом А, имеющим вид цилиндра из металлической сетки. Расстояние между катодом и анодом выбирается настолько малым, чтобы электроны проходили его без столкновений с атомами исследуемого пара, заполняющего сосуд. Благодаря этому энергия электронов, достигающих анода, равна eV, где V — разность потенциалов между катодом К и анодом А. Второй, более широкий металлический цилиндр А поддерживается при том же потенциале, что анод. Таким образом, электроны, проскочив через отверстия сетчатого анода, движутся далее в пространстве, свободном от поля, с постоянной энергией. В этом пространстве осуществляются столкновения электронов с атомами пара. Возникающее при этом свечение можно наблюдать через окошко в верхней части сосуда (опыты Франка — Герца и др.). [c.16]

Определение энергии связи. Величину к можно определить следующим образом. Считая, что амплитуда колебаний составит величину порядка половины расстояния между ионами в цепочке Рг, получаем согласно общеиЗ Вестному определению для упругой постоянной энергии колебания [c.50]

Для того чтобы постоянная энергии h обратилась в нуль, начгипь- [c.261]

Предположим, что исследуется движение изображающей точки на отрезке М1М2 основной траектории. Выберем траекторию сравнения так, чтобы концы ее отрезка, соответствующего отрезку М М2 основной траектории, совпадали с точками М и М2. Так как постоянные энергии А при движении изображающей точки по основной траектории и траектории сравнения одинаковы, можно утверждать, что промежуток времени, соответствующий переходу изображающей точки из положения М в положение М2 по основной траектории, не равен промежутку времени, необходимому для перехода этой же точки из положения М в положение М2 по траектории сравнения. Поэтому для доказательства принципа Эйлера — Лагранжа следует применять неизохронные (полные) вариации. Рассмотрим общее уравнение динамики [c.201]

Скорость реакции обычно лависит от температуры по экспоненциальному закону, будучи в основном пропорционально множителю вида ехр(—t//r), где U — характерная для каждой данной реакции постоянная (энергия активации). Чем больше V, тем сильнее зависимость скорости реакции от температуры. [c.662]

В первое время поело завершения разработки теории Зоммерфельда полагали, что наблюдаемое на опыте влияние магнитного ноля на сопротивление металлов может быть приписано тепловому разбросу скоростей электронов, т. е. к Г (см., например, [105]). Однако расчет показал, что такое предположение может объяснить только малую часть наблюдаемого в действительности влияния магнитного поля на сопротивление металлов и не способно интерпретировать ряд других особенностей этого явления. Бете [106] и Пайерлс [107] предположили, что вариации электронных свойств различных металлов могут быть связаны с характерным для каждого из них отступлением от идеальной изотропной модели свободных электронов. Так, с одной стороны, влияние периодического поля решетки может привести к тому, что электроны, обладающие одинаковыми энергиями (фермиевскидш), будут иметь при движении в разных направлениях различные скорости. Это означает, что поверхность Ферми (поверхность постоянной энергии электронов) в простраистве импульсов отличается от сферической. [c.198]

Подставляя 14.3) в соотношение (13.7), получаем уравнение переноса. Суммирование по q можно заменить соответствующим интегрированием, а резонансный множитель — о-функцией. В случае сильного вырождепия ЕЕ > Лш, так что q почти касается поверхности постоянной энергии поэтому величина Е — Е может быть разложена в ряд по степеням qjk. Учитывая соотношение [c.261]

Сравнение с экспериментом одновалентные металлы. Теория п. 14 применима только в случае одной зоны со сферическими поверхностями постоянной энергии в к-пространстве, т. е. практически только в случае одновалентных металлов. Прямого сравнения величин электро- и теплопроводности с теорией сделать нельзя, так как теория не дает надежной оценки константы электрон-фонопного взаимодействия С. Тем не менее наблюдавшиеся температурные зависимости идеальных электро- и теплосопротивлепий можно сравнить с теорией, а кроме того, электро- и теплосопротивления можно сравнить между собой. [c.267]

Клеменс [72] рассмотрел изменение We в зависимости от электронной концентрации для случая одной зоны, считая константой (поверхности постоянной энергии предполагались сферическими). При малых концентрациях электронов Е к-, так что We постоянно при Л - 0. Вблизи границы зоны величина dEjdk уменьшается ниже значения, соответствующего свободным электронам, и поэтому We увеличивается. Однако при заполнении зоны оно опять уменьшается, ибо площадь поверхности Ферми уменьшается. [c.283]

Выражение (19.11) для плотности тока содержит матрицу плотности (19.12), просуммированную по поверхности постоянной энергии. В п. 19 — 21 для усреднения фк (г ) bii (г) по поверхности к = onst а1ы использовали волновые функции свободных электронов, что приводит к формуле (21.1). Рассмотрим, как изменяется этот результат при наличии рассеяния на примесях и как это изменение в свою очередь влияет на плотность тока. [c.717]

В случае энергетических зон, имеющих вырожденные сферические поверхности постоянной энергии с эффективными массами гпри 1По2 и т. д., эффективная масса плотности состояний определяется следующим образом [c.455]

Наиболее изученными соединениями типа являются халькогениды свинца (PbS, PbSe, РЬТе), крис таллизующиеся в гранецентрированной кубической решетке 0/J. Зонная структура — прямая, причем абсолютные экстремумы зон расположены на краю зоны Бриллю-эна в направлении [111] (см. рис. 22.181). Вблизи экстремумов поверхности постоянной энергии представляют собой эллипсоиды вращения (их эквивалентное число равно 4 для каждой зоны). Валентная зона расщеплена на две подзоны нижняя из них (подзона тяжелых дырок) имеет максимум внутри зоны Бриллюэна на осях [111] и проявляет себя в материалах р-типа при повышенных температурах (для РЬТе при 7 400 К). Халькогениды свинца обладают аномально высокой диэлектрической проницаемостью. [c.517]

Определить постоянную плота-лей с, параметр р траектории, постоянную энергии h, направление большой оси эллиптической траектории спутника, эксцектриситет е траектории, апогей (Wmo ) и пери-К аплйчг 51.23 гей (Итш) и период Т обращения [c.392]

К выходной трубке подключен образцовый манометр. Входная трубка соединяется со стандартным баллоном с двуокисью углерода. Последняя из баллона предварительно пропускается через силикагелевый фильтр, а затем запирается в системе. Термостат имеет два нагревателя, холодильник и мешалку. Один из нагревателей включается через лабораторный автотрансформатор постоянно. Энергия, потребляемая им, подбирается так, чтобы термостат медленно остывал. Второй нагреватель включается через реостат и регулируется так, что при одновременной работе обоих нагревателей температура в термостате медленно повышается. При помощи контактного термометра второй нагреватель периодически включается и выключается, чем обеспечивается изменение температуры, в термостате в заданных границах. Некоторое повышение температуры среды в термостате после выключения второго нагревателя, обусловленное тепловой инерцией, снима( тся с помощью змсевиково-го холодильника, через который протекает охлаждающая вода. Температура среды измеряется образцовым ртутным термометром, а изменение температуры — термометром Бекмана с ценой деления 0,01 град. [c.272]

Исследования показывают, что такая зависимость существует [5]. В поверхностном слое сплавов типа ЭИ437 (ЭИ698) после электроэрозион-ной обработки возникают растягивающие напряжения, переходящие на некоторой глубине (в основе сплава) в сжимающие. Величина напряжений и глубина их распространения зависят от длительности и энергии импульса. Так, например, при постоянной энергии импульса W = 0,2 Дж увеличение длительности импульса со 130 до 1050 мс приводит к возрастанию максимальной величины напряжений с 35 до 90 кг/мм . [c.557]

Курс теоретической механики. Т.2 (1977) -- [ c.134 ]

Теоретическая механика Том 2 (1960) -- [ c.45 ]

Курс теоретической механики Том2 Изд2 (1979) -- [ c.96 ]

Курс лекций по теоретической механике (2001) -- [ c.373 ]

Справочное руководство по небесной механике и астродинамике Изд.2 (1976) -- [ c.214 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...