Сохранение импульса

Следовательно, всегда требуется привлекать принцип сохранения импульса. Он может быть записан в виде [c.12]

Принцип сохранения импульса выполняется только в так называемой инерциальной системе отсчета, которая, как предполагается, существует в евклидовом пространстве классической физики. Если существует одна такая система, то любая другая система отсчета, движущаяся с постоянной скоростью по отношению к первой, также инерциальна. Динамическое уравнение записывается в предположении, что система отсчета инерциальна. Фактически справедливость динамического уравнения можно положить в основу определения инерциальной системы отсчета. [c.43]

Сохранение импульса (векторный) [c.150]

Воздействие г-й фазы на 2-фазу определяется этой же величиной, но с обратным знаком. Кроме воздействия со стороны 1-й и 2-й фаз на выделенную часть 2-фазы, в соответствии с (2.1.5) оказывается силовое воздействие вдоль границы 6 L со стороны остальной части межфазной границы. Пренебрегая импульсом 2-фазы и его изменением, получим уравнение сохранения импульса на межфазной границе 5, [c.57]

Подставляя (5.3.13) в (о. 3.10), находим одно.мерное уравнение сохранения импульса [c.196]

Используя соотношения (5. 3. 27), (5. 3. 28), уравнение сохранения массы (5. 3. 9) можно переписать в терминах величин а , р. и Однако для уравнений сохранения импульса и [c.199]

Закон сохранения импульса для циклических координат. Рассмотрим теперь систему с циклической координатой и покажем, что импульс, соответствующий циклической координате, не меняется. Для этого используем сдвиг по циклической координате [c.291]

Квантовая теория явления Комптона. Явление Комптона было объяснено на основе квантовой теории света. Совпадение результатов квантовой теории с опытными данными говорит в пользу фотонной теории света. Следовательно, явление Комптона является одним из экспериментальных фактов, подтверждающих квантовую теорию света. Эффект Комптона ценен еще и тем, что им проверялся в процессах с участием фотонов не только закон сохранения энергии (как это было при фотоэффекте), но также и закон сохранения импульса. [c.347]

Поскольку энергия фотона равна со, а импульс fe, то формулы (18.31) и (18.32) можно интерпретировать как законы сохранения импульса и энергии при распаде фотона накачки на пару [c.411]

Суммируя и интегрируя группу равенств (185.21) и (185.22), получим закон сохранения импульса релятивистской механики [c.298]

В настоящем издании сделаны некоторые изменения и добавления. Прежде всего изменена (с целью упрощения) последовательность изложения сначала рассматривается закон сохранения импульса, а затем закон сохранения энергии (в предыдуш,их изданиях было наоборот). В связи с такой перестановкой обе главы пришлось довольно существенно переработать. Добавлены новые примеры и задачи на закон сохранения импульса, более подробно рассмотрен вопрос о потенциальной энергии системы частиц, введено понятие о полной механической энергии системы, находящейся во внешнем иоле, даны условия равновесия твердого тела, приведен ряд примеров на кинематику специальной теории относительности и др. [c.5]

Глава 3 ЗАКОН СОХРАНЕНИЯ ИМПУЛЬСА [c.63]

Законы сохранения энергии, импульса и момента импульса имеют, как выяснилось впоследствии, весьма глубокое происхождение, связанное с фундаментальными свойствами времени и пространства-однородностью и изотропностью. А именно закон сохранения энергии связан с однородностью времени, а законы сохранения импульса и момента импульса — соответственно с однородностью и изотропностью пространства. Сказанное следует понимать в том смысле, что перечисленные законы сохранения можно получить из второго закона Ньютона, если к нему присоединить соответствующие свойства симметрии времени и пространства. Более подробно обсуждать этот вопрос мы, однако, не будем. [c.64]

Изучение законов сохранения начнем с закона сохранения импульса. [c.65]

Закон сохранения импульса [c.68]

Согласно уравнению (3.4), импульс системы может изменяться под действием только внешних сил. Внутренние силы не могут изменить импульс системы. Отсюда непосредственно вытекает закон сохранения импульса [c.68]

В этом смысле уравнения (3.4) и (3.5) следует рассматривать как более общую формулировку закона сохранения импульса, формулировку, в которой указана причина изменения импульса у незамкнутой системы — действие других тел (внешних сил). Сказанное справедливо, разумеется, только по отношению к инерциальным системам отсчета. [c.69]

Рассмотрим примеры на закон сохранения импульса. [c.69]

Рассуждения, которые привели нас к закону сохранения импульса, целиком опирались на справедливость законов Ньютона. В частности, предполагалось, что материальные точки замкнутой системы взаимодействуют между собой попарно и это взаимодействие подчиняется третьему закону Ньютона. А как обстоит дело в случае систем, не подчиняющихся законам Ньютона, например в системах с электромагнитным излучением [c.71]

Ответ на этот вопрос дает опыт, который со всей убедительностью показывает, что закон сохранения импульса оказывается справедливым и для таких систем. Однако в этих случаях в общем балансе импульса необходимо учитывать не только импульсы частиц, но и импульс, которым обладает, как выясняется в электродинамике, само электромагнитное поле. [c.71]

Таким образом, опыт показывает, что закон сохранения импульса, надлежащим образом обобщенный, представляет собой фундаментальный закон природы, не знающий никаких исключений. Но в таком широком понимании он уже не является следствием законов Ньютона, а должен рассматриваться как самостоятельный общий принцип, являющийся обобщением опытных фактов. [c.71]

Заметим, что если бы вся масса горючего была одновременно выброшена со скоростью и относительно ракеты, то скорость последней оказалась бы иной. Действительно, если ракета вначале покоилась в выбранной инерциальной системе отсчета, а после одновременного выброса всего горючего приобрела скорость v, то из закона сохранения импульса для системы ракета — горючее следует [c.78]

Решение. 1. Согласно закону сохранения импульса, [c.80]

Абсолютно неупругое столкновение. Это такое столкновение, в результате которого обе частицы слипаются и далее движутся как единое целое. Пусть две частицы, массы которых nii и Ша, имеют до столкновения скорости Vi и V2 (в /(-системе). После столкновения образуется частица с массой т + т-2, что прямо следует из аддитивности массы в ньютоновской механике. Скорость v образовавшейся частицы можно найти сразу из закона сохранения импульса [c.115]

Этим исчерпываются сведения, которые можно получить о данном процессе, исходя из одних только законов сохранения импульса и энергии. [c.120]

Мы видим, таким образом, что уже сами по себе законы сохранения импульса и энергии действительно позволяют сделать ряд важных заключений о свойствах рассматриваемого процесса. При этом особенно существен тот факт, что эти свойства имеют общий характер, т. е. совершенно не зависят от рода взаимодействия частиц. [c.120]

Следует, однако, обратить внимание на одно принципиальное обстоятельство. Векторная диаграмма импульсов, в основе которой лежат законы сохранения импульса и энергии, давая нам полную картину всех возможных случаев разлета частиц после столкновения — результат сам по себе весьма существенный, — совершенно не говорит о том, какой из этих возможных случаев реализуется конкретно. Для установления этого необходимо обратиться к более детальному рассмотрению процесса столкновения с помощью уравнений движения. При этом выясняется, например, что угол рассеяния di налетающей частицы зависит от характера взаимодействия сталкивающихся частиц и от так называемого прицельного п ар а м етр а , неоднозначность же решения в случае т >т2 объясняется тем, что один и тот же угол рассеяния i9 i может реализоваться при двух значениях прицельного параметра, причем независимо от закона взаимодействия частиц. [c.120]

В К-системе в момент наибольшего сближения обе частицы будут двигаться как единое целое со скоростью v, которую можно определить из закона сохранения импульса [c.129]

Решение. Из закона сохранения импульса (рис. 4.20) находим Р2 = Р +P i— P P l o5b, (1) [c.130]

Учитывая громадную роль, которую играют законы сохранения, в теории относительности за фундаментальный принимают именно закон сохранения импульса и уже отсюда находят выражение для самого импульса. [c.210]

Покажем прежде всего, что требование, чтобы закон сохранения импульса выполнялся в любой инерциальной системе отсчета, и учет релятивистского преобразования скоростей при переходе от одной инерциальной системы отсчета к другой приводят к выводу, что масса частицы должна зависеть от ее скорости (в отличие от ньютоновской механики). Для этого рассмотрим абсолютно неупругое столкновение двух частиц — система предполагается замкнутой. [c.210]

Нетрудно видеть, что именно в таком виде уравнение динамики приводит к сохранению импульса для свободной частицы и при малых скоростях (и< с) принимает форму основного уравнения ньютоновской динамики (ma = F). [c.214]

Подчеркнем еще раз закон сохранения импульса выполняется только в инерциальных системах. Это, однако, не исключает случаев, когда импульс системы сохранялся бы и в неинерциальных системах отсчета. Для этого достаточно, чтобы в уравнении (3.4), справедливом и в неинерциальных системах отсчета, внешняя сила Рвнеш (она включает в себя и силы инерции) была равна нулю. Ясно, что такое положение может осуществляться лищь при специальных условиях. Соответствующие случаи до вольно редки д имеют частный характер, [c.70]

Возникает естественный вопрос как же закон сохранения импульса может представлять какую-либо ценность, если импульс определяют именно так, чтобы он сохранялся Для ответа па этот вопрос представим себе частицу, которая при своем движении сталкивается с другими частицами. Рассмотрев перйое столкновение, определим импульс так, чтобы выполнялся его закон сохранения в данном столкновении. Но при последующих столкновениях положение изменится мы уже будем знать импульсы частиц, участвующих в этих столкновениях, и теперь закон сохранения импульса (если он действительно есть) будет выполняться уже не по определению, а в силу глубинных законов природы. [c.210]

Запишем теперь (/-составляюаще импульсов обеих частиц в / l-системе m U и mju. Согласно (7.1), и <и, поэтому легко видеть, что закон сохранения импульса в его обычной (ньютоновской) формулировке не выполняется. Действительно, в нашем случае m = ni2 (частицы одинаковые) и, следовательно, у-составляющая суммарного импульса частиц до столкновения отлична от нуля, а после столкновения равна нулю (образовавшаяся частица будет двигаться только вдоль оси х). [c.211]

Потребуем, однако, чтобы закон сохранения импульса выполнялся и в K l- H TeMe, т. е. положим, что miU = = m2u. Отсюда с учетом (7.1) получим [c.211]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...